Neki elektrovakuumski uređaji koriste kretanje elektrona u magnetskom polju.

Razmotrimo slučaj kada elektron uleti u jednolično magnetsko polje početnom brzinom v 0, usmjeren okomito na linije magnetskog polja. U ovom slučaju na pokretni elektron djeluje takozvana Lorentzova sila F, koji je okomit na vektor h0 i vektor jačine magnetnog polja N. Veličina sile F je definisan izrazom: F= ev0H.

Pri v0 = 0, sila P je jednaka nuli, tj. magnetsko polje ne djeluje na stacionarni elektron.

Snaga F savija putanju elektrona u kružni luk. Pošto sila F djeluje pod pravim uglom na brzinu h0, ona ne radi. Energija elektrona i njegova brzina se ne mijenjaju po veličini. Postoji samo promjena smjera brzine. Poznato je da se kretanje tijela po krugu (rotacija) konstantnom brzinom postiže djelovanjem centripetalne sile usmjerene prema centru, a to je upravo sila F.

Smjer rotacije elektrona u magnetskom polju u skladu s pravilom lijeve strane pogodno je određen sljedećim pravilima. Gledajući u smjeru linija magnetskog polja, elektron se kreće u smjeru kazaljke na satu. Drugim riječima, rotacija elektrona se poklapa sa rotacijskim kretanjem vijka, koji se uvija u smjeru linija magnetskog polja.

Definirajte radijus r krug koji opisuje elektron. Da bismo to učinili, koristimo izraz za centripetalnu silu, poznat iz mehanike: F = mv20/r. Izjednačite to sa vrijednošću sile F=ev0H: mv20/r = ev0H. Sada iz ove jednadžbe možete pronaći radijus: r= mv0/(eH).

Što je veća brzina elektrona v0, to je jača tendencija pravolinijskog kretanja po inerciji, a radijus zakrivljenosti putanje će biti veći. S druge strane, uz povećanje H sila F raste, zakrivljenost trajektorije se povećava i radijus kružnice se smanjuje.

Izvedena formula vrijedi za kretanje čestica bilo koje mase i naboja u magnetskom polju.

Uzmite u obzir zavisnost r od m i e. Nabijena čestica veće mase m jače teži da leti po inerciji u pravoj liniji i zakrivljenost putanje će se smanjiti, odnosno postati veća. I što više e,što više snage F a što je putanja više zakrivljena, tj. njen polumjer postaje manji.

Nakon što je izašao izvan magnetnog polja, elektron leti dalje po inerciji u pravoj liniji. Ako je polumjer trajektorije mali, tada elektron može opisati zatvorene krugove u magnetskom polju.

Dakle, magnetsko polje mijenja samo smjer brzine elektrona, ali ne i njegovu veličinu, tj. nema energetske interakcije između elektrona i magnetskog polja. U poređenju sa električnim poljem, efekat magnetnog polja na elektrone je ograničeniji. Zato se magnetsko polje koristi za utjecaj na elektrone mnogo rjeđe nego električno polje.

Ako se dvije ravne, paralelne elektrode stave u vakuum i povežu na izvor elektromotorne sile, tada se u prostoru između elektroda formira električno polje čije će linije sile biti pravolinijske, paralelne jedna s drugom i okomite na površine obe elektrode.

Na pirinač. jedan slovo a označava elektrodu spojenu na "+" bateriju E B, a slovo k - elektrodu spojenu na "-" bateriju E B. Ako se naelektrisanje -e stavi u takvo električno polje, koje ne mijenja konfiguraciju polja, tada će na ovo naelektrisanje uticati sila F, jednaka umnošku jačine polja E i količine naelektrisanja -e:

Znak minus označava da sila F koja djeluje na negativni naboj -e i jačina polja E imaju suprotne smjerove. Za jednolično električno polje, proizvod jačine E i udaljenosti između elektroda h jednak je primijenjenoj razlici potencijala između elektrona:

Eh \u003d U do -U a,

a U k i U a su potencijali elektroda k i a.

Rad koji izvrši polje prilikom pomicanja elektrona s jedne elektrode na drugu, bit će jednak

A \u003d Fh \u003d e (U a - U k). (3)

Elektron stječe kinetičku energiju i kretat će se od elektrode do elektrode jednoliko ubrzano. Brzina υ kojom elektron stiže do elektrode a može se odrediti iz jednakosti

(4)

gdje je m masa elektrona; υ a - brzina elektrona na elektrodi a; υ to - brzina elektrona na elektrodi do (početna brzina).

Ako zanemarimo početnu brzinu elektrona, onda se formula (4) može pojednostaviti: zamjenom omjera naboja elektrona i njegove mase numeričkom vrijednošću i izražavanjem potencijala u voltima i brzine u m/sec, dobivamo dobiti

(5)

Vrijeme leta na udaljenosti h između elektroda određuje se formulom

gdje je υ cf \u003d υ a -υ to / 2 prosječna brzina elektrona.

Ako se elektron kreće u smjeru koji se poklapa sa smjerom vektora jakosti električnog polja E, tada će smjer kretanja biti suprotan sili koja djeluje na elektron i on će potrošiti prethodno stečenu kinetičku energiju. Dakle, elektron se može kretati prema djelovanju polja samo ako ima određenu početnu brzinu, odnosno određenu rezervu kinetičke energije.

Praktično ujednačeno električno polje u elektrovakuumskim uređajima je izuzetno rijetko. U nehomogenom polju, intenzitet varira od tačke do tačke i po veličini i po pravcu. Stoga se sila koja djeluje na elektron također mijenja i po veličini i po smjeru.

U elektrovakuum uređajima, zajedno s električnim poljem, utjecati kretanje elektrona koristi se i magnetno polje. Ako elektron miruje ili ako se kreće paralelno sa linijom magnetnog polja, na njega ne djeluje nikakva sila. Stoga, pri određivanju interakcije između elektrona koji se kreće i magnetskog polja, treba uzeti u obzir samo komponentu brzine koja je okomita na linije magnetskog polja. Sila F koja djeluje na elektron uvijek je okomita na vektor jačine magnetskog polja na torus brzine elektrona ( pirinač. 3). Rice. 3. Kretanje elektrona u magnetskom polju.

Smjer sile F može se odrediti prema "pravilu vrška": ako se drška gimleta rotira u smjeru od vektora H do vektora brzine elektrona υ duž najkraćeg kutnog smjera, tada će se translacijsko kretanje gimlet se poklapa sa smjerom sile F. Budući da je djelovanje sile F uvijek okomito na smjer kretanja elektrona , tada ova sila ne može raditi i samo utječe na smjer njegovog kretanja. Kinetička energija elektrona ostaje ista, on se kreće konstantnom brzinom. Veličina sile F određena je formulom

gdje je e naboj elektrona; H je jačina magnetnog polja; υ p - komponenta brzine elektrona, okomita na polje H. Sila F daje elektronu značajno centripetalno ubrzanje, pri čemu mijenja putanju njegovog kretanja. Radijus zakrivljenosti putanje elektrona određen je formulom

(8)

gdje je H u erstedima; υ p - u voltima; r - u centimetrima.

Promjenom jačine magnetnog polja moguće je promijeniti radijus putanje elektrona. Ako elektron također ima komponentu brzine duž linija magnetskog polja, tada će putanja elektrona biti spiralna sa konstantnim korakom.

Često se elektron kreće u prostoru u kojem postoje i električna i magnetna polja. U tom slučaju, ovisno o veličini i smjeru početne brzine elektrona, kao i o jačini električnog i magnetskog polja, putanja elektrona će imati drugačiji oblik.

Čim elektron pokaže određenu brzinu, javlja se poprečna sila otklona F, a što je veća brzina elektrona c, koju on postiže interakcijom sa električnim poljem, to postaje veća sila F. U tački B, kretanje elektrona elektron se javlja okomito na linije sile električnih polja. U ovom trenutku elektron ima najveću brzinu i, posljedično, maksimalnu kinetičku energiju.

Dalje kretanje elektrona događa se pod djelovanjem magnetskog polja i električnog polja koje je za njega postalo usporavajuće. U tački C sva kinetička energija koju je ranije pohranio elektron će se potrošiti na savladavanje usporavajućeg električnog polja. Potencijal tačke C jednak je potencijalu tačke A. Elektron, nakon što je opisao cikloidnu putanju, vraća se na prethodni potencijalni nivo.

Razmotrimo Paulijev operator za slučaj konstantnog magnetnog polja. Radi jasnoće, izvršit ćemo proračune u pravokutnim kartezijanskim koordinatama. Ako je magnetsko polje dovoljno slabo, onda su članovi u operatoru koji sadrži kvadrat

vektorski potencijal, možemo zanemariti, u linearnim terminima, možemo zamijeniti izraze

koji daju

gdje su komponente orbitalnog ugaonog momenta impulsa elektrona (vidi (1) § 1).

Koristeći (2), dobijamo približan izraz za

Dodajući prema (19) § 5, članove koji zavise od spina, imaćemo

Ovaj izraz uključuje skalarni proizvod magnetnog polja i vektor magnetskog momenta elektrona

Ovaj vektor se sastoji od dva dijela: orbitalnog i spina. Orbitalni dio je proporcionalan orbitalnom ugaonom momentu elektrona

a spinski dio je proporcionalan intrinzičnom (spin) momentu

U ovom slučaju, faktor proporcionalnosti između magnetskog i mehaničkog momenta za spinski dio je dvostruko veći za orbitalni dio. Ova činjenica se ponekad naziva anomalijom magnetnog spina.

U problemu sa sfernom simetrijom, dio energetskog operatora (4) za korekciju ovisno o magnetnom polju

sa glavnim delom (operater (7) § 5). Stoga se korekcija energetskog nivoa za magnetno polje sastoji jednostavno u tome da mu se doda sopstvena vrijednost korektivnog člana u (4). Ako je os usmjerena duž magnetskog polja, tada će zbrajanje biti jednako

gdje je vlastita vrijednost operatora

Međutim, korekcija zasnovana na spinu sastoji se od zamjene sa ne uvodi nove nivoe, jer postoji cijeli broj. Samo ispravke za teoriju relativnosti ovdje igraju bitnu ulogu.

U Pauli R energetskom operatoru [formula (4)] ove korekcije se ne uzimaju u obzir. Njihovo uzimanje u obzir dovodi do činjenice da će u polju sa sfernom simetrijom jednadžba za radijalne funkcije sadržavati ne samo kvantni broj I Schrödingerove teorije, već i kvantni broj koji ulazi u jednadžbu za sferne funkcije sa spinom.

[formula (22) § 1] i vezano za relaciju

[formula (20) § 1].

Znamo da će for imati jednu vrijednost, ali za dvije vrijednosti su moguće, naime, . Kao rezultat toga, Schrödingerov nivo koji odgovara datoj vrijednosti I (i određenoj vrijednosti glavnog kvantnog broja) se raspada na dva bliska nivoa, koji formiraju dublet.Ovaj dublet se obično naziva relativistički dublet.

U jednadžbi za radijalne funkcije, red veličine relativističkog korektivnog člana u odnosu na glavni član (potencijalne energije) može se okarakterizirati vrijednošću gdje je

je bezdimenzionalna konstanta, koja se obično naziva konstanta fine strukture. Uticaj magnetnog polja na nivoe energije karakteriše veličina (8).

Cepanje energetskih nivoa u magnetnom polju naziva se Zeemanov fenomen.

Potpuna teorija Zeemanovog fenomena za atom vodika bit će predstavljena na kraju ove knjige na osnovu Diracove teorije. Ovdje bismo samo htjeli naglasiti činjenicu da je ponašanje

elektron u magnetskom polju uvjerljivo dokazuje da ima novi stupanj slobode povezan sa spinom.

Postojanje ovog novog stepena slobode elektrona igra posebno važnu ulogu u kvantnoj mehaničkoj teoriji sistema mnogih elektrona (na primjer, atoma ili molekule), koji se ne može čak ni formulirati bez uzimanja u obzir svojstava simetrije valna funkcija s obzirom na permutacije elektrona. Ova svojstva se sastoje u zahtjevu da talasna funkcija sistema elektrona, izražena u terminima skupova varijabli povezanih sa svakim elektronom, promijeni predznak kada se dva takva skupa povezana sa dva elektrona zamjene. Ovaj zahtjev se naziva Paulijev princip ili princip antisimetrije valne funkcije. Bitno je napomenuti da broj varijabli svakog elektrona uključuje, osim njegovih koordinata, i njegovu spin varijablu a. Ovo pokazuje da je uvođenje spinskog stepena slobode elektrona već neophodno u nerelativističkoj teoriji.

Sljedeći dio ove knjige biće posvećen problemu više elektrona kvantne mehanike.

Ispod su uvjeti problema i skenirana rješenja. Ako trebate riješiti problem na ovu temu, ovdje možete pronaći sličan uvjet i analogno riješiti svoj. Učitavanje stranice može potrajati neko vrijeme zbog velikog broja slika. Ako trebate rješavanje problema ili online pomoć u fizici, kontaktirajte nas, rado ćemo vam pomoći.

Kretanje naelektrisanja u magnetskom polju može se odvijati pravolinijski, kružno i spiralno. Ako ugao između vektora brzine i linija magnetskog polja nije jednak nuli ili 90 stepeni, naboj se kreće spiralno - na njega utiče Lorentzova sila iz magnetnog polja, što mu daje centripetalno ubrzanje.

Čestica ubrzana razlikom potencijala od 100 V kreće se u magnetskom polju sa indukcijom od 0,1 T duž spirale poluprečnika 6,5 ​​cm sa korakom od 1 cm. Pronađite omjer naboja čestice i njene mase.

Elektron leti brzinom od 1 Mm/s u magnetsko polje pod uglom od 60 stepeni u odnosu na linije sile. Jačina magnetnog polja je 1,5 kA/m. Pronađite polumjer i korak spirale duž koje će se kretati elektron.

Elektron se kreće u magnetskom polju sa indukcijom od 100 µT po spirali poluprečnika 5 cm i korakom od 20 cm. Odredite brzinu elektrona.

Elektron ubrzan razlikom potencijala od 800 V kreće se u magnetskom polju sa indukcijom od 4,7 mT po spirali sa korakom od 6 cm. Pronađite polumjer spirale.

Proton ubrzan razlikom potencijala od 300 V leti u magnetsko polje pod uglom od 30 stepeni u odnosu na linije sile. Indukcija magnetnog polja 20 mT. Pronađite polumjer i korak spirale duž koje će se proton kretati.

Elektron ubrzan razlikom potencijala od 6 kV leti u magnetsko polje pod uglom od 30 stepeni u odnosu na linije sile. Indukcija magnetnog polja 13 mT. Pronađite polumjer i korak spirale duž koje će se kretati elektron.

Alfa čestica ubrzana razlikom potencijala U leti u magnetsko polje pod uglom u odnosu na linije sile. Indukcija magnetnog polja 50 mT. Poluprečnik i korak spirale - putanje čestice - su 5 cm, odnosno 1 cm. Odredite razliku potencijala U.

Elektron leti brzinom od 1 Mm/s u magnetsko polje pod uglom od 30 stepeni u odnosu na linije sile. Indukcija magnetnog polja 1,2 mT. Pronađite polumjer i korak spirale duž koje će se kretati elektron.

Elektron leti brzinom od 6 Mm/s u magnetsko polje pod uglom od 30 stepeni u odnosu na linije sile. Indukcija magnetnog polja 1,0 mT. Pronađite polumjer i korak spirale duž koje će se kretati elektron.

Elektron se kreće u magnetskom polju sa indukcijom od 5 mT duž spirale koraka od 5 cm i poluprečnika 2 cm. Odrediti brzinu i kinetičku energiju elektrona i ugao između vektora brzine elektrona i indukcija magnetnog polja.

Kretanje elektrona u magnetskom polju.

U magnetskom polju na pokretne elektrone djeluje Lorentzova sila, koja je uvijek usmjerena okomito na vektor brzine. Zbog toga se elektroni kreću duž luka kružnice. Magnetno polje samo mijenja smjer kretanja elektrona.

Na primjer, u TV kineskopima se koriste skretanja magnetskog snopa, a u osciloskopskoj katodnoj cijevi koristi se elektrostatička defleksija snopa.

2) Klasifikacija elektronskih uređaja. Elektronska emisija

Prema sredini u kojoj se elektroni kreću razlikuju se:

a) elektronski vakuumski instrumenti– fenomen elektronske emisije služi kao izvor slobodnih elektrona;

b) uređaji za pražnjenje jonskog gasa- izvor slobodnih elektrona je emisija elektrona plus udarna jonizacija atoma i molekula

u) poluprovodnički (p / p) uređaji- elektroni se oslobađaju iz atoma pod utjecajem različitih razloga (promjene temperature, osvjetljenja, pritiska), stoga koncentracija slobodnih nosilaca naboja može biti mnogo veća nego u vakuumskim i gasnim pražnjenjem, a to dovodi do manjih dimenzija , težina i cijena p / n uređaja.

Tema 1.1. Fizika pojava u poluprovodnicima.

1. Poluprovodnici, vrste poluprovodnika prema provodljivosti.

2. Kontakt dva poluprovodnika različite provodljivosti nečistoća.

2.1. Direktno i obrnuto uključivanje p-n spoja. Osnovna svojstva.

2.2. CVC p-n spoj. Vrste kvarova.

2.3. Utjecaj temperature na p-n spoj.

3. Kontakt poluprovodnika i metala. Schottky barijera.

1. Poluprovodnici - To su supstance kod kojih električna provodljivost značajno zavisi od temperature osvetljenja, pritiska i nečistoća.

Na primjer, s povećanjem temperature za 1 stepen Celzijusa, otpor metala će se povećati za 0,4%, dok će se otpor poluprovodnika smanjiti za 4-8%.

Primjeri poluprovodnika: germanijum(ge), silicijum(Si), supstance na bazi Indija, galijum arsenid.

Vrste poluprovodnika prema vodljivosti:

A) vlastita provodljivost;

B) provodljivost nečistoća;

A) vlastita provodljivost predstavlja kretanje slobodnih elektrona i rupa, čiji je broj isti i značajno zavisi od temperature i pritiska osvetljenja.

Intrinzična provodljivost se može uočiti u čistom, nedopiranom poluprovodniku.

Uobičajeno je zvati čisti poluvodič koji ima samo sopstvenu provodljivost poluprovodnik i - tip.

B) Provodljivost nečistoća

Postoje dvije vrste provodljivosti nečistoća:

- elektronska provodljivost nečistoća dobijeno dodavanjem nečistoća čija je valencija jedna veća od valencije poluprovodnika. U ovom slučaju, 4 valentna elektrona svakog atoma nečistoće učestvuju u formiranju veza, a peti se lako oslobađa bez stvaranja rupe. Stoga u takvim poluvodičima prevladavaju slobodni elektroni.

Poluprovodnici u kojima prevladavaju slobodni elektroni nazivaju se poluprovodnici n-tip.

Na primjer, Ge (germanij) + As (arsen) je poluvodič n-tip.

- provodljivost nečistoća rupa dobijeno dodavanjem nečistoća čija je valencija jedna manja od valencije poluprovodnika. U ovom slučaju, svakom atomu nečistoće nedostaje jedan elektron da dovrši vezu s atomima poluvodiča, stoga prevladava broj rupa u poluvodiču.

Poluprovodnici u kojima preovlađuju rupe nazivaju se poluprovodnici p-tip .

Na primjer, Ge + In(indij) je poluvodič p-tip.

2. Kontakt dva poluprovodnika s različitim "n i p" provodljivosti nečistoća naziva se "p-n" spoj.

U tački kontakta uvijek postoji električno prelazno polje (E traka), usmjereno iz "n"-regije u "p"-područje.

Slika 2 - Parametri p-n-spojnice

d - debljina "p-n" - prelaza

U do - kontaktni napon

Primjer: Ge d = (10 -6 ÷ 10 -8) m i U k \u003d (0,2 do 0,3) V.

Sa povećanjem koncentracije nečistoće, d- opada, a U do - raste.

2.1. Dva načina da uključite p-n spoj:

I.direktno uključivanje p-n spoja u p-regiji plus, u n-regiji oduzeti iz izvora, dakle, na E ist< E пер прямой ток I пр =0 (на рисунке 6 отрезок ОД), при E ист >E traka stvara struju naprijed I pr, koja značajno zavisi od napona, vidi sliku 3 i sliku 4.

Zavisnost I od U se naziva strujno-naponska karakteristika (VAC).

I–V karakteristika p-n spoja sa direktnim priključkom prikazana je na slici 4.

S direktnom vezom, struju stvaraju glavni nosioci naboja - provodljivost nečistoća.

II.Obrnuti p-n spoj prikazano na slici 5.

Za p-region oduzeti, u n-regiju plus iz izvora se, dakle, električno polje izvora (E ist) usmjerava duž prijelaznog polja i pojačava ga, pa glavni nosioci naboja ne učestvuju u stvaranju struje.

Obrnutu struju I arr stvaraju manjinski nosioci naboja, čiji je broj mali, pa je reverzna struja I arr manja od I pr

I about<< I пр (в 1000 раз) – основное свойство p-n перехода.

Kada se ponovo uključi, struja je gotovo nezavisna od napona, pogledajte I-V karakteristiku na slici 6.

Uz dovoljno veliki reverzni napon (Uobr max), dolazi do kvara "p-n" spoja - ovo je fenomen primetno povećanje struje (desetine i stotine puta).

Postoje dvije vrste kvarova:

- električni kvar, uočava se samo kada je obrnuto, na naponu Uob max, dok pod dejstvom električnog polja izvora dolazi do udarne jonizacije atoma, pa se formiraju parovi: slobodni elektron - rupa, čiji broj raste poput lavine.

Električni kvarovi nastaju kada povratna struja manja ili jednaka dozvoljenoj prijelaznoj struji (Iper ≤ I add), pa se uzima u obzir električni kvar reverzibilan , to znači da kada se ukloni "p-n" napon, spoj vraća svoja svojstva. Električni kvar na slici 6 je dio AB

- termički slom javlja se tokom direktnog ili obrnutog prebacivanja, kada struja premašuje dozvoljene vrijednosti I add. prijelaza, dok se temperatura povećava, dakle, I raste, dakle, temperatura primjetno raste itd. Kao rezultat, "p-n" spoj je uništen, pa se naziva termički slom nepovratan. Termički slom na slici 6 je BG presjek.

2.3. Sa povećanjem temperature, reverzna struja se značajno povećava, jer. ovo je intrinzična provodljivost p / n, a struja naprijed gotovo se ne mijenja. Na primjer, kada temperatura poraste za 10 stepeni Celzijusa, reverzna struja se povećava za 2 ÷ 2,5 puta.

To znači da postoji temperatura t cr pri kojoj reverzna struja postaje uporediva sa jednosmjernom strujom, tj. dolazi do termičkog sloma. Ova temperatura t cr, počevši od koje je intrinzična provodljivost uporediva sa nečistoćom, naziva se kritična ili degenerativna temperatura .

Iako t cr ovisi o koncentraciji nosača nečistoća, odlučujući parametar za njega je energetski pojas. Što je širi pojas, veći je t cr.

Dakle, ako je za silicijum t cr ≈ 330 ˚S, onda će za germanijum kritična temperatura biti manja (~ 100 ˚S).

Postoji i niža temperatura koja utiče na provodljivost poluprovodnika - to je temperatura na kojoj nečistoća počinje da pokazuje svoju provodljivost naziva se temperatura aktivacije t act.

Za sve poluvodiče temperatura aktivacije je ista: takt = -100 0 C.

Stoga za sve poluvodičke uređaje postoje ograničenja radne temperature.

Na primjer: Ge → t slave = - 60 do +75 0 S;

Si → t slave \u003d -60 do +150 0 S.

3. Postoje 2 vrste poluprovodničkih i metalnih kontakata:

- ispravljanje- ovaj kontakt je sličan p-n spoju, ali sa manjim gubitkom napona, većom efikasnošću. Ispravljački kontakt je prvi opisao njemački naučnik 1937. godine od strane W. Schottkyja, stoga se ispravljački kontakt naziva Schottky barijera i osnova je Schottky diode, Schottky tranzistora.

- neispravljajući - provodi struju na isti način za prebacivanje naprijed i nazad. Koristi se za izradu metalnih vodova, poluvodičkih uređaja.

Tema broj 2. Poluprovodnici

1. Klasifikacija poluvodičkih uređaja;

2. Poluvodičke diode: zener dioda, varikap, fotodioda, tunel dioda;

2.1. Uređaj, princip uključivanja, rad, glavno svojstvo, UGO, primjena;

3. Bipolarni tranzistor;

3.1. Vrste, uređaj, princip uključivanja, rad, glavno svojstvo, UGO, primjena;

3.2. Tri sklopne sheme;

3.3. Osnovni parametri i karakteristike;

3.4. Označavanje;

4. Tranzistori sa efektom polja;

4.1. Vrste, uređaj, princip uključivanja, rad, glavno svojstvo, UGO, primjena;

5. Jednospojni tranzistori.