Phương pháp Huygens Fresnel. Phương pháp vùng Fresnel
Để tìm kết quả của sự giao thoa của các sóng thứ cấp, Fresnel đề xuất một phương pháp chia mặt trước sóng thành các vùng, gọi là vùng Fresnel.
Giả sử rằng nguồn sáng S (Hình 17.18) là chất điểm và đơn sắc, và môi trường truyền ánh sáng là đẳng hướng. Mặt trước sóng tại một thời điểm tùy ý sẽ có dạng hình cầu bán kính \ (~ r = ct. \) Mỗi điểm trên mặt cầu này là một nguồn sóng thứ cấp. Dao động tại mọi điểm trên mặt sóng xảy ra cùng tần số và cùng pha. Do đó, tất cả các nguồn thứ cấp này là mạch lạc. Để tìm biên độ dao động tại điểm M cần thêm dao động tổng hợp từ tất cả các nguồn thứ cấp trên mặt sóng.
Fresnel chia bề mặt sóng Ф thành các vùng vòng có kích thước sao cho khoảng cách từ các cạnh vùng đến điểm M khác nhau \ (\ frac (\ lambda) (2), \) tức là \ (P_1M - P_0M = P_2M - P_1M = \ frac (\ lambda) (2). \)
Vì sự khác biệt về đường đi từ hai vùng lân cận là \ (\ frac (\ lambda) (2), \) nên các dao động từ chúng đến điểm M theo các pha ngược chiều nhau và khi chồng lên nhau, các dao động này sẽ làm suy yếu lẫn nhau. Do đó, biên độ của dao động ánh sáng thu được tại điểm M sẽ bằng
\ (A = A_1 - A_2 + A_3 - A_4 + \ ldots \ pm A_m, \) (17,5)
trong đó \ (A_1, A_2, \ ldots, A_m, \) là biên độ dao động được kích thích bởi vùng thứ 1, thứ 2, .., thứ m.
Fresnel cũng giả định rằng hoạt động của các vùng riêng lẻ tại điểm M phụ thuộc vào hướng lan truyền (trên góc \ (\ varphi_m \) (Hình 17.19) giữa pháp tuyến \ (~ \ vec n \) với bề mặt của múi và hướng đến điểm M). Khi \ (\ varphi_m \) tăng lên, hoạt động của các vùng giảm và ở các góc \ (\ varphi_m \ ge 90 ^ \ circle \), biên độ của các sóng thứ cấp được kích thích bằng 0. Ngoài ra, cường độ bức xạ trong hướng của điểm M giảm khi tăng và do khoảng cách từ vùng đến điểm M tăng. Tính cả hai yếu tố, chúng ta có thể viết rằng
\ (A_1> A_2> A_3> \ cdots \)
1. Giải thích về phương truyền thẳng của ánh sáng.
Tổng số đới Fresnel lắp trên bán cầu có bán kính SP 0 bằng khoảng cách từ nguồn sáng S đến mặt trước sóng là rất lớn. Do đó, trong phép gần đúng đầu tiên, chúng ta có thể giả định rằng biên độ dao động А m từ một vùng thứ m nào đó bằng trung bình cộng của biên độ của các vùng lân cận với nó, tức là
\ (A_m = \ frac (A_ (m-1) + A_ (m + 1)) (2). \)
Khi đó, biểu thức (17.5) có thể được viết dưới dạng
\ (A = \ frac (A_1) (2) + \ Bigr (\ frac (A_1) (2) - A_2 + \ frac (A_3) (2) \ Bigl) + \ Bigr (\ frac (A_3) (2) - A_4 + \ frac (A_5) (2) \ Bigl) + \ ldots \ pm \ frac (A_m) (2). \)
Vì các biểu thức trong ngoặc đơn bằng 0 và \ (\ frac (A_m) (2) \) là không đáng kể, nên
\ (A = \ frac (A_1) (2) \ pm \ frac (A_m) (2) \ khoảng \ frac (A_1) (2). \) (17,6)
Như vậy, biên độ dao động tạo tại một điểm M tùy ý bởi một mặt sóng hình cầu bằng một nửa biên độ tạo bởi một vùng trung tâm. Từ Hình 17.19, bán kính của vùng thứ m của vùng Fresnel \ (r_m = \ sqrt (\ Bigr (b + \ frac (m \ lambda) (2) \ Bigl) ^ 2 - (b + h_m) ^ 2) . \) Vì \ (~ h_m \ ll b \) và bước sóng ánh sáng nhỏ, nên \ (r_m \ khoảng \ sqrt (\ Bigr (b + \ frac (m \ lambda) (2) \ Bigl) ^ 2 - b ^ 2) = \ sqrt (mb \ lambda + \ frac (m ^ 2 \ lambda ^ 2) (4)) \ khoảng \ sqrt (mb \ lambda). \) Do đó, bán kính của hình đầu tiên Cho rằng \ (~ \ lambda \) bước sóng có thể có giá trị từ 300 đến 860 nm, chúng ta nhận được \ (~ r_1 \ ll b. \) Do đó, sự truyền ánh sáng từ S đến M xảy ra như khi thông lượng ánh sáng truyền bên trong a kênh rất hẹp dọc theo SM, đường kính của nó nhỏ hơn bán kính của Fresnel vùng đầu tiên, tức là thẳng thắn.
2. Nhiễu xạ bởi một lỗ tròn.
Sóng hình cầu truyền từ nguồn điểm S gặp màn có lỗ tròn trên đường đi (Hình 17.20). Loại hình nhiễu xạ phụ thuộc vào số vùng Fresnel phù hợp với lỗ. Theo (17,5) và (17,6) tại điểm B biên độ dao động kết quả
\ (A = \ frac (A_1) (2) \ pm \ frac (A_m) (2), \)
trong đó dấu cộng tương ứng với m lẻ, và dấu trừ tương ứng với m chẵn.
Khi lỗ trống mở ra một số lẻ vùng Fresnel thì biên độ dao động tại điểm B sẽ lớn hơn khi không có màn chắn. Nếu một vùng Fresnel nằm trong lỗ, thì tại điểm B, biên độ \ (~ A = A_1 \) tức là gấp đôi so với trường hợp không có màn mờ. Nếu hai vùng Fresnel vừa với lỗ, thì hành động của chúng tại điểm TẠI thực tế tiêu diệt nhau do giao thoa. Do đó, hình ảnh nhiễu xạ từ một lỗ tròn gần điểm TẠI sẽ trông giống như các vòng sáng và tối xen kẽ ở giữa tại một điểm TẠI(nếu m chẵn thì có vân tối ở chính giữa, nếu m lẻ thì vân sáng) và cường độ của cực đại giảm theo khoảng cách từ vân trung tâm.
Aksenovich L. A. Vật lý ở trường trung học: Lý thuyết. Nhiệm vụ. Kiểm tra: Proc. trợ cấp cho các tổ chức cung cấp chung. môi trường, giáo dục / L. A. Aksenovich, N. N. Rakina, K. S. Farino; Ed. K. S. Farino. - Mn: Adukatsy i vykhavanne, 2004. - S. 514-517.
Tính tích phân tại một điểm trong trường hợp tổng quát là một nhiệm vụ khó khăn.
Trong trường hợp có sự đối xứng trong bài toán, biên độ của dao động kết quả có thể được tìm thấy bằng phương pháp vùng Fresnel mà không cần dùng đến phép tính tích phân.
Cho sóng cầu đơn sắc truyền từ nguồn sáng S, P là điểm quan sát. Một mặt cầu có sóng đi qua điểm O. Nó đối xứng với dòng SP. Chúng ta hãy chia bề mặt này thành các vùng vành đai I, II, III, v.v. sao cho khoảng cách từ các cạnh của vùng đến điểm P khác nhau λ / 2 - một nửa chiều dài của sóng ánh sáng. Phân vùng này do O. Fresnel đề xuất và các vùng được gọi là vùng Fresnel.
Sự phân chia như vậy cho phép tính cường độ tại điểm P là gì? Lấy điểm 1 tùy ý trong vùng Fresnel đầu tiên. Trong vùng II, theo quy tắc xây dựng vùng, một điểm tương ứng với nó sao cho sự khác biệt giữa đường đi của các tia đi đến điểm P từ điểm 1 và 2 sẽ bằng λ / 2. Kết quả là các dao động từ điểm 1 và điểm 2 triệt tiêu nhau tại điểm P.
Từ việc xem xét hình học, có thể thấy rằng đối với một số lượng không lớn các khu vực, diện tích của chúng là gần như nhau. Điều này có nghĩa là đối với mỗi điểm của vùng đầu tiên có một điểm tương ứng với nó trong vùng thứ hai, các dao động của chúng triệt tiêu lẫn nhau. Biên độ của dao động tạo thành từ điểm P từ vùng có số m giảm khi m tăng, tức là.
Điều này xảy ra do sự tăng góc giữa pháp tuyến với mặt sóng và hướng tới điểm P với m tăng, điều này có nghĩa là sự dao động tắt dần của các vùng lân cận sẽ không hoàn toàn hoàn toàn.
Fresnel nhiễu xạ.
Đặt một màn mờ có lỗ tròn bán kính r 0 nằm trên đường truyền của một sóng ánh sáng hình cầu do nguồn S phát ra. Nếu lỗ mở ra một số lượng vùng Fresnel chẵn, thì sẽ quan sát thấy điểm cực tiểu tại điểm P, vì tất cả các vùng mở có thể được kết hợp thành các cặp lân cận, các dao động tại điểm P gần như triệt tiêu lẫn nhau.
Với một số vùng lẻ, sẽ có cực đại tại điểm P, vì các dao động của một vùng sẽ không thay đổi.
Có thể chứng minh rằng bán kính của đới Fresnel với số m đối với m không lớn lắm:
.
Khoảng cách “a” xấp xỉ bằng khoảng cách từ nguồn đến vật chắn, khoảng cách “b” từ vật chắn đến điểm quan sát P.
Nếu lỗ trống để lại một số nguyên vùng Fresnel mở, thì bằng cách cân bằng r 0 và r m, chúng ta nhận được công thức đếm số vùng Fresnel mở:
.
Nếu m chẵn thì tại điểm P có cường độ cực tiểu, nếu m lẻ - cực đại.
Poisson tại chỗ.
|
e S |
Kết quả này dường như không phù hợp với Poisson vào thời điểm đó nên ông đã nêu ra nó như một sự phản đối lý luận và tính toán của Fresnel khi xem xét nhiễu xạ. Tuy nhiên, khi thí nghiệm tương ứng được thực hiện, một điểm sáng như vậy ở trung tâm của bóng hình học đã được tìm thấy. Kể từ đó, nó được gọi là điểm Poisson, mặc dù ông không thừa nhận khả năng tồn tại của nó.
Điểm Poisson là một điểm sáng ở trung tâm của bóng hình học từ một vật thể không trong suốt. Vết Poisson gây ra bởi sự bẻ cong của ánh sáng vào vùng bóng hình học.
Sự nhiễu xạ của ánh sáng- Đây là độ lệch của tia sáng khỏi phương truyền thẳng khi đi qua các khe hẹp, khe hở nhỏ hoặc khi uốn quanh các chướng ngại vật nhỏ. Hiện tượng nhiễu xạ ánh sáng chứng tỏ ánh sáng có tính chất sóng.
Để quan sát hiện tượng nhiễu xạ, bạn có thể: 1. truyền ánh sáng từ một nguồn qua một lỗ rất nhỏ hoặc đặt một màn chắn cách lỗ một khoảng lớn. Sau đó, một bức tranh phức tạp của các vòng đồng tâm sáng và tối được quan sát trên màn hình. 2. Hoặc chiếu ánh sáng trực tiếp vào một sợi dây mảnh thì trên màn sẽ quan sát được các sọc sáng và tối, còn trong trường hợp ánh sáng trắng là một sọc cầu vồng.
Nguyên lý Huygens-Fresnel. Tất cả các nguồn thứ cấp nằm trên bề mặt của mặt sóng kết hợp với nhau. Biên độ và pha của sóng tại một điểm bất kỳ trong không gian là kết quả của sự giao thoa của sóng do nguồn thứ cấp phát ra. Nguyên lý Huygens-Fresnel giải thích hiện tượng nhiễu xạ:
1. sóng thứ cấp, dựa trên các điểm của cùng một mặt trước sóng (mặt trước sóng là tập hợp các điểm mà dao động đã đạt được tại một thời điểm nhất định), là kết hợp, bởi vì tất cả các điểm phía trước đều dao động cùng tần số và cùng pha; 2. sóng thứ cấp, được kết hợp, giao thoa. Hiện tượng nhiễu xạ đặt ra những hạn chế đối với việc áp dụng các định luật quang học: Định luật truyền thẳng của ánh sáng, định luật phản xạ và khúc xạ ánh sáng chỉ được thỏa mãn một cách chính xác khi kích thước của vật cản lớn hơn nhiều so với bước sóng ánh sáng. . Nhiễu xạ áp đặt giới hạn độ phân giải của các dụng cụ quang học: 1. Trong kính hiển vi, khi quan sát những vật rất nhỏ, ảnh bị mờ. 2. Trong kính thiên văn, khi quan sát các ngôi sao, thay vì ảnh của một điểm, chúng ta nhận được một hệ thống các sọc sáng và tối.
Phương pháp vùng Fresnel Fresnel đã đề xuất một phương pháp tách mặt trước sóng thành các vùng hình khuyên, sau này được gọi là phương pháp vùng tươi. Cho sóng cầu đơn sắc truyền từ nguồn sáng S, P là điểm quan sát. Một mặt cầu có sóng đi qua điểm O. Nó đối xứng với dòng SP. Chúng ta hãy chia bề mặt này thành các vùng vành đai I, II, III, v.v. sao cho khoảng cách từ các cạnh của vùng đến điểm P chênh lệch nhau l / 2 - một nửa bước sóng của sóng ánh sáng. Sự phân chia này do O. Fresnel đề xuất và các khu được gọi là các khu Fresnel.
Lấy điểm 1 tùy ý trong vùng Fresnel đầu tiên. Trong vùng II, theo quy tắc xây dựng vùng, một điểm tương ứng với nó sao cho sự khác biệt giữa đường đi của các tia đi đến điểm P từ điểm 1 và 2 sẽ bằng l / 2. Kết quả là các dao động từ điểm 1 và điểm 2 triệt tiêu nhau tại điểm P.
Từ những xem xét hình học, đối với một số lượng không lớn các khu vực, diện tích của chúng là gần như nhau. Điều này có nghĩa là đối với mỗi điểm của vùng đầu tiên có một điểm tương ứng trong vùng thứ hai, các dao động của chúng triệt tiêu lẫn nhau. Biên độ của dao động tạo thành từ điểm P từ vùng có số m giảm khi m tăng, tức là.
9. Sự nhiễu xạ Fraunhofer bởi một khe và bởi một cách tử nhiễu xạ. Đặc điểm của cách tử nhiễu xạ.
Cách tử nhiễu xạ là một hệ thống các khe giống hệt nhau được ngăn cách bởi các khe trong suốt có chiều rộng bằng nhau. Hình ảnh nhiễu xạ từ cách tử có thể được coi là kết quả của sự giao thoa lẫn nhau của các sóng đến từ tất cả các khe, tức là giao thoa đa đường xảy ra trong cách tử nhiễu xạ.
Để quan sát nhiễu xạ Fraunhofer, một nguồn điểm phải được đặt tại tiêu điểm của thấu kính hội tụ, và hình ảnh nhiễu xạ có thể được kiểm tra trong mặt phẳng tiêu cự của thấu kính hội tụ thứ hai được lắp sau vật cản. Cho một sóng đơn sắc rơi thông thường xuống mặt phẳng của một khe hẹp dài vô hạn (l >> b), l là chiều dài, b- bề rộng. Chênh lệch đường đi giữa chùm 1 và chùm 2 theo hướng φ
Hãy tách bề mặt sóng trong khu vực khe MN thành các đới Fresnel, có dạng sọc song song với cạnh M của khe. Chiều rộng của mỗi dải được chọn sao cho chênh lệch đường đi từ các cạnh của các vùng này bằng λ / 2, tức là tổng cộng, các khu sẽ vừa với chiều rộng của khe. Tại vì Nếu ánh sáng rơi trên khe một cách bình thường thì mặt phẳng của khe trùng với mặt sóng, do đó mọi điểm thuộc mặt trước của khe đều dao động cùng pha. Biên độ của sóng thứ cấp trong mặt phẳng khe sẽ bằng nhau, vì các vùng Fresnel được chọn có cùng diện tích và nghiêng như nhau về hướng quan sát.
Cách tử nhiễu xạ- một thiết bị quang học, hoạt động của nó dựa trên việc sử dụng hiện tượng nhiễu xạ ánh sáng. Nó là tập hợp của một số lượng lớn các nét cách đều nhau (khe, lồi) được áp dụng cho một bề mặt nhất định
Một sóng hình cầu truyền từ một nguồn điểm S gặp một đĩa trên đường đi. Ta quan sát hình ảnh nhiễu xạ trên màn E ở vùng lân cận của điểm P, nằm trên đường nối S với tâm đĩa.
Trong trường hợp này, cần loại trừ phần mặt trước sóng được bao phủ bởi đĩa và các vùng Fresnel nên được xây dựng bắt đầu từ các cạnh của đĩa.
Để đĩa bao phủ m vùng Fresnel đầu tiên. Khi đó biên độ của dao động tạo thành tại điểm P bằng
tại vì biểu thức trong ngoặc đơn là null. Do đó, tại điểm P, luôn có cực đại giao thoa tương ứng với một nửa hoạt động của vùng Fresnel mở đầu tiên. Bằng thực nghiệm, một điểm sáng (điểm Poisson) lần đầu tiên được Orago thu được. Như trong trường hợp nhiễu xạ bởi một lỗ tròn, cực đại trung tâm được bao quanh bởi các vòng tối và sáng đồng tâm với nó, và cường độ của cực đại giảm theo khoảng cách từ tâm của vân.
Khi bán kính đĩa tăng lên, vùng Fresnel mở đầu tiên di chuyển ra khỏi điểm P và đặc biệt có ý nghĩa, góc α giữa pháp tuyến với bề mặt của vùng này và hướng tới điểm P tăng lên. Kết quả là cường độ của cực đại trung tâm giảm khi kích thước đĩa tăng lên. Ở kích thước đĩa lớn (bán kính của nó lớn hơn nhiều lần so với bán kính của vùng Fresnel trung tâm bị nó bao phủ), một bóng đen thông thường được quan sát phía sau nó, gần ranh giới của nó xảy ra một hình ảnh nhiễu xạ rất yếu. Trong trường hợp này, nhiễu xạ ánh sáng có thể được bỏ qua và ánh sáng có thể được coi là truyền theo phương pháp tuyến tính.
Sự nhiễu xạ bởi một lỗ tròn và bởi một đĩa được Fresnel xem xét đầu tiên bằng cách sử dụng phương pháp Huygens-Fresnel và phương pháp vùng Fresnel dựa trên nó.
Nhược điểm của lý thuyết Fresnel:
1. Trong lý thuyết Fresnel, giả thiết rằng các phần mờ của màn chắn không phải là nguồn của sóng thứ cấp, và biên độ và pha ban đầu của dao động tại một điểm trên bề mặt Ф không bị màn mờ che là giống như trong trường hợp không có cái sau. Điều này không đúng, bởi vì các điều kiện biên trên bề mặt màn hình phụ thuộc vào vật liệu của nó. Đúng, điều này chỉ ảnh hưởng nhỏ, theo thứ tự của λ, khoảng cách từ màn hình. Đối với các lỗ và màn chắn có kích thước lớn hơn nhiều so với λ, lý thuyết của Fresnel phù hợp tốt với thực nghiệm.
2. Lý thuyết của Fresnel đưa ra một giá trị không chính xác cho pha của sóng tạo thành. Ví dụ, khi thêm vào đồ thị các vectơ biên độ của dao động được kích thích tại điểm P bởi tất cả các phần tử nhỏ của mặt trước sóng mở, kết quả là pha của vectơ kết quả A khác pha ban đầu của dao động tại điểm P một cách thực tế. xảy ra.
3. Dựa trên một giả thiết hoàn toàn định tính về sự phụ thuộc của biên độ sóng thứ cấp vào góc α.
Lý thuyết của Fresnel chỉ đưa ra một phương pháp tính toán gần đúng. Việc biện minh và cải tiến toán học của phương pháp Huygens-Fresnel được thực hiện vào năm 1882 bởi Kirchhoff.
§ Nhiễu xạ Fraunhofer.
Hiện tượng nhiễu xạ thường được phân loại phụ thuộc vào khoảng cách của nguồn và điểm quan sát (màn) từ một vật cản được đặt trên đường truyền ánh sáng. Sự nhiễu xạ của sóng hình cầu, dạng phân bố cường độ được quan sát ở một khoảng cách hữu hạn từ vật cản gây ra nhiễu xạ, được gọi là nhiễu xạ Fresnel. Nếu khoảng cách từ vật cản đến nguồn và các điểm quan sát là rất lớn (lớn vô hạn), người ta nói đến nhiễu xạ Fraunhofer.
Không có sự khác biệt cơ bản và không có ranh giới rõ ràng giữa nhiễu xạ Fresnel và Fraunhofer. Cái này liên tục chảy vào cái kia. Ví dụ, nếu một điểm quan sát nằm trên trục của hệ thống, một phần đáng kể của vùng thứ nhất hoặc một số vùng Fresnel nằm trong lỗ của vật cản, thì nhiễu xạ được coi là Fresnel. Nếu một phần không đáng kể của vùng Fresnel đầu tiên nằm gọn trong lỗ, thì nhiễu xạ sẽ là Fraunhofer.
Vùng Fresnel Các khu vực mà bề mặt của sóng ánh sáng (hoặc âm thanh) có thể được phân chia để tính toán kết quả của nhiễu xạ ánh sáng (Xem phần Nhiễu xạ ánh sáng) (hoặc âm thanh). Phương pháp này được O. Fresnel áp dụng lần đầu tiên vào năm 1815-19. Bản chất của phương pháp như sau. Cho từ điểm sáng Q ( cơm.
) một sóng hình cầu truyền và yêu cầu xác định các đặc điểm của quá trình sóng do nó gây ra tại điểm R. Chúng ta hãy chia mặt sóng S thành các vùng hình khuyên; về điều này, chúng tôi rút ra từ điểm R hình cầu với bán kính PO, Pa=PO +λ / 2; Pb = Bố+ λ / 2 , MÁY TÍNH= Pb +λ / 2, (O là giao điểm của mặt sóng với đường thẳng PQ; λ là độ dài của sóng ánh sáng). Các phần hình nhẫn của bề mặt sóng, "cắt ra" khỏi nó bởi các hình cầu này, được gọi là Z. F. Quá trình sóng tại một điểm R có thể được coi là kết quả của việc cộng các dao động gây ra tại điểm này bởi mỗi ZF riêng biệt. Biên độ của các dao động như vậy giảm từ từ khi số vùng tăng dần (tính từ điểm O), và các pha của dao động gây ra trong R các khu liền kề nằm đối diện nhau. Do đó, những làn sóng đến R từ hai khu vực liền kề hủy bỏ lẫn nhau và hành động của các khu vực theo sau đến một khu vực cộng lại. Nếu sóng truyền đi mà không gặp phải chướng ngại vật, thì như tính toán cho thấy, hành động của nó (tổng các hành động của tất cả các ZF) tương đương với hành động của một nửa vùng đầu tiên. Nếu, sử dụng màn hình có các phần đồng tâm trong suốt, để chọn các phần của sóng tương ứng, ví dụ: N các vùng Fresnel lẻ, thì hành động của tất cả các vùng đã chọn sẽ cộng lại và biên độ dao động U kỳ quặc ở điểm R sẽ tăng lên 2N lần, và cường độ ánh sáng là 4 N 2 thời gian và sự chiếu sáng tại các điểm xung quanh R, giảm bớt. Điều tương tự sẽ xảy ra khi chỉ các vùng chẵn được chọn, nhưng pha của sóng tổng U thậm chí
sẽ có dấu hiệu ngược lại. Màn hình vùng như vậy (cái gọi là thấu kính Fresnel) không chỉ được sử dụng trong quang học, mà còn trong âm học và kỹ thuật vô tuyến - trong vùng có bước sóng đủ ngắn, khi kích thước của thấu kính không quá lớn (sóng vô tuyến centimet, siêu âm sóng). Phương pháp ZF cho phép biên dịch nhanh chóng và trực quan một biểu diễn định lượng định tính và đôi khi khá chính xác về kết quả của nhiễu xạ sóng trong các điều kiện lan truyền phức tạp khác nhau của chúng. Vì vậy, nó không chỉ được sử dụng trong quang học, mà còn được sử dụng trong nghiên cứu sự lan truyền của sóng vô tuyến và sóng âm để xác định đường đi hiệu quả của "chùm" đi từ máy phát đến máy thu; để tìm hiểu xem liệu các hiện tượng nhiễu xạ có đóng một vai trò nào đó trong các điều kiện nhất định hay không; để định hướng trong các vấn đề định hướng bức xạ, tập trung sóng, v.v.
Bách khoa toàn thư Liên Xô vĩ đại. - M.: Bách khoa toàn thư Liên Xô. 1969-1978 .
Xem "Fresnel zone" là gì trong các từ điển khác:
Các phần trong đó bề mặt phía trước của sóng ánh sáng được chia để đơn giản hóa việc tính toán khi xác định biên độ của sóng tại một điểm nhất định ở bên phải. Phương pháp Z. F. được sử dụng khi xem xét các vấn đề về nhiễu xạ sóng theo Huygens Fresnel ... ... Bách khoa toàn thư vật lý
FRESNEL- (1) nhiễu xạ (xem) của một sóng ánh sáng hình cầu, khi xem xét nó không thể bỏ qua độ cong của bề mặt tới và các sóng nhiễu xạ (hoặc chỉ nhiễu xạ). Ở trung tâm của hình ảnh nhiễu xạ từ một đĩa tròn không trong suốt luôn là ... ... Đại từ điển bách khoa bách khoa
Các phần mà bề mặt sóng bị chia ra khi xét sóng nhiễu xạ (nguyên lý Huygens Fresnel). Vùng Fresnel được chọn sao cho khoảng cách của mỗi vùng tiếp theo từ điểm quan sát lớn hơn nửa bước sóng ... ...
Nhiễu xạ hình cầu. của một sóng ánh sáng trên một vùng không đồng nhất (ví dụ, một lỗ trên màn hình), kích thước đám b có thể so sánh với đường kính của vùng Fresnel đầu tiên? (z?): b =?. Tên để vinh danh người Pháp ... Bách khoa toàn thư vật lý
Các phần mà bề mặt sóng bị chia ra khi xét đến sự nhiễu xạ của sóng (nguyên lý Huygens Fresnel). Các vùng Fresnel được chọn sao cho khoảng cách của mỗi vùng tiếp theo từ điểm quan sát lớn hơn nửa bước sóng so với khoảng cách ... từ điển bách khoa
Sự nhiễu xạ của sóng ánh sáng hình cầu bởi tính không đồng nhất (ví dụ, một lỗ), kích thước của nó có thể so sánh với đường kính của một trong các vùng Fresnel (Xem vùng Fresnel). Tên được đặt để vinh danh O. J. Fresnel, người đã nghiên cứu loại nhiễu xạ này (Xem Fresnel). ... ... Bách khoa toàn thư Liên Xô vĩ đại
Các phần trong đó bề mặt phía trước của sóng ánh sáng được chia để đơn giản hóa các tính toán khi xác định biên độ của sóng tại một điểm nhất định trong không gian. Phương pháp F. h. được sử dụng khi xem xét các vấn đề về nhiễu xạ sóng theo Huygens ... ... Bách khoa toàn thư vật lý
Sự nhiễu xạ của sóng điện từ hình cầu bởi sự không đồng nhất, ví dụ, một lỗ trên màn hình, kích thước của lỗ này có thể so sánh với kích thước của vùng Fresnel, tức là, trong đó z là khoảng cách của điểm quan sát từ màn hình,? ? bước sóng. Được đặt tên cho O. J. Fresnel ... Từ điển Bách khoa toàn thư lớn
Sự nhiễu xạ của sóng điện từ hình cầu bởi một vật không đồng nhất, chẳng hạn như lỗ trên màn, có kích thước b tương đương với kích thước của vùng Fresnel, nghĩa là, trong đó z là khoảng cách của điểm quan sát từ màn hình, λ là bước sóng. Được đặt tên cho O. J. Fresnel ... từ điển bách khoa
Các phần mà bề mặt sóng bị chia ra khi xét đến sự nhiễu xạ của sóng (nguyên lý Huygens Fresnel). F. h. được chọn để loại bỏ từng dấu vết. vùng từ điểm quan sát dài hơn một nửa bước sóng so với vùng trước đó ... ... Khoa học Tự nhiên. từ điển bách khoa
Chú Vanya cốt truyện của vở kịch. “Chú Ivan. Thái độ đối với giáo sư của những người khác
Tsakhes nhỏ, biệt danh Zinnober
Maikov, Apollon Nikolaevich - tiểu sử ngắn