Relativ brytningsindeks for vann. Hva er brytningsindeksen til glass og hvordan bestemmes den ved hjelp av formelen? Hvilken formel kan du bruke for å beregne brytningsindeksen?

Lysbrytning- et fenomen der en lysstråle, som går fra et medium til et annet, endrer retning ved grensen til disse mediene.

Bryting av lys skjer i henhold til følgende lov:
Innfallende og brutte stråler og perpendikulæren trukket til grensesnittet mellom de to mediene ved innfallspunktet for strålen ligger i samme plan. Forholdet mellom sinusen til innfallsvinkelen og sinusen til brytningsvinkelen er en konstant verdi for to medier:
,
Hvor α - Innfallsvinkel,
β - brytningsvinkel,
n - en konstant verdi uavhengig av innfallsvinkelen.

Når innfallsvinkelen endres, endres også brytningsvinkelen. Jo større innfallsvinkel, jo større brytningsvinkel.
Hvis lys kommer fra et optisk mindre tett medium til et mer tett medium, er brytningsvinkelen alltid mindre enn innfallsvinkelen: β < α.
En lysstråle rettet vinkelrett på grensesnittet mellom to medier går fra ett medium til et annet uten brytning.

absolutt brytningsindeks for et stoff- en verdi lik forholdet mellom fasehastighetene til lys (elektromagnetiske bølger) i vakuum og i et gitt miljø n=c/v
Mengden n inkludert i brytningsloven kalles den relative brytningsindeksen for et mediapar.

Verdien n er den relative brytningsindeksen til medium B i forhold til medium A, og n" = 1/n er den relative brytningsindeksen til medium A i forhold til medium B.
Denne verdien, alt annet likt, er større enn enhet når strålen går fra et tettere medium til et mindre tett medium, og mindre enn enhet når strålen går fra et mindre tett medium til et tettere medium (for eksempel fra en gass eller fra et vakuum til en væske eller fast stoff). Det finnes unntak fra denne regelen, og derfor er det vanlig å kalle et medium optisk mer eller mindre tett enn et annet.
En stråle som faller fra luftløst rom på overflaten av et medium B brytes sterkere enn når den faller på den fra et annet medium A; Brytningsindeksen til en stråle som faller inn på et medium fra luftløst rom kalles dens absolutte brytningsindeks.

(Absolutt - i forhold til vakuum.
Relativ - i forhold til et hvilket som helst annet stoff (samme luft, for eksempel).
Den relative indikatoren for to stoffer er forholdet mellom deres absolutte indikatorer.)

Total intern refleksjon- intern refleksjon, forutsatt at innfallsvinkelen overstiger en viss kritisk vinkel. I dette tilfellet reflekteres den innfallende bølgen fullstendig, og verdien av refleksjonskoeffisienten overstiger de høyeste verdiene for polerte overflater. Refleksjonsevnen til total intern refleksjon er uavhengig av bølgelengden.

I optikk er dette fenomenet observert for et bredt spekter av elektromagnetisk stråling, inkludert røntgenområdet.

I geometrisk optikk er fenomenet forklart innenfor rammen av Snells lov. Tatt i betraktning at brytningsvinkelen ikke kan overstige 90°, finner vi at ved en innfallsvinkel hvis sinus er større enn forholdet mellom den nedre brytningsindeksen og den større indeksen, må den elektromagnetiske bølgen reflekteres fullstendig inn i det første mediet.

I samsvar med bølgeteorien om fenomenet trenger den elektromagnetiske bølgen fortsatt inn i det andre mediet - den såkalte "ikke-uniforme bølgen" forplanter seg der, som forfaller eksponentielt og ikke bærer energi med seg. Den karakteristiske penetreringsdybden for en inhomogen bølge inn i det andre mediet er av størrelsesorden bølgelengden.

Lover for lysbrytning.

Fra alt som er sagt konkluderer vi:
1 . Ved grensesnittet mellom to medier med forskjellige optiske tettheter, endrer en lysstråle retning når den går fra et medium til et annet.
2. Når en lysstråle passerer inn i et medium med høyere optisk tetthet, er brytningsvinkelen mindre enn innfallsvinkelen; Når en lysstråle går fra et optisk tettere medium til et mindre tett medium, er brytningsvinkelen større enn innfallsvinkelen.
Brytningen av lys er ledsaget av refleksjon, og med en økning i innfallsvinkelen øker lysstyrken til den reflekterte strålen, og den brutte strålen svekkes. Dette kan sees ved å utføre forsøket vist på figuren. Følgelig bærer den reflekterte strålen med seg mer lysenergi, jo større innfallsvinkelen er.

La MN- grensesnittet mellom to gjennomsiktige medier, for eksempel luft og vann, JSC- hendelsesstråle, OB- brutt stråle, - innfallsvinkel, - brytningsvinkel, - lysets forplantningshastighet i det første mediet, - lysets forplantningshastighet i det andre mediet.

Prosesser som er assosiert med lys er en viktig komponent i fysikken og omgir oss overalt i hverdagen. Det viktigste i denne situasjonen er lovene for refleksjon og brytning av lys, som moderne optikk er basert på. Brytningen av lys er en viktig del av moderne vitenskap.

Forvrengningseffekt

Denne artikkelen vil fortelle deg hva fenomenet lysbrytning er, samt hvordan brytningsloven ser ut og hva som følger av den.

Grunnleggende om et fysisk fenomen

Når en stråle faller på en overflate som er atskilt av to gjennomsiktige stoffer som har forskjellige optiske tettheter (for eksempel forskjellige glass eller i vann), vil noen av strålene reflekteres, og noen vil trenge inn i den andre strukturen (for eksempel, de vil forplante seg i vann eller glass). Når man beveger seg fra et medium til et annet, endrer en stråle vanligvis retning. Dette er fenomenet lysbrytning.
Refleksjon og brytning av lys er spesielt synlig i vann.

Forvrengningseffekt i vann

Når man ser på ting i vann, virker de forvrengte. Dette er spesielt merkbart ved grensen mellom luft og vann. Visuelt ser undervannsobjekter ut til å være litt avbøyde. Det beskrevne fysiske fenomenet er nettopp grunnen til at alle objekter fremstår forvrengt i vann. Når strålene treffer glasset er denne effekten mindre merkbar.
Refraksjon av lys er et fysisk fenomen som er preget av en endring i bevegelsesretningen til en solstråle i det øyeblikket den beveger seg fra ett medium (struktur) til et annet.
For å forbedre vår forståelse av denne prosessen, bør du vurdere et eksempel på en stråle som treffer vann fra luft (tilsvarende for glass). Ved å tegne en vinkelrett linje langs grensesnittet kan lysstrålens brytningsvinkel og retur måles. Denne indeksen (brytningsvinkelen) vil endre seg når strømmen trenger inn i vannet (inne i glasset).
Merk! Denne parameteren forstås som vinkelen som dannes av en perpendikulær trukket til separasjonen av to stoffer når en stråle trenger inn fra den første strukturen til den andre.

Strålepassasje

Den samme indikatoren er typisk for andre miljøer. Det er fastslått at denne indikatoren avhenger av stoffets tetthet. Hvis strålen faller fra en mindre tett til en tettere struktur, vil forvrengningsvinkelen som skapes være større. Og hvis det er omvendt, så er det mindre.
Samtidig vil en endring i nedgangens helning også påvirke denne indikatoren. Men forholdet mellom dem forblir ikke konstant. Samtidig vil forholdet mellom deres sinus forbli en konstant verdi, som reflekteres av følgende formel: sinα / sinγ = n, hvor:

• n er en konstant verdi som er beskrevet for hvert spesifikke stoff (luft, glass, vann osv.). Derfor, hva denne verdien vil være, kan bestemmes ved hjelp av spesielle tabeller;
• α – innfallsvinkel;
• γ – brytningsvinkel.

For å bestemme dette fysiske fenomenet ble brytningsloven laget.

Fysisk lov

Loven om brytning av lysstrømmer lar oss bestemme egenskapene til gjennomsiktige stoffer. Selve loven består av to bestemmelser:

• Første del. Strålen (hendelse, modifisert) og perpendikulæren, som ble gjenopprettet ved innfallspunktet på grensen, for eksempel av luft og vann (glass, etc.), vil være plassert i samme plan;
• Den andre delen. Forholdet mellom sinusen til innfallsvinkelen og sinusen til samme vinkel som dannes ved kryssing av grensen vil være en konstant verdi.

Beskrivelse av loven

I dette tilfellet, i det øyeblikket strålen går ut av den andre strukturen inn i den første (for eksempel når lysstrømmen passerer fra luften, gjennom glasset og tilbake til luften), vil det også oppstå en forvrengningseffekt.

En viktig parameter for ulike objekter

Hovedindikatoren i denne situasjonen er forholdet mellom sinusen til innfallsvinkelen og en lignende parameter, men for forvrengning. Som følger av loven beskrevet ovenfor, er denne indikatoren en konstant verdi.
Dessuten, når verdien av nedgangshellingen endres, vil den samme situasjonen være typisk for en lignende indikator. Denne parameteren er av stor betydning fordi den er en integrert egenskap for gjennomsiktige stoffer.

Indikatorer for ulike objekter

Takket være denne parameteren kan du ganske effektivt skille mellom typer glass, så vel som forskjellige edelstener. Det er også viktig for å bestemme lyshastigheten i ulike miljøer.

Merk! Den høyeste hastigheten på lysstrømmen er i et vakuum.

Når du flytter fra et stoff til et annet, vil hastigheten reduseres. For eksempel, i diamant, som har den høyeste brytningsindeksen, vil hastigheten på fotonutbredelsen være 2,42 ganger høyere enn for luft. I vann vil de spre seg 1,33 ganger langsommere. For ulike typer glass varierer denne parameteren fra 1,4 til 2,2.

Merk! Noen glass har en brytningsindeks på 2,2, som er veldig nær diamant (2,4). Derfor er det ikke alltid mulig å skille et glassstykke fra en ekte diamant.

Optisk tetthet av stoffer

Lys kan trenge gjennom ulike stoffer, som er preget av ulike optiske tettheter. Som vi sa tidligere, ved å bruke denne loven kan du bestemme tettheten til mediet (strukturen). Jo tettere den er, desto langsommere vil lysets hastighet forplante seg gjennom den. For eksempel vil glass eller vann være mer optisk tett enn luft.
I tillegg til at denne parameteren er en konstant verdi, gjenspeiler den også forholdet mellom lyshastigheten i to stoffer. Den fysiske betydningen kan vises som følgende formel:

Denne indikatoren forteller hvordan forplantningshastigheten til fotoner endres når de beveger seg fra ett stoff til et annet.

En annen viktig indikator

Når en lysstrøm beveger seg gjennom gjennomsiktige objekter, er polariseringen mulig. Det observeres under passasjen av en lysstrøm fra dielektriske isotropiske medier. Polarisering oppstår når fotoner passerer gjennom glass.

Polarisasjonseffekt

Delvis polarisering observeres når innfallsvinkelen til lysstrømmen ved grensen til to dielektrikumer er forskjellig fra null. Graden av polarisering avhenger av hva innfallsvinklene var (Brewsters lov).

Full intern refleksjon

For å avslutte vår korte ekskursjon, er det fortsatt nødvendig å vurdere en slik effekt som full intern refleksjon.

Fenomenet full visning

For at denne effekten skal vises, er det nødvendig å øke innfallsvinkelen til lysstrømmen ved overgangen fra et tettere til et mindre tett medium ved grensesnittet mellom stoffene. I en situasjon der denne parameteren overskrider en viss grenseverdi, vil fotoner som faller inn på grensen til denne seksjonen bli fullstendig reflektert. Faktisk vil dette være vårt ønskede fenomen. Uten den var det umulig å lage fiberoptikk.

Konklusjon

Den praktiske anvendelsen av oppførselen til lysfluks har gitt mye, skapt en rekke tekniske enheter for å forbedre livene våre. Samtidig har lyset ennå ikke avslørt alle dets muligheter for menneskeheten og dets praktiske potensial er ennå ikke fullt ut realisert.

Hvordan lage en papirlampe med egne hender
Hvordan sjekke ytelsen til en LED-stripe

Fysikkens lover spiller en veldig viktig rolle når du utfører beregninger for å planlegge en spesifikk strategi for produksjon av ethvert produkt eller når du utarbeider et prosjekt for konstruksjon av strukturer for ulike formål. Det beregnes mange mengder, så målinger og beregninger gjøres før planarbeidet starter. For eksempel er brytningsindeksen til glass lik forholdet mellom sinusen til innfallsvinkelen og sinusen til brytningsvinkelen.

Så først er det prosessen med å måle vinklene, deretter beregnes sinusen deres, og først da kan den ønskede verdien oppnås. Til tross for tilgjengeligheten av tabelldata, er det verdt å utføre ytterligere beregninger hver gang, siden referansebøker ofte bruker ideelle forhold, som er nesten umulige å oppnå i det virkelige liv. Derfor vil indikatoren i virkeligheten nødvendigvis avvike fra tabellen, og i noen situasjoner er dette av grunnleggende betydning.

Absolutt indikator

Den absolutte brytningsindeksen avhenger av glassmerket, siden det i praksis er et stort antall alternativer som er forskjellige i sammensetning og grad av gjennomsiktighet. I gjennomsnitt er den 1,5 og svinger rundt denne verdien med 0,2 i en eller annen retning. I sjeldne tilfeller kan det være avvik fra denne figuren.

Igjen, hvis en nøyaktig indikator er viktig, kan ytterligere målinger ikke unngås. Men de gir heller ikke et 100 % pålitelig resultat, siden sluttverdien vil bli påvirket av solens posisjon på himmelen og skyet på måledagen. Heldigvis er det i 99,99% av tilfellene nok å bare vite at brytningsindeksen til et materiale som glass er større enn én og mindre enn to, og alle andre tideler og hundredeler spiller ingen rolle.

På fora som hjelper til med å løse fysikkproblemer, dukker ofte spørsmålet opp: hva er brytningsindeksen til glass og diamant? Mange tror at siden disse to stoffene er like i utseende, bør egenskapene deres være omtrent de samme. Men dette er en misforståelse.

Maksimal brytning av glass vil være rundt 1,7, mens for diamant når denne indikatoren 2,42. Denne edelstenen er et av de få materialene på jorden hvis brytningsindeks overstiger 2. Dette skyldes dens krystallinske struktur og det høye nivået av spredning av lysstråler. Kuttet spiller en minimal rolle i endringer i tabellverdien.

Relativ indikator

Den relative indikatoren for noen miljøer kan karakteriseres som følger:

• - brytningsindeksen til glass i forhold til vann er omtrent 1,18;
• - brytningsindeksen til det samme materialet i forhold til luft er lik 1,5;
• - brytningsindeks i forhold til alkohol - 1,1.

Målinger av indikatoren og beregninger av den relative verdien utføres i henhold til en velkjent algoritme. For å finne en relativ parameter må du dele en tabellverdi med en annen. Eller foreta eksperimentelle beregninger for to miljøer, og deretter dele de innhentede dataene. Slike operasjoner utføres ofte i laboratoriefysikkklasser.

Bestemmelse av brytningsindeks

Å bestemme brytningsindeksen til glass i praksis er ganske vanskelig, fordi høypresisjonsinstrumenter kreves for å måle de første dataene. Eventuelle feil vil øke, siden beregningen bruker komplekse formler som krever fravær av feil.

Generelt viser denne koeffisienten hvor mange ganger lysstrålenes forplantningshastighet reduseres når den passerer gjennom en viss hindring. Derfor er det typisk bare for gjennomsiktige materialer. Brytningsindeksen til gasser tas som referanseverdi, det vil si som en enhet. Dette ble gjort slik at det var mulig å ta utgangspunkt i en eller annen verdi ved beregninger.

Hvis en solstråle faller på overflaten av glass med en brytningsindeks som er lik tabellverdien, kan den endres på flere måter:

• 1. Lim en film på toppen hvis brytningsindeks vil være høyere enn glass. Dette prinsippet brukes ved toning av bilvinduer for å forbedre passasjerkomforten og gi føreren klarere oversikt over trafikkforholdene. Filmen vil også hemme ultrafiolett stråling.
• 2. Mal glasset med maling. Produsenter av billige solbriller gjør dette, men det er verdt å vurdere at dette kan være skadelig for synet. I gode modeller produseres glasset umiddelbart farget ved hjelp av en spesiell teknologi.
• 3. Senk glasset i litt væske. Dette er bare nyttig for eksperimenter.

Hvis en lysstråle passerer fra glass, beregnes brytningsindeksen på neste materiale ved å bruke en relativ koeffisient, som kan oppnås ved å sammenligne tabellverdier. Disse beregningene er svært viktige i utformingen av optiske systemer som bærer praktiske eller eksperimentelle belastninger. Feil her er uakseptable, fordi de vil føre til feil drift av hele enheten, og da vil data som er oppnådd med dens hjelp være ubrukelige.

For å bestemme lyshastigheten i glass med brytningsindeks, må du dele den absolutte verdien av hastigheten i et vakuum med brytningsindeksen. Vakuum brukes som et referansemedium fordi refraksjon ikke fungerer der på grunn av fravær av stoffer som kan forstyrre den jevne bevegelsen av lysstråler langs en gitt bane.

I alle beregnede indikatorer vil hastigheten være mindre enn i referansemediet, siden brytningsindeksen alltid er større enn enhet.

La oss gå til en mer detaljert betraktning av brytningsindeksen, som vi introduserte i §81 da vi formulerte brytningsloven.

Brytningsindeksen avhenger av de optiske egenskapene til både mediet som strålen faller fra og mediet den trenger inn i. Brytningsindeksen oppnådd når lys fra et vakuum faller på et hvilket som helst medium kalles den absolutte brytningsindeksen til det mediet.

Ris. 184. Relativ brytningsindeks for to medier:

La den absolutte brytningsindeksen til det første mediet være og det andre mediet - . Med tanke på brytning ved grensen til det første og andre mediet, sørger vi for at brytningsindeksen under overgangen fra det første mediet til det andre, den såkalte relative brytningsindeksen, er lik forholdet mellom de absolutte brytningsindeksene til andre og første media:

(Fig. 184). Tvert imot, når vi går fra det andre mediet til det første, har vi en relativ brytningsindeks

Den etablerte forbindelsen mellom den relative brytningsindeksen til to medier og deres absolutte brytningsindekser kunne utledes teoretisk, uten nye eksperimenter, akkurat som dette kan gjøres for reversibilitetsloven (§82),

Et medium med høyere brytningsindeks kalles optisk tettere. Brytningsindeksen til forskjellige medier i forhold til luft måles vanligvis. Den absolutte brytningsindeksen til luft er . Dermed er den absolutte brytningsindeksen til ethvert medium relatert til brytningsindeksen i forhold til luft med formelen

Tabell 6. Brytningsindeks for ulike stoffer i forhold til luft

Væsker		Faste stoffer
Substans		Substans
Etanol
Karbondisulfid
Glyserol		Glass (lys krone)
Flytende hydrogen		Glass (tung flint)
Flytende helium

Brytningsindeksen avhenger av lysets bølgelengde, dvs. av fargen. Ulike farger tilsvarer forskjellige brytningsindekser. Dette fenomenet, kalt dispersjon, spiller en viktig rolle i optikk. Vi vil behandle dette fenomenet gjentatte ganger i påfølgende kapitler. Dataene gitt i tabellen. 6, se gult lys.

Det er interessant å merke seg at loven om refleksjon formelt kan skrives i samme form som brytningsloven. La oss huske at vi ble enige om å alltid måle vinkler fra vinkelrett til den tilsvarende strålen. Derfor må vi vurdere innfallsvinkelen og refleksjonsvinkelen til å ha motsatte fortegn, dvs. loven om refleksjon kan skrives som

Ved å sammenligne (83.4) med brytningsloven ser vi at refleksjonsloven kan betraktes som et spesialtilfelle av brytningsloven ved . Denne formelle likheten mellom refleksjons- og refraksjonslovene er til stor nytte for å løse praktiske problemer.

I den forrige presentasjonen hadde brytningsindeksen betydningen av en konstant for mediet, uavhengig av intensiteten til lyset som passerer gjennom det. Denne tolkningen av brytningsindeksen er ganske naturlig, men i tilfelle av høye strålingsintensiteter, oppnåelig med moderne lasere, er det ikke berettiget. Egenskapene til mediet som sterk lysstråling passerer avhenger i dette tilfellet av intensiteten. Som de sier, blir miljøet ikke-lineært. Mediets ikke-linearitet manifesterer seg spesielt i det faktum at en lysbølge med høy intensitet endrer brytningsindeksen. Brytningsindeksens avhengighet av strålingsintensiteten har formen

Her er den vanlige brytningsindeksen, og er den ikke-lineære brytningsindeksen, og er proporsjonalitetsfaktoren. Tilleggsleddet i denne formelen kan enten være positivt eller negativt.

De relative endringene i brytningsindeksen er relativt små. På ikke-lineær brytningsindeks. Imidlertid er selv slike små endringer i brytningsindeksen merkbare: de manifesterer seg i et særegent fenomen med selvfokusering av lys.

La oss vurdere et medium med en positiv ikke-lineær brytningsindeks. I dette tilfellet er områder med økt lysintensitet samtidig områder med økt brytningsindeks. Vanligvis, i ekte laserstråling, er intensitetsfordelingen over tverrsnittet til en strålestråle ujevn: intensiteten er maksimal langs aksen og avtar jevnt mot kantene av strålen, som vist i fig. 185 solide kurver. En lignende fordeling beskriver også endringen i brytningsindeksen over tverrsnittet av en celle med et ikke-lineært medium langs laserstrålens akse. Brytningsindeksen, som er størst langs kyvettens akse, avtar jevnt mot veggene (stiplede kurver i fig. 185).

En stråle av stråler som forlater laseren parallelt med aksen og går inn i et medium med variabel brytningsindeks, avbøyes i retningen hvor den er større. Derfor fører den økte intensiteten nær kyvetten til en konsentrasjon av lysstråler i dette området, vist skjematisk i tverrsnitt og i fig. 185,- og dette fører til en ytterligere økning. Til syvende og sist blir det effektive tverrsnittet av en lysstråle som passerer gjennom et ikke-lineært medium betydelig redusert. Lys passerer gjennom en smal kanal med høy brytningsindeks. Dermed blir laserstrålen av stråler innsnevret, og det ikke-lineære mediet, under påvirkning av intens stråling, fungerer som en samlelinse. Dette fenomenet kalles selvfokusering. Det kan observeres for eksempel i flytende nitrobenzen.

Ris. 185. Fordeling av strålingsintensitet og brytningsindeks over tverrsnittet av en laserstråle av stråler ved inngangen til kyvetten (a), nær inngangsenden (), i midten (), nær utgangsenden av kyvetten ( )

Tabell 1. Brytningsindekser for krystaller.

brytningsindeks noen krystaller ved 18°C ​​for stråler fra den synlige delen av spekteret, hvis bølgelengder tilsvarer visse spektrallinjer. Elementene som disse linjene tilhører, er angitt; Omtrentlig bølgelengder λ av disse linjene er også angitt i Ångstrøm-enheter

λ (Å)	Lime spar		Fluorspat	Havsalt	Silvin
	vanlig l.	ekstraordinært l.
6708 (Li, cr. l.)	1,6537	1,4843	1,4323	1,5400	1,4866
6563 (N, cr. l.)	1,6544	1,4846	1,4325	1,5407	1,4872
6438 (Cd, cr. l.)	1,6550	1,4847	1,4327	1,5412	1,4877
5893 (Na, l.l.)	1,6584	1,4864	1,4339	1,5443	1,4904
5461 (Hg, g.l.)	1,6616	1,4879	1,4350	1,5475	1,4931
5086 (Cd, z.l.)	1,6653	1,4895	1,4362	1,5509	1,4961
4861 (N, z.l.)	1,6678	1,4907	1,4371	1,5534	1,4983
4800 (Cd, s.)	1,6686	1,4911	1,4379	1,5541	1,4990
4047 (Hg, f. l)	1,6813	1,4969	1,4415	1,5665	1,5097

Tabell 2. Brytningsindekser for optiske briller.

Linjene C, D og F, hvis bølgelengder er omtrent like: 0,6563 μ (μm), 0,5893 μ og 0,4861 μ.

Optiske briller	Betegnelse	n C	nD	n F
Borosilikat krone	516/641	1,5139	1,5163	1,5220
Cron	518/589	1,5155	1,5181	1,5243
Lys flint	548/459	1,5445	1,5480	1,5565
Barytt krone	659/560	1,5658	1,5688	1,5759
- || -	572/576	1,5697	1,5726	1,5796
Lys flint	575/413	1,5709	1,5749	1,5848
Baritt lett flint	579/539	1,5763	1,5795	1,5871
Tunge kroner	589/612	1,5862	1,5891	1,5959
- || -	612/586	1,6095	1,6126	1,6200
Flint	512/369	1,6081	1,6129	1,6247
- || -	617/365	1,6120	1,6169	1,6290
- || -	619/363	1,6150	1,6199	1,6321
- || -	624/359	1,6192	1,6242	1,6366
Tung baryttflint	626/391	1,6213	1,6259	1,6379
Tung flint	647/339	1,6421	1,6475	1,6612
- || -	672/322	1,6666	1,6725	1,6874
- || -	755/275	1,7473	1,7550	1,7747

Tabell 3. Brytningsindekser for kvarts i den synlige delen av spekteret

Referansetabellen gir verdiene brytningsindeks vanlige stråler ( n 0) og ekstraordinære ( n e) for spekteret fra omtrent 0,4 til 0,70 μ.

λ (μ)	n 0	n e	Sammensmeltet kvarts
0,404656	1,557356	1,56671	1,46968
0,434047	1,553963	1,563405	1,46690
0,435834	1,553790	1,563225	1,46675
0,467815	1,551027	1,560368	1,46435
0,479991	1,550118	1,559428	1,46355
0,486133	1,549683	1,558979	1,46318
0,508582	1,548229	1,557475	1,46191
0,533852	1,546799	1,555996	1,46067
0,546072	1,546174	1,555350	1,46013
0,58929	1,544246	1,553355	1,45845
0,643874	1,542288	1,551332	1,45674
0,656278	1,541899	1,550929	1,45640
0,706520	1,540488	1,549472	1,45517

Tabell 4. Brytningsindekser for væsker.

Tabellen viser brytningsindeksverdiene n væsker for en stråle med en bølgelengde omtrent lik 0,5893 μ (gul natriumlinje); temperaturen på væsken som målingene ble gjort ved n, er angitt.

Væske	t (°C)	n
Allylalkohol	20	1,41345
Amylalkohol (N.)	13	1,414
Anisole	22	1,5150
Anilin	20	1,5863
Acetaldehyd	20	1,3316
Aceton	19,4	1,35886
Benzen	20	1,50112
Bromoform	19	1,5980
Butylalkohol (n.)	20	1,39931
Glyserol	20	1,4730
Diacetyl	18	1,39331
Xylen (meta-)	20	1,49722
Xylen (orto-)	20	1,50545
Xylen (para-)	20	1,49582
Metylenklorid	24	1,4237
Metylalkohol	14,5	1,33118
maursyre	20	1,37137
Nitrobenzen	20	1,55291
Nitrotoluen (ortho-)	20,4	1,54739
Paraldehyd	20	1,40486
Pentan (normal)	20	1,3575
Pentan (iso-)	20	1,3537
Propylalkohol (standard)	20	1,38543
Karbondisulfid	18	1,62950
Toluen	20	1,49693
Furfural	20	1,52608
Klorbenzen	20	1,52479
Kloroform	18	1,44643
Kloropikrin	23	1,46075
Karbontetraklorid	15	1,46305
Etylbromid	20	1,42386
Etyljodid	20	1,5168
Etylacetat	18	1,37216
Etylbenzen	20	1.4959
Etylenbromid	20	1,53789
Etanol	18,2	1,36242
Etyleter	20	1,3538

Tabell 5. Brytningsindekser for vandige sukkerløsninger.

Tabellen nedenfor viser verdiene brytningsindeks n vandige sukkerløsninger (ved 20°C) avhengig av konsentrasjon Med løsning ( Med viser vektprosenten av sukker i løsning).

Med (%)	n	Med (%)	n
0	1,3330	35	1,3902
2	1,3359	40	1,3997
4	1,3388	45	1,4096
6	1,3418	50	1,4200
8	1,3448	55	1,4307
10	1,3479	60	1,4418
15	1,3557	65	1,4532
20	1,3639	70	1,4651
25	1,3723	75	1,4774
30	1,3811	80	1,4901

Tabell 6. Brytningsindekser for vann

Tabellen viser brytningsindeksverdiene n vann ved en temperatur på 20°C i bølgelengdeområdet fra omtrent 0,3 til 1 μ.

λ (μ)	n	λ (μ)	n	λ(c)	n
0,3082	1,3567	0,4861	1,3371	0,6562	1,3311
0,3611	1,3474	0,5460	1,3345	0,7682	1,3289
0,4341	1,3403	0,5893	1,3330	1,028	1,3245

Tabell 7. Brytningsindekser for gasser

Tabellen gir verdiene av brytningsindeksene til n gasser under normale forhold for linje D, hvis bølgelengde er omtrent 0,5893 μ.

Gass	n
Nitrogen	1,000298
Ammoniakk	1,000379
Argon	1,000281
Hydrogen	1,000132
Luft	1,000292
Gelin	1,000035
Oksygen	1,000271
Neon	1,000067
Karbonmonoksid	1,000334
Svoveldioksid	1,000686
Hydrogensulfid	1,000641
Karbondioksid	1,000451
Klor	1,000768
Etylen	1,000719
vanndamp	1,000255

En kilde til informasjon: KORT FYSISK OG TEKNISK GUIDE / Bind 1, - M.: 1960.