Tok zraka u staklenoj prizmi. geometrijska optika

Razmotrimo neke posebne slučajeve prelamanja svjetlosti. Jedan od najjednostavnijih je prolazak svjetlosti kroz prizmu. To je uski klin stakla ili drugog prozirnog materijala koji se nalazi u zraku.

Prikazan je put zraka kroz prizmu. Odbija svjetlosne zrake prema bazi. Radi jasnoće, profil prizme je odabran u obliku pravokutnog trokuta, a upadni snop je paralelan s njegovom bazom. U ovom slučaju, prelamanje zraka se događa samo na stražnjoj, kosoj strani prizme. Ugao w pod kojim se odbija upadni snop naziva se ugao otklona prizme. To praktički ne ovisi o smjeru upadne zrake: ako potonji nije okomit na ivicu upada, tada je kut skretanja zbroj uglova prelamanja na obje strane.

Ugao otklona prizme približno je jednak proizvodu ugla na njenom vrhu i indeksa loma supstance prizme minus 1:

w = α(n-1).

Nacrtajmo okomitu na drugu stranu prizme u tački gdje snop pada na nju (isprekidana linija). Formira ugao β sa upadnim snopom. Ovaj ugao jednak je uglu α na vrhu prizme, jer su njihove stranice međusobno okomite. Budući da je prizma tanka i da su svi razmatrani uglovi mali, njihovi sinusi se mogu smatrati približno jednakim samim uglovima, izraženim u radijanima. Zatim iz zakona prelamanja svjetlosti slijedi:

U ovom izrazu, n je u nazivniku, jer svjetlost putuje iz gušće sredine u manje gustu.

Zamenimo brojilac i imenilac, a ugao β zamenimo i ugao α koji mu je jednak:

Budući da je indeks prelamanja stakla koji se obično koristi za naočarska sočiva blizu 1,5, ugao otklona prizmi je oko polovine ugla na njihovom vrhu. Stoga naočale rijetko koriste prizme s uglom skretanja većim od 5 °; bit će preguste i teške. U optometriji, skretanje prizmi (prizmatično djelovanje) se često mjeri ne u stepenima, već u prizmatičnim dioptrijama (Δ) ili u centiradijanima (srad). Otklon zraka od prizme sa silom od 1 pdptr (1 srad) na udaljenosti od 1 m od prizme je 1 cm, što odgovara kutu čiji je tangent 0,01. Ovaj ugao je 34".

Stoga možemo približno pretpostaviti da je efekat skretanja prizme u dioptrijama prizme dvostruko veći nego u stupnjevima (1 prdptr \u003d 1 srad \u003d 0,5 °).

Isto važi i za sam vizuelni defekt, strabizam, korigovan prizmama. Ugao strabizma može se mjeriti u stepenima i u dioptrijama prizme.

Zakon prelamanja svetlosti

Fenomen prelamanja svjetlosti, vjerovatno, svi su se susreli više puta u svakodnevnom životu. Na primjer, ako epruvetu spustite u prozirnu čašu vode, primijetit ćete da je dio cijevi koji se nalazi u vodi pomaknut u stranu. To se objašnjava činjenicom da na granici dva medija dolazi do promjene smjera zraka, drugim riječima, do prelamanja svjetlosti.

Na isti način, ako ravnalo spustite u vodu pod uglom, činit će vam se da se prelomio i da se njegov podvodni dio podigao više.

Na kraju krajeva, ispada da zraci svjetlosti, nalazeći se na granici zraka i vode, doživljavaju lom. Snop svjetlosti pogađa površinu vode pod jednim uglom, a zatim ide dublje u vodu pod drugim uglom, pod manjim nagibom u odnosu na vertikalu.

Ako pošaljete povratni snop iz vode u zrak, on će slijediti isti put. Ugao između okomite na interfejs medija u tački upada i upadnog zraka naziva se upadnim uglom.

Ugao prelamanja je ugao između iste okomice i prelomljenog zraka. Prelamanje svjetlosti na granici dva medija objašnjava se različitom brzinom širenja svjetlosti u ovim medijima. Kada se svjetlost lomi, uvijek su ispunjene dvije pravilnosti:

Prvo, zraci, bez obzira da li su upadni ili lomljeni, kao i okomica, koja je granica između dva medija u tački loma zraka, uvijek leže u istoj ravni;

Drugo, omjer sinusa upadnog ugla i sinusa ugla prelamanja je konstantna vrijednost za ova dva medija.

Ove dvije tvrdnje izražavaju zakon prelamanja svjetlosti.

Sinus upadnog ugla α povezan je sa sinusom ugla prelamanja β, kao što je brzina talasa u prvom mediju, v1, povezana sa brzinom talasa u drugom mediju, v2, i jednaka je vrijednost n. N je konstantna vrijednost koja ne ovisi o upadnom kutu. Vrijednost n naziva se indeks loma drugog medija u odnosu na prvi medij. A ako je vakuum korišten kao prvi medij, onda se indeks loma drugog medija naziva apsolutnim indeksom prelamanja. Shodno tome, jednak je odnosu sinusa upadnog ugla i sinusa ugla prelamanja tokom prelaska svetlosnog snopa iz vakuuma u datu sredinu.

Indeks prelamanja zavisi od karakteristika svetlosti, od temperature supstance i od njene gustine, odnosno od fizičkih karakteristika medija.

Češće je potrebno uzeti u obzir tranziciju svjetlosti kroz sučelje zrak-čvrsta ili tekućina nego kroz sučelje vakuumski definiranog medija.

Također treba napomenuti da je relativni indeks loma dvije tvari jednak omjeru apsolutnih indeksa prelamanja.

Upoznajmo se s ovim zakonom uz pomoć jednostavnih fizičkih eksperimenata koji su vam svima dostupni kod kuće.

Iskustvo 1.

Stavimo novčić u šolju tako da bude skriven iza ivice šolje, a sada ćemo sipati vodu u šolju. I evo što je iznenađujuće: novčić se pojavio iza ruba čaše, kao da je isplivao, ili se dno čaše podiglo.

Nacrtajmo novčić u čaši vode i sunčeve zrake koje dolaze iz njega. Na granici između vazduha i vode, ovi zraci se lome i izlaze iz vode pod velikim uglom. I vidimo novčić na mjestu gdje se konvergiraju linije prelomljenih zraka. Stoga je vidljiva slika novčića viša od samog novčića.

Iskustvo 2.

Stavimo posudu napunjenu vodom sa paralelnim zidovima na putanju paralelnih zraka svjetlosti. Na ulasku iz vazduha u vodu sva četiri snopa su se okretala pod određenim uglom, a na izlazu iz vode u vazduh su se okretala pod istim uglom, ali u suprotnom smeru.

Povećajmo nagib zraka, a na izlazu će i dalje ostati paralelni, ali će se pomicati više u stranu. Zbog ovog pomaka, redovi knjige, kada se gledaju kroz prozirnu ploču, izgledaju kao isječeni. Kreću se gore, kao što je novčić porastao u prvom eksperimentu.

Sve prozirne objekte, u pravilu, vidimo isključivo zbog činjenice da se svjetlost lomi i reflektira na njihovoj površini. Da takav efekat ne postoji, onda bi svi ovi predmeti bili potpuno nevidljivi.

Iskustvo 3.

Ploču od pleksiglasa spuštamo u posudu prozirnih stijenki. Ona je savršeno vidljiva. A sada ćemo sipati suncokretovo ulje u posudu, a tanjir je postao gotovo nevidljiv. Činjenica je da se svjetlosne zrake na granici ulja i pleksiglasa gotovo ne lome, pa ploča postaje nevidljiva ploča.

Putanja zraka u trouglastoj prizmi

U raznim optičkim uređajima često se koristi trokutasta prizma, koja može biti izrađena od materijala poput stakla ili drugih prozirnih materijala.

Prilikom prolaska kroz trokutastu prizmu, zraci se lome na obje površine. Ugao φ između lomnih površina prizme naziva se lomni ugao prizme. Ugao otklona Θ ovisi o indeksu prelamanja n prizme i upadnom kutu α.

Θ = α + β1 - φ, f= φ + α1

Svi znate poznatu rimu za pamćenje duginih boja. Ali zašto su te boje uvijek poređane istim redoslijedom kako se dobijaju od bijele sunčeve svjetlosti i zašto u dugi nema drugih boja osim ovih sedam, nije svima poznato. To je lakše objasniti eksperimentima i zapažanjima.

Na folijama sapuna možemo vidjeti prekrasne prelive boje, posebno ako su ovi filmovi vrlo tanki. Sapunasta tekućina teče dolje i obojene pruge se kreću u istom smjeru.

Uzmite prozirni poklopac iz plastične kutije, a sada ga nagnite tako da se bijeli ekran računara reflektuje od poklopca. Na poklopcu će se pojaviti neočekivano svijetle iridescentne mrlje. I kakve prelepe dugine boje vidite kada se svetlost reflektuje od CD-a, posebno ako upalite baterijsku lampu na disk i bacite ovu duginu sliku na zid.

Prvi koji je objasnio pojavu duginih boja bio je veliki engleski fizičar Isaac Newton. Pustio je uski snop sunčeve svjetlosti u mračnu sobu i postavio joj trouglastu prizmu na put. Svjetlost koja izlazi iz prizme formira obojenu traku koja se naziva spektar. Crvena je najmanje odstupana u spektru, a ljubičasta je najjača. Sve ostale dugine boje nalaze se između ove dvije bez posebno oštrih granica.

Laboratorijsko iskustvo

Hajde da izaberemo svetlu LED lampu kao izvor bele svetlosti. Da biste formirali uski svetlosni snop, stavite jedan prorez odmah iza baterijske lampe, a drugi direktno ispred prizme. Na ekranu je vidljiva svijetla dugina pruga na kojoj se jasno razlikuju crvena, zelena i plava. Oni čine osnovu vidljivog spektra.

Stavimo cilindrično sočivo na putanju snopa u boji i podesimo ga na oštrinu - snop na ekranu se skupio u usku traku, sve boje spektra su se pomešale i traka je ponovo postala bijela.

Zašto prizma pretvara bijelu svjetlost u dugu? Ispostavilo se da su sve dugine boje već sadržane u bijeloj svjetlosti. Indeks prelamanja stakla varira za zrake različitih boja. Prema tome, prizma odbija ove zrake drugačije.

Svaka pojedinačna boja duge je čista i više se ne može podijeliti na druge boje. Njutn je to eksperimentalno dokazao tako što je odvojio uski snop iz čitavog spektra i postavio drugu prizmu na njegovu putanju, u kojoj već nije došlo do cepanja.

Sada znamo kako prizma razlaže bijelu svjetlost u pojedinačne boje. A u dugi, kapljice vode rade kao male prizme.

Ali ako upalite baterijsku lampu na CD, radi malo drugačiji princip, koji nije povezan s lomom svjetlosti kroz prizmu. Ovi principi će se dalje proučavati u časovima fizike posvećenim svjetlosti i talasnoj prirodi svjetlosti.

organa bez hirurške intervencije (endoskopi), kao i u proizvodnji za osvjetljavanje nepristupačnih područja.

5. Princip rada različitih optičkih uređaja zasniva se na zakonima prelamanja koji služe za postavljanje svjetlosnih zraka u željeni smjer. Na primjer, razmotrite putanju zraka u ravnoparalelnoj ploči i u prizmi.

1). Plane plate- ploča od prozirne materije sa dvije paralelne ravne strane. Neka ploča bude napravljena od supstance koja je optički gušća od okoline. Pretpostavimo da je u vazduhu ( n1 \u003d 1) postoji čaša

ploča (n 2 >1), čija je debljina d (slika 6).

Neka greda padne na gornju stranu ove ploče. U tački A će se prelomiti i otići u staklo u smjeru AB. U tački B, zrak će se ponovo prelomiti i izaći iz stakla u zrak. Dokažimo da snop napušta ploču pod istim uglom pod kojim pada na nju. Za tačku A, zakon loma ima oblik: sinα / sinγ = n 2 / n 1, a budući da je n 1 = 1, onda je n 2 = sin α / sin γ. Za

bodova U zakonu prelamanja je sljedeći: sinγ/sinα1 =n 1 /n 2 =1/n 2 . Poređenje

formule daje jednakost sinα=sinα1, pa stoga α=α1.

ostavlja ravnoparalelnu ploču pod istim uglom pod kojim je pala na nju. Međutim, snop koji napušta ploču je pomjeren u odnosu na upadnu zraku za udaljenost ℓ, koja ovisi o debljini ploče,

indeks loma i upadni ugao zraka na ploču.

Zaključak: ravnoparalelna ploča ne mijenja smjer zraka koji upadaju na nju, već ih samo miješa, ako uzmemo u obzir prelomljene zrake.

2). trouglasta prizma je prizma od prozirnog materijala, čiji je poprečni presjek trokut. Neka je prizma napravljena od materijala optički gušćeg od okoline

(na primjer, napravljen je od stakla, a okolo ima zraka). Zatim greda koja je pala na njen rub,

prelomljena, odstupa od osnove prizme, budući da prelazi u optički gušći medij i stoga je njen upadni ugao φ1 veći od ugla

refrakcija φ2. Tok zraka u prizmi prikazan je na sl.7.

Ugao ρ na vrhu prizme, koji leži između strana na kojima se snop lomi, naziva se ugao prelamanja prizme; i sa strane

koja leži nasuprot ovog ugla - osnovice prizme. Ugao δ između smjerova nastavka snopa koji upada na prizmu (AB) i snopa (CD)

proizlazeći iz nje se zove ugao otklona prizme- pokazuje koliko prizma mijenja smjer zraka koje padaju na nju. Ako su poznati ugao p i indeks loma prizme, onda iz datog upadnog ugla φ1 možete pronaći ugao prelamanja na drugom licu

φ4 . Zaista, ugao φ2 je određen iz zakona prelamanja sinφ1 /sinφ2 =n

(prizma napravljena od materijala sa indeksom prelamanja n stavlja se u vazduh). AT

BCN stranice BN i CN su formirane pravim linijama okomitim na plohe prizme, tako da je ugao CNE jednak uglu p. Stoga je φ2 + φ3 =r, odakle je φ3 =r -φ2

postaje poznat. Ugao φ4 određen je zakonom loma:

sinφ3 /sinφ4 =1/n.

U praksi je često potrebno riješiti sljedeći problem: poznavajući geometriju prizme (ugao p) i određivanje uglova φ1 i φ4, pronaći eksponent

prelamanje prizme n. Primenom zakona geometrije dobijamo: ugao MSV=φ4 -φ3, ugao MVS=φ1 -φ2; ugao δ je vanjski u odnosu na BMC i, prema tome,

jednak je zbiru uglova MVS i MSV: δ=(φ1 -φ2)+(φ4 -φ3)=φ1 +φ4 -r

jednakost φ3 + φ2 =r. Zbog toga,

δ \u003d φ1 + φ4 -r.

Dakle, ugaošto je veći upadni ugao snopa i manji ugao prelamanja prizme, to je veći otklon snopa od prizme. Relativno složenim rezoniranjem može se pokazati da sa simetričnom putanjom zraka

kroz prizmu (snop svjetlosti u prizmi je paralelan s njenom bazom), δ poprima najmanju vrijednost.

Pretpostavimo da su ugao prelamanja (tanka prizma) i ugao upada zraka na prizmu mali. Zapisujemo zakone loma na licima prizme:

sinφ1 /sinφ2 =n , sinφ3 /sinφ4 =1/n . S obzirom da za male uglove sinφ≈ tgφ≈ φ,

dobijamo: φ1 =n φ2 , φ4 =n φ3 . zamjenom φ1 i φ3 u formulu (8) za δ dobijamo:

δ \u003d (n - 1) r.

Naglašavamo da ova formula za δ vrijedi samo za tanku prizmu i za vrlo male uglove upada zraka.

Principi optičkog snimanja

Geometrijski principi dobijanja optičkih slika zasnivaju se samo na zakonima refleksije i prelamanja svetlosti, potpuno apstrahovani od njene fizičke prirode. U ovom slučaju, optičku dužinu svjetlosnog snopa treba smatrati pozitivnom kada prolazi u smjeru širenja svjetlosti, a negativnom u suprotnom slučaju.

Ako snop svjetlosnih zraka izlazi iz bilo koje tačke S, in

konvergira u tački S ΄ kao rezultat refleksije i/ili prelamanja, tada S ΄

smatra se optičkom slikom, ili jednostavno slikom tačke S.

Slika se naziva realnom ako se svjetlosni zraci stvarno seku u tački S ΄. Ako, međutim, u tački S ΄, nastavci zraka povučeni u smjeru suprotnom od prostiranja

svjetlost, tada se slika naziva imaginarnom. Uz pomoć optičkih uređaja, imaginarne slike mogu se pretvoriti u stvarne. Na primjer, u našem oku imaginarna slika se pretvara u stvarnu, koja se dobija na mrežnjači oka. Na primjer, razmislite o dobivanju optičkih slika pomoću 1)

ravno ogledalo; 2) sferno ogledalo i 3) sočiva.

1. Ravno ogledalo je glatka ravna površina koja zrcali zrake . Konstrukcija slike u ravnom ogledalu može se prikazati na sljedećem primjeru. Hajde da napravimo kako je tačkasti izvor svetlosti vidljiv u ogledalu S(sl.8).

Pravilo konstrukcije slike je sljedeće. Pošto se iz tačkastog izvora mogu izvući različite zrake, biramo dva od njih - 1 i 2 i nalazimo tačku S ΄ u kojoj se ti zraci konvergiraju. Očigledno, reflektovani 1΄ i 2΄ zraci se sami razilaze, samo se njihova proširenja konvergiraju (vidi isprekidanu liniju na slici 8).

Slika nije dobijena iz samih zraka, već iz njihovog nastavka, i imaginarna je. To je lako pokazati jednostavnom geometrijskom konstrukcijom

slika se nalazi simetrično u odnosu na površinu ogledala.

Zaključak: ravno ogledalo daje virtuelnu sliku objekta,

nalazi se iza ogledala na istoj udaljenosti od njega kao i sam predmet. Ako su dva ravna ogledala pod uglom φ jedno prema drugom,

moguće je dobiti više slika izvora svjetlosti.

2. Sferno ogledalo je dio sferne površine,

reflektirajuće svjetlo. Ako je ogledalo unutrašnji dio površine, tada se ogledalo naziva konkavno, a ako je vanjsko, onda konveksno.

Slika 9 prikazuje tok zraka koji upadaju u paralelni snop na konkavno sferno ogledalo.

Zove se vrh sfernog segmenta (tačka D). stub ogledala. Središte sfere (tačka O) iz koje se formira ogledalo naziva se

optički centar ogledala. Prava linija koja prolazi kroz centar zakrivljenosti O ogledala i njegov pol D naziva se glavna optička os ogledala.

Primjenjujući zakon refleksije svjetlosti, u svakoj tački upada zraka na ogledala

vratite okomicu na površinu ogledala (ova okomica je poluprečnik ogledala - isprekidana linija na slici 9) i

primi tok reflektovanih zraka. Zrake koje upadaju na površinu konkavnog ogledala paralelno glavnoj optičkoj osi, nakon refleksije, sakupljaju se u jednoj tački F, tzv. fokus ogledala, a udaljenost od fokusa ogledala do njegovog pola je žižna daljina f. Budući da je polumjer sfere usmjeren duž normale na njenu površinu, onda, prema zakonu refleksije svjetlosti,

žižna daljina sfernog ogledala određena je formulom

gdje je R polumjer sfere (OD).

Da biste napravili sliku, trebate odabrati dvije zrake i pronaći njihov presjek. U slučaju konkavnog ogledala, takve zrake mogu biti zrake

reflektuje se od tačke D (ide simetrično sa upadnom u odnosu na optičku osu), a snop prolazi kroz fokus i odbija se od ogledala (ide paralelno sa optičkom osom); drugi par: snop paralelan glavnoj optičkoj osi (odbijen, proći će kroz fokus) i snop koji prolazi kroz optički centar ogledala (reflektovaće se u suprotnom smeru).

Na primjer, napravimo sliku objekta (strelice AB), ako se nalazi od vrha ogledala D na udaljenosti većoj od polumjera zrcala

(poluprečnik ogledala je jednak udaljenosti OD=R). Razmotrimo crtež napravljen prema opisanom pravilu za konstruisanje slike (slika 10).

Snop 1 se prostire od tačke B do tačke D i reflektuje se u pravoj liniji

DE tako da je ugao ADB jednak kutu ADE. Snop 2 iz iste tačke B širi se kroz fokus do ogledala i reflektuje se duž linije CB "|| DA.

Slika je stvarna (formirana od reflektovanih zraka, a ne njihovih nastavaka, kao u ravnom ogledalu), obrnuta i redukovana.

Iz jednostavnih geometrijskih proračuna može se dobiti odnos između sljedećih karakteristika. Ako je a udaljenost od objekta do ogledala, ucrtana duž glavne optičke ose (na slici 10 - ovo je AD), b -

udaljenost od ogledala do slike (na slici 10 je DA "), tada / b = AB / A "B",

a zatim je žižna daljina f sfernog ogledala određena formulom

Veličina optičke snage mjeri se u dioptrijama (dptr); 1 dioptrija = 1m-1.

3. Sočivo je prozirno tijelo omeđeno sfernim površinama, od kojih polumjer najmanje jedne ne bi trebao biti beskonačan . Tok zraka u sočivu zavisi od radijusa zakrivljenosti sočiva.

Glavne karakteristike sočiva su optički centar, žarišta,

fokalne ravni. Neka je sočivo ograničeno s dvije sferne površine, čiji su centri zakrivljenosti C 1 i C 2, a vrhovi sfernog

površine O 1 i O 2.

Slika 11 šematski prikazuje bikonveksno sočivo; Debljina sočiva u sredini je veća nego na ivicama. Slika 12 shematski prikazuje bikonkavno sočivo (tanje je u sredini nego na rubovima).

Za tanko sočivo smatra se da je O 1 O 2<<С 1 О 2 иО 1 О 2 <<С 2 О 2 , т.е.

praktično tačke O 1 i O 2. spojena u jednu tačku O, koja se zove

optički centar sočiva. Prava linija koja prolazi kroz optički centar sočiva naziva se optička os. Optička os koja prolazi kroz centre zakrivljenosti površina sočiva naziva seglavna optička os(S 1 S 2, na sl. 11 i 12). Zraci koji prolaze kroz optički centar ne prolaze

prelamaju (ne mijenjaju svoj smjer). Zrake paralelne glavnoj optičkoj osi bikonveksnog sočiva, nakon što prođu kroz nju, sijeku glavnu optičku os u tački F (sl. 13), koja se naziva glavni fokus sočiva, a udaljenost od ove tačke do sočiva je f

je glavna žižna daljina. Konstruirajte sami tok od najmanje dvije zrake koje upadaju na sočivo paralelno s glavnom optičkom osi

(stakleno sočivo se nalazi u zraku, uzmite to u obzir prilikom konstruiranja) kako biste dokazali da se sočivo koje se nalazi u zraku konvergira ako je bikonveksno, a divergentno ako je sočivo bikonkavno.

Monohromatsko svetlo pada na ivicu AB staklena prizma (slika 16.28) u vazduhu, S 1 O 1 - upadni snop, \(~\alpha_1\) - upadni ugao, O 1 O 2 - prelomljeni snop, \(~\beta_1\) - ugao prelamanja . Budući da svjetlost prelazi iz optički manje gustog medija u optički gušće, \(~\beta_1<\alpha_1.\) Пройдя через призму, свет падает на ее грань AC. Ovdje se ponovo lomi\[~\alpha_2\] - upadni ugao, \(~\beta_2\) - ugao prelamanja. Na ovom licu svjetlost prelazi iz optički gušće sredine u optički manje gustoću. pa \(~\beta_2>\alpha_2.\)

Facete VA i SA gde se svetlost lomi nazivaju se lomne ivice. Ugao \(\varphi\) između prelamajućih strana naziva se ugao prelamanja prizme. Ugao \(~\delta\) formiran smjerom ulaska snopa u prizmu i smjerom izlaska zraka iz nje naziva se ugao otklona. Lice suprotno od ugla prelamanja naziva se baza prizme.

Za prizmu vrijede sljedeće relacije:

1) Za prvo lomno lice, zakon loma svjetlosti će biti napisan na sljedeći način:

\(\frac(\sin \alpha_1)(\sin \beta_1)=n,\)

gdje je n relativni indeks loma tvari od koje je prizma napravljena.

2) Za drugo lice:

\(\frac(\sin \alpha_1)(\sin \beta_1)=\frac(1)(n).\)

3) Refrakcioni ugao prizme:

\(\varphi=\alpha_2 + \beta_1.\)

Ugao odstupanja snopa prizme od prvobitnog smjera:

\(\delta = \alpha_1 + \beta_2 - \varphi.\)

Stoga, ako je optička gustoća tvari prizme veća od gustoće okoline, tada se snop svjetlosti koji prolazi kroz prizmu odbija prema njenoj osnovi. Lako je pokazati da ako je optička gustoća tvari prizme manja od one okoline, tada će svjetlosni snop, nakon prolaska kroz prizmu, odstupiti prema njenom vrhu.

Književnost

Aksenovich L. A. Fizika u srednjoj školi: teorija. Zadaci. Testovi: Proc. dodatak za institucije koje pružaju op. okruženja, obrazovanje / L. A. Aksenovich, N. N. Rakina, K. S. Farino; Ed. K. S. Farino. - Mn.: Adukatsia i vykhavanne, 2004. - S. 469-470.