Hetke määramine. Staatika

Selles tunnis, mille teemaks on “Jõu hetk”, räägime jõust, mida tuleb kehale rakendada, et selle kiirust muuta, ning ka selle jõu rakenduspunktist. Vaatame näiteid erinevate kehade pöörlemisest, näiteks kiik: millisel hetkel tuleks rakendada jõudu, et kiik hakkaks liikuma või jääks tasakaalu.

Kujutage ette, et olete jalgpallur ja teie ees on jalgpallipall. Et see lendama panna, tuleb see lüüa. See on lihtne: mida tugevamini lööte, seda kiiremini ja kaugemale see lendab ning suure tõenäosusega tabate palli keskpunkti (vt joonis 1).

Ja selleks, et pall lendudes pöörleks ja mööda kõverat trajektoori lendaks, ei löö te palli keskele, vaid küljelt, mida jalgpallurid vastaste petmiseks teevad (vt joonis 2).

Riis. 2. Palli kõverjooneline trajektoor

Siin on juba oluline, millist punkti tabada.

Veel üks lihtne küsimus: millisesse kohta võtta pulk, et see tõstmisel ümber ei läheks? Kui pulk on paksuse ja tihedusega ühtlane, siis võtame selle keskelt. Mis siis, kui see on ühest otsast massiivsem? Siis võtame selle massiivsele servale lähemale, vastasel juhul kaalub see üles (vt joonis 3).

Riis. 3. Tõstepunkt

Kujutage ette: isa istus tasakaalukiigel (vt joonis 4).

Riis. 4. Tasakaalu kiik

Et see üle kaaluda, istute kiigel vastasotsale lähemale.

Kõigis toodud näidetes oli meie jaoks oluline mitte ainult kehale mingi jõuga mõju avaldada, vaid oluline oli ka see, millises kohas, millises kehapunktis tegutseda. Valisime selle punkti juhuslikult, kasutades elukogemust. Mis siis, kui pulgal on kolm erinevat raskust? Mis siis, kui tõstaksite selle koos? Mis siis, kui me räägime kraanast või vantsillast (vt joonis 5)?

Riis. 5. Näiteid elust

Selliste probleemide lahendamiseks ei piisa intuitsioonist ja kogemusest. Ilma selge teooriata ei saa neid enam lahendada. Täna räägime selliste probleemide lahendamisest.

Tavaliselt on meil ülesannetes keha, millele jõud rakenduvad, ja me lahendame need nagu alati varem, mõtlemata jõu rakenduspunktile. Piisab teadmisest, et jõud rakendatakse lihtsalt kehale. Selliseid probleeme esineb sageli, me teame, kuidas neid lahendada, kuid juhtub, et kehale lihtsalt jõu rakendamisest ei piisa – muutub oluliseks, mis hetkel.

Näide probleemist, mille puhul keha suurus ei ole oluline

Näiteks laual on väike raudkuul, millele mõjub gravitatsioonijõud 1 N. Millist jõudu tuleb rakendada selle tõstmiseks? Palli tõmbab Maa, me liigume sellel ülespoole, rakendades teatud jõudu.

Pallile mõjuvad jõud on suunatud vastassuundadesse ja palli tõstmiseks on vaja sellele mõjuda raskusjõust suurema jõuga (vt joonis 6).

Riis. 6. Pallile mõjuvad jõud

Raskusjõud on võrdne , mis tähendab, et kuuli tuleb ülespoole suunata jõuga:

Me ei mõelnud, kuidas me palli täpselt võtame, vaid lihtsalt võtame selle ja tõstame selle. Kui näitame, kuidas me palli tõstsime, saame lihtsalt joonistada punkti ja näidata: tegutsesime pallil (vt joonis 7).

Riis. 7. Tegevus palliga

Kui saame seda teha kehaga, näidata seda joonisel, selgitades seda punkti kujul ja mitte pöörata tähelepanu selle suurusele ja kujule, peame seda materiaalseks punktiks. See on mudel. Tegelikkuses on pallil kuju ja mõõtmed, kuid me ei pööranud sellele probleemile tähelepanu. Kui on vaja panna sama pall pöörlema, siis ei saa enam lihtsalt öelda, et me mõjutame palli. Siin on oluline, et lükkasime palli äärest, mitte keskele, pannes selle pöörlema. Selles ülesandes ei saa sama palli enam punktiks pidada.

Teame juba näiteid probleemidest, mille puhul peame arvestama jõu rakendamise punktiga: probleem jalgpalliga, ebaühtlase kepiga, kiigega.

Kangi puhul on oluline ka jõu rakenduspunkt. Labida abil tegutseme käepideme otsas. Siis piisab väikese jõu rakendamisest (vt joonis 8).

Riis. 8. Madala jõu mõju labida käepidemele

Mis on ühist vaadeldavatel näidetel, kus meie jaoks on oluline arvestada keha suurust? Ja pall ja kepp ja kiik ja labidas - kõigil neil juhtudel rääkisime nende kehade pöörlemisest ümber teatud telje. Pall pöörles ümber oma telje, kiik pöörles ümber kinnituse, kepp ümber selle koha, kus seda hoidsime, labidas ümber tugipunkti (vt joonis 9).

Riis. 9. Näited pöörlevatest kehadest

Vaatleme kehade pöörlemist ümber fikseeritud telje ja vaatame, mis paneb keha pöörlema. Vaatleme pöörlemist ühes tasapinnas, siis võib eeldada, et keha pöörleb ümber ühe punkti O (vt joonis 10).

Riis. 10. Pöördepunkt

Kui tahame tasakaalustada kiike, mille tala on klaas ja õhuke, siis see võib lihtsalt puruneda ja kui tala on pehmest metallist ja ka õhuke, võib see painduda (vt joonis 11).

Me ei võta selliseid juhtumeid arvesse; Vaatleme tugevate jäikade kehade pöörlemist.

Oleks vale väita, et pöörleva liikumise määrab ainult jõud. Lõppude lõpuks võib kiigel sama jõud panna selle pöörlema ​​või mitte, olenevalt sellest, kus me istume. See ei ole ainult tugevuse küsimus, vaid ka selle punkti asukoht, mille alusel me tegutseme. Kõik teavad, kui raske on koormat käe kaugusel tõsta ja hoida. Jõu rakenduspunkti määramiseks võetakse kasutusele jõu õla mõiste (analoogiliselt selle käe õlaga, millega koormat tõstetakse).

Jõu õlg on minimaalne kaugus antud punktist sirgjooneni, mida mööda jõud mõjub.

Tõenäoliselt teate juba geomeetriast, et see on risti, mis langeb punktist O sirgele, mida mööda mõjub jõud (vt joonis 12).

Riis. 12. Finantsvõimenduse graafiline esitus

Miks on jõu õlg minimaalne kaugus punktist O kuni sirgjooneni, mida mööda jõud mõjub?

Võib tunduda kummaline, et jõu õlg mõõdetakse punktist O mitte jõu rakenduspunktini, vaid sirgjooneni, mida mööda see jõud mõjub.

Teeme järgmise katse: seo niit kangi külge. Toimime kangile teatud jõuga kohas, kus niit on seotud (vt joonis 13).

Riis. 13. Niit seotakse kangi külge

Kui kangi pööramiseks luuakse piisav pöördemoment, siis see pöördub. Keermel on näha sirgjoon, mida mööda jõud on suunatud (vt joonis 14).

Proovime kangi tõmmata sama jõuga, kuid nüüd niidist kinni hoides. Kangi mõjus ei muutu midagi, küll muutub jõu rakenduspunkt. Kuid jõud toimib mööda sama sirgjoont, selle kaugus pöörlemisteljest, see tähendab jõu harust, jääb samaks. Proovime hooba nurga all kasutada (vt joonis 15).

Riis. 15. Kangi tegevus nurga all

Nüüd rakendatakse jõudu samale punktile, kuid see toimib mööda teist joont. Selle kaugus pöörlemisteljest on muutunud väikeseks, jõumoment on vähenenud ja hoob ei pruugi enam pöörata.

Kehale avaldatakse mõju, mis on suunatud pöörlemisele, keha pööramisele. See mõju sõltub jõust ja selle võimendusest. Suurust, mis iseloomustab jõu pöörlevat mõju kehale, nimetatakse jõu hetk, mida mõnikord nimetatakse ka pöördemomendiks või pöördemomendiks.

Sõna "hetk" tähendus

Oleme harjunud kasutama sõna "hetk" väga lühikest ajavahemikku, mis on sõna "hetk" või "hetk" sünonüüm. Siis pole päris selge, millist seost hetk sunnib. Pöördugem sõna "hetk" päritolu juurde.

Sõna pärineb ladinakeelsest sõnast momentum, mis tähendab "tõukejõudu, tõuget". Ladinakeelne tegusõna movēre tähendab „liikuma“ (nagu ka ingliskeelne sõna liikuda ja liikumine tähendab „liikumist“). Nüüd on meile selge, et pöördemoment on see, mis paneb kere pöörlema.

Jõumoment on jõu ja selle õla korrutis.

Mõõtühik on njuuton, mis on korrutatud meetriga: .

Kui suurendate jõuõla, saate jõudu vähendada ja jõumoment jääb samaks. Me kasutame seda igapäevaelus väga sageli: kui avame ukse, kui kasutame tange või mutrivõtit.

Meie mudeli viimane punkt jääb alles – peame välja mõtlema, mida teha, kui kehale mõjub mitu jõudu. Saame arvutada iga jõu momendi. Selge on see, et kui jõud pööravad keha ühes suunas, siis nende toime summeerub (vt joonis 16).

Riis. 16. Jõudude tegevus liidetakse

Kui erinevates suundades, siis jõumomendid tasakaalustavad üksteist ja on loogiline, et need tuleb lahutada. Seetõttu paneme keha eri suundades pöörlevate jõudude momendid kirja erinevate märkidega. Näiteks paneme kirja, kas väidetavalt pöörab jõud keha ümber telje päripäeva ja kas vastupäeva (vt joonis 17).

Riis. 17. Märkide määratlus

Seejärel saame kirja panna ühe olulise asja: et keha oleks tasakaalus, peab kehale mõjuvate jõudude momentide summa olema võrdne nulliga.

Finantsvõimenduse valem

Me teame juba kangi tööpõhimõtet: kangile mõjub kaks jõudu ja mida suurem on kangi õlg, seda väiksem jõud:

Vaatleme kangile mõjuvate jõudude momente.

Valime kangi positiivse pöörlemissuuna, näiteks vastupäeva (vt joon. 18).

Riis. 18. Pöörlemissuuna valimine

Siis on jõumomendil plussmärk ja jõumomendil miinusmärk. Et hoob oleks tasakaalus, peab jõudude momentide summa olema võrdne nulliga. Paneme kirja:

Matemaatiliselt on see võrdsus ja ülalpool kangi jaoks kirjutatud seos üks ja seesama ning see, mis saime katseliselt, sai kinnitust.

Näiteks, Teeme kindlaks, kas joonisel näidatud hoob on tasakaalus. Sellele mõjuvad kolm jõudu(vt joonis 19) . , Ja. Jõud on võrdsed, Ja.

Riis. 19. Joonis 1. ülesande tingimuste jaoks

Et hoob oleks tasakaalus, peab sellele mõjuvate jõudude momentide summa olema võrdne nulliga.

Vastavalt tingimusele mõjuvad kangile kolm jõudu: , ja . Nende õlad on vastavalt võrdsed , ja .

Kangi päripäeva pöörlemise suunda loetakse positiivseks. Selles suunas pööratakse kangi jõuga, selle moment on võrdne:

Jõud ja pöörake kangi vastupäeva, kirjutame nende hetked miinusmärgiga:

Jääb välja arvutada jõudude momentide summa:

Kogumoment ei ole võrdne nulliga, mis tähendab, et keha ei ole tasakaalus. Kogumoment on positiivne, mis tähendab, et hoob pöörleb päripäeva (meie probleemi puhul on see positiivne suund).

Lahendasime ülesande ja saime tulemuse: kangile mõjuvate jõudude summaarne moment on võrdne . Hoob hakkab pöörlema. Ja kui see pöördub, siis kui jõud ei muuda suunda, muutuvad jõudude õlad. Need vähenevad, kuni muutuvad nulliks, kui hoob pööratakse vertikaalselt (vt joonis 20).

Riis. 20. Õlajõud on null

Ja edasise pöörlemise korral suunatakse jõud nii, et see pööraks vastupidises suunas. Seetõttu tegime probleemi lahendades kindlaks, millises suunas kang hakkab pöörlema, rääkimata sellest, mis edasi saab.

Nüüd olete õppinud määrama mitte ainult jõudu, millega peate kehale selle kiiruse muutmiseks mõjuma, vaid ka selle jõu rakenduspunkti, et see ei pöörduks (või pöörduks, nagu me vajame).

Kuidas kappi lükata, ilma et see ümber kukuks?

Teame, et kui lükkame kappi jõuga ülaosas, siis see kukub ümber ja et seda ei juhtuks, lükkame selle alla. Nüüd saame seda nähtust selgitada. Selle pöörlemistelg asub serval, millel see seisab, samas kui kõigi jõudude õlad, välja arvatud jõud, on kas väikesed või võrdsed nulliga, seetõttu langeb kapp jõu mõjul (vt joonis 1). 21).

Riis. 21. Tegevus kapi ülaosas

Altpoolt jõudu rakendades vähendame selle õlaosa, mis tähendab, et selle jõu momenti ja ümberminekut ei toimu (vt joonis 22).

Riis. 22. Allpool rakendatud jõud

Kapp kui korpus, mille mõõtmeid me arvestame, järgib sama seadust nagu mutrivõti, ukselink, sillad tugedel jne.

See lõpetab meie õppetunni. Täname tähelepanu eest!

Bibliograafia

1. Sokolovitš Yu.A., Bogdanova G.S. Füüsika: teatmeteos probleemide lahendamise näidetega. - 2. väljaande ümberjaotus. - X.: Vesta: Kirjastus Ranok, 2005. - 464 lk.
2. Peryshkin A.V. Füüsika. 7. klass: õpik. üldhariduse jaoks asutused - 10. trükk, lisa. - M.: Bustard, 2006. - 192 lk.: ill.

1. Abitura.com ().
2. solverbook.com ().

Kodutöö

Kolmandal sajandil eKr Archimedese avastatud võimenduse reegel kehtis peaaegu kaks tuhat aastat, kuni XVII sajandil sai see prantsuse teadlase Varignoni kerge käega üldisema vormi.

Pöördemomendi reegel

Kasutusele võeti pöördemomendi mõiste. Jõumoment on füüsikaline suurus, mis on võrdne jõu ja selle õla korrutisega:

kus M on jõumoment,
F - tugevus,
l - jõu võimendus.

Kangi tasakaalureeglist otse Jõumomentide reegel on järgmine:

F1 / F2 = l2 / l1 või proportsiooniomaduse järgi F1 * l1= F2 * l2, see tähendab, M1 = M2

Sõnalises väljenduses on jõumomentide reegel järgmine: kang on kahe jõu mõjul tasakaalus, kui seda päripäeva pöörava jõu moment on võrdne vastupäeva pöörava jõu momendiga. Jõumomentide reegel kehtib iga keha kohta, mis on fikseeritud ümber fikseeritud telje. Praktikas leitakse jõumoment järgmiselt: jõu toimesuunas tõmmatakse jõu toimejoon. Seejärel tõmmatakse punktist, kus asub pöörlemistelg, jõu toimejoonele risti. Selle risti pikkus võrdub jõu haruga. Korrutades jõumooduli väärtuse selle õlaga, saame jõumomendi väärtuse pöörlemistelje suhtes. See tähendab, et me näeme, et jõumoment iseloomustab jõu pöörlevat tegevust. Jõu mõju sõltub nii jõust endast kui ka selle võimendusest.

Jõumomentide reegli rakendamine erinevates olukordades

See eeldab jõudude momentide reegli rakendamist erinevates olukordades. Näiteks kui avame ukse, siis lükkame selle käepideme piirkonda, see tähendab hingedest eemale. Saate teha põhikatse ja veenduda, et ukse lükkamine on seda lihtsam, mida kaugemale me pöörlemisteljelt jõudu rakendame. Praktilist katset kinnitab sel juhul otseselt valem. Kuna selleks, et erinevatel õlgadel mõjuvate jõudude momendid oleksid võrdsed, on vaja, et suurem õlg vastaks väiksemale jõule ja vastupidi, väiksem õlg suuremale. Mida lähemal pöörlemisteljele rakendame jõudu, seda suurem see peaks olema. Mida kaugemal teljest me hooba liigutame, pöörates keha, seda vähem jõudu peame rakendama. Numbrilised väärtused on hõlpsasti leitavad hetkereegli valemist.

Just nimelt jõumomentide reeglist lähtuvalt võtame raudkangi või pika pulga, kui on vaja midagi rasket tõsta, ning olles ühe otsa koorma alla libisenud, tõmbame kangi teise otsa lähedalt. Samal põhjusel keerame pika varrega kruvikeerajaga kruvid sisse ja keerame mutrid kinni pika mutrivõtmega.

Hetk võimust jõu toimetasandi suvalise keskpunkti suhtes nimetatakse jõumooduli ja õla korrutist.

Õlg- lühim kaugus keskpunktist O jõu toimejooneni, kuid mitte jõu rakenduspunktini, sest jõu libisemise vektor.

Hetke märk:

Päripäeva - miinus, vastupäeva - pluss;

Jõumomenti saab väljendada vektorina. See on Gimleti reegli kohaselt tasapinnaga risti.

Kui tasapinnal paikneb mitu jõudu või jõudude süsteem, siis nende momentide algebraline summa annab meile Peaasi jõudude süsteemid.

Vaatleme jõumomenti telje ümber, arvutame jõumomenti Z-telje suhtes;

Projekteerime F-le XY;

F xy =F cosα= ab

m 0 (F xy) = m z (F), see tähendab, m z = F xy * h= F cosα* h

Jõumoment telje suhtes on võrdne selle projektsiooni momendiga teljega risti olevale tasapinnale telgede ja tasapinna ristumiskohas

Kui jõud on teljega paralleelne või lõikub sellega, siis m z (F)=0

Jõumomendi väljendamine vektoravaldisena

Joonistame r a punkti A. Vaatleme OA x F.

See on kolmas vektor m o, mis on tasandiga risti. Ristkorrutise suuruse saab arvutada varjutatud kolmnurga kahekordse pindala abil.

Jõu analüütiline väljendus koordinaattelgede suhtes.

Oletame, et Y ja Z, X teljed ühikvektoritega i, j, k on seotud punktiga O. Arvestades, et:

r x =X * Fx ; r y =Y * F y; r z =Z * F y saame: m o (F)=x =

Laiendame determinanti ja saame:

m x = YF z - ZF y

m y = ZF x - XF z

m z = XF y - YF x

Need valemid võimaldavad arvutada vektori momendi projektsiooni teljel ja seejärel vektori momendi enda.

Varignoni teoreem resultandi momendi kohta

Kui jõudude süsteemil on resultant, siis on selle moment mis tahes keskpunkti suhtes võrdne kõigi selle punktiga seotud jõudude momentide algebralise summaga

Kui rakendame Q= -R, siis süsteem (Q,F 1 ... F n) on võrdselt tasakaalus.

Suvalise keskpunkti hetkede summa on võrdne nulliga.

Tasapinnalise jõudude süsteemi analüütiline tasakaalutingimus

See on tasane jõudude süsteem, mille toimejooned asuvad samal tasapinnal

Seda tüüpi ülesannete arvutamise eesmärk on määrata välisühenduste reaktsioonid. Selleks kasutatakse põhivõrrandeid tasapinnalises jõudude süsteemis.

Võib kasutada 2 või 3 momendi võrrandit.

Näide

Loome võrrandi kõigi X- ja Y-teljel olevate jõudude summa kohta:

Kõigi punkti A suhtes mõjuvate jõudude momentide summa:

Paralleelsed jõud

Punkti A võrrand:

Punkti B võrrand:

Jõudude projektsioonide summa Y-teljel.

Jõumoment telje suhtes ehk lihtsalt jõumoment on jõu projektsioon sirgele, mis on raadiusega risti ja tõmmatud jõu rakenduspunktis, korrutatuna kaugusega see punkt teljele. Või jõu ja selle rakendamise õla korrutis. Õlg on sel juhul kaugus teljest jõu rakendamise punktini. Jõumoment iseloomustab jõu pöörlemist kehale. Telg on sel juhul keha kinnituspunkt, mille ümber see saab pöörata. Kui keha ei ole fikseeritud, võib massikeskmeks lugeda pöörlemistelge.

Vormel 1 – jõumoment.

F – kehale mõjuv jõud.

r – jõu võimendus.

Joonis 1 – jõumoment.

Nagu jooniselt näha, on jõuõlg kaugus teljest jõu rakenduspunktini. Aga seda siis, kui nendevaheline nurk on 90 kraadi. Kui see nii ei ole, siis on vaja tõmmata joon piki jõu mõju ja langetada sellele risti teljest. Selle risti pikkus võrdub jõu haruga. Kuid jõu rakenduspunkti liigutamine piki jõu suunda ei muuda selle momenti.

Üldtunnustatud seisukoht on, et jõumomenti, mis paneb keha vaatluspunkti suhtes päripäeva pöörlema, loetakse positiivseks. Ja vastavalt negatiivne, põhjustades selle vastu pöörlemist. Jõumomenti mõõdetakse njuutonites meetri kohta. Üks njuutonomeeter on 1 njuutoni suurune jõud, mis mõjub 1 meetri pikkusele käele.

Kui kehale mõjuv jõud kulgeb mööda keha pöörlemistelge ehk massikeset läbivat joont, kui kehal puudub pöörlemistelg. Siis on jõumoment sel juhul võrdne nulliga. Kuna see jõud ei põhjusta keha pöörlemist, vaid lihtsalt liigutab seda translatsiooniliselt mööda rakendusjoont.

Joonis 2 – jõumoment on null.

Kui kehale mõjub mitu jõudu, määrab jõumomendi nende resultant. Näiteks võivad kehale mõjuda kaks võrdse suurusega ja vastassuunalist jõudu. Sel juhul on kogu jõumoment võrdne nulliga. Kuna need jõud kompenseerivad üksteist. Lihtsamalt öeldes kujutage ette lastekarusselli. Kui üks poiss lükkab seda päripäeva ja teine ​​sama jõuga vastu, siis jääb karussell liikumatuks.

Definitsioon

Raadiuse vektorkorrutis - vektor (), mis on tõmmatud punktist O (joonis 1) punktini, milleni jõud rakendub vektorile endale, nimetatakse jõumomendiks () punkti O suhtes:

Joonisel 1 on punkt O ning jõuvektor () ja raadiuse vektor joonise tasapinnal. Sel juhul on jõumomendi () vektor joonise tasapinnaga risti ja selle suund on meist eemal. Jõumomendi vektor on aksiaalne. Jõumomendi vektori suund valitakse nii, et jõu ja vektori suunas pöörlemine ümber punkti O loob parempoolse süsteemi. Jõumomendi ja nurkkiirenduse suund langevad kokku.

Vektori suurusjärk on:

kus on nurk raadiuse ja jõuvektori suundade vahel, on jõu õlg punkti O suhtes.

Jõumoment telje ümber

Jõumoment telje suhtes on füüsikaline suurus, mis võrdub jõumomendi vektori projektsiooniga valitud telje punkti suhtes antud teljele. Sel juhul ei oma punkti valik tähtsust.

Peamine jõumoment

Jõude hulga põhimomenti punkti O suhtes nimetatakse vektoriks (jõumomendiks), mis võrdub kõigi süsteemis sama punkti suhtes mõjuvate jõudude momentide summaga:

Sel juhul nimetatakse punkti O jõudude süsteemi redutseerimiskeskuseks.

Kui ühel jõudude süsteemil on kaks põhimomenti ( ja ) kahe erineva toojõukeskuse (O ja O’) jaoks, siis on need seotud avaldisega:

kus on raadiuse vektor, mis on tõmmatud punktist O punkti O’, on jõusüsteemi põhivektor.

Üldjuhul on suvalise jõudude süsteemi toime tulemus tahkele kehale sama, mis jõudude süsteemi põhimomendi ja jõudude süsteemi põhivektori mõju kehale, mis on rakendatakse redutseerimise keskpunktis (punkt O).

Pöörleva liikumise dünaamika põhiseadus

kus on pöörleva keha nurkimment.

Tugeva keha puhul võib seda seadust esitada järgmiselt:

kus I on keha inertsimoment ja nurkiirendus.

Pöördemomendi ühikud

Jõumomendi põhimõõtühik SI-süsteemis on: [M]=N m

GHS-is: [M] = din cm

Näited probleemide lahendamisest

Näide

Harjutus. Joonisel 1 on kujutatud keha, mille pöörlemistelg on OO". Kehale antud telje suhtes rakendatav jõumoment on võrdne nulliga? Telg ja jõuvektor asuvad joonise tasapinnal.

Lahendus. Probleemi lahendamise aluseks võtame valemi, mis määrab jõumomendi:

Vektorkorrutis (näha jooniselt). Jõuvektori ja raadiusvektori vaheline nurk erineb samuti nullist (või seetõttu ei ole vektori korrutis (1.1) võrdne nulliga. See tähendab, et jõumoment erineb nullist.

Vastus.

Näide

Harjutus. Pöörleva jäiga keha nurkkiirus muutub vastavalt joonisel 2 näidatud graafikule. Millistes graafikul näidatud punktides on kehale mõjuvate jõudude moment võrdne nulliga?