Magnetisk skjerming. Finnes det et materiale som reduserer magnetfeltet uten å påvirke selve magnetfeltet? Hvordan isolere en magnet

Hvordan kan jeg få to magneter ved siden av hverandre til å ikke føle hverandres nærvær? Hvilket materiale bør plasseres mellom dem slik at magnetfeltlinjene fra den ene magneten ikke skal nå den andre magneten?

Dette spørsmålet er ikke så trivielt som det kan virke ved første øyekast. Vi må virkelig isolere de to magnetene. Det vil si slik at disse to magnetene kan roteres på forskjellige måter og beveges på forskjellige måter i forhold til hverandre, og likevel oppfører hver av disse magnetene seg som om det ikke er noen annen magnet i nærheten. Derfor fungerer ikke alle triks med plassering av en tredje magnet eller en ferromagnet ved siden av den, for å lage en spesiell konfigurasjon av magnetiske felt med kompensasjon for alle magnetiske felt på ett enkelt punkt.

Diamagnet???

Noen ganger er det feilaktig tenkt at en slik isolator av magnetfeltet kan tjene som diamagnetisk. Men dette er ikke sant. En diamagnet svekker faktisk magnetfeltet. Men det svekker magnetfeltet bare i tykkelsen av selve diamagneten, inne i diamagneten. På grunn av dette tror mange feilaktig at hvis en eller begge magnetene er vegget opp i et stykke diamagnet, så vil angivelig tiltrekningen eller frastøtingen deres svekkes.

Men dette er ikke en løsning på problemet. For det første vil kraftlinjene til en magnet fortsatt nå en annen magnet, det vil si at magnetfeltet bare avtar i tykkelsen på diamagneten, men forsvinner ikke helt. For det andre, hvis magnetene er vegget opp i tykkelsen av diamagneten, kan vi ikke bevege og rotere dem i forhold til hverandre.

Og hvis du bare lager en flatskjerm av en diamagnet, vil denne skjermen slippe magnetfeltet gjennom seg selv. Dessuten, bak denne skjermen vil magnetfeltet være nøyaktig det samme som om denne diamagnetiske skjermen ikke eksisterte i det hele tatt.

Dette antyder at selv magneter i en diamagnet ikke vil oppleve svekkelse av hverandres magnetfelt. Faktisk, der det er en innmurt magnet, er det rett og slett ingen diamagnet rett i volumet til denne magneten. Og siden det ikke er noen diamagnet der den innebygde magneten er plassert, betyr det at begge immurerte magneter faktisk samhandler med hverandre på samme måte som om de ikke var immurert i en diamagnet. Diamagneten rundt disse magnetene er like ubrukelig som den flate diamagnetiske skjermen mellom magnetene.

Ideell diamagnet

Vi trenger et materiale som generelt sett ikke vil passere gjennom seg selv kraftlinjene til magnetfeltet. Det er nødvendig at kraftlinjene til magnetfeltet skyves ut av et slikt materiale. Hvis kraftlinjene til magnetfeltet passerer gjennom materialet, gjenoppretter de hele sin styrke bak en skjerm av slikt materiale. Dette følger av loven om bevaring av magnetisk fluks.

I en diamagnet oppstår svekkelsen av det eksterne magnetfeltet på grunn av det induserte indre magnetfeltet. Dette induserte magnetfeltet skapes av sirkulære strømmer av elektroner inne i atomene. Når et eksternt magnetfelt slås på, må elektronene i atomene begynne å bevege seg rundt kraftlinjene til det ytre magnetfeltet. Denne induserte sirkulære bevegelsen av elektroner i atomer skaper et ekstra magnetfelt, som alltid er rettet mot det eksterne magnetfeltet. Derfor blir det totale magnetfeltet inne i diamagneten mindre enn utenfor.

Men det er ingen fullstendig kompensasjon av det eksterne feltet på grunn av det induserte indre feltet. Det er ikke nok styrke av den sirkulære strømmen i atomene til diamagneten til å skape nøyaktig det samme magnetfeltet som det eksterne magnetfeltet. Derfor forblir kraftlinjene til det eksterne magnetfeltet i tykkelsen til diamagneten. Det ytre magnetfeltet «gjennomborer» materialet til diamagneten gjennom og gjennom.

Det eneste materialet som skyver ut magnetfeltlinjer er en superleder. I en superleder induserer et eksternt magnetfelt slike sirkulære strømmer rundt kraftlinjene til det ytre feltet som skaper et motsatt rettet magnetfelt nøyaktig lik det eksterne magnetfeltet. I denne forstand er en superleder en ideell diamagnet.

På overflaten av en superleder er magnetfeltvektoren alltid rettet langs denne overflaten, tangentiell til overflaten til det superledende legemet. På overflaten av en superleder har ikke magnetfeltvektoren en komponent rettet vinkelrett på overflaten av superlederen. Derfor går magnetfeltets kraftlinjer alltid rundt et superledende legeme av hvilken som helst form.

Bøyer rundt en superleder ved hjelp av magnetiske feltlinjer

Men dette betyr slett ikke at hvis en superledende skjerm plasseres mellom to magneter, så vil det løse problemet. Faktum er at kraftlinjene til magnetfeltet til magneten vil gå til en annen magnet, og omgå skjermen fra superlederen. Derfor, fra en flat superledende skjerm, vil det bare være en svekkelse av magnetenes påvirkning på hverandre.

Denne svekkelsen av samspillet mellom de to magnetene vil avhenge av hvor mye lengden på feltlinjen som forbinder de to magnetene med hverandre har økt. Jo større lengden på forbindelseskraftlinjene er, jo mindre er interaksjonen mellom de to magnetene med hverandre.

Dette er nøyaktig samme effekt som om du øker avstanden mellom magnetene uten noen superledende skjerm. Hvis du øker avstanden mellom magnetene, øker også lengden på magnetfeltlinjene.

Dette betyr at for å øke lengden på kraftlinjene som forbinder to magneter som omgår den superledende skjermen, er det nødvendig å øke dimensjonene til denne flatskjermen både i lengde og i bredden. Dette vil føre til at lengdene på forbipasserende feltlinjer øker. Og jo større dimensjonene på flatskjermen er sammenlignet med avstanden mellom magnetene, jo mindre blir samspillet mellom magnetene.

Samspillet mellom magnetene forsvinner helt først når begge dimensjonene til den flate superledende skjermen blir uendelige. Dette er analogt med situasjonen da magnetene ble separert til en uendelig stor avstand, og derfor ble lengden på magnetfeltlinjene som forbinder dem uendelig.

Teoretisk sett løser dette selvfølgelig problemet fullstendig. Men i praksis kan vi ikke lage en superledende flatskjerm av uendelige dimensjoner. Jeg vil gjerne ha en løsning som kan settes ut i praksis i laboratoriet eller i produksjonen. (Vi snakker ikke lenger om hverdagslige forhold, siden det er umulig å lage en superleder i hverdagen.)

Romdeling med en superleder

På en annen måte kan en flatskjerm av uendelige dimensjoner tolkes som en deler av hele det tredimensjonale rommet i to deler som ikke er forbundet med hverandre. Men plass kan deles i to deler, ikke bare av en flatskjerm med uendelige dimensjoner. Enhver lukket flate deler også rommet i to deler, i volumet inne i den lukkede flaten og volumet utenfor den lukkede flaten. For eksempel deler en hvilken som helst kule rommet i to deler: en ball inne i kulen og alt utenfor.

Derfor er den superledende sfæren en ideell magnetfeltisolator. Hvis en magnet er plassert i en slik superledende sfære, kan ingen instrumenter oppdage om det er en magnet inne i denne sfæren eller ikke.

Og omvendt, hvis du er plassert inne i en slik sfære, vil ikke eksterne magnetiske felt virke på deg. For eksempel vil jordas magnetfelt være umulig å oppdage inne i en slik superledende sfære av noen instrumenter. Inne i en slik superledende sfære vil det være mulig å oppdage kun magnetfeltet fra de magnetene som også vil være plassert inne i denne sfæren.

For at to magneter ikke skal samhandle med hverandre, må en av disse magnetene plasseres inne i den superledende sfæren, og den andre stå utenfor. Da vil magnetfeltet til den første magneten være fullstendig konsentrert inne i sfæren og vil ikke gå utover denne sfæren. Derfor vil den andre magneten ikke føle seg velkommen av den første. Tilsvarende vil magnetfeltet til den andre magneten ikke være i stand til å klatre inn i den superledende sfæren. Så den første magneten vil ikke føle nærværet til den andre magneten.

Til slutt kan vi rotere og flytte begge magnetene på hvilken som helst måte i forhold til hverandre. Riktignok er den første magneten begrenset i sine bevegelser av radien til den superledende sfæren. Men det er bare slik det virker. Faktisk avhenger samspillet mellom to magneter bare av deres relative posisjon og deres rotasjoner rundt tyngdepunktet til den tilsvarende magneten. Derfor er det nok å plassere tyngdepunktet til den første magneten i midten av sfæren og plassere opprinnelsen til koordinatene på samme sted i midten av sfæren. Alle mulige posisjoner av magnetene vil bare bli bestemt av alle mulige posisjoner til den andre magneten i forhold til den første magneten og deres rotasjonsvinkler rundt deres massesentre.

Selvfølgelig, i stedet for en kule, kan du ta en hvilken som helst annen form av overflaten, for eksempel en ellipsoide eller en overflate i form av en boks, etc. Hvis bare hun delte plassen i to deler. Det vil si at i denne overflaten skal det ikke være et hull som en kraftlinje kan krype gjennom, som vil forbinde de indre og ytre magnetene.

To metoder brukes for å skjerme magnetfeltet:

skiftemetode;

Skjermmagnetisk feltmetode.

La oss se nærmere på hver av disse metodene.

Metoden for å shunte magnetfeltet med en skjerm.

Metoden for å shunte magnetfeltet med en skjerm brukes for å beskytte mot et konstant og sakte skiftende magnetfelt. Skjermer er laget av ferromagnetiske materialer med høy relativ magnetisk permeabilitet (stål, permalloy). I nærvær av en skjerm passerer linjene med magnetisk induksjon hovedsakelig langs veggene (Figur 8.15), som har lav magnetisk motstand sammenlignet med luftrommet inne i skjermen. Skjermingskvaliteten avhenger av den magnetiske permeabiliteten til skjermen og motstanden til den magnetiske kretsen, dvs. jo tykkere skjoldet og jo færre sømmer, skjøter som går på tvers av de magnetiske induksjonslinjene, vil skjermingseffektiviteten være høyere.

Skjermforskyvningsmetode.

Skjermforskyvningsmetoden brukes til å skjerme variable høyfrekvente magnetiske felt. I dette tilfellet brukes skjermer laget av ikke-magnetiske metaller. Skjerming er basert på fenomenet induksjon. Her er fenomenet induksjon nyttig.

La oss sette en kobbersylinder på banen til et jevnt vekslende magnetfelt (Figur 8.16, a). Variabel ED vil bli begeistret i den, som igjen vil skape variable induksjonsvirvelstrømmer (Foucault-strømmer). Magnetfeltet til disse strømmene (Figur 8.16, b) vil bli lukket; inne i sylinderen vil den rettes mot det spennende feltet, og utenfor det, i samme retning som det spennende feltet. Det resulterende feltet (figur 8.16, c) svekkes nær sylinderen og forsterkes utenfor den, dvs. det er en forskyvning av feltet fra plassen som okkuperes av sylinderen, som er dens skjermingseffekt, som vil være den mer effektive, jo lavere den elektriske motstanden til sylinderen, dvs. jo flere virvelstrømmer strømmer gjennom den.

På grunn av overflateeffekten ("hudeffekten"), faller tettheten av virvelstrømmer og intensiteten til det vekslende magnetfeltet, når de går dypere inn i metallet, eksponentielt.

, (8.5)

hvor (8.6)

- en indikator på nedgangen i felt og strøm, som kalles tilsvarende penetrasjonsdybde.

Her er den relative magnetiske permeabiliteten til materialet;

– vakuummagnetisk permeabilitet lik 1,25*10 8 gn*cm -1 ;

– materialets resistivitet, Ohm*cm;

- frekvens Hz.

Det er praktisk å karakterisere skjermingseffekten til virvelstrømmer ved verdien av den ekvivalente penetrasjonsdybden. Jo mindre x 0, jo større magnetfelt skaper de, som forskyver det ytre feltet til pickupkilden fra plassen som opptas av skjermen.

For et ikke-magnetisk materiale i formel (8.6) =1, bestemmes skjermingseffekten kun av og . Og om skjermen er laget av ferromagnetisk materiale?

Hvis lik vil effekten være bedre, siden >1 (50..100) og x 0 vil være mindre.

Så x 0 er et kriterium for skjermingseffekten av virvelstrømmer. Det er av interesse å anslå hvor mange ganger strømtettheten og magnetfeltstyrken blir mindre på en dybde x 0 sammenlignet med den ved overflaten. For å gjøre dette, erstatter vi x \u003d x 0 i formel (8.5), deretter

derfra kan man se at ved en dybde x 0 avtar strømtettheten og magnetfeltstyrken med en faktor e, dvs. opp til en verdi på 1/2,72, som er 0,37 av tettheten og spenningen på overflaten. Siden feltet svekkelse er bare 2,72 ganger på dybde x 0 ikke nok til å karakterisere skjermingsmaterialet, så brukes ytterligere to verdier av penetrasjonsdybden x 0,1 og x 0,01, som karakteriserer fallet i strømtetthet og feltspenning med 10 og 100 ganger fra verdiene deres på overflaten.

Vi uttrykker verdiene x 0,1 og x 0,01 gjennom verdien x 0, for dette, på grunnlag av uttrykk (8,5), komponerer vi ligningen

Og ,

bestemmer hva vi får

x 0,1 \u003d x 0 ln10 \u003d 2,3x 0; (8,7)

x 0,01 = x 0 ln100=4,6x 0

Basert på formlene (8.6) og (8.7) for ulike skjermingsmaterialer, er verdiene for penetrasjonsdybder gitt i litteraturen. For oversiktens skyld presenterer vi de samme dataene i form av tabell 8.1.

Tabellen viser at for alle høye frekvenser, fra mellombølgeområdet, virker en skjerm laget av et hvilket som helst metall med en tykkelse på 0,5...1,5 mm veldig effektivt. Ved valg av tykkelse og materiale på skjermen bør man ikke gå ut fra de elektriske egenskapene til materialet, men ledes av hensyn til mekanisk styrke, stivhet, motstand mot korrosjon, enkel sammenføyning av individuelle deler og implementering av overgangskontakter mellom dem med lav motstand, enkel lodding, sveising, etc.

Det følger av dataene i tabellen at for frekvenser større enn 10 MHz gir en film av kobber og enda mer av sølv med en tykkelse på mindre enn 0,1 mm en betydelig skjermingseffekt. Derfor, ved frekvenser over 10 MHz, er det ganske akseptabelt å bruke skjold laget av foliebelagte getinaks eller annet isolasjonsmateriale belagt med kobber eller sølv.

Stål kan brukes som skjermer, men du må huske at på grunn av den høye resistiviteten og hysterese-fenomenet, kan en stålskjerm introdusere betydelige tap i skjermingskretsene.

Filtrering

Filtrering er det viktigste middelet for å dempe konstruktiv interferens opprettet i strømforsyningen og svitsjekretser for like- og vekselstrøm til ES. Designet for dette formålet, lar støydempende filtre deg redusere ført interferens, både fra eksterne og interne kilder. Filtreringseffektiviteten bestemmes av filterinnsettingstapet:

db,

Filteret har følgende grunnleggende krav:

Sikre en gitt effektivitet S i det nødvendige frekvensområdet (under hensyntagen til den interne motstanden og belastningen til den elektriske kretsen);

Begrensning av det tillatte fallet av like- eller vekselspenning på filteret ved maksimal belastningsstrøm;

Sikre tillatt ikke-lineær forvrengning av forsyningsspenningen, som bestemmer kravene til lineariteten til filteret;

Designkrav - skjermingseffektivitet, minimale totale dimensjoner og vekt, sikring av et normalt termisk regime, motstand mot mekaniske og klimatiske påvirkninger, konstruksjonsevne, etc.;

Filterelementene må velges under hensyntagen til nominelle strømmer og spenninger til den elektriske kretsen, samt spennings- og strømstøt forårsaket i dem, forårsaket av ustabiliteten til det elektriske regimet og transienter.

Kondensatorer. De brukes som uavhengige støydempende elementer og som parallelle filterenheter. Strukturelt er støydempende kondensatorer delt inn i:

Bipolar type K50-6, K52-1B, IT, K53-1A;

Støttetype KO, KO-E, KDO;

Gjennomføring ikke-koaksial type K73-21;

Gjennomgående hull koaksial type KTP-44, K10-44, K73-18, K53-17;

Kondensator blokker;

Hovedkarakteristikken til en interer avhengigheten av impedansen til frekvensen. For å dempe interferens i frekvensområdet opp til ca. 10 MHz, kan to-polede kondensatorer brukes, gitt den korte lengden på ledningene. Referansestøydempende kondensatorer brukes opp til frekvenser på 30-50 MHz. Symmetriske passkondensatorer brukes i en totrådskrets opp til frekvenser i størrelsesorden 100 MHz. Gjennomføringskondensatorer opererer over et bredt frekvensområde opp til ca. 1000 MHz.

Induktive elementer. De brukes som uavhengige elementer for støydemping og som seriekoblinger av støydempingsfiltre. Strukturelt sett er de vanligste typene choker:

Kveilet på en ferromagnetisk kjerne;

Utviklet.

Hovedkarakteristikken til en interferensundertrykkende choke er avhengigheten av impedansen til frekvensen. Ved lave frekvenser anbefales det å bruke magnetoelektriske kjerner av klasse PP90 og PP250, laget på grunnlag av m-permalloy. For å undertrykke interferens i kretser av utstyr med strømmer opp til 3A, anbefales det å bruke HF-type choker av DM-typen, for høye nominelle strømmer - choker av D200-serien.

Filtre. Keramiske gjennomføringsfiltre B7, B14, B23 er konstruert for å undertrykke interferens i DC-, pulserende og AC-kretser i frekvensområdet fra 10 MHz til 10 GHz. Utformingen av slike filtre er vist i figur 8.17

Dempingen introdusert av filtrene B7, B14, B23 i frekvensområdet 10..100 MHz øker omtrent fra 20..30 til 50..60 dB og i frekvensområdet over 100 MHz overstiger 50 dB.

B23B-type keramiske in-line-filtre er bygget på basis av disk-keramiske kondensatorer og dreieløse ferromagnetiske choker (Figur 8.18).

Turnless choker er en rørformet ferromagnetisk kjerne laget av grad 50 VCh-2 ferritt, kledd på en gjennomgående ledning. Chokeinduktansen er 0,08…0,13 µH. Filterhuset er laget av UV-61 keramisk materiale, som har høy mekanisk styrke. Dekselet er metallisert med et sølvlag for å gi en lav overgangsmotstand mellom ytre foring av kondensatoren og den jordede gjengebøssingen, som filteret er festet med. Kondensatoren er loddet til filterhuset langs den ytre omkretsen, og til den gjennomgående terminalen langs den indre omkretsen. Tetningen av filteret sikres ved å fylle endene av huset med en blanding.

For B23B-filtre:

nominelle filterkapasitanser - fra 0,01 til 6,8 μF,

merkespenning 50 og 250V,

merkestrøm opp til 20A,

Filterdimensjoner:

L=25 mm, D= 12 mm

Dempingen introdusert av B23B-filtre i frekvensområdet fra 10 kHz til 10 MHz øker omtrent fra 30..50 til 60..70 dB og i frekvensområdet over 10 MHz overstiger 70 dB.

For ES ombord er det lovende å bruke spesielle støydempende ledninger med ferronfyllstoffer med høy magnetisk permeabilitet og høye spesifikke tap. Så for PPE-ledninger øker innsettingsdempingen i frekvensområdet 1 ... 1000 MHz fra 6 til 128 dB / m.

En velkjent design av multi-pin kontakter, der ett U-formet støyfilter er installert på hver kontakt.

Totale dimensjoner for det innebygde filteret:

lengde 9,5 mm,

diameter 3,2 mm.

Dempingen introdusert av filteret i en 50 ohm krets er 20 dB ved 10 MHz og opptil 80 dB ved 100 MHz.

Filtrering av strømforsyningskretser for digital RES.

Impulsstøy i strømbussene som oppstår under svitsjingen av digitale integrerte kretser (DIC), samt trenge eksternt, kan føre til funksjonsfeil i driften av digitale informasjonsbehandlingsenheter.

For å redusere støynivået i kraftbussene, brukes kretsdesignmetoder:

Redusere induktansen til "kraft"-bussene, under hensyntagen til den gjensidige magnetiske forbindelsen til forover- og bakoverlederne;

Redusere lengden på seksjonene til "power"-bussene, som er vanlige for strømmer for forskjellige ISC-er;

Bremse frontene til pulserende strømmer i "power"-bussene ved hjelp av støydempende kondensatorer;

Rasjonell topologi av kraftkretser på et trykt kretskort.

En økning i størrelsen på ledernes tverrsnitt fører til en reduksjon i dekkenes indre induktans, og reduserer også deres aktive motstand. Det siste er spesielt viktig når det gjelder jordbussen, som er returlederen for signalkretser. Derfor, i flerlags trykte kretskort, er det ønskelig å lage "kraft" busser i form av ledende plan plassert i tilstøtende lag (figur 8.19).

Hengslede kraftbusser som brukes i trykte kretssammenstillinger på digitale IC-er har store tverrgående dimensjoner sammenlignet med busser laget i form av trykte ledere, og følgelig lavere induktans og motstand. Ytterligere fordeler med monterte strømskinner er:

Forenklet sporing av signalkretser;

Øke stivheten til PCB ved å lage ekstra ribber som fungerer som begrensere som beskytter IC-er med montert ERE mot mekanisk skade under installasjon og konfigurasjon av produktet (Figur 8.20).

Høy produksjonsevne kjennetegnes av "power"-dekk laget ved utskrift og montert vertikalt på PCB (Figur 6.12c).

Det er kjente design av monterte dekk installert under IC-huset, som er plassert på brettet i rader (Figur 8.22).

De vurderte designene til "power"-bussene gir også en stor lineær kapasitet, noe som fører til en reduksjon i bølgemotstanden til "power"-linjen og følgelig en reduksjon i nivået av impulsstøy.

Strømkablingen til IC på PCB skal ikke utføres i serie (figur 8.23a), men parallelt (figur 8.23b)

Det er nødvendig å bruke strømledninger i form av lukkede kretser (fig. 8.23c). En slik design nærmer seg i sine elektriske parametere kontinuerlige kraftplan. For å beskytte mot påvirkning av et eksternt interferensbærende magnetfelt, bør en ekstern lukket sløyfe finnes langs omkretsen av kontrollpanelet.

jording

Jordingssystemet er en elektrisk krets som har egenskapen til å opprettholde et minimumspotensial, som er referansenivået i et bestemt produkt. Jordingssystemet i ES skal gi signal- og strømreturkretser, beskytte personer og utstyr mot feil i strømforsyningskretser, og fjerne statiske ladninger.

Hovedkravene til jordingssystemer er:

1) å minimere den totale impedansen til bakkebussen;

2) fravær av lukkede jordsløyfer som er følsomme for magnetiske felt.

ES krever minst tre separate jordkretser:

For signalkretser med lave nivåer av strømmer og spenninger;

For strømkretser med høyt strømforbruk (strømforsyninger, ES-utgangstrinn, etc.)

For karosserikretser (chassis, paneler, skjermer og plating).

Elektriske kretser i ES er jordet på følgende måter: på ett punkt og på flere punkter nærmest jordreferansepunktet (Figur 8.24)

Følgelig kan jordingssystemer kalles enkeltpunkt og flerpunkt.

Det høyeste nivået av interferens oppstår i et enkeltpunkts jordingssystem med en felles seriekoblet jordingsbuss (Figur 8.24 a).

Jo lenger unna grunnpunktet, jo høyere er potensialet. Den bør ikke brukes for kretser med store strømforbruksvariasjoner, da DV-er med høy effekt skaper store returjordstrømmer som kan påvirke DV-er med små signaler. Om nødvendig bør den mest kritiske FU kobles så nært jordreferansepunktet som mulig.

Et flerpunkts jordingssystem (Figur 8.24 c) bør brukes for høyfrekvente kretser (f ≥ 10 MHz), som kobler FU RES til punkter nærmest jordreferansepunktet.

For følsomme kretser brukes en flytende jordkrets (Figur 8.25). Et slikt jordingssystem krever fullstendig isolasjon av kretsen fra saken (høy motstand og lav kapasitans), ellers er det ineffektivt. Kretsene kan drives av solceller eller batterier, og signalene må inn og ut av kretsen gjennom transformatorer eller optokoblere.

Et eksempel på implementeringen av de betraktede jordingsprinsippene for en ni-spors digital båndstasjon er vist i figur 8.26.

Det er følgende bakkebusser: tre signal, en kraft og en karosseri. De analoge FU-ene som er mest utsatt for interferens (ni sense-forsterkere) er jordet ved hjelp av to atskilte jordingsskinner. Ni skriveforsterkere som opererer på høyere signalnivåer enn sense-forsterkerne, samt kontroll-ICer og grensesnittkretser med dataprodukter, er koblet til den tredje signaljorden. Tre likestrømsmotorer og deres kontrollkretser, releer og solenoider er koblet til kraftbussen "jord". Den mest utsatte drivakselmotorens styrekrets er koblet nærmest jordreferansepunktet. Jordsamlingsskinnen brukes til å koble sammen huset og huset. Signal-, strøm- og jordskinnene er koblet sammen på ett punkt i den sekundære strømforsyningen. Det bør bemerkes hensiktsmessigheten av å utarbeide strukturelle koblingsskjemaer i utformingen av RES.

Skjerming av magnetiske felt kan utføres på to måter:

Skjerming med ferromagnetiske materialer.

Skjerming med virvelstrømmer.

Den første metoden brukes vanligvis for å screene konstant MF og lavfrekvente felt. Den andre metoden gir betydelig effektivitet ved skjerming av høyfrekvent MF. På grunn av overflateeffekten faller tettheten av virvelstrømmer og intensiteten til det vekslende magnetfeltet, når de går dypere inn i metallet, i henhold til en eksponentiell lov:

Reduksjonen i felt og strøm, som kalles ekvivalent penetrasjonsdybde.

Jo mindre penetrasjonsdybden er, jo større strøm flyter strømmen i overflatelagene til skjermen, desto større er revers MF som skapes av den, som forskyver det ytre feltet til pickupkilden fra plassen som er okkupert av skjermen. Hvis skjermen er laget av et ikke-magnetisk materiale, vil skjermingseffekten kun avhenge av den spesifikke ledningsevnen til materialet og frekvensen til skjermingsfeltet. Hvis skjermen er laget av et ferromagnetisk materiale, vil, alt annet likt, en stor e bli indusert i den av et eksternt felt. d.s. på grunn av den større konsentrasjonen av magnetfeltlinjer. Med samme ledningsevne til materialet vil virvelstrømmene øke, noe som gir mindre penetrasjonsdybde og bedre skjermingseffekt.

Når du velger tykkelsen og materialet på skjermen, bør man ikke gå ut fra materialets elektriske egenskaper, men styres av hensyn til mekanisk styrke, vekt, stivhet, motstand mot korrosjon, enkel sammenføyning av individuelle deler og overgangskontakter mellom dem med lav motstand, enkel lodding, sveising og så videre.

Det kan ses av dataene i tabellen at for frekvenser over 10 MHz gir kobber- og enda mer sølvfilmer med en tykkelse på ca. 0,1 mm en betydelig skjermingseffekt. Derfor, ved frekvenser over 10 MHz, er det ganske akseptabelt å bruke skjermer laget av foliebelagt getinax eller glassfiber. Ved høye frekvenser gir stål en større skjermingseffekt enn ikke-magnetiske metaller. Det bør imidlertid tas i betraktning at slike skjermer kan introdusere betydelige tap i de skjermede kretsene på grunn av høy resistivitet og hysterese. Derfor kan slike skjermbilder kun brukes i tilfeller der innsettingstap kan ignoreres. Dessuten, for større skjermingseffektivitet, må skjermen ha mindre magnetisk motstand enn luft, da har magnetfeltlinjene en tendens til å passere langs veggene på skjermen og trenge inn i rommet utenfor skjermen i et mindre antall. En slik skjerm er like egnet for beskyttelse mot virkningene av et magnetfelt og for å beskytte det ytre rommet mot påvirkningen av et magnetfelt skapt av en kilde inne i skjermen.

Det er mange kvaliteter av stål og permalloy med forskjellige verdier av magnetisk permeabilitet, så for hvert materiale er det nødvendig å beregne verdien av penetrasjonsdybden. Beregningen gjøres i henhold til den omtrentlige ligningen:

1) Beskyttelse mot eksternt magnetfelt

De magnetiske kraftlinjene til det eksterne magnetfeltet (induksjonslinjene til det magnetiske interferensfeltet) vil hovedsakelig passere gjennom tykkelsen på skjermens vegger, som har en lav magnetisk motstand sammenlignet med motstanden til rommet inne i skjermen . Som et resultat vil det eksterne magnetiske interferensfeltet ikke påvirke driften av den elektriske kretsen.

2) Skjerming av eget magnetfelt

Slik kraning brukes hvis oppgaven er å beskytte eksterne elektriske kretser mot virkningene av et magnetfelt skapt av spolestrømmen. Induktans L, dvs. når det er nødvendig å praktisk talt lokalisere interferensen skapt av induktansen L, så løses et slikt problem ved hjelp av en magnetisk skjerm, som vist skjematisk i figuren. Her vil nesten alle feltlinjer i feltet til induktoren lukke seg gjennom tykkelsen på skjermveggene, uten å gå utover dem på grunn av det faktum at skjermens magnetiske motstand er mye mindre enn motstanden til det omkringliggende rommet.

3) Dobbel skjerm

I en dobbel magnetisk skjerm kan man tenke seg at en del av de magnetiske kraftlinjene, som går utover tykkelsen på veggene til den ene skjermen, vil lukke seg gjennom tykkelsen på veggene til den andre skjermen. På samme måte kan man forestille seg virkningen av en dobbel magnetisk skjerm når man lokaliserer magnetisk interferens skapt av et elektrisk kretselement som er plassert inne i den første (indre) skjermen: hoveddelen av de magnetiske kraftlinjene (magnetiske streiflinjer) vil lukke seg gjennom veggene på den ytre skjermen. Selvfølgelig, i doble skjermer, må veggtykkelsene og avstanden mellom dem velges rasjonelt.

Den totale skjermingskoeffisienten når sin største verdi i tilfeller der veggtykkelsen og gapet mellom skjermene øker proporsjonalt med avstanden fra midten av skjermen, og gapet er det geometriske gjennomsnittet av veggtykkelsene til skjermene ved siden av den. . I dette tilfellet er skjermingsfaktoren:

L = 20 lg (H/Ne)

Produksjonen av doble skjermer i samsvar med denne anbefalingen er praktisk talt vanskelig av teknologiske årsaker. Det er mye mer hensiktsmessig å velge avstanden mellom skallene ved siden av luftspalten til skjermene, større enn tykkelsen på den første skjermen, omtrent lik avstanden mellom biffen til den første skjermen og kanten av det skjermede kretselementet (for eksempel spoler og induktorer). Valget av en eller annen veggtykkelse på magnetskjermen kan ikke gjøres entydig. Rasjonell veggtykkelse bestemmes. skjermmateriale, interferensfrekvens og spesifisert skjermingsfaktor. Det er nyttig å ta hensyn til følgende.

1. Med en økning i frekvensen av interferens (frekvensen til et vekslende magnetisk interferensfelt), reduseres den magnetiske permeabiliteten til materialer og forårsaker en reduksjon i skjermingsegenskapene til disse materialene, siden når den magnetiske permeabiliteten avtar, vil motstanden mot magnetisk fluks som utøves av skjermen øker. Som regel er reduksjonen i magnetisk permeabilitet med økende frekvens mest intens for de magnetiske materialene som har høyest initial magnetisk permeabilitet. For eksempel endrer elektrisk stålplate med lav innledende magnetisk permeabilitet verdien av jx lite med økende frekvens, og permalloy, som har høye initialverdier for magnetisk permeabilitet, er svært følsomme for en økning i frekvensen til magnetfeltet ; dens magnetiske permeabilitet synker kraftig med frekvensen.

2. I magnetiske materialer som er utsatt for et høyfrekvent magnetisk interferensfelt, manifesteres overflateeffekten merkbart, dvs. forskyvningen av den magnetiske fluksen til overflaten av skjermens vegger, forårsaker en økning i skjermens magnetiske motstand. Under slike forhold virker det nesten ubrukelig å øke tykkelsen på skjermveggene utover grensene som opptas av den magnetiske fluksen ved en gitt frekvens. En slik konklusjon er feil, fordi en økning i veggtykkelsen fører til en reduksjon i skjermens magnetiske motstand selv i nærvær av en overflateeffekt. Samtidig bør endringen i magnetisk permeabilitet også tas i betraktning. Siden fenomenet med hudeffekten i magnetiske materialer vanligvis blir mer merkbart enn reduksjonen i magnetisk permeabilitet i lavfrekvensområdet, vil påvirkningen av begge faktorer på valget av skjermveggtykkelse være forskjellig i forskjellige områder av magnetiske interferensfrekvenser. Som regel er reduksjonen i skjermingsegenskaper med økende interferensfrekvens mer uttalt i skjold laget av materialer med høy initial magnetisk permeabilitet. De ovennevnte egenskapene til magnetiske materialer gir grunnlag for anbefalinger om valg av materialer og veggtykkelser på magnetiske skjermer. Disse anbefalingene kan oppsummeres som følger:

A) skjermer laget av vanlig elektrisk (transformator) stål, som har lav initial magnetisk permeabilitet, kan brukes, om nødvendig, for å gi små skjermingsfaktorer (Ke 10); slike skjermer gir en nesten konstant skjermingsfaktor i et ganske bredt frekvensbånd, opptil flere titalls kilohertz; tykkelsen på slike skjermer avhenger av interferensfrekvensen, og jo lavere frekvensen er, desto større er tykkelsen på skjermen som kreves; for eksempel, ved en frekvens av et magnetisk interferensfelt på 50-100 Hz, bør tykkelsen på skjermveggene være omtrent lik 2 mm; hvis det er nødvendig med en økning i skjermingsfaktoren eller en større tykkelse på skjoldet, er det tilrådelig å bruke flere skjermingslag (dobbelt eller trippelt skjold) med mindre tykkelse;

B) det er tilrådelig å bruke skjermer laget av magnetiske materialer med høy initial permeabilitet (for eksempel permalloy) hvis det er nødvendig å gi en stor skjermingsfaktor (Ke > 10) i et relativt smalt frekvensbånd, og det er ikke tilrådelig å velge en tykkelse på hvert magnetisk skjermskall større enn 0,3-0,4 mm; skjermingseffekten til slike skjermer begynner å synke merkbart ved frekvenser over flere hundre eller tusen hertz, avhengig av den opprinnelige permeabiliteten til disse materialene.

Alt som er sagt ovenfor om magnetiske skjold er sant for svake magnetiske interferensfelt. Hvis skjoldet er plassert nær kraftige kilder til interferens og magnetiske flukser med høy magnetisk induksjon oppstår i det, er det som kjent nødvendig å ta hensyn til endringen i den magnetiske dynamiske permeabiliteten avhengig av induksjonen; det er også nødvendig å ta hensyn til tapene i tykkelsen på skjermen. I praksis påtreffer man ikke slike sterke kilder til magnetiske interferensfelt, der man må ta hensyn til deres effekt på skjermer, med unntak av noen spesielle tilfeller som ikke sørger for amatørradiopraksis og normale driftsforhold for radio tekniske enheter med bred anvendelse.

Test

1. Med magnetisk skjerming må skjermingen:
1) Har mindre magnetisk motstand enn luft
2) ha magnetisk motstand lik luft
3) har større magnetisk motstand enn luft

2. Ved skjerming av magnetfeltet Jording av skjermen:
1) Påvirker ikke skjermingseffektiviteten
2) Øker effektiviteten til magnetisk skjerming
3) Reduserer effektiviteten til magnetisk skjerming

3. Ved lave frekvenser (<100кГц) эффективность магнитного экранирования зависит от:
a) Skjoldtykkelse, b) Magnetisk permeabilitet av materialet, c) Avstand mellom skjoldet og andre magnetiske kjerner.
1) Bare a og b er sanne
2) Bare b og c er sanne
3) Bare a og b er sanne
4) Alle alternativer er riktige

4. Magnetisk skjerming ved lave frekvenser bruker:
1) Kobber
2) Aluminium
3) Permalloy.

5. Magnetisk skjerming ved høye frekvenser bruker:
1) Jern
2) Permalloy
3) Kobber

6. Ved høye frekvenser (>100 kHz) avhenger ikke effektiviteten av magnetisk skjerming av:
1) Skjermtykkelse

2) Magnetisk permeabilitet av materialet
3) Avstander mellom skjermen og andre magnetiske kretser.

Brukt litteratur:

2. Semenenko, V. A. Informasjonssikkerhet / V. A. Semenenko - Moskva, 2008.

3. Yarochkin, V. I. Informasjonssikkerhet / V. I. Yarochkin - Moskva, 2000.

4. Demirchan, K. S. Theoretical Foundations of Electrical Engineering Volume III / K. S. Demirchan S.-P, 2003.

Tenk på en vanlig stangmagnet: magnet 1 hviler på nordoverflaten med polen opp. Hengeavstand y "role="presentation" style="posisjon: relativ;"> Y y "role="presentation" style="posisjon: relativ;"> y "role="presentation" style="position: relative;">Y over den (støttet fra side til side av et plastrør) er en andre, mindre stangmagnet, magnet 2, med nordpolen vendt ned. De magnetiske kreftene mellom dem overskrider tyngdekraften og holder magnet 2 suspendert. Tenk på noe materiale, material-X, som beveger seg mot gapet mellom to magneter med starthastighet. v " role="presentation" style="position: relative;"> v v " role="presentation" style="position: relative;"> v "role="presentation" style="position: relative;">v ,

Er det et materiale, material-X , som vil redusere avstanden y "role="presentation" style="posisjon: relativ;"> Y y "role="presentation" style="posisjon: relativ;"> y "role="presentation" style="position: relative;">Y mellom to magneter, og passerer gjennom gapet uten å endre hastighet v " role="presentation" style="position: relative;"> v v " role="presentation" style="position: relative;"> v "role="presentation" style="position: relative;">v ?

Fysikkelsker

så merkelig spørsmål

Svar

jojo

Materialet du leter etter kan være en superleder. Disse materialene har null strømmotstand og kan dermed kompensere for penetrerende feltlinjer i de første materiallagene. Dette fenomenet kalles Meissner-effekten og er selve definisjonen av en superledende tilstand.

I ditt tilfelle er det plater mellom to magneter, dette vil definitivt redusere y "role="presentation" style="posisjon: relativ;"> Y y "role="presentation" style="posisjon: relativ;"> y "role="presentation" style="position: relative;">Y ,

For hastighet:

Her resulterer vanligvis virvelstrømmene indusert av magnetfeltet i et effekttap definert som:

P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> = π P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> 2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> PÅ P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> 2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> d P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> 2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> e P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> 2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> 6k ρD P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> , P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">p P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">= P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">π P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">B P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">p P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">d P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , "rolle="presentation">e P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">6 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , "rolle="presentation">K P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">ρ P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">D P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">,

siden imidlertid en superleder har null motstand og er dermed de facto

ρ = ∞ "rolle="presentasjon"> ρ = ∞ ρ = ∞ "rolle="presentasjon"> ρ = ∞ "role="presentasjon">ρ ρ = ∞ " role="presentation"> = ρ = ∞ "rolle="presentasjon">∞

ingen kinetisk energi må gå tapt, og dermed vil hastigheten forbli uendret.

Det er bare ett problem:

En superleder kan bare eksistere ved en veldig lav temperatur, så det er kanskje ikke mulig i maskinen din... du trenger i det minste et flytende nitrogenkjølesystem for å kjøle den ned.

Bortsett fra superledere ser jeg ikke noe mulig materiale, for hvis materialet er en leder, så har du alltid tap på grunn av virvelstrømmer (og dermed reduseres v " role="presentation" style="position: relative;"> v v " role="presentation" style="position: relative;"> v "role="presentation" style="position: relative;">v) eller materialet er ikke en leder (da y "role="presentation" style="posisjon: relativ;"> Y y "role="presentation" style="posisjon: relativ;"> y "role="presentation" style="position: relative;">Y vil ikke reduseres).

adamdport

Kan dette fenomenet observeres i en bil eller et sted i et eksperiment?

jojo

Poenget er imidlertid at når en superleder går inn i et magnetfelt, vil kraftlinjene avvike, noe som vil innebære arbeid... så faktisk vil det koste litt energi å komme inn i området mellom de to magnetene. Hvis platen forlater området etter, vil energien vinnes tilbake.

Lupercus

Det finnes materialer med svært høy magnetisk permeabilitet, for eksempel det såkalte µ-metallet. De brukes til å lage skjermer som svekker jordens magnetfelt i banen til en elektronstråle i følsomme elektron-optiske enheter.

Siden spørsmålet ditt slår sammen to separate deler, deler jeg det opp for å se på hver av dem separat.

1. Statisk kasse: beveger de magnetiske polene seg nærmere hverandre når en magnetisk skjermingsplate er plassert mellom dem?

Mu-materialer "dreper" ikke magnetfeltet mellom de magnetiske polene dine, men avleder bare retningen og leder en del av det inn i metallskjoldet. Dette vil i stor grad endre feltstyrken B " role="presentation" style="position: relative;"> PÅ B " role="presentation" style="position: relative;"> B " role="presentation" style="position: relative;"> på skjermens overflate, nesten overveldende de parallelle komponentene. Dette fører til en reduksjon i magnetisk trykk p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;"> p= B p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;"> p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;"> 2 p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;"> p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;"> 8 pi p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;"> p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;"> μ p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;"> p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;">p p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;">== p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;">B p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;">2 p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;">8 p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;">π p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;">μ i umiddelbar nærhet til skjermoverflaten. Hvis denne reduksjonen i magnetfeltet på skjermen vil endre magnettrykket ved plasseringen av magnetene betydelig, noe som får dem til å bevege seg? Jeg er redd det trengs en mer detaljert beregning her.

2. Platebevegelse: Er det mulig at hastigheten på skjermingsplaten ikke endres?

Tenk på følgende veldig enkle og intuitive eksperiment: Ta et kobberrør og hold det oppreist. Ta en liten magnet og la den falle ned i røret. Magneten faller: i) sakte og ii) med jevn hastighet.

Geometrien din kan gjøres lik den til et fallende rør: tenk på en søyle med magneter som flyter oppå hverandre, dvs. med sammenkoblede poler, NN og SS. Ta nå et "flerplate"-skjold laget av parallelle ark som holdes godt på plass i like avstander fra hverandre (f.eks. 2D-kam). Denne verden simulerer flere fallende rør parallelt.

Hvis du nå holder en søyle med magneter i vertikal retning og trekker en multiplate gjennom dem med en konstant kraft (analog med tyngdekraften), så vil du oppnå en konstant hastighetsmodus - lik det fallende røreksperimentet.

Dette antyder at en søyle av magneter, eller mer presist, deres magnetiske felt virker på kobberplatene til et viskøst medium:

M p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> m m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> tallerken m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> v m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> ˙ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> = - γ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> PÅ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> V+ F m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> p l l m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">m m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">p m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">L m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">T m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">e m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">v m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">˙ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation"> = m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">- m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">γ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">В m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">v m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">+ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">F m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">p m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">U m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">L m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">L

Hvor γ B " role="presentation" style="position: relative;"> γ γ B " role="presentation" style="position: relative;"> γ B " role="presentation" style="position: relative;"> PÅ γ B " role="presentation" style="position: relative;"> γ B " role="presentation" style="position: relative;">γ γ B "role="presentation" style="position: relative;">B vil være den effektive friksjonskoeffisienten på grunn av magnetfeltet forstyrret av tilstedeværelsen av platene. Etter en stund vil du til slutt nå et regime der friksjonskraften vil kompensere for innsatsen din, og hastigheten vil forbli konstant: v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> v= F v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> p l l v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> γ v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> PÅ v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> $v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="presentation" style="position: relative;">,$

Hvis denne hastigheten er lik hastigheten du hadde før du trakk platene inn i magnetfeltet, er det et spørsmål om hvordan du kontrollerer tiltrekningskraften. Merk: hvis det ikke er trekkraft, vil platen ganske enkelt bli stoppet av den magnetiske bremseeffekten. Så du må trekke deretter hvis du vil ha konstant hastighet.