Kebolehperolehan relatif tidak boleh. Pemalar dielektrik

Pemalar dielektrik mencirikan secara kuantitatif proses polarisasi.

Kebolehtelapan dielektrik (atau kebolehtelapan relatif) ε ialah nisbah ketelusan mutlak bahan ε a kepada pemalar elektrik ε o.

Nilai kebolehtepatan relatif bahan penebat elektrik boleh dikira dengan membandingkan kemuatan dua kapasitor yang sama dalam bentuk dan dimensi geometri:

di mana C x ialah kemuatan kapasitor dengan dielektrik yang sedang diuji;

C o - kapasitansi kapasitor dengan dimensi geometri yang sama, tetapi dalam kes apabila dielektrik yang diuji digantikan dengan vakum.

Nilai ε dielektrik yang dikaji boleh ditentukan dengan mengukur kemuatan kapasitor boleh lipat dua kali: apabila terdapat dielektrik tertentu di antara plat (C x) dan apabila terdapat udara di antara mereka (C o). Menggantikan vakum dengan udara memberikan ralat kecil (perseratus peratus).

Polarisasi bahan gas kerana jarak yang jauh antara molekul boleh diabaikan, dan kebolehpelan adalah hampir kepada kesatuan. Kemiringan gas adalah berkadar dengan tekanan dan berkadar songsang dengan suhu mutlak, kerana ia ditentukan oleh perubahan dalam bilangan molekul per unit isipadu. Walau bagaimanapun, pergantungan ini dinyatakan dengan lemah.

Dielektrik cecair boleh dibina daripada molekul neutral (bukan polar) yang hanya mempunyai polarisasi elektronik, serta dari molekul dipol (polar), yang polarisasinya ditentukan secara serentak oleh komponen elektronik dan dipol.

Cecair mempunyai pemalar dielektrik yang lebih besar, lebih besar nilai momen elektrik dipol dan lebih banyak bilangan molekul per unit isipadu. Kemiringan cecair neutral biasanya tidak melebihi 2.5. Cecair yang sangat kutub, dicirikan oleh pemalar dielektrik yang sangat tinggi, seperti air, etil alkohol, tidak menemui kegunaan praktikal sebagai dielektrik kerana kekonduksian elektriknya yang tinggi. Kemiringan cecair neutral adalah berkadar songsang dengan suhu, kerana apabila cecair neutral bertambah, bilangan molekul per unit isipadu berkurangan.

Kebergantungan suhu ketelusan cecair dipol adalah lebih kompleks.

Pada suhu rendah, ketelusan hanya bersifat elektronik; dipol belum boleh berputar. Apabila suhu meningkat, kelikatan cecair berkurangan dan dipol mula mengorientasikan diri mereka dalam medan elektrik, yang membawa kepada peningkatan mendadak dalam ketelusan. Dengan peningkatan suhu selanjutnya, tenaga kinetik yang meningkat bagi gerakan huru-hara dipol mengganggu orientasinya, dan oleh itu pemalar dielektrik mula berkurangan secara beransur-ansur (Rajah 12.2).

nasi. 12.2- Kebergantungan pemalar dielektrik pada suhu

Kebolehtepatan cecair dipol bergantung kepada kekerapan arus. Pada frekuensi rendah, dipol mempunyai masa untuk mengikuti perubahan dalam medan, dan nilai kemiringan adalah hampir dengan nilai kemiringan yang ditentukan pada arus terus. Apabila kekerapan meningkat, molekul tidak mempunyai masa untuk mengikuti perubahan dalam medan, dan kebolehtelapan mula berkurangan. Pada frekuensi tinggi, nilainya menghampiri nilai hanya disebabkan oleh polarisasi elektronik (Rajah 12.3).

nasi. 12.3- Kebergantungan kebolehperolehan pada kekerapan

Pemalar dielektrik cecair kutub meningkat berbanding dengan cecair neutral. Sebagai contoh, untuk sovtol nilainya ialah 3.2, untuk minyak kastor - 4.5.

Ketelusan pepejal boleh mengambil pelbagai nilai mengikut kepelbagaian ciri struktur dielektrik pepejal. Nilai ketelusan dielektrik yang paling rendah mempunyai dielektrik pepejal yang dibina daripada molekul neutral dan hanya mempunyai polarisasi elektronik. Jenis ini termasuk parafin yang mempunyai pemalar dielektrik 1.9 ... 2.2. Kebergantungan suhu ketelusan dielektrik pepejal neutral adalah serupa dengan cecair neutral. Dalam dielektrik pepejal, yang merupakan kristal ionik dengan pembungkusan zarah yang rapat dan mempunyai polarisasi elektronik dan ionik, nilai ketelusan berbeza-beza dalam julat yang sangat luas. Dengan peningkatan suhu dielektrik sedemikian, kebolehtelapannya meningkat hampir secara linear disebabkan oleh peningkatan kebolehpolaran ion, walaupun penurunan ketumpatan bahan.

Dielektrik dipol pepejal struktur amorf dan kristal dan dielektrik amorf ionik, termasuk polimer kutub (bakelit, shellac, plexiglass, ebonit, polivinil klorida, dll.), selulosa dan produk pemprosesannya (galovax, gelas bukan organik), dicirikan oleh kehadiran polarisasi elektronik, ionik dan struktur dan dibahagikan kepada dua subkumpulan:

Dielektrik amorf ionik (gelas tak organik), polarisasi strukturnya terdiri daripada pemindahan ion melalui gerakan terma di dalam sel tertutup, diarahkan oleh medan elektrik; pemalar dielektrik gelas adalah dalam julat dari 4 hingga 20;

Pepejal amorfus dan kristal dipol di mana polarisasi dipol ditemui dalam keadaan pepejal, serupa dengan polarisasi cecair dipol, tetapi dengan masa kelonggaran yang berbeza sama sekali. Ketelusan dielektrik bahan subkumpulan kedua bergantung pada suhu dan kekerapan voltan yang digunakan, mematuhi undang-undang yang sama seperti yang diperhatikan dalam dielektrik dipol.

Kapasiti bahan bergantung kepada nilai pemalar dielektrik. Oleh itu, sebagai contoh, ketelusan ultra-tinggi dielektrik ferroelektrik seramik digunakan dalam kapasitor bersaiz kecil. Adalah menarik untuk diperhatikan bahawa ketelusan dielektrik ferro-dielektrik mempunyai pergantungan yang ketara bukan sahaja pada suhu, tetapi juga pada kekuatan medan, manakala fenomena histeresis dielektrik ferro-dielektrik telah diperhatikan.

Kuliah #19

1. Sifat kekonduksian elektrik bagi dielektrik gas, cecair dan pepejal

Pemalar dielektrik

Kemiringan relatif, atau kebolehpercayaan ε ialah salah satu parameter elektrik makroskopik yang paling penting bagi sesuatu dielektrik. Pemalar dielektrikε secara kuantitatif mencirikan keupayaan dielektrik untuk polarisasi dalam medan elektrik, dan juga menilai tahap kekutubannya; ε ialah pemalar bahan dielektrik pada suhu dan kekerapan voltan elektrik tertentu dan menunjukkan berapa kali cas pemuat dengan dielektrik lebih besar daripada cas pemuat yang sama saiz dengan vakum.

Pemalar dielektrik menentukan nilai kapasitansi elektrik produk (kapasitor, penebat kabel, dll.). Untuk kemuatan kapasitor rata DARIPADA,Ф, dinyatakan oleh formula (1)

di mana S ialah luas elektrod penyukat, m 2 ; h ialah ketebalan dielektrik, m. Dapat dilihat daripada formula (1) bahawa semakin besar nilainya ε dielektrik yang digunakan, lebih besar kapasitansi kapasitor dengan dimensi yang sama. Sebaliknya, kapasitans elektrik C ialah pekali perkadaran antara cas permukaan QK, kapasitor terkumpul, dan voltan elektrik digunakan padanya

berputar U(2):

Daripada formula (2) ia berikutan bahawa cas elektrik QK, terkumpul oleh kapasitor adalah berkadar dengan nilai ε dielektrik. Mengetahui QK dimensi igeometri kapasitor, anda boleh tentukan ε bahan dielektrik untuk voltan tertentu.

Pertimbangkan mekanisme pembentukan cas QK pada elektrod kapasitor dengan dielektrik dan komponen apa yang membentuk cas ini. Untuk melakukan ini, kami mengambil dua kapasitor rata dengan dimensi geometri yang sama: satu dengan vakum, satu lagi dengan ruang interelectrode yang diisi dengan dielektrik, dan menggunakan voltan yang sama kepada mereka. U(Rajah 1). Satu cas terbentuk pada elektrod pemuat pertama S0, pada elektrod kedua - QK. Sebaliknya, caj QK ialah jumlah caj S0 dan Q(3):

caj Q 0 dibentuk oleh medan luar E0 dengan mengumpul cas luaran pada elektrod kapasitor dengan ketumpatan permukaan σ 0 . Q- ini adalah caj tambahan pada elektrod kapasitor, yang dicipta oleh sumber voltan elektrik untuk mengimbangi cas terikat yang terbentuk pada permukaan dielektrik.

Dalam dielektrik terkutub seragam, cas Q sepadan dengan ketumpatan permukaan cas terikat σ. Caj σ membentuk medan E sz, diarahkan bertentangan dengan medan E O.

Kebolehtepatan dielektrik yang dipertimbangkan boleh diwakili sebagai nisbah cas QK kapasitor yang diisi dengan dielektrik untuk mengecas S0 kapasitor yang sama dengan vakum (3):

Daripada formula (3) ia berikutan bahawa kebolehperolehan ε - nilainya tidak berdimensi, dan untuk mana-mana dielektrik ia lebih besar daripada perpaduan; dalam kes vakum ε = 1. Daripada contoh yang dipertimbangkan, juga

dapat dilihat bahawa ketumpatan cas pada elektrod pemuat dengan dielektrik dalam ε kali lebih besar daripada ketumpatan cas pada elektrod kapasitor dengan vakum, dan keamatan pada voltan yang sama untuk kedua-dua

kapasitornya adalah sama dan hanya bergantung pada magnitud voltan U dan jarak antara elektrod (E = U/j).

Sebagai tambahan kepada kebolehperolehan relatif ε membezakan kebolehpermian mutlak ε a, f/m, (4)

yang tidak mempunyai makna fizikal dan digunakan dalam kejuruteraan elektrik.

Perubahan relatif dalam kepelbagaian εr dengan peningkatan suhu sebanyak 1 K dipanggil pekali suhu bagi kepelbagaian.

TKε = 1/ εr d εr/dT K-1 Untuk udara pada 20°C TK εr = -2.10-6K-

Penuaan elektrik dalam ferroelektrik dinyatakan sebagai penurunan dalam εr dengan masa. Sebabnya ialah penyusunan semula domain.

Perubahan ketara dalam ketelusan dengan masa diperhatikan pada suhu yang hampir dengan titik Curie. Memanaskan ferroelektrik pada suhu di atas titik Curie dan penyejukan seterusnya mengembalikan εr kepada nilai sebelumnya. Pemulihan yang sama bagi ketelusan dielektrik boleh dilakukan dengan mendedahkan feroelektrik kepada medan elektrik dengan kekuatan yang meningkat.

Untuk dielektrik kompleks - campuran mekanikal dua komponen dengan εr berbeza dalam anggaran pertama: εrx = θ1 εr1x θ εr2x, dengan θ ialah kepekatan isipadu komponen campuran, εr ialah kebolehtelapan relatif komponen campuran.

Polarisasi dielektrik boleh disebabkan oleh: beban mekanikal (piezopolarisasi dalam piezoelektrik); pemanasan (piropolarisasi dalam piroelektrik); cahaya (fotopolarisasi).

Keadaan terkutub dielektrik dalam medan elektrik E dicirikan oleh momen elektrik per unit isipadu, polarisasi Р, C/m2, yang berkaitan dengan kebolehtelapan relatifnya cth: Р = e0 (cth - 1)Е, di mana e0 = 8.85∙10-12 F / m. Hasil darab e0∙eg =e, F/m, dipanggil kebolehperolehan mutlak. Dalam dielektrik gas, cth berbeza sedikit daripada 1.0, dalam cecair bukan kutub dan pepejal ia mencapai 1.5 - 3.0, dalam kutub ia mempunyai nilai yang besar; dalam kristal ionik cth - 5-MO, dan pada mereka yang mempunyai kekisi kristal perovskit ia mencapai 200; dalam ferroelektrik cth - 103 dan banyak lagi.

Dalam dielektrik bukan kutub, cth berkurangan sedikit dengan peningkatan suhu, dalam perubahan kutub dikaitkan dengan penguasaan satu atau satu lagi jenis polarisasi, dalam kristal ionik ia meningkat, dalam sesetengah feroelektrik pada suhu Curie ia mencapai 104 dan lebih. Perubahan suhu cth dicirikan oleh pekali suhu. Untuk dielektrik kutub, ciri ciri ialah penurunan dalam cth dalam julat frekuensi, di mana masa t untuk polarisasi adalah sepadan dengan T/2.

Maklumat yang serupa.

Tahap kebolehpolaran sesuatu bahan dicirikan oleh nilai khas, yang dipanggil pemalar dielektrik. Mari kita pertimbangkan apakah nilai ini.

Mari kita andaikan bahawa keamatan medan seragam antara dua plat bercas dalam vakum adalah sama dengan E₀. Sekarang mari kita mengisi jurang di antara mereka dengan mana-mana dielektrik. yang muncul di sempadan antara dielektrik dan konduktor kerana polarisasinya, meneutralkan sebahagian kesan cas pada plat. Keamatan E medan ini akan menjadi kurang daripada keamatan E₀.

Pengalaman mendedahkan bahawa apabila jurang antara plat diisi berturut-turut dengan dielektrik yang sama, magnitud kekuatan medan akan berbeza. Oleh itu, mengetahui nilai nisbah kekuatan medan elektrik antara plat jika tiada Е₀ dielektrik dan dengan kehadiran Е dielektrik, seseorang boleh menentukan kebolehpolarannya, i.e. pemalar dielektriknya. Nilai ini biasanya dilambangkan dengan huruf Yunani ԑ (epsilon). Oleh itu, seseorang boleh menulis:

Ketelusan dielektrik menunjukkan berapa kali cas ini dalam dielektrik (homogen) akan kurang daripada dalam vakum.

Pengurangan daya interaksi antara cas disebabkan oleh proses polarisasi medium. Dalam medan elektrik, elektron dalam atom dan molekul berkurangan berhubung dengan ion, dan T.e. molekul-molekul yang mempunyai momen dipolnya sendiri (khususnya, molekul air) mengorientasikan diri mereka dalam medan elektrik. Detik ini mencipta medan elektrik mereka sendiri, yang menentang medan yang menyebabkannya muncul. Akibatnya, jumlah medan elektrik berkurangan. Dalam bidang kecil, fenomena ini diterangkan menggunakan konsep kemiringan.

Berikut ialah kebolehtelapan dalam vakum pelbagai bahan:

Udara………………………………….1,0006

Parafin……………………………….2

Plexiglas (plexiglass)……3-4

Ebonit……………………………..…4

Porselin…………………………….7

Kaca………………………………..…….4-7

Mika…………………………………..4-5

Sutera semula jadi ........... 4-5

Batu lontar..............................6-7

Amber…………………………………………12.8

Air………………………………….81

Nilai pemalar dielektrik bahan ini merujuk kepada suhu ambien dalam julat 18–20 °C. Oleh itu, ketelusan pepejal berbeza sedikit dengan suhu, kecuali ferroelektrik.

Sebaliknya, dalam gas, ia berkurangan disebabkan oleh peningkatan suhu dan meningkat disebabkan oleh peningkatan tekanan. Dalam amalan, ia diambil sebagai satu unit.

Kekotoran dalam jumlah yang kecil mempunyai sedikit kesan ke atas tahap pemalar dielektrik cecair.

Jika dua cas titik sewenang-wenangnya diletakkan dalam dielektrik, maka kekuatan medan yang dicipta oleh setiap cas ini di lokasi cas lain berkurangan sebanyak ԑ kali. Ia berikutan daripada ini bahawa daya yang cas-cas ini berinteraksi antara satu sama lain juga ԑ kali kurang. Oleh itu, untuk caj yang diletakkan dalam dielektrik, ia dinyatakan dengan formula:

F = (q₁q₂)/(4πԑₐr²),

di mana F ialah daya interaksi, q₁ dan q₂, ialah magnitud cas, ԑ ialah kebolehtelapan mutlak medium, r ialah jarak antara cas titik.

Nilai ԑ boleh ditunjukkan secara berangka dalam unit relatif (berkenaan dengan nilai kebolehtepatan mutlak vakum ԑ₀). Nilai ԑ = ԑₐ/ԑ₀ dipanggil kebenaran relatif. Ia mendedahkan berapa kali interaksi antara cas dalam medium homogen tak terhingga adalah lebih lemah daripada dalam vakum; ԑ = ԑₐ/ԑ₀ sering dipanggil kebolehperolehan kompleks. Nilai berangka kuantiti ԑ₀, serta dimensinya, bergantung pada sistem unit yang dipilih; dan nilai ԑ tidak bergantung. Oleh itu, dalam sistem CGSE ԑ₀ = 1 (ini adalah unit asas keempat); dalam sistem SI, ketelusan vakum dinyatakan sebagai:

ԑ₀ = 1/(4π˖9˖10⁹) farad/meter = 8.85˖10⁻¹² f/m (dalam sistem ini, ԑ₀ ialah kuantiti terbitan).

Kemuatan kapasitor bergantung, seperti yang ditunjukkan oleh pengalaman, bukan sahaja pada saiz, bentuk dan kedudukan relatif konduktor konstituennya, tetapi juga pada sifat dielektrik yang mengisi ruang antara konduktor ini. Pengaruh dielektrik boleh diwujudkan menggunakan eksperimen berikut. Kami mengecas kapasitor rata dan perhatikan bacaan elektrometer yang mengukur voltan merentasi kapasitor. Mari kita kemudiannya memindahkan plat ebonit yang tidak dicas ke dalam kapasitor (Gamb. 63). Kita akan melihat bahawa perbezaan potensi antara plat akan berkurangan dengan ketara. Jika anda mengeluarkan ebonit, maka bacaan elektrometer menjadi sama. Ini menunjukkan bahawa apabila udara digantikan oleh ebonit, kapasitansi kapasitor meningkat. Mengambil beberapa dielektrik lain dan bukannya ebonit, kita akan mendapat hasil yang sama, tetapi hanya perubahan dalam kapasitansi kapasitor akan berbeza. Jika - kapasitansi kapasitor, antara plat yang terdapat vakum, dan - kapasitansi kapasitor yang sama, apabila seluruh ruang antara plat diisi, tanpa jurang udara, dengan sejenis dielektrik, maka kapasitansi akan menjadi kali lebih besar daripada kapasitansi, di mana bergantung hanya pada sifat dielektrik. Oleh itu, seseorang boleh menulis

nasi. 63. Kemuatan pemuat meningkat apabila plat ebonit ditolak antara platnya. Lembaran elektrometer jatuh, walaupun casnya tetap sama

Nilai itu dipanggil pemalar dielektrik relatif atau hanya pemalar dielektrik medium yang mengisi ruang antara plat kapasitor. Dalam jadual. 1 menunjukkan nilai kebolehtelapan beberapa bahan.

Jadual 1. Pemalar dielektrik beberapa bahan

bahan
Air (bersih)
Seramik (kejuruteraan radio)

Perkara di atas adalah benar bukan sahaja untuk kapasitor rata, tetapi juga untuk kapasitor dalam sebarang bentuk: dengan menggantikan udara dengan beberapa jenis dielektrik, kami meningkatkan kapasitansi kapasitor dengan faktor 1.

Tegasnya, kapasitansi kapasitor meningkat dengan faktor hanya jika semua garis medan yang pergi dari satu plat ke plat lain melalui dielektrik yang diberikan. Ini akan menjadi, sebagai contoh, kapasitor yang direndam sepenuhnya dalam beberapa jenis dielektrik cecair, dituangkan ke dalam bekas besar. Walau bagaimanapun, jika jarak antara plat adalah kecil berbanding dengan dimensi mereka, maka ia boleh dianggap cukup untuk mengisi hanya ruang antara plat, kerana di sini medan elektrik kapasitor secara praktikal tertumpu. Jadi, untuk kapasitor rata, cukup untuk mengisi hanya ruang antara plat dengan dielektrik.

Dengan meletakkan bahan dengan pemalar dielektrik tinggi di antara plat, kapasitansi kapasitor boleh meningkat dengan banyak. Ini digunakan dalam amalan, dan biasanya bukan udara, tetapi kaca, parafin, mika dan bahan lain dipilih sebagai dielektrik untuk kapasitor. Pada rajah. 64 menunjukkan kapasitor teknikal, di mana pita kertas yang diresapi dengan parafin berfungsi sebagai dielektrik. Mukanya adalah kepingan keluli yang ditekan pada kedua-dua belah ke kertas lilin. Kapasiti pemuat sedemikian sering mencapai beberapa mikrofarad. Jadi, sebagai contoh, kapasitor radio amatur sebesar kotak mancis mempunyai kapasitansi 2 mikrofarad.

nasi. 64. Kapasitor rata teknikal: a) dipasang; b) dalam bentuk separa dibuka: 1 dan 1 "- pita bingkai, di antaranya pita kertas nipis berlilin 2 diletakkan. Semua pita dilipat bersama dengan "akordion" dan dimasukkan ke dalam kotak logam. Kenalan 3 dan 3" adalah dipateri ke hujung pita 1 dan 1" untuk memasukkan kapasitor dalam litar

Adalah jelas bahawa hanya dielektrik dengan sifat penebat yang sangat baik sesuai untuk pembuatan kapasitor. Jika tidak, cas akan mengalir melalui dielektrik. Oleh itu, air, walaupun pemalar dielektriknya tinggi, sama sekali tidak sesuai untuk pembuatan kapasitor, kerana hanya air yang disucikan dengan sangat berhati-hati adalah dielektrik yang cukup baik.

Jika ruang antara plat kapasitor rata diisi dengan medium dengan pemalar dielektrik, maka formula (34.1) untuk kapasitor rata mengambil bentuk

Fakta bahawa kapasitansi kapasitor bergantung kepada persekitaran menunjukkan bahawa medan elektrik di dalam dielektrik berubah. Kita telah melihat bahawa apabila kapasitor diisi dengan dielektrik dengan kebolehpermian, kapasitansi meningkat dengan faktor . Ini bermakna bahawa dengan caj yang sama pada plat, beza keupayaan antara mereka berkurangan dengan satu faktor. Tetapi beza potensi dan kekuatan medan saling berkaitan oleh hubungan (30.1). Oleh itu, penurunan dalam beza keupayaan bermakna bahawa kekuatan medan dalam kapasitor apabila ia diisi dengan dielektrik menjadi kurang dengan faktor. Ini adalah sebab peningkatan kapasiti kapasitor. kali kurang daripada dalam vakum. Oleh itu kami menyimpulkan bahawa hukum Coulomb (10.1) untuk cas titik yang diletakkan dalam dielektrik mempunyai bentuk

Kebolehtelapan Elektrik

Kemiringan elektrik ialah nilai yang mencirikan kapasitansi dielektrik yang diletakkan di antara plat kapasitor. Seperti yang anda ketahui, kapasitansi kapasitor rata bergantung pada saiz kawasan plat (semakin besar luas plat, lebih besar kapasiti), jarak antara plat atau ketebalan dielektrik. (lebih tebal dielektrik, lebih rendah kapasitansi), serta pada bahan dielektrik, yang cirinya ialah kebolehtelapan elektrik.

Secara berangka, kebolehtelapan elektrik adalah sama dengan nisbah kemuatan kapasitor kepada mana-mana dielektrik kapasitor udara yang sama. Untuk mencipta kapasitor padat, perlu menggunakan dielektrik dengan kebolehtelapan elektrik yang tinggi. Ketelusan elektrik kebanyakan dielektrik adalah beberapa unit.

Dalam teknologi, dielektrik dengan kebolehtelapan elektrik yang tinggi dan ultratinggi telah diperolehi. Bahagian utama mereka ialah rutil (titanium dioksida).

Rajah 1. Kebolehtelapan elektrik medium

Sudut kehilangan dielektrik

Dalam artikel "Dielektrik" kami menganalisis contoh kemasukan dielektrik dalam litar arus terus dan ulang alik. Ternyata dielektrik sebenar, apabila ia berfungsi dalam medan elektrik yang dibentuk oleh voltan bergantian, melepaskan tenaga haba. Kuasa yang diserap dalam kes ini dipanggil kerugian dielektrik. Dalam artikel "Litar AC yang mengandungi kapasitansi", ia akan dibuktikan bahawa dalam dielektrik yang ideal, arus kapasitif membawa voltan dengan sudut kurang daripada 90 °. Dalam dielektrik sebenar, arus kapasitif membawa voltan dengan sudut kurang daripada 90°. Penurunan sudut dipengaruhi oleh arus bocor, atau dipanggil arus pengaliran.

Perbezaan antara 90° dan sudut anjakan antara voltan dan arus yang mengalir dalam litar dengan dielektrik sebenar dipanggil sudut kehilangan dielektrik atau sudut kehilangan dan dilambangkan δ (delta). Selalunya, bukan sudut itu sendiri ditentukan, tetapi tangen sudut ini -tg δ.

Telah ditetapkan bahawa kehilangan dielektrik adalah berkadar dengan kuasa dua voltan, frekuensi AC, kapasiti kapasitor dan tangen kehilangan dielektrik.

Oleh itu, lebih besar tangen kehilangan dielektrik, tan δ, lebih besar kehilangan tenaga dalam dielektrik, lebih teruk bahan dielektrik. Bahan dengan tg δ yang agak besar (pada urutan 0.08 - 0.1 atau lebih) adalah penebat yang lemah. Bahan dengan tg δ yang agak kecil (pada urutan 0.0001) adalah penebat yang baik.