Billett nr. 1

Mekanisk bevegelse Bevegelsesrelativitet, Referansesystem, Materialpunkt, Bane. Vei og bevegelse. Øyeblikkelig hastighet. Akselerasjon. Ensartet og jevnt akselerert bevegelse

Responsplan

1. Definisjon av mekanisk bevegelse. 2. Grunnleggende begreper om mekanikk. 3. Kinematiske egenskaper. 4. Grunnleggende ligninger. 5. Bevegelsestyper. 6. Relativitet av bevegelse.

Mekanisk bevegelse er en endring i posisjonen til en kropp (eller dens deler) i forhold til andre kropper. For eksempel er en person som kjører en rulletrapp i t-banen i ro i forhold til selve rulletrappen og beveger seg i forhold til veggene i tunnelen; Mount Elbrus er i ro i forhold til jorden og beveger seg med jorden i forhold til solen.

Fra disse eksemplene er det klart at det alltid er nødvendig å indikere kroppen i forhold til som bevegelsen vurderes; det kalles referanselegeme. Koordinatsystemet, referanselegemet det er knyttet til, og den valgte metoden for å måle tidsskjemaet referansesystem. La oss se på to eksempler. Dimensjonene til orbitalstasjonen som ligger i bane nær Jorden kan ikke tas i betraktning; når man beregner romfartøyets bane ved dokking med stasjonen, kan man ikke gjøre uten å ta hensyn til dimensjonene. Noen ganger kan derfor størrelsen på en kropp sammenlignet med avstanden til den bli neglisjert, i disse tilfellene betraktes kroppen som et materiell punkt Linjen som materielle punktet beveger seg langs kalles en bane. Lengden på delen av banen mellom start- og sluttposisjonen til punktet kalles banen (L). Måleenheten for banen er 1m.

Mekanisk bevegelse er preget av tre fysiske størrelser: forskyvning, hastighet og akselerasjon.

Et rettet linjestykke trukket fra startposisjonen til et bevegelig punkt til dets endelige posisjon kalles flytte(s), Forskyvning er en vektorstørrelse.Måleenheten for forskyvning er 1m.

Hastighet- en fysisk vektormengde som karakteriserer bevegelseshastigheten til en kropp, numerisk lik forholdet mellom bevegelse over en kort tidsperiode og verdien av dette intervallet. En tidsperiode anses å være tilstrekkelig kort dersom hastigheten ikke endret seg i denne perioden. For eksempel når en bil beveger seg t ~ 1 s, når en elementær partikkel beveger seg t ~ 10 s, når himmellegemer beveger seg t ~ 10 s. Den definerende formelen for hastighet har formen v= s /t. Enheten for hastighet er m/s. I praksis er hastighetsenheten som brukes km/t (36 km/t = 10 m/s). Hastighet måles med et speedometer.

Akselerasjon- Vektorfysisk mengde som karakteriserer hastighetsendringen i hastighet, numerisk lik forholdet mellom hastighetsendringen og tidsperioden denne endringen skjedde. Hvis hastigheten endres likt gjennom hele bevegelsestiden, kan akselerasjonen beregnes ved hjelp av formelen EN= (v – v 0 ) /t. Måleenheten for akselerasjon er m/s 2 .

Egenskapene til mekanisk bevegelse er forbundet med grunnleggende kinematiske ligninger.

s =v 0t + på 2 / 2;

v = v 0 +at.

La oss anta at et legeme beveger seg uten akselerasjon (et fly på en rute), dets hastighet endres ikke på lenge, EN= 0, så vil de kinematiske ligningene se slik ut: v = const, s =vt .

Bevegelse der hastigheten til en kropp ikke endres, det vil si at kroppen beveger seg like mye over alle like tidsperioder, kalles jevn lineær bevegelse.

Under oppskytingen øker hastigheten på raketten raskt, det vil si akselerasjon a > O, a == konst.

I dette tilfellet ser de kinematiske ligningene slik ut: v = v 0 + kl, s = V 0t +at 2 / 2.

Med en slik bevegelse har hastighet og akselerasjon samme retninger, og hastigheten endres likt over alle like tidsintervaller. Denne typen bevegelse kalles jevnt akselerert.

Når du bremser en bil, synker hastigheten likt over alle like perioder, akselerasjonen er mindre enn null; siden hastigheten avtar, tar ligningene formen : v = v 0 + at, s = v 0t - kl 2 / 2 . Denne typen bevegelse kalles jevnt sakte.

Alle fysiske størrelser som kjennetegner bevegelsen til en kropp (hastighet, akselerasjon, forskyvning), så vel som typen bane, kan endres når man beveger seg fra et system til et annet, dvs. bevegelsens natur avhenger av valget av referansesystemet, og det er her relativitet av bevegelse. For eksempel fylles et fly i luften. I referanserammen knyttet til planet er det andre planet i ro, og i referanserammen knyttet til jorden er begge plan i bevegelse. Når en syklist beveger seg, har punktet på hjulet i referansesystemet knyttet til aksen banen vist i figur 1.

Ris. 1 Fig. 2

I referanserammen knyttet til Jorden viser banetypen seg å være forskjellig (fig. 2).

Billett nr. 10

Krystallinske og amorfe legemer. Elastiske og plastiske deformasjoner av faste stoffer.

Responsplan

1. Faste stoffer. 2. Krystallinske legemer. 3. Mono- og polykrystaller. 4. Amorfe kropper. .5. Elastisitet. 6. Plastisitet.

Alle kan enkelt dele kropper i fast og flytende. Denne inndelingen vil imidlertid kun baseres på ytre tegn. For å finne ut hvilke egenskaper faste stoffer har, skal vi varme dem opp. Noen kropper vil begynne å brenne (tre, kull) - dette er organiske stoffer. Andre vil mykne (harpiks) selv ved lave temperaturer - disse er amorfe. Atter andre vil endre tilstanden når de varmes opp som vist i grafen (fig. 12). Dette er krystallinske legemer. Denne oppførselen til krystallinske legemer ved oppvarming forklares av deres indre struktur. Krystallkropper- dette er legemer hvis atomer og molekyler er ordnet i en viss rekkefølge, og denne rekkefølgen er bevart over en ganske stor avstand. Det romlige periodiske arrangementet av atomer eller ioner i en krystall kalles krystallgitter. Punktene i krystallgitteret der atomer eller ioner befinner seg kalles noder krystallgitter.

Ris. 12

Krystallinske legemer er enten enkeltkrystaller eller polykrystaller. Monokrystall har et enkelt krystallgitter gjennom hele volumet.

Anisotropi enkeltkrystaller ligger i avhengigheten av deres fysiske egenskaper på retning. Polykrystall Det er en kombinasjon av små, forskjellig orienterte enkeltkrystaller (korn) og har ikke anisotropi av egenskaper.

De fleste faste stoffer har en polykrystallinsk struktur (mineraler, legeringer, keramikk).

Hovedegenskapene til krystallinske legemer er: sikkerhet for smeltepunkt, elastisitet, styrke, avhengighet av egenskaper på rekkefølgen av atomer, dvs. av typen krystallgitter.

Amorf er stoffer som ikke har noen orden i arrangementet av atomer og molekyler gjennom hele volumet av dette stoffet. I motsetning til krystallinske stoffer, amorfe stoffer isotropisk. Det betyr at egenskapene er like i alle retninger. Overgangen fra en amorf tilstand til en væske skjer gradvis; det er ikke noe spesifikt smeltepunkt. Amorfe kropper har ikke elastisitet, de er plastiske. Ulike stoffer er i amorf tilstand: glass, harpiks, plast, etc.

U

stivhet- legemers egenskap til å gjenopprette form og volum etter opphør av ytre krefter eller andre årsaker som forårsaket deformasjon av legemer. For elastiske deformasjoner er Hookes lov gyldig, ifølge hvilken elastiske deformasjoner er direkte proporsjonale med de ytre påvirkningene som forårsaker dem, hvor er mekanisk stress,

 - relativ forlengelse, E - Youngs modul (elastisitetsmodul). Elastisitet skyldes interaksjon og termisk bevegelse av partiklene som utgjør stoffet.

Plast- egenskapen til faste stoffer under påvirkning av ytre krefter til å endre form og størrelse uten å kollapse og for å beholde gjenværende deformasjoner etter at virkningen av disse kreftene opphører.

Billett nummer 11

Arbeid i termodynamikk. Indre energi. Termodynamikkens første lov. Anvendelse av den første loven på isoprosesser. Adiabatisk prosess.

Responsplan

1. Intern energi og dens måling. 2. Arbeid i termodynamikk. 3. Termodynamikkens første lov. 4. Isoprosesser. 5. Adiabatisk prosess.

Hver kropp har en veldig spesifikk struktur; den består av partikler som beveger seg kaotisk og samhandler med hverandre, derfor har enhver kropp indre energi. Indre energi er en mengde som karakteriserer kroppens egen tilstand, dvs. energien til den kaotiske (termiske) bevegelsen av mikropartikler i systemet (molekyler, atomer, elektroner, kjerner, etc.) og energien til interaksjon av disse partiklene. Den indre energien til en monoatomisk ideell gass bestemmes av formelen U=3/2 t/mRT.

Den indre energien til en kropp kan endres bare som et resultat av dens interaksjon med andre kropper. Det er to måter å endre intern energi på: varmeoverføring og mekanisk arbeid (for eksempel oppvarming under friksjon eller kompresjon, kjøling under ekspansjon).

Varmeoverføring- dette er en endring i indre energi uten å gjøre arbeid: energi overføres fra mer oppvarmede legemer til mindre oppvarmede. Det er tre typer varmeoverføring: termisk ledningsevne(direkte utveksling av energi mellom kaotisk bevegelige partikler av samvirkende kropper eller deler av samme kropp); konveksjon(energioverføring ved væske- eller gassstrømmer) og stråling(energioverføring ved elektromagnetiske bølger). Mål for overført energi under varmeoverføring er mengde varme(Q).

Disse metodene er kvantitativt kombinert i loven om bevaring av energi, som for termiske prosesser leses som følger. Endringen i den indre energien til et lukket system er lik summen av mengden varme som overføres til systemet og arbeidet, eksterne krefter, utført på systemet. U= Q+EN, Hvor  U er endringen i intern energi, Q er mengden varme som overføres til systemet, EN - arbeid fra eksterne krefter. Hvis systemet selv gjør jobben, er det konvensjonelt utpekt EN". Deretter loven om bevaring av energi for termiske prosesser, som kalles termodynamikkens første lov, kan skrives slik: Q = Α" +  U, dvs. mengden varme som overføres til systemet går til å utføre arbeid av systemet og endre dets indre energi.

Når den varmes isobarisk, virker en gass på ytre krefter Α" = s(V 1 - V 2 ) = pAV, Hvor

V 1, og V 2 - start- og sluttvolum av gass. Hvis prosessen ikke er isobar, kan mengden arbeid bestemmes av arealet av figuren som er omsluttet mellom linjen som uttrykker forholdet s(V) og det innledende og endelige volumet av gass (fig. 13).

La oss vurdere anvendelsen av termodynamikkens første lov på isoprosesser som forekommer med en ideell gass.

I en isoterm prosess Temperaturen er konstant, derfor endres ikke den indre energien. Da vil ligningen til termodynamikkens første lov ha formen: Q = EN", det vil si at mengden varme som overføres til systemet går til å utføre arbeid under isotermisk ekspansjon, som er grunnen til at temperaturen ikke endres.

I isobarisk I prosessen utvider gassen seg og mengden varme som overføres til gassen går til å øke dens indre energi og utføre arbeid: Q =  U+ EN".

På isokorisk i prosessen endrer ikke gassen volumet, derfor gjøres det ikke noe arbeid av den, dvs. EN = OM, og ligningen til den første loven er:

Q =  U, dvs. den overførte mengden varme går til å øke den indre energien til gassen.

Adiabatisk kalt en prosess som skjer uten varmeveksling med omgivelsene. Q= 0, derfor, når en gass utvider seg, virker den ved å redusere dens indre energi, derfor avkjøles gassen, Α" =  U. En kurve som viser en adiabatisk prosess kalles adiabatisk.

Billett nr. 12

Samspill mellom ladede kropper. Coulombs lov. Loven om bevaring av elektrisk ladning

Responsplan

1. Elektrisk ladning. 2. Samspill mellom belastede kropper. 3. Loven om bevaring av elektrisk ladning. 4. Coulombs lov. 5. Dielektrisk konstant. 6. Elektrisk konstant. 7. Retning av Coulomb-styrker.

Lovene for samhandling mellom atomer og molekyler kan forstås og forklares på grunnlag av kunnskap om atomets struktur, ved å bruke en planetarisk modell av strukturen. I sentrum av atomet er det en positivt ladet kjerne, rundt hvilken negativt ladede partikler roterer i visse baner. Samspillet mellom ladede partikler kalles elektromagnetisk. Intensiteten til elektromagnetisk interaksjon bestemmes av den fysiske mengden - elektrisk ladning, som er utpekt q. Enheten for elektrisk ladning er coulomb (C). 1 coulomb er en elektrisk ladning som passerer gjennom tverrsnittet til en leder på 1 s, skaper en strøm på 1 A. Elektriske ladningers evne til både å tiltrekke seg og frastøte hverandre forklares av eksistensen av to typer ladninger . En type ladning ble kalt positiv, Bæreren av den elementære positive ladningen er protonet. En annen type ladning ble kalt negativ, dens bærer er et elektron. Den elementære ladningen er lik e=1,6 10 -19 C.

Ladningen til en kropp er alltid representert med et tall som er et multiplum av den elementære ladningen: q=e(N s -N e ) Hvor N s - antall elektroner, N e - antall protoner.

Den totale ladningen til et lukket system (som ikke inkluderer eksterne ladninger), dvs. den algebraiske summen av ladningene til alle legemer forblir konstant: q 1 + q 2 + ...+q n= konst. Elektrisk ladning blir verken skapt eller ødelagt, men bare overført fra en kropp til en annen. Dette eksperimentelt etablerte faktum kalles loven om bevaring av elektrisk ladning. Aldri og ingen steder i naturen oppstår eller forsvinner en elektrisk ladning av samme tegn. Utseendet og forsvinningen av elektriske ladninger på kropper er i de fleste tilfeller forklart av overgangene til elementært ladede partikler - elektroner - fra en kropp til en annen.

Elektrifisering- dette er en melding til kroppen om en elektrisk ladning. Elektrifisering kan for eksempel skje ved kontakt (friksjon) av forskjellige stoffer og under bestråling. Når elektrifisering skjer i kroppen, oppstår et overskudd eller mangel på elektroner.

Hvis det er et overskudd av elektroner, får kroppen en negativ ladning, og hvis det er en mangel, får den en positiv ladning.

Lovene for interaksjon av stasjonære elektriske ladninger studeres av elektrostatikk.

Den grunnleggende loven om elektrostatikk ble eksperimentelt etablert av den franske fysikeren Charles Coulomb og lyder slik. Modulen for vekselvirkningskraften mellom to stasjonære elektriske ladninger i et vakuum er direkte proporsjonal med produktet av størrelsen på disse ladningene og omvendt proporsjonal med kvadratet på avstanden mellom dem.

F = k q 1 q 2 / r 2 , Hvor q 1 Ogq 2 - lademoduler, r - avstand mellom dem, k- proporsjonalitetskoeffisient avhengig av valg av system av enheter, i SI k= 9 10 9 N m 2 / Cl 2. En størrelse som viser hvor mange ganger kraften av vekselvirkning mellom ladninger i et vakuum er større enn i et medium kalles mediets dielektriske konstant ε . For et medium med dielektrisk konstant ε Coulombs lov er skrevet som følger: F=k q 1 q 2 /(ε r 2 )

I stedet for en koeffisient k en koeffisient kalt den elektriske konstanten brukes ofte ε 0 . Den elektriske konstanten er relatert til koeffisienten k på følgende måte k = 1/4π ε 0 og er numerisk lik ε 0 =8,85 10 -12 C/N m2.

Ved å bruke den elektriske konstanten har Coulombs lov formen: F=(1/4π ε 0 ) (q 1 q 2 /r 2 )

Samspillet mellom stasjonære elektriske ladninger kalles elektrostatisk, eller Coulomb interaksjon. Coulomb-krefter kan avbildes grafisk (fig. 14, 15).

Coulomb-kraften er rettet langs den rette linjen som forbinder de ladede kroppene. Det er tiltrekningskraften for forskjellige tegn på ladninger og frastøtende kraften for de samme tegnene.

Billett nr.14

Arbeid og strøm i en DC-krets. Elektromotorisk kraft. Ohms lov for en komplett krets

Responsplan

1. Pågående arbeid. 2. Joule-Lenz lov 3. Elektromotorisk kraft. 4. Ohms lov for en komplett krets.

I et elektrisk felt fra formelen for å bestemme spenning (U = EN/ q) det er lett å få et uttrykk for å beregne arbeidet med elektrisk ladningsoverføring EN = Uq, siden for gjeldende kostnad q = Den, deretter strømmens arbeid: EN = Ult, eller EN = Jeg 2 R t = U 2 / R t.

Makt, per definisjon, N = EN/ t, derfor, N= UI = Jeg 2 R = U 2 / R.

Den russiske vitenskapsmannen H. Lenz og den engelske vitenskapsmannen Joule etablerte eksperimentelt i midten av forrige århundre uavhengig av hverandre en lov kalt Joule-Lenz-loven og lyder slik. Når strømmen går gjennom en leder, er mengden varme som frigjøres i lederen direkte proporsjonal med kvadratet på kraften, strømmen, motstanden til lederen og tiden for strømmens passasje.

Q = I 2 Rt.

En komplett lukket krets er en elektrisk krets som inkluderer eksterne motstander og en strømkilde (fig. 18). Som en av delene av kretsen har strømkilden en motstand, som kalles intern, r.

For at strømmen skal flyte gjennom en lukket krets, er det nødvendig at ytterligere energi tilføres ladningene i strømkilden; denne energien hentes fra arbeidet med å flytte ladningene, som produseres av krefter av ikke-elektrisk opprinnelse (ytre krefter) mot kreftene til det elektriske feltet. Strømkilden er preget av en energikarakteristikk kalt EMF - elektromotorisk kraft til kilden. EMF - karakteristisk for en energikilde av ikke-elektrisk karakter i en elektrisk krets, nødvendig for å opprettholde en elektrisk strøm i den. EMF måles ved forholdet mellom arbeidet utført av eksterne krefter for å flytte en positiv ladning langs en lukket krets til denne ladningen ξ= A st /q

La det ta tid t en elektrisk ladning vil passere gjennom tverrsnittet av lederen q. Da kan arbeidet til ytre krefter ved flytting av en ladning skrives som følger: A st = ξ q . I henhold til definisjonen av strøm q = Den, derfor A st = ξ I t. Når du utfører dette arbeidet på de interne og eksterne delene av kretsen, hvis motstand R og d, noe varme frigjøres. I henhold til Joule-Lenz-loven er det lik: Q =jeg 2 Rt+ Jeg 2 rt. I henhold til loven om bevaring av energi EN = Q . Derfor, ξ = IR+Ir . Produktet av strøm og motstanden til en del av en krets kalles ofte spenningsfall i dette området. Dermed er EMF lik summen av spenningsfallet i de interne og eksterne delene av den lukkede kretsen. Dette uttrykket skrives vanligvis slik: I = ξ /(R + r). Denne avhengigheten ble eksperimentelt oppnådd av G. Om, den kalles Ohms lov for en komplett krets og lyder slik. Strømstyrken i en komplett krets er direkte proporsjonal med emf til strømkilden og omvendt proporsjonal med den totale motstanden til kretsen. Når kretsen er åpen, er emf lik spenningen ved kildeterminalene og kan derfor måles med et voltmeter.

Billett nummer 15

Magnetisk felt, betingelsene for dets eksistens. Effekten av et magnetfelt på en elektrisk ladning og eksperimenter som bekrefter denne effekten. Magnetisk induksjon

Responsplan

1. Eksperimenter med Oersted og Ampere. 2. Magnetfelt. 3. Magnetisk induksjon. 4. Amperes lov.

I 1820 oppdaget den danske fysikeren Oersted at en magnetisk nål snur seg når en elektrisk strøm føres gjennom en leder plassert i nærheten av den (fig. 19). I Samme år slo den franske fysikeren Ampere fast at to ledere plassert parallelt med hverandre opplever
gjensidig tiltrekning hvis strømmen går gjennom dem i én retning, og frastøting hvis strømmene går i forskjellige retninger (fig. 20). Ampere kalte fenomenet interaksjon av strømmer elektrodynamisk interaksjon. Den magnetiske interaksjonen mellom bevegelige elektriske ladninger, i henhold til konseptene for kortdistansehandlingsteori, er forklart som følger:

Hver elektrisk ladning som beveger seg skaper et magnetfelt i det omkringliggende rommet. Magnetfelt- en spesiell type materie som oppstår i rommet rundt ethvert vekslende elektrisk felt.

Fra et moderne synspunkt er det i naturen en kombinasjon av to felt - elektrisk og magnetisk - dette er et elektromagnetisk felt, den er en spesiell type materie, dvs. den eksisterer objektivt, uavhengig av vår bevissthet. Et magnetfelt genereres alltid av et vekslende elektrisk felt, og omvendt genererer et vekslende elektrisk felt alltid et vekslende magnetfelt. Det elektriske feltet, generelt sett, kan være

vurderes separat fra den magnetiske, siden dens bærere er partikler - elektroner og protoner. Et magnetfelt eksisterer ikke uten et elektrisk, siden det ikke er noen magnetfeltbærere. Det er et magnetisk felt rundt en leder som fører strøm, og det genereres av det vekslende elektriske feltet til bevegelige ladede partikler i lederen.

Et magnetfelt er et kraftfelt. Styrkekarakteristikken til et magnetfelt kalles magnetisk induksjon (I).Magnetisk induksjon er en vektorfysisk størrelse lik den maksimale kraften som virker fra magnetfeltet på et strømenhetselement. I = F/ II. Et strømenhetselement er en leder som er 1 m lang og strømstyrken i den er 1 A. Måleenheten for magnetisk induksjon er tesla. 1 T = 1 N/A m.

Magnetisk induksjon genereres alltid i et plan i en vinkel på 90° til det elektriske feltet. Rundt en leder som fører strøm, eksisterer det også et magnetfelt i et plan vinkelrett på lederen.

Magnetfeltet er et virvelfelt. For en grafisk representasjon av magnetiske felt, skriv inn strømledninger, eller induksjonsledninger, - Dette er linjer på hvert punkt der den magnetiske induksjonsvektoren er rettet tangentielt. Retningen til feltlinjene er funnet etter gimlet-regelen. Hvis gimlet er skrudd inn i strømmens retning, vil rotasjonsretningen til håndtaket falle sammen med retningen til kraftledningene. De magnetiske induksjonslinjene til en rett ledning med strøm er konsentriske sirkler plassert i et plan vinkelrett på lederen (fig. 21).

TIL Som Ampere etablert, virker en kraft på en strømførende leder plassert i et magnetfelt. Kraften som utøves av et magnetfelt på en strømførende leder er direkte proporsjonal med strømmens styrke. lengden på lederen i magnetfeltet og den vinkelrette komponenten til den magnetiske induksjonsvektoren. Dette er formuleringen av Amperes lov, som er skrevet som følger: F a = PV synd α.

Retningen til Amperes kraft bestemmes av venstrehåndsregelen. Hvis venstre hånd er plassert slik at de fire fingrene viser retningen til strømmen, kommer den vinkelrette komponenten til den magnetiske induksjonsvektoren inn i håndflaten, deretter den bøyde90°tommelen vil vise retningen til amperekraften(Fig. 22). I = I synd α.

Billett nr. 16

Halvledere. Iboende og urenhetsledningsevne til halvledere. Halvlederenheter

Responsplan

1. Definisjon. 2. Indre ledningsevne. 3. Donorledningsevne. 4. Akseptorledningsevne. 5. r-p overgang. 6. Halvlederenheter. 7. Anvendelse av halvledere.

Halvledere er stoffer hvis resistivitet avtar med økende temperatur, tilstedeværelse av urenheter og endringer i belysning. I disse egenskapene er de slående forskjellige fra metaller. Vanligvis inkluderer halvledere krystaller der det kreves en energi på ikke mer enn 1,5 - 2 eV for å frigjøre et elektron. Typiske halvledere er krystaller av germanium og silisium, hvor atomene er forent med en kovalent binding. Arten av denne forbindelsen lar oss forklare de karakteristiske egenskapene nevnt ovenfor. Når halvledere varmes opp, blir atomene deres ionisert. De frigjorte elektronene kan ikke fanges opp av naboatomer, siden alle deres valensbindinger er mettede. Frie elektroner under påvirkning av et eksternt elektrisk felt kan bevege seg i krystallen og skape en ledningsstrøm. Å fjerne et elektron fra det ytre skallet til et av atomene i et krystallgitter resulterer i dannelsen av et positivt ion. Dette ionet kan nøytraliseres ved å fange et elektron. Videre, som et resultat av re-

beveger seg fra atomer til positive ioner, skjer en prosess med kaotisk bevegelse av stedet med det manglende elektronet i krystallen. Eksternt oppfattes denne prosessen med kaotisk bevegelse som bevegelsen av en positiv ladning, kalt et "hull". Når en krystall plasseres i et elektrisk felt, oppstår en ordnet bevegelse av "hull" - en strøm av hullledning.

I en ideell krystall skapes strøm av like mange elektroner og "hull". Denne typen ledningsevne kalles egen ledningsevne av halvledere. Når temperaturen (eller belysningen) øker, øker ledernes egenledningsevne.

Konduktiviteten til halvledere er sterkt påvirket av urenheter. Urenheter er donor og akseptor. Donor urenhet - det er en urenhet med høyere valens. Når en donorurenhet tilsettes, dannes det ekstra elektroner i halvlederen. Konduktivitet vil bli elektronisk, og halvlederen kalles n-type halvleder. For eksempel for silisium med valens P = 4 donor urenhet er arsen med valens P = 5. Hvert arsen-urenhetsatom vil produsere ett ledningselektron.

Akseptor urenhet er en urenhet med lavere valens. Når en slik urenhet tilsettes, dannes det et ekstra antall "hull" i halvlederen. Ledningen vil være "hull", og halvlederen kalles en p-type halvleder. For eksempel, for silisium er akseptorurenheten indium med valens n = 3. Hvert indiumatom vil føre til dannelsen av et ekstra "hull".

Driftsprinsippet til de fleste halvlederenheter er basert på egenskapene r-p overgang. Når to p-type og n-type halvlederenheter bringes i kontakt ved kontaktpunktet, begynner elektroner å diffundere fra n-regionen til p-regionen, og "hull", tvert imot, fra R- til n-regionen. Denne prosessen vil ikke være uendelig i tid, siden den vil dannes barrierelag, som vil hindre videre spredning av elektroner og "hull".

R
-P kontakten til halvledere, som en vakuumdiode, har enveis ledningsevne: hvis du kobler "+" til den nåværende kilden til p-regionen, og "-" til den nåværende kilden til n-regionen, så blokkerende lag vil bli ødelagt og r-p kontakten vil lede strøm, elektroner fra n-regionen vil gå til p-regionen, og "hull" fra p-regionen til n-regionen (fig. 23). I det første tilfellet er strømmen ikke null, i det andre er strømmen null. Det vil si at hvis du kobler "-"-kilden til p-regionen, og "+"-strømkilden til n-regionen, vil blokkeringslaget utvide seg og det vil ikke være noen strøm.

P En halvlederdiode består av en kobling av to halvledere R- og n-type . Fordelen med en halvlederdiode er dens lille størrelse og vekt, lange levetid, høy mekanisk styrke, høy effektivitet, og ulempen er avhengigheten av deres motstand på temperatur.

En annen halvlederenhet brukes også i radioelektronikk: transistoren, som ble oppfunnet i 1948. Trioden er basert på ikke én, men to r-p overgang. Hovedanvendelsen til en transistor er å bruke den som en forsterker av svake strøm- og spenningssignaler, og en halvlederdiode brukes som en strømlikeretter. Etter oppdagelsen av transistoren begynte et kvalitativt nytt stadium i utviklingen av elektronikk - mikroelektronikk, som løftet utviklingen av elektronisk utstyr, kommunikasjonssystemer og automatisering til et kvalitativt annet nivå. Mikroelektronikk omhandler utviklingen av integrerte kretser og prinsippene for deres anvendelse. Integrert krets kalt en samling av et stort antall sammenkoblede komponenter - transistorer, dioder, motstander, tilkoblingsledninger, produsert i en enkelt teknologisk prosess. Som et resultat av denne prosessen opprettes flere tusen transistorer, kondensatorer, motstander og dioder, opptil 3500, samtidig på en krystall. Dimensjonene til individuelle elementer i mikrokretsen kan være 2-5 mikron, feilen i deres applikasjon bør ikke overstige 0,2 mikron. Mikroprosessoren til en moderne datamaskin, plassert på en silisiumkrystall som måler 6x6 mm, inneholder flere titalls eller til og med hundretusener av transistorer.

Imidlertid halvlederenheter uten r-p overgang. For eksempel termistorer (for måling av temperatur), fotomotstander (i fotoreleer, nødbrytere, i fjernkontroller for TV-er og videospillere).

Billett nr. 1 7

Elektromagnetisk induksjon. Magnetisk fluks.

Loven om elektromagnetisk induksjon. Lenz sin regel

Responsplan

1. Eksperimenter på elektromagnetisk induksjon. 2. Magnetisk fluks. 3. Loven om elektromagnetisk induksjon. 4. Lenz sin regel.

Jeg
Fenomenet elektromagnetisk induksjon ble oppdaget av Michael Faraday i 1831. Han slo eksperimentelt fast at når magnetfeltet endres inne i en lukket krets, oppstår det en elektrisk strøm i den, som kalles induksjonsstrøm. Faradays eksperimenter kan reproduseres som følger: når en magnet innføres eller fjernes i en spole lukket til et galvanometer, oppstår en indusert strøm i spolen (fig. 24). Hvis to spoler er plassert side om side (for eksempel på en felles kjerne eller en spol inni den andre) og
koble en spole gjennom en nøkkel til en strømkilde, så når nøkkelen lukkes eller åpnes i kretsen til den første spolen, vil en indusert strøm vises i den andre spolen (fig. 25). En forklaring på dette fenomenet ble gitt av Maxwell. Ethvert vekslende magnetfelt genererer alltid et vekslende elektrisk felt.

For å kvantitativt karakterisere prosessen med å endre magnetfeltet gjennom en lukket sløyfe, introduseres en fysisk størrelse kalt magnetisk fluks. Magnetisk fluks gjennom en lukket sløyfe av området S er en fysisk størrelse lik produktet av størrelsen på den magnetiske induksjonsvektoren I per konturområde S og cosinus til vinkelen a mellom retningen til den magnetiske induksjonsvektoren og normalen til konturområdet. F = BS cosα (fig. 26).

OM Den grunnleggende loven for elektromagnetisk induksjon ble eksperimentelt etablert: den induserte emk i en lukket krets er lik størrelsesorden til endringshastigheten til den magnetiske fluksen gjennom kretsen. ξ = ΔФ/t..

Hvis vi vurderer en spole som inneholder P svinger, vil formelen for den grunnleggende loven for elektromagnetisk induksjon se slik ut: ξ = n ΔФ/t.

Måleenheten for magnetisk fluks F er Weber (Wb): 1В6 =1Β s.

Fra grunnloven ΔФ =ξ t følger betydningen av dimensjonen: 1 weber er verdien av en slik magnetisk fluks, som synker til null på ett sekund, induserer en indusert emk på 1 V gjennom en lukket krets.

En klassisk demonstrasjon av den grunnleggende loven om elektromagnetisk induksjon er Faradays første eksperiment: jo raskere du beveger en magnet gjennom svingene på en spole, desto større vises den induserte strømmen i den, og dermed den induserte emf.

Z
Avhengigheten av retningen til induksjonsstrømmen på arten av endringen i magnetfeltet gjennom en lukket sløyfe ble eksperimentelt etablert i 1833 av den russiske forskeren Lenz. Han formulerte regelen som bærer navnet hans. Den induserte strømmen har en retning der magnetfeltet har en tendens til å kompensere for endringen i den eksterne magnetiske fluksen gjennom kretsen. Lenz designet en enhet bestående av to aluminiumsringer, solide og kuttede, montert på en aluminiums-tverrstang og i stand til å rotere rundt en akse, som en vippearm. (Fig. 27). Når en magnet ble satt inn i en solid ring, begynte den å "løpe bort" fra magneten, og snudde vippearmen tilsvarende. Da magneten ble fjernet fra ringen, prøvde ringen å "ta igjen" magneten. Når magneten beveget seg inne i den kuttede ringen, oppsto ingen effekt. Lenz forklarte eksperimentet ved å si at magnetfeltet til den induserte strømmen forsøkte å kompensere for endringen i den eksterne magnetiske fluksen.

Billett nr. 18

Fenomenet selvinduksjon. Induktans. Elektromagnetisk felt

Responsplan

1. Eksperimenter på selvinduksjon. 2. EMF av selvinduksjon. 3. Induktans. 4. Magnetisk feltenergi.

Jeg
Fenomenet selvinduksjon består i utseendet til en indusert emk i selve lederen når strømmen i den endres. Et eksempel på selvinduksjonsfenomenet er et eksperiment med to lyspærer koblet parallelt gjennom en bryter til en strømkilde, hvorav den ene er koblet gjennom en spole (fig. 28). Når nøkkelen er lukket, lyset 2, slått på gjennom en spole, lyser senere enn lyspæren 1. Dette skjer fordi etter at bryteren er lukket, når ikke strømmen sin maksimale verdi umiddelbart; magnetfeltet til den økende strømmen vil generere en indusert emf i spolen, som, i samsvar med Lenz sin regel, vil forstyrre strømøkningen.

For selvinduksjon er den eksperimentelt etablerte loven oppfylt: Selvinduksjons-emk er direkte proporsjonal med endringshastigheten til strømmen i lederen.ξ =L ΔI / t .

Proporsjonalitetsfaktor L kalt induktans. Induktans- dette er en verdi lik selvinduksjons-emf ved en endringshastighet for strøm i lederen på 1 A/s. Induktans måles i Henry (H). 1 Hn = 1 Vs/A.

1 henry er induktansen til en leder der en selvinduktiv emk på 1 volt oppstår med en strømendringshastighet på 1 A/s. Induktans karakteriserer de magnetiske egenskapene til en elektrisk krets (leder) og avhenger av den magnetiske permeabiliteten til kjernemediet, størrelsen og formen på spolen og antall omdreininger i den.

Når induktorspolen er koblet fra strømkilden, gir en lampe koblet parallelt med spolen et kort blink (fig. 29). Strømmen i kretsen oppstår under påvirkning av selvinduksjons-emf. Kilden til energi som frigjøres i den elektriske kretsen er magnetfeltet til spolen. Magnetfeltenergien finnes av formelen

W m == LI 2 /2.

Energien til magnetfeltet avhenger av induktansen til lederen og strømstyrken i den. Denne energien kan omdannes til elektrisk feltenergi. Et elektrisk virvelfelt genereres av et vekslende magnetfelt, og et vekslende elektrisk felt genererer et vekslende magnetfelt, dvs. vekslende elektriske og magnetiske felt kan ikke eksistere uten hverandre. Forholdet deres lar oss konkludere med at det er et enkelt elektromagnetisk felt. Et elektromagnetisk felt er et av de viktigste fysiske feltene som samspillet mellom elektrisk ladede partikler eller partikler med et magnetisk moment skjer gjennom. Et elektromagnetisk felt er preget av elektrisk feltstyrke og magnetisk induksjon. Sammenhengen mellom disse størrelsene og den romlige fordelingen av elektriske ladninger og strømmer ble etablert på 60-tallet av forrige århundre av J. Maxwell. Denne forbindelsen kalles elektrodynamikkens grunnleggende ligninger, som beskriver elektromagnetiske fenomener i ulike medier og i et vakuum. Disse ligningene ble oppnådd som en generalisering av de eksperimentelt etablerte lovene for elektriske og magnetiske fenomener.

Billett nummer 19

Frie og tvungne elektromagnetiske oscillasjoner. Oscillerende krets og energikonvertering under elektromagnetiske oscillasjoner. Hyppighet og periode med svingninger

Responsplan

1. Definisjon. 2. Oscillerende krets 3. Thompson formel.

Elektromagnetiske vibrasjoner - Dette er oscillasjoner av elektriske og magnetiske felt, som er ledsaget av periodiske endringer i ladning, strøm og spenning. Det enkleste systemet hvor elektromagnetiske oscillasjoner kan oppstå og eksistere er en oscillerende krets. Oscillerende krets er et system som består av en induktor og en kondensator (fig. 30, a). Hvis en kondensator er ladet og koblet til en spole, vil strøm flyte gjennom spolen (fig. 30, b). Når kondensatoren er utladet, vil ikke strømmen i kretsen stoppe på grunn av selvinduksjon i spolen. Induksjonsstrømmen, i samsvar med Lenz sin regel, vil flyte i samme retning og lade opp kondensatoren (fig. 30, V). Strømmen i denne retningen vil stoppe, og prosessen vil gjentas i motsatt retning (fig. 30, G). Dermed vil elektromagnetiske oscillasjoner oppstå i oscilleringskretsen på grunn av konverteringen av energien til det elektriske feltet til kondensatoren (Weh = = C.U. 2 /2) inn i energien til magnetfeltet til spolen med strøm (w m =LI 2 /2) og vice versa.

Perioden med elektromagnetiske oscillasjoner i en ideell oscillerende krets (dvs. i en krets der det ikke er energitap) avhenger av induktansen til spolen og kapasitansen til kondensatoren og er funnet ved å bruke Thompson-formelen T = 2π√L.C.. Frekvens og periode er relatert omvendt proporsjonalt med forholdet ν = 1/T.

I en ekte oscillerende krets vil frie elektromagnetiske svingninger dempes på grunn av energitap på grunn av oppvarming av ledningene. For praktisk anvendelse er det viktig å oppnå udempede elektromagnetiske oscillasjoner, og for dette er det nødvendig å fylle på oscillerende krets med elektrisitet for å kompensere for energitap. For å oppnå kontinuerlige elektromagnetiske oscillasjoner brukes en kontinuerlig oscillasjonsgenerator, som er et eksempel på et selvsvingende system.

Billett №2

Samspill mellom kropper. Makt. Newtons andre lov

Responsplan

Samspill mellom kropper. 2. Typer interaksjon. 3. Styrke. 4. Krefter i mekanikk.

Enkle observasjoner og eksperimenter, for eksempel med vogner (fig. 3), fører til følgende kvalitative konklusjoner: a) en kropp som andre kropper ikke virker på beholder sin hastighet uendret;

b) akselerasjon av en kropp skjer under påvirkning av andre kropper, men avhenger også av kroppen selv; c) kroppens handlinger på hverandre har alltid karakter av interaksjon. Disse konklusjonene bekreftes ved å observere fenomener i naturen, teknologien og det ytre rom kun i treghetsreferansesystemer.

Interaksjonene skiller seg fra hverandre både kvantitativt og kvalitativt. For eksempel er det klart at jo mer en fjær er deformert, jo større er samspillet mellom spolene. Eller, jo nærmere to like ladninger er, jo sterkere vil de tiltrekke seg. I de enkleste tilfellene av interaksjon er den kvantitative egenskapen kraft. Kraft er årsaken til akselerasjonen av legemer i forhold til en treghetsreferanseramme eller deres deformasjon. Styrke er

en vektorfysisk størrelse som er et mål på akselerasjonen tilegnet av legemer under interaksjon. Kraften er karakterisert ved: a) modul; b) søknadssted; c) retning.

Kraftenheten er newton. 1 newton er kraften som gir en akselerasjon på 1 m/s til et legeme som veier 1 kg i virkningsretningen til denne kraften, dersom andre kropper ikke virker på den. Resultanten av flere krefter er en kraft hvis virkning tilsvarer virkningen av kreftene som den erstatter. Resultanten er vektorsummen av alle krefter som påføres kroppen.

R=F1+F2+...+Fn,.

Interaksjonene er også kvalitativt forskjellige i egenskapene deres. For eksempel er elektriske og magnetiske interaksjoner assosiert med tilstedeværelsen av ladninger på partikler eller med bevegelsen av ladede partikler. Den enkleste måten å beregne krefter i elektrodynamikk er: Amperekraft - F = IlBsina, Lorentz kraft - F=qv Bsin a., Coulomb kraft - F=q 1 q 2 /r 2 ; og gravitasjonskrefter: loven om universell gravitasjon - F=Gm 1 m 2 /r 2 . Mekaniske krefter som f.eks

elastisk kraft og friksjonskraft oppstår som følge av elektromagnetisk interaksjon. For å beregne dem må du bruke formlene: .Fynp = - kx(Hookes lov), Ftr = MN- friksjonskraft.

Basert på eksperimentelle data ble Newtons lover formulert. Newtons andre lov. Akselerasjonen som et legeme beveger seg med er direkte proporsjonal med resultanten av alle krefter som virker på kroppen, omvendt proporsjonal med dens masse og er rettet på samme måte som den resulterende kraften: EN = F/m.

For å løse problemer er loven ofte skrevet i formen: F= det.

Billett nummer 20

Elektromagnetiske bølger og

deres eiendommer. Prinsipper for radiokommunikasjon og

eksempler på deres praktiske

bruk

Responsplan

1. Definisjon. 2. Forekomstens tilstand. 3. Egenskaper til elektromagnetiske bølger. 4. Åpne oscillerende krets. 5. Modulering og deteksjon.

Den engelske vitenskapsmannen James Maxwell, basert på å studere Faradays eksperimentelle arbeid med elektrisitet, antok en hypotese om eksistensen i naturen av spesielle bølger som er i stand til å forplante seg i et vakuum.

Maxwell kalte disse bølgene elektromagnetiske bølger. I følge Maxwells ideer: med enhver endring i det elektriske feltet, oppstår et virvelmagnetisk felt, og omvendt, Ved enhver endring i magnetfeltet oppstår et elektrisk virvelfelt. Når den er startet, må prosessen med gjensidig generering av magnetiske og elektriske felt fortsette kontinuerlig og fange opp flere og flere nye områder i det omkringliggende rommet (fig. 31). Prosessen med gjensidig generering av elektriske og magnetiske felt skjer i gjensidig vinkelrette plan. Et elektrisk vekselfelt genererer et virvelmagnetfelt, et vekslende magnetfelt genererer et elektrisk virvelfelt.

Elektriske og magnetiske felt kan eksistere ikke bare i materie, men også i vakuum. Derfor bør det være mulig å forplante elektromagnetiske bølger i et vakuum.

Betingelsen for hendelsen Elektromagnetiske bølger er akselerert bevegelse av elektriske ladninger. En endring i magnetfeltet skjer således når strømmen i lederen endres, og en endring i strømmen skjer når hastigheten på ladningene endres, dvs. når de beveger seg med akselerasjon. Ifølge Maxwells beregninger skal forplantningshastigheten til elektromagnetiske bølger i vakuum være omtrent 300 000 km/s.

Fysikeren Heinrich Hertz var den første som eksperimentelt oppnådde elektromagnetiske bølger ved å bruke et høyfrekvent gnistgap (Hertz-vibrator). Hertz bestemte også eksperimentelt hastigheten til elektromagnetiske bølger. Det falt sammen med Maxwells teoretiske definisjon av bølgehastighet. De enkleste elektromagnetiske bølgene er bølger der de elektriske og magnetiske feltene utfører synkrone harmoniske oscillasjoner.

Selvfølgelig har elektromagnetiske bølger alle de grunnleggende egenskapene til bølger.

De adlyder lov om refleksjon bølger:

Innfallsvinkelen er lik refleksjonsvinkelen. Når de går fra et medium til et annet, brytes de og adlyder brytningsloven bølger: forholdet mellom sinusen til innfallsvinkelen og sinusen til brytningsvinkelen er en konstant verdi for to gitte medier og er lik forholdet mellom hastigheten til elektromagnetiske bølger i det første mediet og hastigheten til elektromagnetiske bølger i andre medium og kalles brytningsindeks det andre miljøet i forhold til det første.

Jeg
Fenomenet med diffraksjon av elektromagnetiske bølger, det vil si avvik i retningen for deres utbredelse fra rettlinjet, observeres ved kanten av en hindring eller når den passerer gjennom et hull. Elektromagnetiske bølger er i stand til innblanding. Interferens er evnen til koherente bølger til å overlappe hverandre, som et resultat av at bølger noen steder forsterker hverandre, og andre steder opphever de hverandre. (Koherente bølger er bølger som er identiske i frekvens og svingningsfase.) Elektromagnetiske bølger har spredning, det vil si når brytningsindeksen til et medium for elektromagnetiske bølger avhenger av deres frekvens. Eksperimenter med overføring av elektromagnetiske bølger gjennom et system med to gitter viser at disse bølgene er tverrgående.

Når en elektromagnetisk bølge forplanter seg, vil spenningsvektorene E og magnetisk induksjon B er vinkelrett på bølgeutbredelsesretningen og gjensidig vinkelrett på hverandre (fig. 32).

Muligheten for praktisk bruk av elektromagnetiske bølger for å etablere kommunikasjon uten ledninger ble demonstrert 7. mai 1895 av den russiske fysikeren A. Popov. Denne dagen regnes som radioens fødselsdag. For å utføre radiokommunikasjon er det nødvendig å sikre muligheten for å sende ut elektromagnetiske bølger. Hvis elektromagnetiske bølger oppstår i en krets av en spole og en kondensator, er det vekslende magnetiske feltet assosiert med spolen, og det vekslende elektriske feltet er konsentrert mellom kondensatorplatene. En slik krets kalles lukket(Fig. 33, a). En lukket oscillerende krets utstråler praktisk talt ikke elektromagnetiske bølger inn i det omkringliggende rommet. Hvis kretsen består av en spole og to plater med en flat kondensator, vil jo større vinkel disse platene er utplassert i, jo mer fritt kommer det elektromagnetiske feltet ut i det omkringliggende rommet (fig. 33, b). Begrensningstilfellet for en åpen oscillerende krets er fjerning av platene til motsatte ender av spolen. Et slikt system kalles åpen oscillerende krets(Fig. 33, c). I virkeligheten består kretsen av en spole og en lang ledning - en antenne.

Energien til elektromagnetiske oscillasjoner som sendes ut (ved hjelp av en generator av kontinuerlige oscillasjoner) med samme amplitude av strømsvingninger i antennen er proporsjonal med den fjerde potensen til oscillasjonsfrekvensen. Ved frekvenser på titalls, hundrevis og til og med tusenvis av hertz, er intensiteten av elektromagnetiske svingninger ubetydelig. Derfor, for radio- og fjernsynskommunikasjon, brukes elektromagnetiske bølger med frekvenser fra flere hundre tusen hertz til hundrevis av megahertz.

Ved overføring av tale, musikk og andre lydsignaler via radio brukes ulike typer modulering av høyfrekvente (bærebølge) oscillasjoner. Essensen av modulering ligger i det faktum at høyfrekvente oscillasjoner generert av generatoren endres i henhold til lavfrekvente lov. Dette er et av prinsippene for radiooverføring. Et annet prinsipp er den omvendte prosessen - gjenkjenning. Når du mottar radiosignaler, er det nødvendig å filtrere ut lavfrekvente lydvibrasjoner fra det modulerte signalet som mottas av antennen til mottakeren.

Ved hjelp av radiobølger sendes ikke bare lydsignaler over en avstand, men også bilder av et objekt. Radar spiller en stor rolle i moderne marine, luftfart og astronautikk. Radar er basert på egenskapen til bølgerefleksjon fra ledende kropper. (Elektromagnetiske bølger reflekteres svakt fra overflaten av et dielektrikum, men nesten fullstendig fra overflaten av metaller.)

Billett nr. 21

Lysets bølgeegenskaper. Elektromagnetisk teori om lys

Responsplan

1. Lover for brytning og refleksjon av lys. 2. Interferens og dens anvendelse. 3. Diffraksjon. 4. Varians. 5. Polarisering. 6. Bølge-partikkel dualitet.

Lys- dette er elektromagnetiske bølger i frekvensområdet 63 10 14 - 8 10 14 Hz, oppfattet av det menneskelige øyet, dvs. bølgelengder i området 380 - 770 nm.

Lys har alle egenskapene til elektromagnetiske bølger: refleksjon, refraksjon, interferens, diffraksjon, polarisering. Lys kan utøve trykk på et stoff, absorberes av mediet og forårsake den fotoelektriske effekten. Den har en endelig forplantningshastighet i et vakuum på 300 000 km/s, og i mediet synker hastigheten.

Bølgeegenskapene til lys er tydeligst avslørt i fenomenene interferens og diffraksjon. . Innblanding lys er den romlige omfordelingen av lysstrømmen når to (eller flere) koherente lysbølger er overlagret, noe som resulterer i maksima noen steder og minima i intensitet andre (interferensmønster). Interferens av lys forklarer fargen på såpebobler og tynne oljefilmer på vann, selv om såpeløsning og olje er fargeløse. Lysbølger reflekteres delvis fra overflaten av en tynn film og overføres delvis inn i den. Ved den andre filmgrensen oppstår delvis refleksjon av bølgen igjen (fig. 34). Lysbølger som reflekteres av to overflater av en tynn film beveger seg i samme retning, men tar forskjellige veier. Med slagforskjell JEG, multiplum av et heltall av bølgelengder l = 2 kλ/2.

Med en baneforskjell som er et multiplum av et oddetall av halvbølger l = (2 k+ 1) λ/2, et interferensminimum observeres. Når den maksimale betingelsen er oppfylt for én bølgelengde av lys, er den ikke oppfylt for andre bølger. Derfor, når den opplyses av hvitt lys, ser en tynn farget gjennomsiktig film farget ut. Fenomenet interferens i tynne filmer brukes til å kontrollere kvaliteten på behandlingen av optiske beleggsoverflater. Når lys passerer gjennom et lite rundt hull på skjermen, observeres vekslende mørke og lyse ringer rundt den sentrale lysflekken; Hvis lys passerer gjennom en smal spalte, er resultatet et mønster av vekslende lyse og mørke striper.

Fenomenet med lysavvik fra den rettlinjede forplantningsretningen når man passerer ved kanten av en hindring kalles diffraksjon av lys. Diffraksjon forklares av det faktum at lysbølger som kommer som et resultat av avbøyning fra forskjellige punkter i hullet til ett punkt på skjermen forstyrrer hverandre. Lysdiffraksjon brukes i spektrale enheter, hvor hovedelementet er et diffraksjonsgitter. Diffraksjonsgitter Det er en gjennomsiktig plate med et system av parallelle ugjennomsiktige striper påført, plassert i like avstander fra hverandre.

P
Monokromatisk (viss bølgelengde) lys faller på gitteret (fig. 35). Som et resultat av diffraksjon ved hver spalte forplanter lys seg ikke bare i den opprinnelige retningen,

men også på alle andre områder. Hvis du plasserer en samlelinse bak gitteret, vil alle strålene på skjermen i fokalplanet samles i en stripe.

Parallelle stråler som kommer fra kantene av tilstøtende spalter har en baneforskjell l= d sin φ, hvor d - gitterkonstant - avstanden mellom de tilsvarende kantene til tilstøtende spalter, kalt gitterperiode,(φ er vinkelen på avviket til lysstråler fra vinkelrett på gitterplanet. Med en veiforskjell lik et heltall av bølgelengder d sinφ = kλ, et interferensmaksimum observeres for en gitt bølgelengde. Interferensmaksimumsbetingelsen er oppfylt for hver bølgelengde ved sin egen diffraksjonsvinkel φ. Som et resultat, når den passerer gjennom et diffraksjonsgitter, blir en stråle av hvitt lys dekomponert til et spektrum. Diffraksjonsvinkelen er viktigst for rødt lys fordi bølgelengden til rødt lys er lengre enn alle andre i området med synlig lys. Den minste verdien av diffraksjonsvinkelen for fiolett lys.

Erfaring viser at intensiteten til lysstrålen som passerer gjennom noen krystaller, for eksempel Island spar, avhenger av den relative orienteringen til de to krystallene. Når krystallene har samme orientering, passerer lys gjennom den andre krystallen uten demping.

Hvis den andre krystallen roteres 90°, passerer ikke lyset gjennom den. Et fenomen oppstår polarisering, det vil si at krystallen overfører bare de bølgene der svingningene til den elektriske feltstyrkevektoren forekommer i ett plan, polarisasjonsplanet. Fenomenet polarisering beviser lysets bølgenatur og lysbølgenes tverrgående natur.

En smal parallell stråle av hvitt lys, når den passerer gjennom et glassprisme, dekomponeres til lysstråler av forskjellige farger, med fiolette stråler som har størst avvik mot prismebunnen. Nedbrytningen av hvitt lys forklares med at hvitt lys består av elektromagnetiske bølger med forskjellige bølgelengder, og lysets brytningsindeks avhenger av bølgelengden. Brytningsindeksen er relatert til lyshastigheten i mediet, derfor avhenger lyshastigheten i mediet av bølgelengden. Dette fenomenet kalles spredning av lys.

Basert på sammenfallet av den eksperimentelt målte hastigheten til elektromagnetiske bølger, foreslo Maxwell at lys - det er en elektromagnetisk bølge. Denne hypotesen bekreftes av egenskapene som lys har.

Billett nr. 22

Rutherfords eksperimenter på α-partikkelspredning. Kjernefysisk modell av atomet

Responsplan

1. Rutherfords eksperimenter. 2. Kjernemodell av atomet.

Ordet «atom» oversatt fra gresk betyr «udelelig». I lang tid, fram til begynnelsen av 1900-tallet, betydde et atom de minste udelelige partikler av materie. Tilbake til toppen XX århundre V Vitenskapen har samlet mange fakta som indikerer den komplekse strukturen til atomer.

Store fremskritt i studiet av strukturen til atomer ble oppnådd i eksperimentene til den engelske forskeren Ernest Rutherford på spredning av alfapartikler når de passerte gjennom tynne lag av materie. I disse forsøkene, en smal stråle α -partikler som ble sendt ut av et radioaktivt stoff ble rettet på tynn gullfolie. En skjerm ble plassert bak folien, som var i stand til å gløde under påvirkning av raske partikler. Det ble funnet at de fleste α -partikler avviker fra lineær forplantning etter å ha passert gjennom folien, dvs. spredning, og noen α -partikler kastes vanligvis tilbake. Spredning α -partikler Rutherford forklarte ved å si det positiv ladning er ikke jevnt fordelt i en kule med en radius på 10 -10 m, som tidligere antatt, men er konsentrert i den sentrale delen av atomet - atomkjernen. Når du passerer nær kjernen α -en partikkel med positiv ladning blir frastøtt fra den, og når den treffer kjernen, kastes den tilbake i motsatt retning. Dette er hvordan partikler som har samme ladning oppfører seg, derfor er det en sentral positivt ladet del av atomet, der en betydelig masse av atomet er konsentrert. Beregninger har vist at for å forklare eksperimentene, er det nødvendig å ta radiusen til atomkjernen lik omtrent 10 -15 μ .

Rutherford foreslo at atomet var strukturert som et planetsystem. Essensen av Rutherfords modell av atomets struktur er som følger: i sentrum av atomet er det en positivt ladet kjerne, der all massen er konsentrert; elektroner roterer rundt kjernen i sirkulære baner med store avstander (som planeter). rundt solen). Ladningen til kjernen faller sammen med nummeret på det kjemiske elementet i det periodiske systemet.

Rutherfords planetmodell av strukturen til atomet kunne ikke forklare en rekke kjente fakta:

et elektron med ladning må falle ned på kjernen på grunn av Coulomb-attraksjonskrefter, og et atom er et stabilt system; når man beveger seg i en sirkulær bane, nærmer seg kjernen, må et elektron i et atom sende ut elektromagnetiske bølger med alle mulige frekvenser, det vil si at det utsendte lyset må ha et kontinuerlig spektrum, men i praksis er resultatet annerledes:

elektroner av atomer sender ut lys som har et linjespektrum. Den danske fysikeren Niels Bohr var den første som forsøkte å løse motsetningene i den planetariske kjernefysiske modellen for atomstruktur.

Billett nr. 2 3

Bohrs kvantepostulater. Emisjon og absorpsjon av lys av atomer. Spektralanalyse

Responsplan

1. Første postulat. 2. Andre postulat. 3. Typer spektre.

Bohr baserte sin teori på to postulater. Det første postulatet: et atomsystem kan bare være i spesielle stasjonære eller kvantetilstander, som hver har sin egen energi; I stasjonær tilstand stråler ikke atomet.

Dette betyr at et elektron (for eksempel i et hydrogenatom) kan være i flere veldefinerte baner. Hver elektronbane tilsvarer en veldig spesifikk energi.

Det andre postulatet: under overgangen fra en stasjonær tilstand til en annen, sendes eller absorberes et kvantum av elektromagnetisk stråling. Energien til et foton er lik forskjellen i energiene til et atom i to tilstander: hv = E m – Εn; h= 6,62 10-34 J s, hvor h - Planck er konstant.

Når et elektron beveger seg fra en nær bane til en mer fjern, absorberer atomsystemet et kvantum av energi. Når et elektron beveger seg fra en mer fjern bane til en nærmere bane i forhold til kjernen, avgir atomsystemet et energikvante.

Bohrs teori gjorde det mulig å forklare eksistensen av linjespektre.

Utslippsspekter(eller absorpsjon) er et sett med bølger med visse frekvenser som et atom av et gitt stoff sender ut (eller absorberer).

Det er spektre solid, foret Og stripete.

Kontinuerlige spektre avgir alle stoffer i fast eller flytende tilstand. Det solide spekteret inneholder bølger av alle frekvenser av synlig lys og fremstår derfor som et fargebånd med en jevn overgang fra en farge til en annen i følgende rekkefølge: Rød, oransje, gul, grønn, blå og fiolett (enhver jeger vil vite hvor fasanen sitter).

Linjespektra avgir alle stoffer i atomtilstanden. Atomer av alle stoffer sender ut sett med bølger med svært spesifikke frekvenser som er unike for dem. Akkurat som hver person har sine egne personlige fingeravtrykk, så har atomet til et gitt stoff sitt eget spektrum, karakteristisk bare for det. Linjeemisjonsspektra ser ut som fargede linjer atskilt med mellomrom. Linjespektrenes natur forklares av det faktum at atomene til et bestemt stoff bare har sine egne stasjonære tilstander med sin egen karakteristiske energi, og derfor sitt eget sett med par av energinivåer som atomet kan endre, dvs. et elektron i et atom kan bare bevege seg fra en spesifikk bane til andre, veldefinerte baner for et gitt kjemisk stoff.

Stripete spektra slippes ut av molekyler. Stripete spektre ligner linjespektre, bare i stedet for individuelle linjer, observeres separate serier av linjer, oppfattet som individuelle bånd.

Det som er karakteristisk er at uansett hvilket spektrum som sendes ut av disse atomene, absorberes det samme, dvs. at emisjonsspektrene i henhold til settet av utsendte frekvenser faller sammen med absorpsjonsspektrene. Siden atomer av forskjellige stoffer tilsvarer bare dem spektra, så er det en måte å bestemme den kjemiske sammensetningen til et stoff ved å studere spektrene. Denne metoden kalles spektral analyse. Spektralanalyse brukes til å bestemme den kjemiske sammensetningen av fossile malmer under gruvedrift, for å bestemme den kjemiske sammensetningen av stjerner, atmosfærer, planeter; er hovedmetoden for å overvåke sammensetningen av et stoff i metallurgi og maskinteknikk.

Billett nr. 2 4

Fotoelektrisk effekt og dens lover. Einsteins ligning for den fotoelektriske effekten og Plancks konstant. Anvendelse av den fotoelektriske effekten i teknologi

Respons smelter

1. Plancks hypotese. 2. Definisjon av den fotoelektriske effekten. 3. Lover for den fotoelektriske effekten. 4. Einsteins ligning. 5. Anvendelse av den fotoelektriske effekten.

I 1900 foreslo den tyske fysikeren Max Planck en hypotese: lys sendes ut og absorberes i separate deler - kvanter (eller fotoner). Energien til hvert foton bestemmes av formelen E= h ν , Hvor h - Plancks konstant lik 6,63 10 -34 J s, ν - frekvens av lys. Plancks hypotese forklarte mange fenomener: spesielt fenomenet den fotoelektriske effekten, oppdaget i 1887 av den tyske forskeren Heinrich Hertz og studert eksperimentelt av den russiske forskeren A.G. Stoletov.

Fotoeffekt - Dette er fenomenet med utslipp av elektroner fra et stoff under påvirkning av lys.

Som et resultat av forskning ble tre lover for den fotoelektriske effekten etablert.

1. Styrken til metningsstrømmen er direkte proporsjonal med intensiteten av lysstråling som faller inn på overflaten av kroppen.

2. Den maksimale kinetiske energien til fotoelektroner øker lineært med lysets frekvens og avhenger av dets intensitet.

3. Hvis lysets frekvens er mindre enn en viss minimumsfrekvens bestemt for et gitt stoff, så oppstår ikke den fotoelektriske effekten.

Fotostrømmens avhengighet av spenning er vist i figur 36.

Teorien om den fotoelektriske effekten ble laget av den tyske vitenskapsmannen A. Einstein i 1905. Einsteins teori er basert på konseptet om arbeidsfunksjonen til elektroner fra et metall og konseptet om kvantestråling av lys. I følge Einsteins teori har den fotoelektriske effekten følgende forklaring: ved å absorbere et lyskvantum tilegner et elektron energi hv. Når man forlater metallet, avtar energien til hvert elektron med en viss mengde, som kalles arbeidsfunksjon(Ah ut). Arbeidsfunksjon er arbeidet som kreves for å fjerne et elektron fra et metall. Den maksimale energien til elektroner etter avgang (hvis det ikke er andre tap) har formen: mv 2 /2 = hv- A ute, Denne ligningen kalles Einsteins ligninger.

Hvis hν Men den fotoelektriske effekten oppstår ikke. Midler, rød fotoeffektkant lik ν min = En utgang /t

Enheter basert på den fotoelektriske effekten kalles fotoceller. Den enkleste slike enheten er en vakuumfotocelle. Ulempene med en slik fotocelle er: lav strøm, lav følsomhet for langbølget stråling, vanskeligheter med å produsere, umulig å bruke i vekselstrømkretser. Den brukes i fotometri for å måle lysstyrke, lysstyrke, belysning, i kino for lydgjengivelse, i fototelegrafer og fotofoner, i styring av produksjonsprosesser.

Det er halvlederfotoceller som, under påvirkning av lys, endrer konsentrasjonen av strømbærere. De brukes i automatisk styring av elektriske kretser (for eksempel i t-baneturstiles), i vekselstrømkretser, som ikke-fornybare strømkilder i klokker, mikrokalkulatorer, blir de første solcellebilene testet , brukt i solbatterier på kunstige jordsatellitter, interplanetære og automatiske banestasjoner.

Fenomenet med den fotoelektriske effekten er assosiert med fotokjemiske prosesser som skjer under påvirkning av lys i fotografiske materialer.

Billett nr. 2 5

Sammensetning av kjernen til et atom. Isotoper. Bindingsenergi til kjernen til et atom. Kjernefysisk kjedereaksjon, betingelser for implementering. Termonukleære reaksjoner

Responsplan

1. Oppdagelse av nøytronet. 2. Sammensetning av kjernen til et atom. 3. Isotoper. 4. Vektfeil. 5. Bindingsenergi til atomkjernen. 6. Kjernefysiske reaksjoner. 7. Kjernefysisk kjedereaksjon. 8. Termonukleære reaksjoner.

I 1932 oppdaget den engelske fysikeren James Chadwick partikler med null elektrisk ladning og masseenhet. Disse partiklene ble kalt nøytroner. Angitt med nøytron P. Etter oppdagelsen av nøytronet la fysikerne D. D. Ivanenko og Werner Heisenberg i 1932 frem proton-nøytronmodellen for atomkjernen. I følge denne modellen består kjernen til et atom av et hvilket som helst stoff av protoner og nøytroner. (Det vanlige navnet på protoner og nøytroner er nukleoner.) Antall protoner er lik ladningen til kjernen og sammenfaller med grunnstoffnummeret i det periodiske systemet. Summen av antall protoner og nøytroner er lik massetallet. For eksempel består kjernen til oksygenatomet 16 8 O av 8 protoner og 16 - 8 = 8 nøytroner. Kjernen til 235 92 U-atomet består av 92 protoner og 235 - 92 = 143 nøytroner.

Kjemiske stoffer som opptar samme plass i det periodiske system, men som har forskjellige atommasser, kalles isotoper. Kjernene til isotoper er forskjellige i antall nøytroner. For eksempel har hydrogen tre isotoper: protium - kjernen består av ett proton, deuterium - kjernen består av ett proton og ett nøytron, tritium - kjernen består av ett proton og to nøytroner.

Hvis vi sammenligner massene av kjerner med massene av nukleoner, viser det seg at massen til kjernen til tunge grunnstoffer er større enn summen av massene av protoner og nøytroner i kjernen, og for lette grunnstoffer massen til kjernen er mindre enn summen av massene av protoner og nøytroner i kjernen. Følgelig er det en masseforskjell mellom massen til kjernen og summen av massene av protoner og nøytroner, kalt massefeil. M = Μ i - (M s + Μn).

Siden det er en sammenheng mellom masse og energi E= mc 2, da må under fisjon av tunge kjerner og under fusjon av lette kjerner frigjøres energi som eksisterer på grunn av en massedefekt, og denne energien kalles bindingsenergien til atomkjernen. E St.= Fru 2.

Frigjøring av denne energien kan skje under kjernefysiske reaksjoner.

Kjernefysisk reaksjon- dette er prosessen med å endre ladningen til en kjerne og dens masse, som oppstår når kjernen samhandler med andre kjerner eller elementærpartikler. Når kjernefysiske reaksjoner oppstår, er lovene for bevaring av elektriske ladninger og massetall oppfylt: summen av ladningene (massetallene) av kjerner og partikler som inngår i en kjernereaksjon er lik summen av ladningene (massetallene) til sluttproduktene (kjerner og partikler) av reaksjonen.

Fisjonskjedereaksjon er en kjernereaksjon der partiklene som forårsaker reaksjonen dannes som produkter av den reaksjonen. En nødvendig betingelse for utvikling av en fisjonskjedereaksjon er kravet k > 1, Hvor k -- nøytronmultiplikasjonsfaktor, dvs. forholdet mellom antall nøytroner i en gitt generasjon og antallet i forrige generasjon. Uranisotopen 235 U har evnen til å gjennomgå en kjernefysisk kjedereaksjon.I nærvær av visse kritiske parametere (kritisk masse - 50 kg, sfærisk form med en radius på 9 cm), frigjøres tre nøytroner under fisjon av det første kjernefallet. inn i tre nabokjerner osv. Prosessen fortsetter i form av en kjedereaksjon som skjer på et splitsekund i form av en atomeksplosjon. Ukontrollerte kjernefysiske reaksjoner brukes i atombomber. Fysikeren Enrico Fermi var den første som løste problemet med å kontrollere en kjedereaksjon av kjernefysisk fisjon. Han oppfant en atomreaktor i 1942. I vårt land ble reaktoren lansert i 1946 under ledelse av I.V. Kurchatov.

Termonukleære reaksjoner- dette er reaksjoner av syntesen av lette kjerner som skjer ved høye temperaturer (omtrent 10 7 K og over). De nødvendige betingelsene for syntese av heliumkjerner fra protoner eksisterer i det indre av stjerner. På jorden har termonukleære reaksjoner bare blitt utført i eksperimentelle eksplosjoner, selv om det utføres internasjonal forskning for å kontrollere denne reaksjonen.

Billett 3

Kroppsimpuls. Loven om bevaring av fart i natur og teknologi

Responsplan

1. Kroppsimpuls. 2. Lov om bevaring av momentum. 3. Anvendelse av loven om bevaring av momentum. 4. Jetfremdrift.

Enkle observasjoner og eksperimenter beviser at hvile og bevegelse er relativt, hastigheten til en kropp avhenger av valget av referansesystemet; i henhold til Newtons andre lov, uavhengig av om kroppen var i ro eller i bevegelse, kan en endring i bevegelseshastigheten bare skje under påvirkning av kraft, dvs. som et resultat av interaksjon med andre legemer. Imidlertid er det mengder som kan bevares under samspillet mellom kropper. Disse mengdene er energi Og puls.

Kroppsimpuls kalles en vektorfysisk størrelse, som er en kvantitativ karakteristikk av kroppens translasjonsbevegelse. Impulsen er utpekt R. Pulsenhet R - kg m/s. Drivkraften til et legeme er lik produktet av kroppens masse og dets hastighet: p =mv. Pulsvektorretning R faller sammen med retningen til kroppshastighetsvektoren v(Fig. 4).

Kroppens momentum adlyder bevaringsloven, som bare er gyldig for lukkede fysiske systemer. Generelt er et lukket system et system som ikke utveksler energi og masse med kropper og felt som ikke er en del av det. I mekanikk lukket kalles et system som ikke påvirkes av ytre krefter eller virkningen av disse kreftene kompenseres. I dette tilfellet R 1 = s 2 Hvor R 1 - den første impulsen til systemet, og R 2 - endelig. Når det gjelder to kropper som inngår i systemet, har dette uttrykket formen m 1 v 1 + T 2 v 2 = m 1 v 1 " + T 2 v 2 " Hvor T 1 Og T 2 - massene av legemer, og v 1 og v 2, er hastighetene før interaksjon, v 1 "og v 2" - hastighet etter interaksjon. Denne formelen er det matematiske uttrykket for loven om bevaring av momentum: momentumet til et lukket fysisk system blir bevart under alle interaksjoner som forekommer i dette systemet.

Med andre ord: i et lukket fysisk system, den geometriske summen av momenta til legemer før interaksjon handling er lik den geometriske summen av momenta til disse legemene etter interaksjon. Når det gjelder et åpent system, bevares ikke momentumet til systemets kropper. Imidlertid, hvis det er en retning i systemet der ytre krefter ikke virker eller deres virkning kompenseres, blir projeksjonen av impulsen i denne retningen bevart. I tillegg, hvis interaksjonstiden er kort (skudd, eksplosjon, støt), vil i løpet av denne tiden, selv i tilfelle av et åpent system, ytre krefter endre impulsene til de samvirkende kroppene litt. Derfor, for praktiske beregninger i dette tilfellet, kan loven om bevaring av momentum også brukes.

Eksperimentelle studier av vekselvirkningene mellom ulike kropper - fra planeter og stjerner til atomer og elementærpartikler - har vist at i ethvert system av vekselvirkende kropper, i fravær av handling fra andre kropper som ikke er inkludert i systemet eller summen av de virkende kreftene som er lik null, forblir den geometriske summen av kroppens impulser faktisk uendret .

I mekanikk henger loven om bevaring av momentum og Newtons lover sammen. Hvis kroppen veier T For en tid t en kraft virker og hastigheten på dens bevegelse varierer fra v 0 til v , deretter akselerasjonen av bevegelse en kroppen er lik en= (v - v 0 )/t. Basert på Newtons andre lov for makt F kan skrives ned F = ta = m(v - v 0 )/t, dette innebærer Ft = mv - mv 0 .

Ft - vektor fysisk mengde som karakteriserer virkningen av en kraft på et legeme over en viss tidsperiode og lik produktet av kraft og tid t hennes handlinger kalles kraftimpuls.

Pulsenhet i SI - N s.

Loven om bevaring av momentum ligger til grunn for jetfremdrift. Jet fremdrift- dette er bevegelsen til kroppen som skjer etter at dens del er skilt fra kroppen.

La kroppen få masse T uthvilt. En del av kroppen har blitt separert T 1 med fart v 1 . Deretter

den resterende delen vil bevege seg i motsatt retning med hastighet v 2 , massen av den gjenværende delen T 2 Faktisk, summen av impulsene til begge deler av kroppen før separasjon var lik null og etter separasjon vil være lik null:

t 1 v 1+m 2 v 2 = 0, derav v 1 = -m 2 v 2 / m 1.

Mye ære for utviklingen av teorien om jetfremdrift tilhører K. E. Tsiolkovsky.

Han utviklet teorien om flukt for et legeme med variabel masse (en rakett) i et jevnt gravitasjonsfelt og beregnet drivstoffreservene som er nødvendige for å overvinne tyngdekraften; det grunnleggende om teorien om en flytende jetmotor, så vel som elementer i dens design; teorien om flertrinnsraketter, og foreslo to alternativer: parallell (flere jetmotorer opererer samtidig) og sekvensielle (jetmotorer opererer etter hverandre). K. E. Tsiolkovsky beviste strengt vitenskapelig muligheten for å fly ut i verdensrommet ved hjelp av raketter med en væskestrålemotor, foreslo spesielle baner for landing av romfartøy på jorden, fremmet ideen om å lage interplanetære orbitale stasjoner og undersøkte i detalj leveforholdene og livet støtte på dem. Tsiolkovskys tekniske ideer brukes i etableringen av moderne rakett- og romteknologi. Bevegelse ved hjelp av en jetstrøm, i henhold til loven om bevaring av momentum, er grunnlaget for en hydrojetmotor. Bevegelsen av mange marine bløtdyr (blekksprut, maneter, blekksprut, blekksprut) er også basert på det reaktive prinsippet.

Billett nr.4

Loven om universell gravitasjon. Tyngdekraften. Kroppsvekt. Vektløshet

Responsplan

1. Tyngdekrefter. 2. Loven om universell gravitasjon. 3. Fysisk betydning av gravitasjonskonstanten. 4. Tyngdekraften. 5. Kroppsvekt, overbelastning. 6. Vektløshet.

Isaac Newton antydet at det er krefter med gjensidig tiltrekning mellom alle kropper i naturen. Disse kreftene kalles tyngdekrefter, eller krefter av universell tyngdekraft. Kraften til universell tyngdekraft manifesterer seg i verdensrommet, solsystemet og på jorden. Newton generaliserte bevegelseslovene til himmellegemer og fant ut det F = G(m 1 *m 2 )/R 2 , Hvor G - proporsjonalitetskoeffisienten kalles gravitasjonskonstanten. Den numeriske verdien av gravitasjonskonstanten ble eksperimentelt bestemt av Cavendish ved å måle kraften til interaksjon mellom blykuler. Som et resultat høres loven om universell gravitasjon slik ut: mellom alle materielle punkter er det en kraft av gjensidig tiltrekning, direkte proporsjonal med produktet av massene deres og omvendt proporsjonal med kvadratet på avstanden mellom dem, og virker langs linjen som forbinder disse punktene.

Den fysiske betydningen av gravitasjonskonstanten følger av loven om universell gravitasjon. Hvis m 1 = m 2 = 1 kg, R= 1 m, deretter G = F, dvs. gravitasjonskonstanten er lik kraften som to kropper på 1 kg tiltrekkes med i en avstand på 1 m. Tallverdi: G = 6,67 10 -11 N m 2 / kg 2. Kraftene til universell tyngdekraft virker mellom alle kropper i naturen, men de blir merkbare ved store masser (eller i det minste er massen til en av kroppene stor). Loven om universell gravitasjon er bare oppfylt for materielle punkter og kuler (i dette tilfellet tas avstanden mellom midten av kulene som avstanden).

H En viktig type universell gravitasjonskraft er tiltrekningskraften til kropper mot jorden (eller til en annen planet). Denne kraften kalles gravitasjon. Under påvirkning av denne kraften får alle legemer gravitasjonsakselerasjon. I følge Newtons andre lov g = f T /m, derfor, f T = mg. Tyngdekraften er alltid rettet mot jordens sentrum. Avhengig av høyde h over jordoverflaten og den geografiske breddegraden til kroppens posisjon får tyngdeakselerasjonen forskjellige verdier. På jordoverflaten og på mellombreddegrader er tyngdeakselerasjonen 9,831 m/s 2 .

Begrepet kroppsvekt er mye brukt i teknologi og hverdagsliv. Kroppsvekt kalt kraften som et legeme trykker på en støtte eller oppheng som følge av gravitasjonstiltrekning til planeten (fig. 5). Kroppsvekt er angitt R. Vektenheten er 1 N. Siden vekten er lik kraften som kroppen virker på støtten, er den største vekten av kroppen, i samsvar med Newtons tredje lov, lik støttens reaksjonskraft. Derfor, for å finne vekten til en kropp, er det nødvendig å finne hva støttereaksjonskraften er lik.

La oss vurdere tilfellet når kroppen og støtten ikke beveger seg. I dette tilfellet er bakkereaksjonskraften, og dermed kroppsvekten, lik tyngdekraften (fig. 6): s = N = mg.

I tilfelle et legeme beveger seg vertikalt oppover sammen med en støtte med akselerasjon, i henhold til Newtons andre lov, kan vi skrive mg + N=ta(Fig. 7, a).

I projeksjon på aksen OX: -mg +N = den ene herfra N = m(g + EN).

Følgelig, når du beveger deg vertikalt oppover med akselerasjon, øker vekten av kroppen og blir funnet i henhold til formelen R = m(g+ a).

En økning i kroppsvekt forårsaket av akselerert bevegelse av en støtte eller fjæring kalles overbelastning. Astronauter opplever effekten av overbelastning både under start av en romrakett og når skipet bremser når det går inn i de tette lagene i atmosfæren. Både piloter opplever overbelastning når de utfører kunstflyvning, og bilførere ved brå oppbremsing.

Hvis kroppen beveger seg vertikalt nedover, kan vi bruke lignende resonnementer mg +

+N= det;mg-N= det; N=m(g-EN); P =m(g- a), t. e. vekten når man beveger seg vertikalt med akselerasjon vil være mindre enn tyngdekraften .

Hvis kroppen faller fritt, i dette tilfellet P =(g - g)m = 0.

Tilstanden til et legeme der vekten er null kalles vektløshet. Tilstanden til vektløshet observeres i et fly eller romfartøy når de beveger seg med akselerasjon av fritt fall, uavhengig av retningen og verdien av hastigheten på deres bevegelse. Utenfor jordens atmosfære, når jetmotorene er slått av, virker bare kraften til universell tyngdekraft på romfartøyet. Under påvirkning av denne kraften beveger romskipet og alle kroppene i det seg med samme akselerasjon, derfor observeres en tilstand av vektløshet i skipet.

Billett5

Energikonvertering under mekaniske vibrasjoner. Frie og tvungne vibrasjoner. Resonans

Responsplan

1. Definisjon av oscillerende bevegelse. 2. Frie vibrasjoner. 3. Energitransformasjoner. 4. Tvangsvibrasjoner.

M
mekaniske vibrasjoner er bevegelser av kroppen som gjentas nøyaktig eller omtrent med like tidsintervaller. De viktigste egenskapene til mekaniske vibrasjoner er: forskyvning, amplitude, frekvens, periode. Partiskhet er et avvik fra likevektsposisjonen. Amplitude- modul med maksimalt avvik fra likevektsposisjonen. Frekvens- antall komplette svingninger utført per tidsenhet. Periode- tiden for en fullstendig oscillasjon, dvs. minimumsperioden som prosessen gjentas etter. Periode og frekvens er relatert av: v= 1/T.

Den enkleste typen oscillerende bevegelse er harmoniske vibrasjoner, hvor den oscillerende størrelsen endres over tid i henhold til loven om sinus eller cosinus (fig. 8).

MED
gratis- kalles oscillasjoner som oppstår på grunn av den opprinnelig tilførte energien i påfølgende fravær av ytre påvirkninger på systemet som utfører svingningene. For eksempel vibrasjoner av en belastning på en gjenge (fig. 9).

La oss vurdere prosessen med energikonvertering ved å bruke eksempelet på oscillasjoner av en belastning på en tråd (se fig. 9).

Når pendelen avviker fra sin likevektsposisjon, stiger den til en høyde h i forhold til nullnivået, derfor på punktet EN en pendel har potensiell energi mgh. Når du beveger deg til likevektsposisjonen, til punkt O, synker høyden til null, og hastigheten på lasten øker, og ved punkt O all potensiell energi mgh vil bli omdannet til kinetisk energi mv G /2. Ved likevekt er kinetisk energi på sitt maksimum og potensiell energi på sitt minimum. Etter å ha passert likevektsposisjonen omdannes den kinetiske energien til potensiell energi, hastigheten på pendelen avtar og blir ved maksimalt avvik fra likevektsposisjonen lik null. Med oscillerende bevegelse skjer det alltid periodiske transformasjoner av dens kinetiske og potensielle energier.

Med frie mekaniske vibrasjoner oppstår energitap uunngåelig for å overvinne motstandskrefter. Hvis vibrasjoner oppstår under påvirkning av en periodisk virkende ytre kraft, kalles slike vibrasjoner tvunget. For eksempel svinger foreldre et barn på en huske, et stempel beveger seg i en bilmotorsylinder, et elektrisk barberblad og en symaskinnål vibrerer. Naturen til tvangssvingninger avhenger av arten av virkningen til den ytre kraften, av dens størrelse, retning, frekvens av virkning og avhenger ikke av størrelsen og egenskapene til det oscillerende legemet. For eksempel utfører fundamentet til motoren som den er festet på, tvangssvingninger med en frekvens som kun bestemmes av antall omdreininger til motoren, og avhenger ikke av størrelsen på fundamentet.

Når frekvensen av den ytre kraften og frekvensen av kroppens egne vibrasjoner faller sammen, øker amplituden til de tvungne vibrasjonene kraftig. Dette fenomenet kalles mekanisk resonans. Grafisk er avhengigheten av tvangssvingninger av frekvensen til den ytre kraften vist i figur 10.

Fenomenet resonans kan forårsake ødeleggelse av biler, bygninger, broer hvis deres naturlige frekvenser faller sammen med frekvensen til en periodisk virkende kraft. Derfor er for eksempel motorer i biler installert på spesielle støtdempere, og militære enheter har forbud mot å holde tritt når de beveger seg over broen.

I fravær av friksjon bør amplituden til tvungne oscillasjoner under resonans øke med tiden uten grense. I virkelige systemer bestemmes amplituden i den jevne resonanstilstanden av tilstanden til energitap i løpet av perioden og arbeidet til den ytre kraften på samme tid. Jo mindre friksjon, jo større amplitude ved resonans.

Billett nr. 6

Eksperimentell underbyggelse av hovedbestemmelsene i MCT-strukturen av materie. Masse og størrelse på molekyler. Avogadros konstant

Responsplan

1. Grunnleggende bestemmelser. 2. Erfarne bevis. 3. Mikrokarakteristikker ved stoffet.

Molekylær kinetisk teori er en gren av fysikk som studerer egenskapene til ulike materietilstander, basert på ideen om eksistensen av molekyler og atomer som de minste partikler av materie. IKT er basert på tre hovedprinsipper:

1. Alle stoffer består av bittesmå partikler: molekyler, atomer eller ioner.

2. Disse partiklene er i kontinuerlig kaotisk bevegelse, hvis hastighet bestemmer temperaturen på stoffet.

3. Mellom partikler er det tiltreknings- og frastøtningskrefter, hvis natur avhenger av avstanden mellom dem.

Hovedbestemmelsene til IKT bekreftes av mange eksperimentelle fakta. Eksistensen av molekyler, atomer og ioner har blitt bevist eksperimentelt, molekylene har blitt tilstrekkelig studert og til og med fotografert ved hjelp av elektronmikroskop. Gassers evne til å utvide seg og okkupere på ubestemt tid alle volumet gitt av det forklares av den kontinuerlige kaotiske bevegelsen av molekyler. Elastisitet gasser, faste stoffer og væsker, væskes evne

fukting av noen faste stoffer, prosessene med farging, liming, opprettholdelse av form av faste stoffer og mye mer indikerer eksistensen av tiltreknings- og frastøtningskrefter mellom molekyler. Diffusjonsfenomenet - evnen til molekyler av ett stoff til å trenge inn i mellomrommene mellom molekylene til et annet - bekrefter også hovedbestemmelsene til MCT. Diffusjonsfenomenet forklarer for eksempel spredning av lukt, blanding av forskjellige væsker, prosessen med å løse opp faste stoffer i væsker og sveising av metaller ved å smelte dem eller ved trykk. Bekreftelse av den kontinuerlige kaotiske bevegelsen av molekyler er også Brownsk bevegelse - den kontinuerlige kaotiske bevegelsen av mikroskopiske partikler som er uløselige i væske.

Bevegelsen til Brownske partikler forklares av den kaotiske bevegelsen til væskepartikler som kolliderer med mikroskopiske partikler og setter dem i bevegelse. Det er eksperimentelt bevist at hastigheten til Brownske partikler avhenger av temperaturen på væsken. Teorien om Brownsk bevegelse ble utviklet av A. Einstein. Lovene for partikkelbevegelse er statistiske og sannsynlige i naturen. Det er bare én kjent måte å redusere intensiteten av Brownsk bevegelse - å redusere temperaturen. Eksistensen av Brownsk bevegelse bekrefter på en overbevisende måte bevegelsen av molekyler.

Ethvert stoff består derfor av partikler mengde stoff anses å være proporsjonal med antall partikler, dvs. strukturelle elementer i kroppen, v.

Mengdeenheten til et stoff er muldvarp.Muldvarp- dette er mengden stoff som inneholder samme antall strukturelle elementer av et hvilket som helst stoff som det er atomer i 12 g karbon C 12. Forholdet mellom antall molekyler av et stoff og mengden av stoff kalles Avogadros konstant:

n a= N/ v. na = 6,02 10 23 muldvarp -1 .

Avogadros konstant viser hvor mange atomer og molekyler som finnes i en mol av et stoff. Molar masse er en mengde lik forholdet mellom massen av et stoff og mengden av stoff:

M = m/ v.

Molar masse uttrykkes i kg/mol. Når du kjenner den molare massen, kan du beregne massen til ett molekyl:

m 0 = m/N = m/vN A= M/ N A

Den gjennomsnittlige massen av molekyler bestemmes vanligvis ved kjemiske metoder; Avogadros konstant bestemmes med høy nøyaktighet ved flere fysiske metoder. Massene av molekyler og atomer bestemmes med en betydelig grad av nøyaktighet ved hjelp av en massespektrograf.

Massene av molekyler er veldig små. For eksempel massen til et vannmolekyl: t = 29,9 10 -27 kg.

Molar masse er relatert til den relative molekylmassen til Mr. Relativ molar masse er en verdi lik forholdet mellom massen til et molekyl av et gitt stoff og 1/12 av massen til C 12 karbonatomet. Hvis den kjemiske formelen til et stoff er kjent, kan dens relative masse bestemmes ved hjelp av det periodiske systemet, som, uttrykt i kilogram, viser molmassen til dette stoffet.

Billett nr. 7

Ideell gass. Grunnleggende MCT-ligning for en ideell gass. Temperatur og dens måling. Absolutt temperatur

Responsplan

1. Konseptet med en ideell gass, egenskaper. 2. Forklaring av gasstrykk. 3. Behovet for å måle temperatur. 4. Fysisk betydning av temperatur. 5. Temperaturskalaer. 6. Absolutt temperatur.

For å forklare egenskapene til materie i gassform, brukes den ideelle gassmodellen. Ideell Det regnes som gass hvis:

a) det er ingen tiltrekningskrefter mellom molekyler, dvs. molekyler oppfører seg som absolutt elastiske legemer;

b) gassen er svært utladet, dvs. avstanden mellom molekylene er mye større enn størrelsen på selve molekylene;

c) termisk likevekt gjennom hele volumet oppnås øyeblikkelig. Betingelsene som er nødvendige for at en ekte gass skal tilegne seg egenskapene til en ideell gass er oppfylt under passende sjeldnegjøring av den virkelige gassen. Noen gasser, selv ved romtemperatur og atmosfærisk trykk, skiller seg litt fra ideelle.

Hovedparametrene til en ideell gass er trykk, volum og temperatur.

En av de første og viktige suksessene til MCT var den kvalitative og kvantitative forklaringen av gasstrykket på veggene til et fartøy. Kvalitativ forklaringen er at gassmolekyler, når de kolliderer med veggene i et kar, samhandler med dem i henhold til mekanikkens lover som elastiske legemer og overfører impulsene deres til veggene i karet.

Basert på bruken av de grunnleggende prinsippene for molekylær kinetisk teori, ble den grunnleggende MKT-ligningen for en ideell gass oppnådd, som ser slik ut: p = 1/3 T 0 pv 2 .

Her R - ideelt gasstrykk, m 0 -

molekylær masse, P - konsentrasjon av molekyler, v 2 - middelkvadrat av molekylær hastighet.

Ved å angi gjennomsnittsverdien av den kinetiske energien til translasjonsbevegelsen til ideelle gassmolekyler Ek, ​​får vi den grunnleggende ligningen til MKT for en ideell gass i formen: p = 2/3nE k .

Ved å måle bare gasstrykk er det imidlertid umulig å vite verken den gjennomsnittlige kinetiske energien til individuelle molekyler eller deres konsentrasjon. For å finne de mikroskopiske parametrene til en gass, er det derfor nødvendig å måle en annen fysisk mengde relatert til den gjennomsnittlige kinetiske energien til molekylene. En slik størrelse i fysikk er temperatur. Temperatur - en skalar fysisk størrelse som beskriver tilstanden til termodynamisk likevekt (en tilstand der det ikke er noen endring i mikroskopiske parametere). Som en termodynamisk størrelse karakteriserer temperaturen den termiske tilstanden til systemet og måles ved graden av dets avvik fra det som antas å være null; som en molekylær-kinetisk størrelse karakteriserer den intensiteten av den kaotiske bevegelsen til molekyler og måles av deres gjennomsnittlige kinetiske energi.

E k = 3/2 kT, Hvor k = 1,38 10 -23 J/K og kalles Boltzmann konstant.

Temperaturen på alle deler av et isolert system i likevekt er den samme. Temperaturen måles med termometre i grader av forskjellige temperaturskalaer. Det er en absolutt termodynamisk skala (Kelvin-skalaen) og ulike empiriske skalaer som er forskjellige i utgangspunktet. Før introduksjonen av den absolutte temperaturskalaen ble Celsius-skalaen mye brukt i praksis (frysepunktet for vann er antatt å være 0 °C, og kokepunktet for vann ved normalt atmosfærisk trykk antas å være 100 °C).

Enheten for temperatur på en absolutt skala kalles Kelvin og er valgt til å være lik én grad på Celsius-skalaen 1 K = 1 °C. I Kelvin-skalaen tas absolutt nulltemperatur som null, det vil si temperaturen der trykket til en ideell gass ved konstant volum er null. Beregninger gir resultatet at absolutt nulltemperatur er -273 °C. Det er altså en sammenheng mellom den absolutte temperaturskalaen og Celsiusskalaen T =t°C + 273. Absolutte nulltemperaturer er uoppnåelige, siden all avkjøling er basert på fordampning av molekyler fra overflaten, og når man nærmer seg absolutt null, avtar hastigheten på translasjonsbevegelsen til molekyler så mye at fordampningen praktisk talt stopper. Teoretisk, ved absolutt null, er hastigheten på translasjonsbevegelsen til molekyler null, det vil si at den termiske bevegelsen til molekylene stopper.

Billett nr. 8

Tilstandsligning for en ideell gass. (Mendeleev-Clapeyron-ligningen.) Isoproper

Responsplan

1. Tilstandsligning. 2. Mendeleev-Clapeyron ligning. 3. Prosesser i gasser. 4. Isoprosesser. 5. Isoprosessgrafer.

Tilstanden til en gitt masse er fullstendig bestemt hvis trykket, temperaturen og volumet til gassen er kjent. Disse mengdene kalles parametere gassens tilstand. Ligningen som relaterer tilstandsparametrene kalles tilstandsligning.

For en vilkårlig gassmasse enkelt tilstanden til gassen er beskrevet av Mendeleev-Clapeyron-ligningen: pV = mRT/M Hvor R - press, V-

volum, T - masse, M - molar masse, R - universell gasskonstant. Den fysiske betydningen av den universelle gasskonstanten er at den viser hvor mye arbeid som utføres av en mol av en ideell gass under isobarisk ekspansjon når den varmes opp med 1 K (R = 8,31 J/mol K).

Mendeleev-Clapeyron-ligningen viser at det er mulig å endre fem parametere som karakteriserer idealtilstanden samtidig

gass Mange prosesser i gasser som forekommer i naturen og utføres i teknologi kan imidlertid omtrent betraktes som prosesser der kun to av fem parametere endres. Tre prosesser spiller en spesiell rolle i fysikk og teknologi: isotermisk, isokorisk og isobarisk.

Isoprosess er en prosess som skjer med en gitt masse gass under én konstant parameter - temperatur, trykk eller volum. Fra tilstandsligningen hentes lover for isoprosesser som spesielle tilfeller.

Isotermisk kalles en prosess som skjer ved konstant temperatur. T = konst. Det er beskrevet av Boyle-Mariotte-loven. pV = konst.

Isokorisk kalt en prosess som skjer ved konstant volum. Charles's lov er gyldig for ham. V= konst. p/T = konst.

OG struma kalt en prosess som skjer ved konstant trykk. Ligningen for denne prosessen er V/T== const når R= const og kalles Gay-Lussacs lov. Alle prosesser kan avbildes grafisk (fig. 11).

Virkelige gasser tilfredsstiller tilstandsligningen til en ideell gass ved ikke for høye trykk (så lenge det indre volumet til molekylene er ubetydelig sammenlignet med volumet til beholderen der gassen befinner seg) og ved ikke for lave temperaturer (som så lenge den potensielle energien til intermolekylær interaksjon kan neglisjeres sammenlignet med den kinetiske energien til termisk bevegelse av molekyler), dvs. for en ekte gass er denne ligningen og dens konsekvenser en god tilnærming.

Billett nr. 9

Fordampning og kondensering. Mettede og umettede par. Luftfuktighet. Luftfuktighetsmåling

Responsplan

1. Grunnleggende begreper. 2. Vanndamp i atmosfæren. 3. Absolutt og relativ fuktighet. 4. Duggpunkt. 5. Instrumenter for måling av fuktighet.

Fordampning- fordampning som skjer ved enhver temperatur fra væskens frie overflate. Den ujevne fordelingen av kinetisk energi av termisk bevegelse av molekyler fører til det faktum at ved enhver temperatur kan den kinetiske energien til noen molekyler av en væske eller et fast stoff overstige den potensielle energien til deres forbindelse med andre molekyler. Molekyler med større hastighet har større kinetisk energi, og kroppstemperatur avhenger av hastighet

bevegelsen av dets molekyler, derfor er fordampning ledsaget av avkjøling av væsken. Fordampningshastigheten avhenger av: det åpne overflatearealet, temperaturen og konsentrasjonen av molekyler nær væsken. Kondensasjon- prosessen med overgang av et stoff fra en gassform til en flytende tilstand.

Fordampningen av en væske i et lukket kar ved konstant temperatur fører til en gradvis økning i konsentrasjonen av molekyler av det fordampende stoffet i gassform. En tid etter starten av fordampningen vil konsentrasjonen av stoffet i gassform nå en verdi der antall molekyler som returnerer til væsken blir lik antall molekyler som forlater væsken i løpet av samme tid. Installert Dynamisk likevekt mellom prosessene med fordampning og kondensering av materie. Et stoff i gassform som er i dynamisk likevekt med en væske kalles mettet damp. (Ferje er samlingen av molekyler som forlot væsken under fordampningsprosessen.) Damp lokalisert ved et trykk under mettet kalles umettet.

På grunn av den konstante fordampningen av vann fra overflatene til reservoarer, jord og vegetasjon, samt åndedrett av mennesker og dyr, inneholder atmosfæren alltid vanndamp. Derfor er atmosfærisk trykk summen av trykket av tørr luft og vanndampen som finnes i den. Vanndamptrykket vil være maksimalt når luften er mettet med damp. Mettet damp, i motsetning til umettet damp, følger ikke lovene til en ideell gass. Dermed er mettet damptrykk ikke avhengig av volum, men av temperatur. Denne avhengigheten kan ikke uttrykkes med en enkel formel, derfor, basert på en eksperimentell studie av avhengigheten av mettet damptrykk på temperaturen, er det satt sammen tabeller hvorfra trykket kan bestemmes ved forskjellige temperaturer.

Trykket av vanndamp i luften ved en gitt temperatur kalles absolutt fuktighet, eller elastisiteten til vanndamp. Siden damptrykket er proporsjonalt med konsentrasjonen av molekyler, kan absolutt fuktighet defineres som tettheten av vanndamp som er tilstede i luften ved en gitt temperatur, uttrykt i kilogram per kubikkmeter ( R).

De fleste fenomenene som er observert i naturen, for eksempel fordampningshastigheten, uttørkingen av ulike stoffer, og visningen av planter, avhenger ikke av mengden vanndamp i luften, men av hvor nær denne mengden er metning. , dvs. relativ fuktighet, som karakteriserer graden av metning av luft med vanndamp.

P Ved lave temperaturer og høy luftfuktighet øker varmeoverføringen og en person blir utsatt for hypotermi. Ved høye temperaturer og fuktighet reduseres varmeoverføringen tvert imot kraftig, noe som fører til overoppheting av kroppen. Den mest gunstige for mennesker i middelklimatiske breddegrader er en relativ fuktighet på 40-60%. Relativ fuktighet er forholdet mellom tettheten av vanndamp (eller trykk) i luften ved en gitt temperatur og tettheten (eller trykket) av vanndamp ved samme temperatur, uttrykt i prosent, dvs. = p/p 0 100 %, eller ( p = p/p 0 100%.

Relativ fuktighet varierer mye. Dessuten er den daglige variasjonen av relativ fuktighet det motsatte av den daglige variasjonen av temperatur. På dagtid, med økende temperatur, og derfor med økende metningstrykk, reduseres den relative fuktigheten, og om natten øker den. Samme mengde vanndamp kan enten mette eller ikke mette luften. Ved å senke lufttemperaturen kan dampen i den bringes til metning. duggpunkt er temperaturen der damp i luften blir mettet. Når duggpunktet nås i luften eller på gjenstander den kommer i kontakt med, begynner vanndamp å kondensere. For å bestemme luftfuktighet, instrumenter kalt hygrometre Og psykrometre.

REPUBLIKKEN KRIM

"PRIMORSKY INDUSTRIELL TEKNIKK"

JEG GODKJENT___

Stedfortreder Direktør for SD_

Shilkova N.M.

"__"___________2016

EKSAMENSBILLETTER

Yrke: 01/08/18 – Elektriker av elektriske nettverk og utstyr;

15.01.05 – Sveiser;

23.01.03 - Bilmekaniker

Grupper: 212, 214, 218

Semester: IV

Lærer: Shatnaya O.G.

Vurderes på møte nr. ___ av metodologisk kommisjon for den naturlige og matematiske syklus.

Protokoll nr. ___ datert «___»______________2016

Styreleder for MK _____________ Shatnaya O.G.

"__"________________2016

Feodosia 2016

Forklarende merknad

Den endelige sertifiseringen for den spesialiserte akademiske disiplinen "fysikk" i det andre året av videregående yrkesutdanning for tekniske yrker kan utføres i ulike former: en muntlig eksamen på billetter, et intervju, en skriftlig avsluttende sertifisering, forsvar av sammendrag, forskning og designarbeid.

Ved utvikling av eksamensmaterialet ble følgende lover fra Den russiske føderasjonen og ordre fra Kunnskapsdepartementet brukt:

1. Kunnskapsdepartementets kjennelse 0t 5.03 2004 nr. 1089 "Ved godkjenning av den føderale komponenten av statlige utdanningsstandarder for primær generell, grunnleggende generell og videregående (fullstendig) generell utdanning (som endret 23. juni 2015).

2. Bestilling fra Utdannings- og vitenskapsdepartementet i Den russiske føderasjonen datert 17.29.05. nr. 413 "Ved godkjenning av den føderale statens utdanningsstandard for videregående (fullstendig) generell utdanning."

3. Bestilling fra Utdannings- og vitenskapsdepartementet i Den russiske føderasjonen datert 29. desember 2014. nr. 1645 «Om endringer i ordre fra Utdannings- og vitenskapsdepartementet i Den russiske føderasjonen datert 17. mai 2012. nr. 413 "Ved godkjenning av den føderale statens utdanningsstandard for videregående (fullstendig) generell utdanning."

4. Brev fra Utdannings- og vitenskapsdepartementet i Den russiske føderasjonen, Federal Service for Supervision in Education and Science datert 17. februar 2014. nr. 02-68 "Ved bestått statlig endelig sertifisering i utdanningsprogrammer for videregående generell utdanning av studenter i utdanningsprogrammer for videregående yrkesopplæring."

5. Brev fra Institutt for statspolitikk innen opplæring av arbeidere og ytterligere yrkesopplæring fra Utdannings- og vitenskapsdepartementet i Den russiske føderasjonen datert 17. mars 2015 nr. 06-259 “Anbefalinger for organisering av videregående generell utdanning innen rammeverket for å mestre utdanningsprogrammer for videregående yrkesopplæring på grunnlag av grunnleggende generell utdanning, under hensyntagen til kravene til føderale statlige utdanningsstandarder og det ervervede yrket eller spesialiteten til videregående yrkesopplæring."

6. Kodifiserer av innholdselementer og krav til treningsnivået til nyutdannede fra utdanningsorganisasjoner for å gjennomføre den enhetlige statlige eksamen i fysikk.

Fysikkeksamen for yrker 01/08/18 - elektriker av elektriske nettverk og utstyr, 01/15/05 - sveiser og 01/23/03 - bilmekaniker sjekker det obligatoriske minimum av videregående opplæring og kravene til mestringsnivået i akademisk disiplin "fysikk" på et grunnleggende nivå, bortsett fra seksjonen "Elektrodynamikk" ", som er profil.

Billettstruktur:

Et sett med billetter til yrker som studerer fysikk som kjernefag i 258 timer i to år består av 26 billetter, som hver inkluderer to teoretiske og ett praktisk spørsmål. Teoretiske spørsmål inkluderer didaktiske enheter i seksjonen "Innhold i den akademiske disiplinen" i det omtrentlige programmet for den akademiske fagdisiplinen "Fysikk" for profesjonelle utdanningsorganisasjoner. Den praktiske delen (det tredje spørsmålet i billettene) tester elevenes ferdigheter i å løse regneoppgaver, samt å måle fysiske mengder og forske på ulike fysiske fenomener og lover. Teksten til billettene inneholder både oppgavenes emner og mulig utforming av eksperimentelle oppgaver. Den endelige avgjørelsen om type forsøksoppgaver fattes av utdanningsinstitusjonen på grunnlag av programmet og utdannings- og metodepakken som brukes til opplæring i videregående yrkesopplæring.

Som en del av profilnivåstandarden «Krav til nivået på videregående opplæring» heter det at studentene skal kunne presentere måleresultater med hensyn til deres feil. Dette kravet tolkes som følger. Ved utførelse av indirekte målinger (beregninger) vurderes de absolutte og relative feilene til direkte enkeltmålinger som ligger til grunn for beregningene. Evaluering av resultatene av indirekte målinger utføres kun ved å legge til (subtrahere) og multiplisere de opprinnelige verdiene. I alle tilfeller som er ledsaget av tilfeldige feil, er det umulig å kreve en vurdering av feilene. I disse tilfellene er kun 3-5 målinger under konstante forhold direkte indikert. Oftest er det tilrådelig å erstatte begrepet "indirekte målinger" med "beregning basert på resultatene av direkte målinger." Når du konstruerer grafer over avhengigheten av fysiske mengder, er det nødvendig å indikere feilene til direkte målinger som grafen er konstruert på grunnlag av.

Vedlegget til billettsettet for profilnivået gir eksempler på oppgaver for noen billetter, som gir en ide om anbefalt kompleksitetsnivå for praktiske oppgaver til muntlig eksamen.

Når fysikklærere forbereder sett med billetter til en muntlig eksamen, anbefales det å opprettholde strukturen til hver billett: spørsmålene og oppgavene som er inkludert i den, bør gjenspeile de forskjellige delene av kurset. Antall billetter er 26 (minst 20), dette tallet er ikke avhengig av antall studenter som tar eksamen.

Innholdet i teoretiske og praktiske spørsmål kan endres i samsvar med den pedagogiske og metodiske komponenten som fysikk ble studert i i en gitt utdanningsorganisasjon, samt å ta hensyn til tilgjengelig laboratorieutstyr. Praktiske spørsmål skal inneholde minst 40 % forsøksoppgaver, og det er ikke tillatt å erstatte forsøksoppgaver med regneoppgaver.

Når du gjør endringer i tekstene til billetter, bør du huske at det totale volumet og strukturen til innholdet som testes under eksamen må gjenspeile alle elementene av fysisk kunnskap og ferdigheter som er gitt i delen av standarden "Krav til nivået opplæring av nyutdannede" på tilsvarende nivå."

I prosessen med å forberede seg til eksamen, tilbys studentene tekstene til billettene og mulige alternativer for praktiske oppgaver for hver av dem. For å gjennomføre eksamen utarbeides det et eget sett med tekstoppgaver for den praktiske delen for hver gruppe, som godkjennes av administrasjonen ved lærestedet og avtales med metodekommisjonen. Tekstene til oppgavene oppbevares av direktør ved lærestedet og formidles ikke til studentene på forhånd.

Ved gjennomføring av muntlig eksamen i fysikk gis studentene rett til å bruke, om nødvendig:

Referansetabeller over fysiske mengder;

Plakater og tabeller for besvarelse av teoretiske spørsmål;

Ikke-programmerbar kalkulator for beregninger ved oppgaveløsning;

Instrumenter og materialer for eksperimentelle oppgaver.

Studentene får minst 40 minutter til å forberede et svar på spørsmålene på billetten.

Du kan vurdere svaret basert på maksimalt 5 poeng for hvert spørsmål og deretter beregne gjennomsnittlig poengsum for eksamen.

Ved vurdering av studentenes svar på teoretiske spørsmål, er det tilrådelig å gjennomføre en element-for-element-analyse av svaret basert på kravene til kunnskap og ferdigheter i programmet de studerte, samt strukturelle elementer i visse typer kunnskap og ferdigheter. Nedenfor er generaliserende planer for hovedelementene i fysisk kunnskap, der symbolet * indikerer de elementene som bør anses som obligatoriske og uten hvilke det er umulig å gi en tilfredsstillende karakter.

Problemløsning(i billetter på profilnivå)

- anses som helt korrekt , hvis formlene som uttrykker de fysiske lovene, hvis anvendelse er nødvendig for å løse problemet på den valgte måten, er korrekt skrevet, gis de nødvendige matematiske transformasjonene og beregningene som fører til riktig numerisk svar, og svaret presenteres.

- tilfredsstillende kan betraktes som en løsning som kun inneholder de innledende formlene som er nødvendige for å løse oppgaven, og dermed demonstrerer eksaminanden forståelse for den fysiske modellen presentert i oppgaven. I dette tilfellet er feil i matematiske transformasjoner eller feil registrering av en av de opprinnelige formlene tillatt.

Ved evaluering av eksperimentelle oppgaver

- maksimal poengsum tildeles dersom studenten utfører arbeidet i sin helhet i samsvar med den nødvendige sekvensen av eksperimenter og målinger, uavhengig og rasjonelt installerer nødvendig utstyr, utfører alle eksperimenter i forhold og moduser som sikrer mottak av korrekte resultater og konklusjoner, overholder kravene av sikkerhetsforskrifter, utfører korrekt og nøye alle notater, tegninger, tegninger, grafer, beregninger, og analyserer også feil korrekt.

- tilfredsstillende vurdering settes under forutsetning av at elevene forstår det fysiske fenomenet som testes i den eksperimentelle oppgaven og utfører direkte målinger korrekt.

Kriterier for vurdering av muntlig besvarelse i eksamen:

"5" er satt til studenten hvis han:

1) oppdaget en fullstendig forståelse av den fysiske essensen av fenomenene under vurdering og loven;

2) gir en nøyaktig definisjon og tolkning av grunnleggende konsepter, lover, teorier, samt riktig definisjon av fysiske mengder, deres enheter og metoder;

3) teknisk kompetent utfører tegninger, diagrammer, grafer som følger med svaret, skriver korrekt ned formler og målinger ved å bruke det aksepterte symbolsystemet;

4) når du svarer, gjentar ikke ordrett teksten i en lærebok eller forelesning, men er i stand til å velge det viktigste, viser uavhengighet og velbegrunnede vurderinger, og er i stand til å etablere sammenhenger mellom materialet som studeres, lært i studiet relaterte emner;

5) kan selvstendig og rasjonelt arbeide med lærebok, tilleggslitteratur og oppslagsverk.

"4" er plassert i tilfelle svaret tilfredsstiller kravene ovenfor, men studenten:

1) gjør en grov feil eller ikke mer enn to mangler og kan gjøre det uavhengig eller med litt hjelp fra læreren;

2) ikke har tilstrekkelige ferdigheter i å arbeide med referanselitteratur.

"3" er plassert i tilfelle studenten forstår den fysiske essensen av fenomenene og mønstrene som vurderes, men når han svarer:

1) avslører individuelle hull i mestringen av essensielle spørsmål i fysikkkurset som ikke forstyrrer den videre mestringen av programmaterialet;

2) har vanskeligheter med å anvende kunnskapen som er nødvendig for å løse problemer av ulike typer, ved å forklare spesifikke fysiske fenomener på grunnlag av teori og lover, eller ved å bekrefte konkrete eksempler på praktisk anvendelse av teorien;

3) svarer ikke fullt ut på lærerens spørsmål, eller gjengir innholdet i læreboken, men forstår ikke tilstrekkelig enkelte bestemmelser som er viktige i denne teksten.

"2" er satt hvis studenten:

1) ikke kjenner til eller forstår en vesentlig eller større del av programmaterialet innenfor grensene for spørsmålene som stilles.

Liste over spørsmål til eksamen

Typer av mekanisk bevegelse. Relativiteten til mekanisk bevegelse. Referansesystem. Hastighet og akselerasjon under jevnt akselerert bevegelse.

Kinematiske egenskaper og grafisk beskrivelse av jevn rettlinjet bevegelse.

Kinematiske egenskaper og grafisk beskrivelse av jevnt akselerert rettlinjet bevegelse.

Makt. Krefter i naturen: elastisitet, friksjon, tyngdekraft. Superposisjonsprinsipp.

Treghetsrapporteringssystemer. Newtons første lov. Galileos relativitetsprinsipp.

Loven om universell gravitasjon. Vekt. Vektløshet.

Puls. Lov om bevaring av momentum. Jet fremdrift.

Potensiell og kinetisk energi. Loven om bevaring av energi i mekanikk.

Frie og tvungne mekaniske vibrasjoner. Harmoniske vibrasjoner. Forskyvning, amplitude, periode, frekvens, fase. Avhengighet av oscillasjonsperioden på egenskapene til systemet.

Mekaniske bølger. Bølgelengde. Lyd. Lydhastighet.

Modeller av strukturen til gasser, væsker og faste stoffer.

Grunnleggende prinsipper for molekylær kinetisk teori og deres eksperimentelle underbyggelse. Brownsk bevegelse.

Termisk bevegelse av molekyler. Absolutt temperatur er et mål på gjennomsnittlig kinetisk energi

Ideell gassmodell. Forholdet mellom trykk og gjennomsnittlig kinetisk energi til molekyler.

Ideell gass. Ligning for tilstanden til en ideell gass (Mendeleev-Clapeyron-ligningen).

Intern energi og måter å endre den på. Termodynamikkens første lov.

Termodynamikkens første lov. Irreversibilitet av termiske prosesser.

Varmemotorer og miljøvern. Effektivitet av varmemotorer.

Elektrisk ladning. Loven om bevaring av ladning. Samspill mellom ladede kropper. Coulombs lov.

Elektrisk felt, dets materialitet. Elektrisk feltstyrke og potensial.

Ledere og dielektrika i et elektrisk felt. Den dielektriske konstanten.

Kondensator. Elektrisk kapasitet. Elektrisk kapasitet til en flat kondensator. Tilkobling av kondensatorer.

Konstant elektrisk strøm. Kretsseksjonsmotstand. Ohms lov for en del av en krets.

Parallell- og seriekobling av ledere.

Elektromotorisk kraft. Ohms lov for en komplett (lukket) krets.

Termisk effekt av strøm. Joule-Lenz lov. Elektrisk strømkraft.

Halvledere. Egen- og urenhetsledningsevne. Halvlederdiode. Halvlederenheter.

Gratis bærere av elektriske ladninger i ledere. Ledningsmekanisme av faste metaller.

Gratis elektriske ladebærere i ledere. Mekanismen for ledningsevne av løsninger og smelter av elektrolytter.

Et magnetfelt. Permanente magneter og strømmens magnetfelt og dens materialitet.

Ampere kraft.

Driftsprinsippet til en elektrisk motor. Elektriske måleinstrumenter.

Fenomenet elektromagnetisk induksjon. Loven om elektromagnetisk induksjon. Induksjons-emk i en bevegelig leder.

Prinsippet for drift av generatoren.

Oscillerende krets. Gratis elektriske svingninger. Omdannelse av energi i en oscillerende krets. Naturlig frekvens av oscillasjoner i kretsen.

Vekselstrøm. Sikkerhetsregler ved håndtering av vekselstrøm.

Utformingen og prinsippet for drift av transformatoren. Dens anvendelse i praksis. Overføring og bruk av elektrisitet.

Produksjon, overføring og bruk av elektrisitet.

Elektromagnetisk felt. Elektromagnetisk bølge. Egenskaper til elektromagnetiske bølger.

Elektromagnetisk bølgeskala. Bruk av elektromagnetiske bølger i hverdagen og teknologi.

Prinsippet for radiotelefonkommunikasjon.

Lys er som en elektromagnetisk bølge.

Spredning av lys.

Interferens og diffraksjon av lys. Kvanteegenskaper til lys.

Lover for refleksjon og brytning av lys. Total refleksjon. Optiske instrumenter.

Linser. Konstruere et bilde i en tynn linse. Formel for tynn linse. Optisk kraft til linsen.

Fotoeffekt. Erfaring fra A.G. Stoletova. Lover for den fotoelektriske effekten. Tekniske enheter basert på bruk av den fotoelektriske effekten.

Strukturen til atomet. Planetmodell og Bohr-modell. Absorpsjon og emisjon av lys av atomer. Kvantisering av energi.

Driftsprinsipp og bruk av laser.

Strukturen til atomkjernen. Proton og nøytron. Forholdet mellom masse og energi. Kjernefysisk bindende energi.

Radioaktivitet. Typer radioaktiv stråling og deres egenskaper.

Kjernefysiske reaksjoner. Kjernefysisk fisjon og fusjon.

Liste over oppgaver

Problemet er å bruke tilstandsligningen til en ideell gass.

Oppgaven er å bestemme avhengigheten av trykket til en ideell gass av temperaturen.

Problem med å bruke varmebalanseligningen.

Oppgaven er å bestemme effektiviteten til en varmemotor.

Problem med å anvende Coulombs lov.

Problemet er å beregne en elektrisk krets med serie- og parallellkobling av ledere.

Oppgaven er å bruke Ohms lov for en del av en krets, under hensyntagen til lederens resistivitet.

Oppgaven er å anvende Ohms lov på en komplett (lukket) krets.

Oppgaven er å identifisere glødetråden til en lampe.

Problemet er å beregne den elektriske feltstyrken.

Problemet er å bruke Lorentz-kraftformelen.

Oppgaven er å anvende loven om lysbrytning.

Oppgaven er å bestemme brennvidden til et objektiv.

Oppgaven er å bestemme den maksimale kinetiske energien til et elektron under den fotoelektriske effekten.

Oppgaven er å bestemme bølgelengden til lys som sendes ut når et atom går over fra en stasjonær tilstand til en annen.

Oppgaven er å bestemme bindingsenergien til atomkjerner.

Liste over praktiske oppgaver

Bestemmelse av relativ luftfuktighet.

Bestemme antall luftmolekyler i klasserommet.

Bestemmelse av arbeidsfunksjonen til et fotoelektron fra en graf over avhengigheten av den kinetiske energien til et fotoelektron av lysets frekvens.

Bestemmelse av ledermotstand.

Bestemme lengden på kobbertråden i tennspolen.

Bestemmelse av EMF og intern motstand til en strømkilde.

Studie av fenomenet elektromagnetisk induksjon.

Studie av avhengigheten av svingeperioden til en matematisk pendel av lengden.

Observasjon av lysdiffraksjon.

Observasjon av lysinterferens.

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon EKSAMENSBILLETT nr. 1 1. Typer mekanisk bevegelse. Relativiteten til mekanisk bevegelse. Referansesystem. Hastighet og akselerasjon under jevnt akselerert bevegelse. 2. Halvledere. Egen- og urenhetsledningsevne. Halvlederdiode. Halvlederenheter. 3. Oppgave om bruken av Lorentz-kraften. "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 2 1. Kinematiske egenskaper og grafisk beskrivelse av jevn og lineær bevegelse. 2. Gratis elektriske ladebærere i ledere. Mekanismen for ledningsevne av løsninger og smelter i elektrolytter. 3. Oppgave om Ohms lov for en del av en krets som tar hensyn til resistivitet. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__ Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 3 1. Kinematiske egenskaper og grafisk beskrivelse av jevnt akselerert rettlinjet bevegelse. 2. Gratis elektriske ladebærere i ledere. Mekanisme for ledningsevne for faste metaller. 3. Problem med Coulombs lov. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 4 1. Samhandling av kropper. Makt. Krefter i naturen: elastisitet, friksjon, tyngdekraft. Superposisjonsprinsipp. 2. Magnetfelt. Permanente magneter og magnetisk strømfelt. Dens materialitet. 3. Eksperimentell oppgave. Observasjon av lysdiffraksjon. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSBILLETT nr. 5 1. Treghetsreferansesystemer. Newtons første lov. Galileos relativitetsprinsipp. 2. Ampere kraft. 3. Laboratoriearbeid: "Bestemmelse av relativ luftfuktighet." Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 6 1. Loven om universell gravitasjon. Vekt. Vektløshet. 2. Prinsippet for drift av den elektriske motoren. Elektriske måleinstrumenter. 3. Problem med å anvende loven om brytning av materie. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 7 1. Impuls. Lov om bevaring av momentum. Jet fremdrift. 2. Fenomenet elektromagnetisk induksjon. Loven om elektromagnetisk induksjon. Induksjon emk i en bevegelig leder. 3. Eksperimentell oppgave. Bestemmelse av arbeidsfunksjonen til fotoelektroner fra en graf over avhengigheten av den maksimale kinetiske energien til fotoelektroner av lysets frekvens. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 8 1. Potensiell og kinetisk energi. Loven om energisparing. 2. Driftsprinsipp for generatoren. 3. Eksperimentell oppgave. Bestem lengden på kobbertråden. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSBILLETT nr. 9 1. Frie og tvungne mekaniske vibrasjoner. Harmoniske vibrasjoner. Forskyvning, amplitude, periode, frekvens, fase. Avhengighet av oscillasjonsperioden på egenskapene til systemet. 2. Vekselstrøm. Sikkerhetsregler ved håndtering av vekselstrøm. 3. Oppgaven med å beregne en elektrisk krets med serie- og parallellkobling av ledere. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 10 1. Mekaniske bølger. Bølgelengde. Lyd. Lydhastighet. 2. Oscillerende krets. Gratis elektriske svingninger. Omdannelse av energi i en oscillerende krets. Naturlig frekvens av oscillasjoner i kretsen. 3. Eksperimentell oppgave. Studie av fenomenet elektromagnetisk induksjon. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSBILLETT nr. 11 1. Modeller av strukturen til gasser, væsker og faste stoffer. 2. Design og prinsipp for drift av transformatoren. Dens anvendelse i praksis. Overføring og bruk av elektrisitet. 3. Eksperimentell oppgave. Bestemme antall luftmolekyler i et klasserom. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 12 1. Grunnleggende prinsipper for molekylær kinetisk teori og deres eksperimentelle underbyggelse. Brownsk bevegelse. 2. Produksjon, overføring og bruk av elektrisitet. 3. Laboratoriearbeid. "Studie av avhengigheten av svingeperioden til en matematisk pendel av lengden på tråden." Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 13 1. Termisk bevegelse av molekyler. Absolutt temperatur er et mål på gjennomsnittlig kinetisk energi. 2. Elektromagnetisk felt. Elektromagnetisk bølge. Egenskaper til elektromagnetiske bølger. 3. Oppgaven med å bestemme bølgelengden til lys som sendes ut under overgangen til et atom fra en stasjonær tilstand til en annen. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 14 1. Ideell gassmodell. Forholdet mellom trykk og gjennomsnittlig kinetisk energi til molekyler. 2. Elektromagnetisk bølgeskala. Bruk av elektromagnetiske bølger i hverdagen og teknologi. 3. Laboratoriearbeid. "Bestemmelse av EMF og intern motstand til en strømkilde." Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSBILLETT nr. 15 1. Ideell gass. Ligning for tilstanden til en ideell gass (Mendeleev–Clapeyron-ligningen). 2. Prinsippet for radiotelefonkommunikasjon. 3. Oppgaven med å bestemme den dielektriske konstanten til et stoff. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 16 1. Intern energi og måter å endre den på. 2. Lys som en elektromagnetisk bølge. 3. Oppgave med å beregne bindingsenergien til atomkjerner. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSBILLETT nr. 17 1. Termodynamikkens første lov. Irreversibilitet av termiske prosesser. 2. Diffraksjon av lys. 3. Oppgaven med å bestemme den maksimale kinetiske energien til et fotoelektron under den fotoelektriske effekten. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 18 1. Varmemotorer og miljøvern. Varmemotoreffektivitet. 2. Interferens og spredning av lys. 3. Eksperimentell oppgave. Ledermotstandsmåling. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSBILLETT nr. 19 1. Elektrisk ladning. Loven om bevaring av ladning. Samspill mellom ladede kropper. Coulombs lov. 2. Loven om refleksjon og brytning av lys. Total refleksjon. Optiske instrumenter. 3. Oppgaven med å anvende Ohms lov på en komplett krets. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 20 1. Elektrisk felt og dets materialitet. Elektrisk feltstyrke og potensial. 2. Linser. Konstruere et bilde i en tynn linse. Formel for tynn linse. Optisk kraft til linsen. 3. Eksperimentell oppgave. Observasjon av lysinterferens. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 21 1. Elektrisk kapasitet. Kondensator. Elektrisk kapasitet til en flat kondensator. Tilkobling av kondensatorer. 2. Strukturen til atomet. Planetmodell og Bohr-modell. Absorpsjon og emisjon av lys av atomer. 3. Oppgaven med å bestemme temperaturen til en lampe glødetråd. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 22 1. Elektromagnetisk felt. Elektromagnetiske bølger, deres egenskaper. 2. Ideell gass. Tilstandsligning for en ideell gass. 3. Problem med det ideelle gasstrykkets avhengighet av temperaturen. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 23 1. Likestrøm. Kretsseksjonsmotstand. Ohms lov for en del av en krets. 2. Driftsprinsipp og bruk av laseren. 3. Problem med å bruke varmebalanseligningen. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 24 1. Parallell- og seriekobling av ledere. 2. Strukturen til atomkjernen. Proton og nøytron. Forholdet mellom masse og energi. Bindingsenergien til atomkjernen. 3. Oppgaven med å bestemme effektiviteten til en varmemotor. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 25 1. Elektromotorisk kraft. Ohms lov for en komplett (lukket) krets. 2. Radioaktivitet. Typer radioaktiv stråling og deres egenskaper. 3. Oppgaven med å bestemme brennvidden til et objektiv. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Statlig budsjettutdanningsinstitusjon Republikken Krim "Primorsky Industrial College" EKSAMENSKORT nr. 26 1. Termisk effekt av strøm. Joule-Lenz lov. Elektrisk strømkraft. 2. Kjernefysiske reaksjoner. Kjernefysisk fisjon og fusjon. 3. Oppgave om å anvende tilstandsligningen til en ideell gass. Akademisk disiplin ___FYSIKK___ Satt sammen av __Shatnaya O.G.__ ___________ Styreleder for MK __Shatnaya O.G.__ _________ "__"______________20__

Eksempelversjon av oppgaver

Nedenfor er eksempler på problemer for noen billetter, som gir en ide om det anbefalte kompleksitetsnivået for praktiske oppgaver for muntlig eksamen for studenter på videregående yrkesutdanning i yrker som studerer fysikk som et kjernefag.

Oppgave 1. Hvilket trykk av arbeidsblandingen etableres i motorsylindrene hvis, ved slutten av kompresjonsslaget, temperaturen stiger fra 50 til 250 ° C og volumet synker fra 0,75 til 0,12 l? Starttrykket til arbeidsblandingen er 80 kPa (merknad 1l = 10 -3 m 3).

Oppgave 2. Gasstrykket i elektriske glødelamper er 0,45 Pa. Beregn konsentrasjonen av gassmolekyler ved det angitte trykket og temperaturen på 27°C.

Oppgave 3. Hvilken masse alkohol må brennes for å varme opp 2 kg vann fra 14 til 50°C, hvis all varmen som frigjøres ved forbrenning av alkohol brukes til å varme opp vannet?

Oppgave 4. Virkningsgraden til en varmemotor er 30 %. Arbeidsvæsken mottok 5 kJ varme fra varmeren. Beregn arbeidet utført av motoren.

Oppgave 5. To identiske ladninger samvirker i parafin med en kraft på 0,1 N, med en avstand på 10 cm. Beregn størrelsen på disse ladningene.

Oppgave 6. Finn fordelingen av strømmer og spenninger i kretsen hvis amperemeteret viser 2A. Motstandene til motstandene R 1, R 2, R 3 og reostaten er henholdsvis 2, 10, 15, 4 Ohm.

Oppgave 7. En seksjon av kretsen består av en ståltråd 2 m lang og et tverrsnittsareal på 0,48 mm 2, koblet i serie med en nikkeltråd 1 m lang og et tverrsnittsareal på 0,21 mm 2. Hvilken spenning må påføres en del av kretsen for å oppnå en strøm på 0,6A?

Oppgave 8. Fire elementer med en indre motstand på 0,8 Ohm og en emk på 2V er hver seriekoblet og lukket til en motstand på 4,8 Ohm. Beregn strømmen i kretsen.

Oppgave 9. I driftsmodus er temperaturen på lampens wolframglødetråd 2800°C. Hvor mange ganger er dens elektriske motstand i driftsmodus større enn ved 0°C?

Oppgave 10. I en avstand på 3 cm fra en 4 nC ladning plassert i et flytende dielektrikum er den elektriske feltstyrken 20 kV/m. Hva er dielektrisitetskonstanten til dielektrikumet?

Oppgave 11. En leder på 40 cm er i et jevnt magnetfelt med en induksjon på 0,8 T. Lederen begynte å bevege seg vinkelrett på kraftlinjene når en elektrisk strøm på 5A ble ført gjennom den. Bestem arbeidet til magnetfeltet hvis lederen beveger seg 20 cm.

Oppgave 12. Et elektron flyr inn i et jevnt magnetfelt med en induksjon på 0,09 T vinkelrett på kraftlinjene med en hastighet på 4·10 4 m/s. Bestem radiusen til sirkelen som elektronet skal beskrive.

Oppgave 13. Bestem brytningsindeksen til terpentin og lysets forplantningshastighet i terpentin, hvis det er kjent at ved innfallsvinkelen

Oppgave 14. Mens han utførte laboratoriearbeid, fikk eleven et bilde av et brennende stearinlys på skjermen. Hva er brennvidden, optisk kraft og forstørrelse av linsen hvis avstanden fra stearinlyset til linsen er 30 cm, og avstanden fra linsen til skjermen er 23 cm?

Oppgave 15. Når et elektron i et hydrogenatom beveger seg fra den tredje stasjonære banen til den andre, vil fotoner tilsvarende en bølgelengde på 0,652 μm (rød linje i hydrogenspekteret) sendes ut. Hvor mye energi mister hydrogenatomet i denne prosessen?

Oppgave 16. Regn ut bindingsenergien til kjernen til et oksygenatom.

Konsultasjon om utarbeidelse av det tredje spørsmålet

	Oppgaven
	Et elektron flyr inn i et jevnt magnetfelt med en induksjon på 0,09 T vinkelrett på kraftlinjene med en hastighet på 4·10 4 m/s. Bestem radiusen til sirkelen som elektronet skal beskrive.
	Kretsdelen består av en 2 m lang ståltråd med et tverrsnittsareal på 0,48 mm 2 koblet i serie med en 1 m lang nikkeltråd med et tverrsnitt på 0,21 mm 2 . Hvilken spenning må påføres en del av kretsen for å oppnå en strøm på 0,6A?
	To identiske ladninger samvirker i parafin med en kraft på 0,1 N, i en avstand på 10 cm. Beregn størrelsen på disse ladningene.
	Bestem brytningsindeksen til terpentin og lysets forplantningshastighet i terpentin, hvis det er kjent at ved innfallsvinkelen
	Finn fordelingen av strømmer og spenninger i kretsen hvis amperemeteret viser 2A. Motstanden til motstandene R 1, R 2, R 4 og reostaten er henholdsvis 2, 10, 15, 4 Ohm.
	Når et elektron i et hydrogenatom beveger seg fra den tredje stasjonære bane til den andre, vil fotoner tilsvarende en bølgelengde på 0,652 μm (rød linje i hydrogenspekteret) sendes ut. Hvor mye energi mister hydrogenatomet i denne prosessen?
	I en avstand på 3 cm fra en 4 nC ladning plassert i et flytende dielektrikum er feltstyrken 20 kV/m. Hva er dielektrisitetskonstanten til dielektrikumet?
	Beregn bindingsenergien til kjernen til et oksygenatom.
	Hva er den maksimale kinetiske energien til fotoelektroner når man bestråler jern med lys med en bølgelengde på 200 nm? Den røde grensen for den fotoelektriske effekten for jern er 288 nm.
	Fire elementer med en indre motstand på 0,8 Ohm og en emf på 2V er hver koblet i serie og lukket til en motstand på 4,8 Ohm. Beregn strømmen i kretsen.
	I driftsmodus er temperaturen på lampens wolframglødetråd 2800 °C. Hvor mange ganger er dens elektriske motstand i driftsmodus større enn ved 0°C?
	Gasstrykket i elektriske glødelamper er 0,45 Pa. Beregn konsentrasjonen av gassmolekyler ved det angitte trykket og temperaturen på 27°C.
	Hvilken masse alkohol må brennes for å varme opp 2 kg vann fra 14 til 50°C, hvis all varmen som frigjøres ved forbrenning av alkohol brukes til å varme opp vannet?
	Effektiviteten til varmemotoren er 30 %. Arbeidsvæsken mottok 5 kJ varme fra varmeren. Beregn arbeidet utført av motoren.
	Mens han utførte laboratoriearbeid, fikk studenten et tydelig bilde av et brennende stearinlys på skjermen. Hva er brennvidden din, forstørrelse? sjon og optisk kraft til linsen?
	Hvilket trykk på arbeidsblandingen etableres i motorsylindrene hvis temperaturen på slutten av kompresjonsslaget stiger fra 50 til 250 °C og volumet synker fra 0,75 til 0,12 liter? Starttrykket til arbeidsblandingen er 80 kPa (merknad 1l = 10 -3 m 3).

Eksempler på eksperimentelle oppgaver

1. Observasjon og forklaring av fysiske fenomener.

Billett nummer 10

Emne: Studie av fenomenet elektromagnetisk induksjon.

Utstyr: galvanometer, trådspole, magnet.

Formål: Studie av betingelsene for forekomst av induksjonsstrøm.

Framgang:

1. Koble den lukkede kretsen til galvanometeret.

2. Demonstrere metoder for å produsere indusert strøm i en krets.

3. Undersøk avhengigheten av retningen til induksjonsstrømmen og dens størrelse.

Koble galvanometeret til spolen, utforsk mulige måter å oppnå en induksjonsstrøm, retningen og størrelsen på strømmen.

Billett nummer 4

Tema: Observasjon av lysdiffraksjon.

Utstyr: skjerm med spor, skyvelære.

Formål: Å studere diffraksjonsmønstre på en skjermspalte og en skyvelære.

Framgang:

1. Observer diffraksjonsmønsteret ved skjermspalten.

2. Observer diffraksjonsmønsteret på en skyvelære.

3. Undersøk de resulterende diffraksjonsmønstrene.

Billett nummer 20

Emne: Observere forstyrrelsen av lys

Utstyr: to planparallelle glassplater

Formål: studie av interferensmønsteret oppnådd i luftgapet.

Framgang:

1. Plasser to avfettede glassplater og observer interferensmønsteret.

2. Undersøk arten av interferensmønsteret avhengig av graden av trykk på platene.

2. Måling av fysiske størrelser

Billett nummer 11

Emne: Bestemme antall luftmolekyler i et klasserom

Utstyr: Linjal, stofftetthetstabell

Framgang:

1. Mål parametrene til skapet og bestem volumet.

2. Etter å ha bestemt lufttettheten på kontoret, beregne luftmassen.

3. Ta den molare massen av luft lik 0,029 kg/mol, beregne antall molekyler i skapet.

4. Bestem den absolutte og relative feilen ved å bestemme antall luftmolekyler i rommet.

Billett nummer 5

Emne: Bestemme relativ fuktighet på kontoret ved hjelp av et psi-krommeter

Utstyr: Termometer, klut, vann, psykrometrisk bord

Formål: Å måle den relative fuktigheten i luften, ha ett termometer og en psykrometrisk tabell

Framgang:

1. Mål lufttemperaturen.

2. Fukt kluten med vann, pakk inn termometeret og mål lufttemperaturen med et vått termometer.

3. Bruk forskjellen mellom tørre og våte termometeravlesninger og en psykrometrisk tabell for å bestemme den relative luftfuktigheten.

Billett nummer 14

Emne: Bestemmelse av EMF og indre motstand til en strømkilde

Utstyr: Strømkilde, amperemeter, voltmeter, tilkoblingsledninger.

Formål: Mål EMF og bestem den indre motstanden til strømkilden

Framgang:

1. Mål EMF for gjeldende kilde.

3. Utfør eksperimenter for å måle den indre motstanden til strømkilden.

Billett nummer 18

Tema: Måling av ledermotstand

Utstyr: strømkilde, amperemeter, voltmeter, reostat

Formål: Bestem motstanden til lederen

Framgang:

1. Sett sammen en elektrisk krets.

2. Mål strøm og spenning ved reostaten.

3. Bruk Ohms lov for en del av kretsen, bestem motstanden til lederen.

4. Beregn den absolutte og relative feilen for motstandsmåling.

Billett nummer 8

Emne: Bestemme lengden på kobbertråden i tennspolen

Utstyr: Strømforsyning, amperemeter, voltmeter, tilkoblingsledninger, kaliper, metallresistivitetstabell

Formål: Bestem lengden på kobbertråd, absolutt og relativ målefeil.

Framgang:

1. Sett sammen en elektrisk krets og mål strømmen i kretsen og spenningen på spolen.

3. Bruk en skyvelære, mål diameteren på ledningen og bestem tverrsnittsarealet.

4. Å vite resistiviteten til kobber, bestemme lengden på lederen.

5. Bestem den absolutte og relative feilen ved måling av lengden på ledningen.

3. Beregning av en fysisk mengde ved å bruke grafiske avhengigheter av de opprinnelige fysiske mengdene.

Billett nummer 7

Emne: Bestem arbeidsfunksjonen til fotoelektroner fra grafen over den maksimale kinetiske energien til fotoelektroner kontra lysets frekvens

Utstyr: graf for avhengighet E k = E k (

Mål: bestemme arbeidsfunksjonen til metallet

Framgang:

1. Bruk grafen til å bestemme den røde grensen for den fotoelektriske effekten.

2. Ved å bestemme den røde grensen for den fotoelektriske effekten, bestemme arbeidsfunksjonen for et gitt metall.

4. Etablere sammenhenger mellom fysiske størrelser

Billett nummer 12

Emne: Kontrollere avhengigheten av svingeperioden til en matematisk pendel av lengden på tråden

Utstyr: Stativ, to matematiske pendler, linjal, stoppeklokke

Mål: Finn sammenhengen mellom svingeperioden til en matematisk pendel og dens lengde

Framgang:

1. Mål svingningsperiodene til matematiske pendler.

2. Mål lengden på tråden til begge pendlene.

3. Finn sammenhengen mellom svingeperioden for pendler og lengden på dem.

EKSEMPEL EKSAMENBILLETTER

FOR UTFØRELSE I DEN TRADISJONELLE MUNTLIGE FORM

ENDELIG SERTIFISERING AV GRADUATES AV XI (XII) KLASSER

GENERELLE UTDANNINGSINSTITUTIONER

I SKOLEÅRET 2004/05

Forklarende brev

I henhold til den russiske føderasjonens lov "On Education" som endret, satt i kraft 15. januar 1996 ved føderal lov nr. 12FZ av 13. januar 1996, som endret 22. august 2004, utvikling av sekundær (fullstendig) generelle utdanningsprogrammer avsluttes med en obligatorisk endelig sertifisering. Den endelige sertifiseringen av kandidater fra karakterene XI (XII) ved generelle utdanningsinstitusjoner utføres i form av muntlige og skriftlige eksamener.

Formen for muntlig sertifisering i alle fag kan være forskjellig: ved billett, intervju, forsvar av et essay, omfattende tekstanalyse (på russisk).

I det første tilfellet svarer kandidaten på spørsmålene som er formulert i billettene og fullfører de foreslåtte praktiske oppgavene (løse et problem, laboratoriearbeid, demonstrere erfaring, etc.).

En kandidat som har valgt et intervju som en av formene for muntlig eksamen, etter forslag fra sertifiseringskommisjonen, gir uten forberedelse et detaljert svar på et av hovedemnene i kurset eller svarer på spørsmål av generell karakter om emner som studeres i i samsvar med læreplanen. Det er tilrådelig å gjennomføre intervjuer med kandidater som har utmerket kunnskap om emnet og har vist interesse for vitenskapelig forskning innen deres valgte kunnskapsfelt.

Forsvar av et sammendrag involverer kandidatens foreløpige valg av et arbeidsemne som interesserer ham, under hensyntagen til anbefalingene fra faglæreren, påfølgende dybdestudie av problemet valgt for abstraktet, og presentasjon av konklusjoner om emnet abstrakt. Senest en uke før eksamen leverer dimittenten abstraktet til faglærer for gjennomgang. Under eksamen gjør sertifiseringskommisjonen seg kjent med gjennomgangen av det innleverte arbeidet og tildeler en karakter til kandidaten etter å ha forsvart essayet.

En kandidat som har valgt kompleks tekstanalyse som en av formene for en muntlig eksamen i det russiske språket, karakteriserer typen og stilen til teksten valgt av læreren, bestemmer emnet, hovedideen og kommenterer stavemåtene og punktogrammene i den.

En uteksaminert av klasse XI (XII) kan velge alle fag studert på nivå med videregående (fullstendig) generell utdanning for den endelige muntlige sertifiseringen.

Ved den endelige sertifiseringen i alle akademiske fag kontrolleres overholdelse av nyutdannedes kunnskap med kravene til statlige utdanningsprogrammer, dybden og styrken til den ervervede kunnskapen og deres praktiske anvendelse.

En generell utdanningsinstitusjon har rett til å gjøre endringer og tillegg til det foreslåtte materialet, som inneholder en regional komponent, under hensyntagen til skolens profil, og også til å utvikle sine egne eksamensoppgaver. Når du justerer prøvebilletter for russisk historie og samfunnsfag, er det tilrådelig å inkludere spørsmål knyttet til russiske statssymboler (våpenskjold, flagg, hymne).

Prosedyren for undersøkelse, godkjenning og lagring av sertifiseringsmateriale er fastsatt av det autoriserte lokale myndighetsorganet.

Når du forbereder deg til den endelige muntlige sertifiseringen av nyutdannede, anbefales det å ta hensyn til særegenhetene ved å studere ulike akademiske fag.

Leder for avdelingen for statlig tilsyn

om overholdelse av lovgivningen i Den russiske føderasjonen

innen utdanning V.I. GRIBANOV

Merk: Denne listen inkluderer billetter til følgende 20 varer:

FYSIKK – XI klasse

Nedenfor er to alternativer for billetter til ungdomsskoler, basert på de samme spørsmålene: det første alternativet er 26 billetter, det andre er 16 billetter.

Studentene får vanligvis opptil 30 minutter på å forberede svaret. I løpet av denne tiden må du ha tid til å forberede de nødvendige beregningene, diagrammene og grafene og gjengi dem på tavlen. Disse notatene vil hjelpe deg å konstruere et sammenhengende, logisk og fullstendig svar. I noen tilfeller kan det avsettes ekstra tid for å løse et problem eller utføre laboratoriearbeid. Oppgaven eller laboratoriearbeidet gjennomføres vanligvis på et eget ark, og medlemmer av eksamenskomiteen kan kontrollere riktigheten av løsningen opp mot disse notatene.

Strukturen til billettene for første alternativ er som følger:

– de første spørsmålene til billettene dekker det grunnleggende materialet i fysiske teorier studert i skolekurset;

– de andre spørsmålene innebærer å løse et problem eller utføre laboratoriearbeid blant de obligatoriske som er fastsatt i det omtrentlige programmet for videregående (fullstendig) generell utdanning.

Billettstrukturen for alternativ 2 er annerledes:

– de første spørsmålene til billettene, som i den første versjonen, dekker det grunnleggende materialet til fysiske teorier studert i skolens fysikkkurs;

– de andre spørsmålene innebærer vurdering av praktiske anvendelser av fysiske teorier og krever ikke så mye en presentasjon av teoretisk materiale som en demonstrasjon av eksperimenter som illustrerer fenomenet som beskrives, avslører fenomenets grunnleggende lover osv., eller utfører laboratoriearbeid, eller enkle målinger gitt av kravene til opplæringsnivået til nyutdannede;

– tredje spørsmål tester problemløsningsferdigheter.

ALTERNATIV I

Billett nr. 1

2. Oppgaven er å anvende lovene for bevaring av massetall og elektrisk ladning.

Billett nummer 2

2. Laboratoriearbeid "Måling av brytningsindeksen til glass."

Billett nummer 3

2. Oppgaven med å bestemme perioden og frekvensen av frie oscillasjoner i en oscillerende krets.

Billett nummer 4

2. Oppgave om å anvende termodynamikkens første lov.

Billett nummer 5

2. Laboratoriearbeid "Beregning og måling av motstanden til to parallellkoblede motstander."

Billett nummer 6

2. Oppgave om bevegelsen eller likevekten til en ladet partikkel i et elektrisk felt.

Billett nummer 7

2. Oppgaven med å bestemme magnetfeltinduksjonen (i henhold til Amperes lov eller formelen for beregning av Lorentz-kraften).

Billett nummer 8

2. Oppgave om anvendelsen av Einsteins ligning for den fotoelektriske effekten.

Billett nummer 9

1. Fordampning og kondensering. Mettede og umettede par. Luftfuktighet. Luftfuktighetsmåling.

2. Laboratoriearbeid "Måling av bølgelengden til lys ved hjelp av et diffraksjonsgitter."

Billett nummer 10

1. Krystallinske og amorfe legemer. Elastiske og plastiske deformasjoner av faste stoffer.

2. Oppgaven med å bestemme brytningsindeksen til et transparent medium.

Billett nummer 11

2. Oppgaven med å anvende loven om elektromagnetisk induksjon.

Billett nummer 12

2. Oppgaven med å anvende loven om bevaring av energi.

Billett nummer 13

1. Kondensatorer. Kapasitans til kondensatoren. Påføring av kondensatorer.

2. Oppgave om å anvende tilstandsligningen til en ideell gass.

Billett nummer 14

1. Arbeid og strøm i en DC-krets. Elektromotorisk kraft. Ohms lov for en komplett krets.

2. Laboratoriearbeid "Måling av kroppsvekt."

Billett nummer 15

1. Magnetfelt. Effekten av et magnetfelt på en elektrisk ladning og eksperimenter som bekrefter denne effekten.

2. Laboratoriearbeid "Måling av luftfuktighet."

Billett nummer 16

1. Halvledere. Iboende og urenhetsledningsevne til halvledere. Halvlederenheter.

2. Oppgave om bruk av isoprosessgrafer.

Billett nummer 17

2. Oppgaven med å bestemme arbeidet til en gass ved hjelp av en graf over avhengigheten av gasstrykk på volumet.

Billett nummer 18

1. Fenomenet selvinduksjon. Induktans. Elektromagnetisk felt.

2. Oppgaven med å bestemme Youngs modul til materialet som ledningen er laget av.

Billett nummer 19

2. Problem med å anvende Joule–Lenz-loven.

Billett nummer 20

1. Elektromagnetiske bølger og deres egenskaper. Prinsipper for radiokommunikasjon og eksempler på praktisk bruk.

2. Laboratoriearbeid "Måling av kraften til en glødelampe."

Billett nummer 21

1. Bølgeegenskaper til lys. Lysets elektromagnetiske natur.

2. Problem med å anvende Coulombs lov.

Billett nummer 22

2. Laboratoriearbeid "Måling av resistiviteten til materialet som lederen er laget av."

Billett nummer 23

1. Emisjon og absorpsjon av lys av atomer. Spektralanalyse.

2. Laboratoriearbeid "Måling av EMF og intern motstand i en strømkilde ved hjelp av et amperemeter og voltmeter."

Billett nummer 24

2. Oppgaven med å anvende loven om bevaring av momentum.

Billett nummer 25

2. Laboratoriearbeid "Beregning av den totale motstanden til to seriekoblede motstander."

Billett nummer 26

ALTERNATIV II

Billett nr. 1

1. Mekanisk bevegelse. Relativitet av bevegelse. Ensartet og jevnt akselerert lineær bevegelse.

2. Laboratoriearbeid «Estimering av luftmassen i et klasserom ved hjelp av nødvendige målinger og beregninger».

Billett nummer 2

1. Samhandling av kropper. Makt. Newtons lover for dynamikk.

2. Krystallinske og amorfe legemer. Elastiske og plastiske deformasjoner av faste stoffer. Laboratoriearbeid "Måling av fjærstivhet".

Billett nummer 3

1. Kroppsimpuls. Lov om bevaring av momentum. Manifestasjon av loven om bevaring av momentum i naturen og dens bruk i teknologi.

2. Parallellkobling av ledere. Laboratoriearbeid "Beregning og måling av motstanden til to parallellkoblede motstander."

Billett nummer 4

1. Loven om universell gravitasjon. Tyngdekraften. Kroppsvekt. Vektløshet.

2. Arbeid og strøm i en likestrømskrets. Laboratoriearbeid "Måling av kraften til en glødelampe."

Billett nummer 5

1. Energitransformasjoner under mekaniske vibrasjoner. Frie og tvungne vibrasjoner. Resonans.

2. Likestrøm. Motstand. Laboratoriearbeid "Måling av resistiviteten til materialet som lederen er laget av."

3. Oppgaven er å anvende loven om bevaring av massetall og elektrisk ladning.

Billett nummer 6

1. Eksperimentell underbyggelse av hovedbestemmelsene i den molekylære kinetiske teorien om materiens struktur. Masse og størrelse på molekyler.

2. Messe. Tetthet av materie. Laboratoriearbeid "Måling av kroppsvekt."

3. Oppgaven med å bestemme perioden og frekvensen av frie oscillasjoner i en oscillerende krets.

Billett nummer 7

1. Ideell gass. Grunnleggende ligning for den molekylære kinetiske teorien for en ideell gass. Temperatur og dens måling. Absolutt temperatur.

2. Seriekobling av ledere. Laboratoriearbeid "Beregning av den totale motstanden til to seriekoblede motstander."

Billett nummer 8

1. Tilstandsligning for en ideell gass (Mendeleev–Clapeyron-ligning). Isoprosesser.

2. Elektromagnetiske bølger og deres egenskaper. Laboratoriearbeid "Sammensetting av en enkel detektorradiomottaker."

3. Oppgaven med å anvende loven om bevaring av energi.

Billett nummer 9

1. Elektromagnetisk induksjon. Loven om elektromagnetisk induksjon. Lenz sin regel.

2. Elektromotorisk kraft. Ohms lov for en komplett krets. Laboratoriearbeid "Måling av EMF til en strømkilde."

3. Oppgaven med å bestemme arbeidet til en gass ved hjelp av en graf over avhengigheten av gasstrykk på volumet.

Billett nummer 10

1. Intern energi. Termodynamikkens første lov. Anvendelse av termodynamikkens første lov på isoprosesser. Adiabatisk prosess.

2. Fenomenet lysbrytning. Laboratoriearbeid "Måling av brytningsindeksen til glass."

3. Oppgaven med å bestemme magnetfeltinduksjonen (ved å bruke Amperes lov eller bruke formelen for å beregne Lorentz-kraften).

Billett nummer 11

1. Samspill mellom belastede kropper. Coulombs lov. Loven om bevaring av elektrisk ladning.

2. Fordampning og kondensering. Luftfuktighet. Laboratoriearbeid "Måling av luftfuktighet".

3. Oppgaven med å bestemme brytningsindeksen til et transparent medium.

Billett nummer 12

1. Frie og tvungne elektromagnetiske oscillasjoner. Oscillerende krets og energikonvertering under elektromagnetiske oscillasjoner.

2. Bølgeegenskaper til lys. Laboratoriearbeid "Måling av bølgelengden til lys ved hjelp av et diffraksjonsgitter."

Billett nummer 13

1. Rutherfords eksperimenter på spredning av α-partikler. Kjernefysisk modell av atomet. Bohrs kvantepostulater.

2. Magnetfelt. Effekten av et magnetfelt på en elektrisk ladning (viser eksperimenter som bekrefter denne effekten).

3. Oppgave om bruk av isoprosessgrafer.

Billett nummer 14

1. Fotoelektrisk effekt og dens lover. Einsteins ligning for den fotoelektriske effekten. Anvendelse av den fotoelektriske effekten i teknologi.

2. Kondensatorer. Kapasitans til kondensatoren. Påføring av kondensatorer.

3. Oppgaven med å bestemme Youngs modul for materialet som ledningen er laget av.

Billett nummer 15

1. Sammensetning av kjernen til et atom. Isotoper. Bindingsenergi til kjernen til et atom. Kjernefysisk kjedereaksjon. Betingelsene for at det kan skje. Termonukleære reaksjoner.

2. Fenomenet selvinduksjon. Induktans. Elektromagnetisk felt. Deres bruk i DC elektriske maskiner.

3. Problem om bevegelse eller likevekt til en ladet partikkel i et elektrisk felt.

Billett nummer 16

1. Radioaktivitet. Typer radioaktiv stråling og metoder for deres registrering. Biologiske effekter av ioniserende stråling.

2. Halvledere. Iboende og urenhetsledningsevne til halvledere. Halvlederenheter.

Avanserte klasser

Eksamensoppgaver for klasser med fordypning i fysikk består av tre spørsmål. De to første spørsmålene er teoretiske i orientering, det tredje er praktiske (utføre laboratoriearbeid eller løse et problem).

Ved mangel på nødvendig laboratorieutstyr kan arbeid erstattes med tilsvarende arbeid.

Billett nr. 1

1. Mekanisk bevegelse. Relativiteten til mekanisk bevegelse. Loven om addisjon av hastigheter i klassisk mekanikk. Kinematikk av rettlinjet bevegelse av et materialpunkt.

2. Magnetfelt i materie. Magnetisk permeabilitet. Naturen til ferromagnetisme. Curie temperatur.

3. Laboratoriearbeid "Måling av overflatespenningskoeffisienten til en væske."

Billett nummer 2

1. Ensartet akselerert lineær bevegelse. Analytisk og grafisk beskrivelse av jevnt akselerert rettlinjet bevegelse.

2. Fenomenet elektromagnetisk induksjon. Loven om elektromagnetisk induksjon. Lenz sin regel. Selvinduksjon. Selvindusert emf. Energien til magnetfeltet til en spole med strøm.

3. Laboratoriearbeid "Måling av luftfuktighet."

Billett nummer 3

1. Bevegelse av et materialpunkt i en sirkel. Sentripetal akselerasjon. Vinkelhastighet. Sammenheng mellom vinkel- og lineære hastigheter.

2. Elektrisk strøm i metaller. Naturen til elektrisk strøm i metaller. Ohms lov for en del av en krets. Avhengighet av metallmotstand på temperatur. Superledningsevne.

3. Oppgaven med å anvende loven om elektromagnetisk induksjon.

Billett nummer 4

1. Newtons første lov. Treghetsreferansesystemer. Relativitetsprinsippet i klassisk mekanikk og i den spesielle relativitetsteorien.

2. Elektrisk strøm i løsninger og smelter av elektrolytter. Elektrolyseloven. Bestemmelse av elektronladning.

3. Oppgaven med å anvende den grunnleggende MKT-ligningen.

Billett nummer 5

1. Newtons andre lov og grensene for dens anvendelighet. Bruk av Newtons andre lov i ikke-tregasjonsrammer. Treghetskrefter.

2. Elektrisk strøm i gasser. Selvbærende og ikke-selvbærende elektrisk utladning.

3. Laboratoriearbeid "Måling av brytningsindeksen til glass."

Billett nummer 6

1. Newtons tredje lov. Handlingsegenskaper og reaksjonskrefter. Anvendelsesgrenser for Newtons tredje lov.

2. Elektrisk strøm i vakuum. Elektrovakuumenheter og deres anvendelse.

3. Laboratoriearbeid "Måling av brennvidden til en samlelinse."

Billett nummer 7

1. Impuls. Lov om bevaring av momentum. Jet fremdrift. Meshchersky-ligningen. Tsiolkovskys formel.

2. Elektrisk strøm i halvledere. Egen- og urenhetsledningsevne til halvledere, p–n-overgang. Halvlederdiode. Transistor.

3. Oppgave om å anvende tilstandsligningen til en ideell gass.

Billett nummer 8

1. Loven om universell gravitasjon. Gravitasjonskonstanten og dens måling. Tyngdekraften. Kroppsvekt. Vektløshet. Bevegelsen av kropper under påvirkning av tyngdekraften.

2. Frie elektriske vibrasjoner. Oscillerende krets. Omdannelse av energi i en oscillerende krets. Demping av svingninger. Thomsons formel.

3. Oppgave om å anvende termodynamikkens første lov.

Billett nummer 9

1. Elastisk kraft. Typer elastiske deformasjoner. Hookes lov. Youngs modul. Spenningsdiagram.

2. Selvsvingninger. Selvsvingende system. Generator for kontinuerlige elektromagnetiske oscillasjoner.

3. Laboratoriearbeid "Måling av elektrisk motstand ved hjelp av et amperemeter og et voltmeter."

Billett nummer 10

1. Friksjonskrefter. Glidende friksjonskoeffisient. Regnskap og bruk av friksjon i hverdagen og teknologi. Friksjon i væsker og gasser.

2. Vekselstrøm som tvungne elektromagnetiske oscillasjoner. Effektive verdier for vekselstrøm og spenning. Aktiv og reaktiv motstand. Ohms lov for en elektrisk vekselstrømkrets.

3. Oppgave om anvendelsen av Einsteins ligning for den fotoelektriske effekten.

Billett nummer 11

1. Likevekt av et stivt legeme. Kraftens øyeblikk. Betingelser for likevekt til et stivt legeme. Typer balanse. Prinsippet om minimum potensiell energi.

2. Transformator. Utformingen og prinsippet for drift av transformatoren. Elektrisitetsoverføring.

3. Problem med å anvende loven om radioaktivt forfall.

Billett nummer 12

1. Mekanisk arbeid og kraft. Energi. Loven om bevaring av energi i mekaniske prosesser.

2. Elektromagnetiske bølger og deres egenskaper. Forplantningshastigheten til elektromagnetiske bølger. Hertz sine eksperimenter.

3. Laboratoriearbeid "Bestemmelse av den elektriske kapasiteten til en kondensator ved bruk av ballistisk galvanometermetode."

Billett nummer 13

1. Hydro- og aerostatikk. Generelle egenskaper til flytende og gassformige legemer. Pascals lov. Kraften til Archimedes. Seilforhold tlf.

2. Prinsipper for radiokommunikasjon. Oppfinnelsen av radio. Radar. Et fjernsynsapparat. Utvikling av kommunikasjon.

3. Oppgaven med å beregne fenomenene interferens og diffraksjon av lys.

Billett nummer 14

1. Hydro- og aerodynamikk. Bernoullis ligning. Bevegelse av kropper i væsker og gasser. Løftekraften til en flyvinge. Betydningen av verkene til N.E. Zhukovsky i utviklingen av luftfart.

2. Lysets elektromagnetiske natur. Metoder for å måle lysets hastighet. Elektromagnetisk bølgeskala. Bølgeligning.

3. Oppgaven med å anvende Ohms lov på en komplett krets.

Billett nummer 15

1. Mekaniske vibrasjoner. Ligning av harmoniske vibrasjoner. Frie og tvungne vibrasjoner. Perioden for svingning av en last på en fjær og en matematisk pendel. Omdannelse av energi under oscillerende bevegelse.

2. Interferens av lys. Jungs erfaring. Sammenhengende bølger. Tynnfilmfarger og interferensapplikasjoner.

3. Laboratoriearbeid "Måling av EMF og intern motstand av en strømkilde."

Billett nummer 16

1. Mekaniske bølger og deres egenskaper. Forplantning av vibrasjoner i elastiske medier. Bølgelengde. Lydbølger og deres egenskaper. Ekko. Akustisk resonans.

2. Fenomenet lysdiffraksjon. Fresnel soner. Diffraksjonsgitter som en spektral enhet.

3. Laboratoriearbeid "Måling av den elektriske kapasiteten til en kondensator i en vekselstrømkrets."

Billett nummer 17

1. Grunnleggende bestemmelser for den molekylære kinetiske teorien og deres eksperimentelle begrunnelse. Dimensjoner og masse av molekyler.

2. Spredning og absorpsjon av lys. Klassisk elektronisk spredningsteori. Unormal spredning. Lysabsorpsjon og elektronteori. Spektroskop og spektrograf.

3. Laboratoriearbeid "Måling av induktansen til en spole i en vekselstrømkrets."

Billett nummer 18

1. Ideell gass. Utledning av den grunnleggende ligningen til den molekylære kinetiske teorien for en ideell gass. Temperatur som et mål på gjennomsnittlig kinetisk energi til molekyler. Fri banelengde.

2. Polarisering av lys. Naturlig lys. Polarisator. Dobbeltbrytning.

3. Oppgaven med å anvende kinematikkens grunnleggende formler.

Billett nummer 19

1. Mettet og umettet damp. Temperaturavhengighet av mettet damptrykk. Koking. Avhengighet av koketemperatur på trykk. Kritisk temperatur. Relativ luftfuktighet og måling av den.

2. Loven om rettlinjet forplantning av lys. Lover for refleksjon og brytning av lys. Total refleksjon. Linser. Formel for tynn linse.

3. Oppgaven med å anvende loven om universell gravitasjon.

Billett nummer 20

1. Egenskaper til overflaten av væsker. Overflatespenning. Fuktende og ikke-fuktende. Kapillære fenomener.

2. Elementer i fotometri: energi og fotometriske mengder. Lover om belysning.

3. Oppgaven med å anvende loven om bevaring av momentum.

Billett nummer 21

1. Krystallinske legemer og deres egenskaper. Enkeltkrystaller og polykrystaller. Amorfe kropper. Eksperimentelle metoder for å studere den indre tilstanden til krystaller. Defekter i krystaller. Metoder for å øke styrken til faste stoffer.

2. Optiske instrumenter: forstørrelsesglass, mikroskop, teleskop. Teleskopoppløsning. Kamera. Dia-, epi- og filmprojektorer.

3. Laboratoriearbeid "Måling av koeffisienten for glidefriksjon."

Billett nummer 22

1. Intern energi og måter å endre den på. Termodynamikkens første lov. Intern energi til en ideell gass. Anvendelse av termodynamikkens første lov på isoprosesser og adiabatiske prosesser.

2. Elementer i den spesielle relativitetsteorien. Postulater av SRT. Begrensningen og grensen for lysets hastighet. Relativistisk lov om hastighetskonvertering. Rom-tid i SRT. Relativistisk dynamikk.

3. Oppgaven med å anvende loven om bevaring av mekanisk energi.

Billett nummer 23

1. Varmemotorer, deres struktur og operasjonsprinsipp. Irreversibilitet av termiske prosesser. Termodynamikkens andre lov og dens statistiske betydning. Varmemotorer og miljøproblemer.

2. Plancks kvantehypotese. Fotoeffekt. Lover for den fotoelektriske effekten. Kvanteteori om den fotoelektriske effekten. Fotoceller og deres anvendelse.

3. Problem med å anvende Coulombs lov.

Billett nummer 24

1. Elektrisk interaksjon og elektrisk ladning. Loven om bevaring av elektrisk ladning. Coulombs lov.

2. Strukturen til atomet. Rutherfords eksperimenter. Bohrs kvantepostulater. Eksperimenter med Frank og Hertz. Prinsippet om korrespondanse.

3. Problem med å anvende Newtons andre lov.

Billett nummer 25

1. Elektrisk felt. Elektrisk feltstyrke. Spenningslinjer. Gauss sin teorem.

2. Spontan og indusert stråling. Lasere og deres applikasjoner.

3. Laboratoriearbeid "Studie av avhengigheten av effektiviteten til et skråplan på kroppsvekt og helningsvinkelen til planet til horisonten."

Billett nummer 26

1. Arbeid av elektriske feltkrefter. Potensial og potensiell forskjell. Ekvipotensialflater. Sammenheng mellom spenning og potensiell forskjell.

2. Atomkjerne. Strukturen til atomkjernen. Kjernefysiske styrker. Kjernefysisk bindende energi. Spesifikk bindingsenergi og styrke til kjerner.

3. Laboratoriearbeid "Måling av kroppstetthet ved bruk av hydrostatisk veiing."

Billett nummer 27

1. Ledere og dielektrikum i et elektrisk felt.

2. Radioaktivitet. Egenskaper til radioaktiv stråling. Loven om radioaktivt forfall.

3. Laboratoriearbeid "Måling av tyngdeakselerasjonen ved hjelp av en gjengependel."

Billett nummer 28

1. Elektrisk kapasitet. Kapasitans til kondensatoren. Energi til en ladet kondensator. Curie poeng. Piezoelektrisk effekt.

2. Egenskaper ved ioniserende stråling. Interaksjon av ioniserende stråling med materie. Metoder for registrering av ioniserende stråling.

3. Problem med å anvende Joule–Lenz-loven.

Billett nummer 29

1. Elektrisk strøm og betingelsene for dens eksistens. EMF for gjeldende kilde. Ohms lov for homogene og inhomogene deler av en elektrisk krets. Ohms lov for en komplett krets. Kortslutning.

2. Kjernefysiske reaksjoner. Frigjøring og absorpsjon av energi i kjernefysiske reaksjoner. Kjernefysiske kjedereaksjoner. Termonukleære reaksjoner. Problemer med kjernekraft.

3. Laboratoriearbeid "Beregning og eksperimentell verifisering av tidspunktet for å rulle en ball fra et skråplan."

Billett nummer 30

1. Magnetisk interaksjon av strømmer. Magnetfelt og dets egenskaper. Ampere kraft. Lorentz kraft. Bevegelse av ladede partikler i et jevnt magnetfelt.

2. Elementærpartikler og deres egenskaper. Antipartikler. Gjensidige transformasjoner av partikler og kvanter. Grunnleggende interaksjoner.

3. Oppgaven med å anvende elektrolyselovene.

Eksamensoppgaver i fysikk.

Billett 1

1. Mekanisk bevegelse, bevegelses relativitet. Referansesystem. Materialpunkt. Bane. Vei og bevegelse. Øyeblikkelig hastighet. Akselerasjon. Ensartet og jevnt akselerert bevegelse.

2. Oppgaven er å anvende loven om bevaring av massetall og elektrisk ladning.

Billett 2

1. Samhandling av kropper. Makt. Newtons andre lov.

2. Laboratoriearbeid "Måling av brytningsindeksen til glass"

Billett 3

1. Kroppsimpuls. Lov om bevaring av momentum. Manifestasjon av loven om bevaring i naturen og dens bruk i teknologi.

2. Oppgaven med å bestemme perioden og frekvensen av frie oscillasjoner i en oscillerende krets.

Billett 4

1. Loven om universell gravitasjon. Tyngdekraften. Kroppsvekt. Vektløshet.

2. Oppgave om å anvende termodynamikkens første lov.

Billett 5

1. Energikonvertering under mekaniske vibrasjoner. Frie og tvungne vibrasjoner. Resonans.

2. Laboratoriearbeid "beregning og måling av motstanden til to motstander koblet parallelt"

Billett 6

1. Eksperimentell underbyggelse av hovedbestemmelsene i den molekylære kinetiske teorien (MKT) for materiens struktur.

2. Oppgave om bevegelsen eller likevekten til en ladet partikkel i et elektrisk felt.

Billett 7

1. Ideell gass. Grunnleggende MCT-ligning for en ideell gass. Temperatur og dens måling. Absolutt temperatur.

2. Oppgaven med å bestemme magnetfeltinduksjonen (i henhold til Amperes lov eller formelen for beregning av Lorentz-kraften)

Billett 8

1. Tilstandsligning for en ideell gass (Mendeleev-Clapeyron-ligningen). Isoprosesser.

2. Oppgave om anvendelsen av Einsteins ligning for den fotoelektriske effekten.

Billett 9

1. Fordampning og kondensering. Mettede og umettede par. Luftfuktighet. Luftfuktighetsmåling.

2. Laboratoriearbeid "Måling av lysets bølgelengde ved hjelp av et diffraksjonsgitter"

Billett 10

1. Krystallinske og amorfe legemer. Elastiske og plastiske deformasjoner av faste stoffer.

2. Oppgaven med å bestemme brytningsindeksen til et transparent medium.

Billett 11

1. Arbeid i termodynamikk. Indre energi. Termodynamikkens første lov. Anvendelse av den første loven på isoprosesser. Adiabatisk prosess.

2. Oppgaven med å anvende loven om elektromagnetisk induksjon.

Billett 12

1. Samspill mellom belastede kropper. Coulombs lov. Loven om bevaring av elektrisk ladning.

2. Oppgaven med å bestemme massen og bevegelsesmengden til et foton.

Billett 13

1. Kondensatorer. Kapasitans til kondensatoren. Påføring av kondensatorer.

2. Oppgave om å anvende tilstandsligningen til en ideell gass.

Billett 14

1. Arbeid og strøm i en DC-krets. Elektromotorisk kraft. Ohms lov for en komplett krets.

2. Laboratoriearbeid "Måling av kroppsvekt"

Billett nr. 1

1. Vitenskapelige metoder for å forstå verden rundt oss. Eksperimentets og teoriens rolle i erkjennelsesprosessen. Vitenskapelige hypoteser. Fysiske lover. Fysiske teorier.
2. Kvalitativ oppgave om emnet "Bevaringslover i mekanikk."
3. Tekst i avsnittet "Elektrodynamikk", som inneholder informasjon om bruken av forskjellige elektriske enheter. Oppgaver for å bestemme vilkårene for sikker bruk av elektriske apparater.

Billett nummer 2

1. Mekanisk bevegelse og dens typer. Relativitet av bevegelse. Referansesystem. Hastighet. Akselerasjon. Rettlinjet jevnt akselerert bevegelse.
2. Eksperimentell oppgave om emnet "Elementer av elektrostatikk": observasjon av fenomenet elektrifisering av kropper.
3. Tekst på avsnittet "Kvantefysikk og elementer i astrofysikk", som inneholder en beskrivelse av eksperimentet. Oppgaver for å bestemme (eller formulere) hypotesen til eksperimentet, betingelsene for dets gjennomføring og konklusjoner.

Billett nummer 3

1. Newtons første lov. Treghetsreferansesystemer. Samspill mellom kropper. Makt. Vekt. Newtons andre lov. Newtons tredje lov.
2. Eksperimentell oppgave om emnet "Optikk": observasjon av endringer i energien til reflekterte og refrakterte lysstråler.
3. Tekst på avsnittet "Molekylærfysikk", som inneholder en beskrivelse av bruken av MKTs lover og termodynamikk i teknologi. Oppgaver for å forstå de grunnleggende prinsippene som ligger til grunn for driften av den beskrevne enheten.

Billett nummer 4

1. Kroppsimpuls. Lov om bevaring av momentum. Jetfremdrift i natur og teknologi.
2. Eksperimentell oppgave om emnet "Molekylærfysikk": observere endringer i lufttrykk med endringer i temperatur og volum.

Billett nummer 5

1. Loven om universell gravitasjon. Tyngdekraften. Vektløshet.
2. Kvalitativ oppgave om temaet “Elektrostatikk”.
3. En tekst om temaet "Kjernefysikk" som inneholder informasjon om virkningene av stråling på levende organismer eller virkningen av kjernekraft på miljøet. Oppgaver for å forstå de grunnleggende prinsippene for strålesikkerhet.

Billett nummer 6

1. Glidende friksjonskrefter. Elastisk kraft. Hookes lov.
2. Eksperimentell oppgave om temaet "Magnetisk felt": Observasjon av samspillet mellom en permanent magnet og en spole med strøm (eller deteksjon av magnetfeltet til en leder med strøm ved hjelp av en magnetisk nål).

Billett nummer 7

1. Arbeid. Mekanisk energi. Kinetisk og potensiell energi. Loven om bevaring av mekanisk energi.
2. Kvalitativ oppgave for seksjonen "Molekylær fysikk".

Billett nummer 8

1. Mekaniske vibrasjoner. Frie og tvungne vibrasjoner. Resonans. Energikonvertering under mekaniske vibrasjoner.
2. Eksperimentell oppgave om emnet "Elementer av termodynamikk": plotting av temperaturens avhengighet av avkjølingstiden til vannet.
3. Tekst på avsnittet "Elektrodynamikk", som inneholder en beskrivelse av fysiske fenomener eller prosesser observert i naturen eller i hverdagen. Oppgaver for å forstå fysiske termer, definere et fenomen, dets egenskaper eller forklare et fenomen ved bruk av eksisterende kunnskap.

Billett nummer 9

1. Fremveksten av den atomistiske hypotesen om materiens struktur og dens eksperimentelle bevis. Ideell gass. Grunnleggende ligning for den molekylære kinetiske teorien for en ideell gass. Absolutt temperatur som et mål på den gjennomsnittlige kinetiske energien til termisk bevegelse av partikler av et stoff.
2. Kvalitativ oppgave om temaet "Magnetisk felt".

Billett nummer 10

1. Gasstrykk. Ligning for tilstanden til en ideell gass (Mendeleev-Clapeyron-ligningen). Isoprosesser.
2. Eksperimentell oppgave om emnet "Dynamikk": kontrollere avhengigheten av svingningsperioden til en trådpendel på lengden på tråden (eller periodens uavhengighet fra belastningens masse).
3. Tekst på avsnittet "Elektrodynamikk", som inneholder en beskrivelse av bruken av elektrodynamikkens lover i teknologi. Oppgaver for å forstå de grunnleggende prinsippene som ligger til grunn for driften av den beskrevne enheten.

Billett nummer 11

1. Fordampning og kondensering. Mettede og umettede par. Luftfuktighet.
2. Eksperimentell oppgave om emnet "Elektromagnetisk induksjon": observasjon av fenomenet elektromagnetisk induksjon.

Billett nummer 12

1. Arbeid i termodynamikk. Indre energi. Termodynamikkens første lov. Adiabatisk prosess. Termodynamikkens andre lov.
2. Kvalitativ oppgave om emnet "Struktur av atomkjernen."
3. Tekst på avsnittet "Elektrodynamikk" som inneholder en beskrivelse av eksperimentet. Oppgaver for å bestemme (eller formulere) hypotesen til eksperimentet, betingelsene for dets gjennomføring og konklusjoner.

Billett nummer 13

1. Samspill mellom belastede kropper. Coulombs lov. Loven om bevaring av elektrisk ladning. Elektrisk felt.
2. Eksperimentell oppgave om emnet "Molekylær fysikk": måling av luftfuktighet ved hjelp av et psykrometer.
3. Tekst i avsnittet "Mekanikk", som inneholder informasjon om for eksempel sikkerhetstiltak ved bruk av kjøretøy eller støy. Oppgaver for å forstå de grunnleggende prinsippene som sikrer sikker bruk av mekaniske enheter, eller å identifisere tiltak for å redusere støyeksponering for mennesker.

Billett nummer 14

1. Kondensatorer. Kapasitans til kondensatoren. Energi til en ladet kondensator. Påføring av kondensatorer.
2. Kvalitativ oppgave om temaet «Struktur av atomet. Fotoeffekt."
3. Tekst om emnet "Varmemotorer", som inneholder informasjon om varmemotorers innvirkning på miljøet. Oppgaver for å forstå hovedfaktorene som forårsaker forurensning og identifisere tiltak for å redusere påvirkningen fra varmemotorer på naturen.

Billett nummer 15

1. Elektrisk strøm. Arbeid og strøm i en DC-krets. Ohms lov for en komplett krets.
2. Kvalitativ oppgave om temaet "Elements of Astrophysics".
3. Tekst til delen "Mekanikk", som inneholder en beskrivelse av bruken av mekanikkens lover i teknologi. Oppgaver for å forstå de grunnleggende prinsippene som ligger til grunn for driften av den beskrevne enheten.

Billett nummer 16

1. Magnetfelt. Virkningen av et magnetisk felt på en elektrisk ladning og eksperimenter som illustrerer denne handlingen. Magnetisk induksjon.
2. Kvalitativ oppgave om emnet "Elektromagnetiske bølger."

Billett nummer 17

1. Halvledere. Halvlederenheter.
2. Eksperimentell oppgave om emnet "Egenskaper til væsker og faste stoffer": observasjon av fenomenet med stigende væske i en kapillær.

Billett nummer 18

1. Fenomenet elektromagnetisk induksjon. Magnetisk fluks. Loven om elektromagnetisk induksjon. Lenz sin regel.
2. Kvalitativ oppgave om temaet "Kinematikk".
3. Tekst på avsnittet "Molekylærfysikk" som inneholder en beskrivelse av eksperimentet. Oppgaver for å bestemme (eller formulere) hypotesen til eksperimentet, betingelsene for dets gjennomføring og konklusjoner.

Billett nummer 19

1. Fenomenet selvinduksjon. Induktans. Magnetisk feltenergi.
2. Kvalitativ problemstilling om temaet "Laws of Thermodynamics".
3. Tekst til avsnittet "Kvantefysikk og elementer av astrofysikk", som inneholder en beskrivelse av bruken av kvante-, atom- eller kjernefysikkens lover i teknologi. Oppgaver for å forstå de grunnleggende prinsippene som ligger til grunn for driften av den beskrevne enheten.

Billett nummer 20

1. Frie og tvungne elektromagnetiske oscillasjoner. Oscillerende krets. Transformasjon av energi under elektromagnetiske oscillasjoner.
2. Eksperimentell oppgave om emnet "Dynamikk": plotte avhengigheten av elastisk kraft på forlengelse (for en fjær- eller gummiprøve).
3. Tekst på avsnittet "Molekylærfysikk", som inneholder en beskrivelse av fysiske fenomener eller prosesser observert i naturen eller i hverdagen. Oppgaver for å forstå fysiske termer, definere et fenomen, dets egenskaper eller forklare et fenomen ved bruk av eksisterende kunnskap.

Billett nummer 21

1. Elektromagnetisk felt. Elektromagnetiske bølger. Lysets bølgeegenskaper. Ulike typer elektromagnetisk stråling og deres praktiske anvendelse.
2. Kvalitativ oppgave om emnet "Struktur av gasser, væsker og faste stoffer."
3. Tekst på avsnittet "Kvantefysikk og elementer av astrofysikk", som inneholder en beskrivelse av fysiske fenomener eller prosesser observert i naturen eller i hverdagen. Oppgaver for å forstå fysiske termer, definere et fenomen, dets egenskaper eller forklare et fenomen ved bruk av eksisterende kunnskap.

Billett nummer 22

1. Rutherfords eksperimenter på spredning av -partikler. Kjernefysisk modell av atomet. Bohrs kvantepostulater. Lasere. Emisjon og absorpsjon av lys av atomer. Spektra.
2. Eksperimentell oppgave om temaet "DC": måling av motstand når to ledere er koblet i serie og parallelt.
3. Tekst på avsnittet "Mekanikk", som inneholder en beskrivelse av fysiske fenomener eller prosesser observert i naturen eller i hverdagen. Oppgaver for å forstå fysiske termer, definere et fenomen, dets egenskaper eller forklare et fenomen ved bruk av eksisterende kunnskap.

Billett nummer 23

1. Kvanteegenskaper til lys. Fotoelektrisk effekt og dens lover. Anvendelse av den fotoelektriske effekten i teknologi.
2. Kvalitativ oppgave om temaet "Elektrisk strøm".
3. Tekst på avsnittet "Molekylærfysikk", som inneholder en beskrivelse av fysiske fenomener eller prosesser observert i naturen eller i hverdagen. Oppgaver for å forstå fysiske termer, definere et fenomen, dets egenskaper eller forklare et fenomen ved bruk av eksisterende kunnskap.

Billett nummer 24

1. Sammensetning av kjernen til et atom. Kjernefysiske styrker. Massefeil og bindingsenergi til atomkjernen. Kjernefysiske reaksjoner. Kjernekraft.
2. Eksperimentell oppgave om emnet "Kinematikk": testing av avhengigheten av tidspunktet for bevegelse av en ball langs en skrånende sjakt på hellingsvinkelen til sjakten (2-3 eksperimenter).
3. Tekst på avsnittet "Elektrodynamikk", som inneholder en beskrivelse av fysiske fenomener eller prosesser observert i naturen eller i hverdagen. Oppgaver for å forstå fysiske termer, definere et fenomen, dets egenskaper eller forklare et fenomen ved bruk av eksisterende kunnskap.

Billett nummer 25

1. Radioaktivitet. Typer radioaktiv stråling og metoder for deres registrering. Påvirkningen av ioniserende stråling på levende organismer.
2. Eksperimentell oppgave om emnet "Likestrøm": plotte avhengigheten av strøm på spenning.
3. Tekst i delen "Mekanikk" som inneholder en beskrivelse av eksperimentet. Oppgaver for å bestemme (eller formulere) hypotesen til eksperimentet, betingelsene for dets gjennomføring og konklusjoner.

Billett nummer 26

1. Solsystem. Stjerner og energikilder. Galaxy.
2. Kvalitativ oppgave om temaet "Dynamikklover".
3. Tekst om emnet "Elektromagnetiske felt", som inneholder informasjon om elektromagnetisk forurensning av miljøet. Oppgaver for å bestemme graden av eksponering for elektromagnetiske felt på mennesker og sikre miljøsikkerhet.