Вектор з'єднує початкове положення. S – переміщення – вектор, що з'єднує початкове та кінцеве положення тіла

Проекцію вважають позитивною, якщо (а х >0) від проекції початку вектора до проекції його кінця потрібно йти у напрямку осі. Інакше проекція вектора (а х 0) від проекції початку вектора до його проекції кінця потрібно йти у напрямку осі. Інакше проекція вектора (а х 0) від проекції початку вектора до його проекції кінця потрібно йти у напрямку осі. Інакше проекція вектора (а х 0) від проекції початку вектора до його проекції кінця потрібно йти у напрямку осі. Інакше проекція вектора (а х 0) від проекції початку вектора до його проекції кінця потрібно йти у напрямку осі. В іншому випадку проекція вектора (а х
Шлях чи переміщення ми оплачуємо при поїздці таксі? М'яч впав з висоти 3 м, відскочив від підлоги і був спійманий на висоті 1 м. Знайти шлях та переміщення м'яча. Велосипедист рухається по колу з радіусом 30 м. Чому рівні шлях та переміщення велосипедиста за половину обороту? За повний обіг?

§ § 2.3 відповісти на запитання наприкінці параграфа. Упр. 3, стор.15 На рис. показана траєкторія АВСД руху точки А в Д. Знайти координати точок початку і кінця руху, пройдений шлях, переміщення, проекцію переміщення на осі координат. Вирішити завдання (за бажанням): Катер пройшов на північний схід 2 км, а потім у північному напрямку ще 1 км. Знайти геометричну побудову переміщення (S) та його модуль (S).

Кінематичне опис руху мат. Крапки

(Мат. точка, система відліку, переміщення, траєкторія, шлях, швидкість, прискорення.)

Кінематичні рівняння рівнозмінного руху

Кінематика займається описом руху, відволікаючись від причин. Для опису руху можна вибирати різні системи відліку. У різних системах відліку рух одного й того тіла виглядає по-різному. У кінематиці під час виборів системи відліку керуються лише міркуваннями доцільності, визначальними конкретними умовами. Так, при розгляді руху тіл на Землі природно пов'язати систему відліку із Землею, що ми робитимемо. При розгляді руху самої Землі систему відліку зручніше пов'язувати з Сонцем тощо. Ніяких принципових переваг однієї системи відліку порівняно з іншою в кінематиці вказати не можна. Усі системи відліку кінематично еквівалентні. Тільки в динаміці, що вивчає рух у зв'язку з силами, що діють на тіла, що рухаються, виявляються принципові переваги певної системи відліку або, точніше, певного класу систем відліку. Так,

Матеріальною точкою називаються макроскопічне тіло, розміри якого настільки малі, що в аналізованому русі їх можна не брати до уваги і вважати, що вся речовина тіла як би зосереджена в одній геометричній точці.

Матеріальних точок у природі немає. Матеріальною точкою є абстракція, ідеалізований образ реально існуючих тіл. Можна або не можна те чи інше тіло при вивченні якогось руху прийняти за матеріальну точку - це залежить не стільки від самого тіла, скільки від характеру руху, а також від змісту питань, на які ми хочемо отримати відповідь. Абсолютні розміри тіла при цьому не мають ролі. Важливими є відносні розміри, тобто відношення розмірів тіла до деяких відстаней, характерних для розглянутого руху. Наприклад, Землю під час розгляду її орбітального руху навколо Сонця з величезною точністю можна вважати матеріальну точку. Характерною довжиною тут є радіус земної орбіти R ~ 15 Ю8 км. Він дуже великий проти радіусом земної кулі г жл:6,4 103 км. Завдяки цьому за орбітального руху всі точки Землі рухаються практично однаково. Тому досить розглянути рух лише однієї точки, наприклад центру Землі, і вважати, що вся речовина Землі ніби зосереджена в цій геометричній точці. Така ідеалізація дуже спрощує завдання про орбітальний рух Землі, зберігаючи, проте, всі істотні риси цього руху. Але ця ідеалізація не годиться при розгляді Землі навколо власної осі, бо безглуздо говорити про обертання

геометричної точки навколо осі, що проходить через цю точку.

Тілом відліку називається положення матеріальної точки в просторі в даний момент часу визначається по відношенню до будь-якого іншого тіла. З ним зв'язується

Система відліку – сукупність системи координат і годин, пов'язаних із тілом, стосовно якого вивчається рух якихось інших матеріальних точок.

Переміщенням називається вектор, що з'єднує початкову і кінцеву точки траєкторії.

Траєкторією руху матеріальної точки називається лінія, що описується цією точкою у просторі. Залежно від форми траєкторії рух може бути прямолінійним та криволінійним.

Основні поняття кінематики

Кінематика

Розділ 1. Механіка

Будь-яке фізичне явище або процес в навколишньому матеріальному світі є закономірним рядом змін, що відбуваються в часі і просторі. Механічне рух, тобто зміна становища даного тіла (чи його частин) щодо інших тіл, – це найпростіший вид фізичного процесу. Механічне рух тіл вивчається у розділі фізики, що називається механікою. Основне завдання механіки – визначити положення тіла у будь-який момент часу.

Одна з основних частин механіки, що називається кінематикою, Розглядає рух тіл без з'ясування причин цього руху. Кінематика відповідає питанням: як рухається тіло? Іншою важливою частиною механіки є динамікаяка розглядає дійство одних тіл на інші як причину руху. Динаміка відповідає питанням: чому тіло рухається саме так, а чи не інакше?

Механіка - одна з найдавніших наук. Певні пізнання в цій галузі були відомі задовго до нової ери (Арістотель (IV століття до н.е.), Архімед (III ст. до н.е.)). Проте, якісне формулювання законів механіки почалося лише XVII столітті зв. е., коли Г. Галілей відкрив кінематичний закон складання швидкостей та встановив закони вільного падіння тіл. Через кілька десятиліть після Галілея великий І. Ньютон (1643-1727) сформулював основні закони динаміки.

У механіці Ньютона рух тіл розглядається при швидкостях, набагато менше швидкості світла в порожнечі. Її називають класичноюабо ньютонівськоїмеханікою на відміну релятивістської механіки, створеної на початку ХХ століття переважно завдяки роботам А. Ейнштейна (1879–1956).

У релятивістській механіці рух тіл розглядається при швидкостях, близьких до швидкості світла. Класична механіка Ньютона є граничним випадком релятивістської при<< c.

Кінематикоюназивають розділ механіки, у якому рух тіл розглядається без з'ясування причин, що його викликають.

Механічним рухомтіла називають зміну його становища у просторі щодо інших тіл з часом.

Механічне рух щодо. Рух того самого тіла щодо різних тіл виявляється різним. Для опису руху тіла слід зазначити, стосовно якого тілу розглядається рух. Це тіло називають тілом відліку.

Система координат, пов'язана з тілом відліку, та годинник для відліку часу утворюють систему відліку , що дозволяє визначати положення тіла, що рухається в будь-який момент часу.

У Міжнародній системі одиниць (СІ) за одиницю довжини прийнято метр, а за одиницю часу – секунда.

Будь-яке тіло має певні розміри. Різні частини тіла знаходяться у різних місцях простору. Однак у багатьох завданнях механіки немає необхідності вказувати положення окремих частин тіла. Якщо розміри тіла малі порівняно з відстанями до інших тіл, то це тіло можна вважати його матеріальною точкою. Так можна чинити, наприклад, щодо руху планет навколо Сонця.

Якщо всі частини тіла рухаються однаково, такий рух називається поступальним . Поступально рухаються, наприклад, кабіни в атракціоні «Колесо огляду», автомобіль на прямолінійній ділянці колії тощо. буд. При поступальному русі тіла його можна розглядати як матеріальну точку.

Тіло, розмірами якого в даних умовах можна знехтувати, називається матеріальною точкою .

Поняття матеріальної точки грає значної ролі у механіці.

Переміщаючись з часом з однієї точки до іншої, тіло (матеріальна точка) описує деяку лінію, яку називають траєкторією руху тіла .

Положення матеріальної точки у просторі у будь-який час ( закон руху ) можна визначати або за допомогою залежності координат від часу x = x (t), y = y (t), z = z (t)(координатний спосіб), або за допомогою залежності від часу радіус-вектора (векторний спосіб), проведеного з початку координат до цієї точки (рис. 1.1.1).

Питання 1. Радіус-вектор. Вектор переміщення.

- радіус-вектор- це вектор, проведений від точки відліку Продо розглянутої точки М.

- переміщення(або зміна радіус-вектора) – це вектор, що з'єднує початок та кінець траєкторії.

радіус-вектор у прямокутній системі декартових координат:

Де -називають координатами точки.

Запитання 2.Швидкість переміщення. Середня та миттєва швидкості.

Швидкість переміщення(Вектор)-показує, як змінюється переміщення в одиницю часу.

Середнє: Миттєва:

Миттєва швидкість завжди спрямована по дотичній до траєкторії,

а середня – збігається із вектором переміщення.

Проекція: Модуль:

Питання 3. Шлях. Його зв'язок із модулем швидкості.

S– шлях- Це довжина траєкторії (скалярна величина, > 0).

S-площа фігури, обмеженою кривою v(t) та прямими t 1 і t 2 .

Питання 4. Прискорення. Модуль прискорення.

Прискорення -за змістом – показує, як змінюється швидкість одиницю часу.

Проекція: Модуль: Середнє значення:

Питання 5. Нерівномірний рух точки криволінійної траєкторії.

Якщо точка рухається криволінійною траєкторією, то доцільно розкласти прискорення на складові, одна з яких спрямована по дотичній і називається тангенціальним чи дотичним прискоренням, а інша спрямовано нормалі до дотичної, тобто. по радіусу кривизни, до центру кривизни і називається нормальним прискоренням.

Характеризує зміну швидкості за напрямом – за величиною.

Де r - радіус кривизни.

У точки, що рухається криволінійною траєкторією, завжди є нормальне прискорення, а тангенціальне – тільки тоді, коли швидкість змінюється за величиною.

(2, 3) Тема 2. КІНЕМАТИЧНІ РІВНЯННЯ РУХУ.

Питання 1.Отримати кінематичні рівняння руху r(t) та v(t).

Два диференціальних та пов'язаних з ними двох інтегральних векторних рівняннях:

→ і - кінематичні рівняння рівнозмінноготочки при .

Питання 2. Отримати кінематичні рівняння руху x(t), y(t), v x (t) та v y (t), для покинутого тіла.

Запитання 3. Отримати кінемат. рівняння руху x(t), y(t), v x (t) і v y (t), для тіла, кинутого під кутом.

Запитання 4. Отримати рівняння руху для тіла, кинутого під кутом.

Тема 3. КІНЕМАТИКА ОБЕРТАННЯ.

Питання 1. Кінематичні характеристики обертального руху.

кутове переміщення- Кут повороту радіус-вектора.

кутова швидкість- Вказує, як змінюється кут повороту радіус-вектора.

кутове прискорення- Вказує, як змінюється кутова швидкість за одиницю часу.

Питання 2. Зв'язок між лінійними та кутовими характеристиками руху точки

Питання 3. Отримайте кінематичне рівнянняw (t) та ф(t).

То кінематичні рівняння після інтегрування набудуть більш простого вигляду: - Кін. рівняння рівноприскор.(+) і рівнозамедл.(-) обертального руху.

(4, 5, 6) Тема 4.КІНЕМАТИКА АТТ.

Питання 1. Визначення АТТ. Поступальні та обертальні рухи АТТ.

АТТназивається тіло, деформаціями якого можна знехтувати в умовах даного завдання.

Всі рухи АТТ можна розкласти на поступальне та обертальне, щодо деякої миттєвої осі. Поступальний рух -це рух, у якому пряма, проведена через будь-які дві точки тіла, переміщається паралельно себе. При поступальному русі всі точки тіла здійснюють однакові переміщення. Обертальний рух- Це рух, при якому всі точки тіла рухаються по колам, центри яких лежать на одній і тій же прямій, званої віссю обертання.

Як кінематичне рівняння обертального руху АТТ достатньо знати рівняння j(t)для кута повороту радіус-вектора, проведеного від осі обертання до якоїсь точки тіла (якщо вісь нерухома). Тобто, принципово кінематичні рівняння руху точки і АТТ не відрізняються.

Тема 5. ЗАКОНИ НЬЮТОНА.

Тема 6. ЗАКОН ЗБЕРЕЖЕННЯ Імпульсу.

Тема 7. РОБОТА. ПОТУЖНІСТЬ. ЕНЕРГІЯ.

Питання 7. Закони збереження стосовно абсолютно пружного удару двох куль.

Абсолютно пружний удар– це такий удар, у якому зберігається кінетична енергія всієї системи.

Тема 10. СИЛОВІ ПОЛЯ

Запитання 3. Скорочення довжини.

l 0- Довжина стрижня в системі, щодо якої він спочиває (у нашому випадку в До),l –довжина цього відрізка в системі, щодо якої він рухається ( К¢). т.к. і знайдемо зв'язок між lі l 0: .

Таким чином, зі СТО випливає, що розміри тіл, що рухаються, повинні скорочуватися в напрямку їх руху, але реального скорочення немає, т.к. всі ІСО рівноправні.

Питання 2. Ідеальний газ

Найпростішою моделлю реальних газів є ідеальний газ. З м акроскопічної точки зору - це газ, для якого виконуються газові закони ( pV = const, p / T = const, V / T = const). З м ікроскопічної точки зору – це газ, для якого можна знехтувати: 1) взаємодією молекул між собою та 2) власним об'ємом молекул газу порівняно з об'ємом судини, в якій знаходиться газ.

Рівняння, яке зв'язує між собою параметри стану, називається рівнянням станугазу. Одне з найпростіших рівнянь стану – це

( ; ; ) рівняння Менделєєва – Клапейрона.

(n –концентрація, k –постійна Больцмана) - рівняння стану ідеального газу іншій формі.

Тема 15. ОСНОВНІ ПОНЯТТЯ ТЕРМОДИНАМІКИ

Запитання 1. Основні поняття. Зворотні та незворотні процеси.

Оборотний процес -це такий процес переходу системи зі стану Ау стан У, при якому можливий зворотний перехід від Удо Ачерез ті ж проміжні стани і при цьому в оточуючих тілах немає жодних змін. Система називається ізольованіякщо вона не обмінюється енергією з навколишнім середовищем. На графіку стану позначаються точками, а процеси – лініями.

Величини, які залежать тільки від стану системи та не залежать від процесів, за допомогою яких система прийшла в даний стан, називаються функціями стану. Величини, значення яких у цьому стані залежать від попередніх процесів, називаються функціями процесів - це теплота Qта робота Aїх зміна позначають часто як dQ, dAабо . ( d- грецька буква - дельта)

Роботаі теплота- Це дві форми передачі енергії від одних тіл до інших. При виконанні роботи змінюється відносне розташування тіл чи частин тіла. Передача енергії як теплоти здійснюється при контакті тіл – з допомогою теплового руху молекул.

До внутрішньої енергіївідносять: 1) кінетичну енергію теплового руху молекул (але не кінетичну енергію всієї системи в цілому); 2) потенційну енергію взаємодії молекул між собою; 3) кінетичну та потенційну енергію коливального руху атомів у молекулі; , 5) енергію взаємодії протонів та нейтронів усередині ядра атома. Ці енергії за величиною дуже відрізняються один від одного, наприклад, енергія теплового руху молекул при 300 К ~ 0,04 еВ, енергія зв'язку електрона в атомі ~ 20-50 еВ, а енергія взаємодії нуклонів в ядрі ~ 10 МеВ. Тому ці взаємодії розглядають окремо.

Внутрішня енергія ідеального газу– це кінетична енергія теплового руху молекул. Вона залежить лише від температури газу. Її зміна має однаковий вираз для будь-яких процесів в ідеальних газахі залежить тільки від початкової та кінцевої температур газу. - Внутрішня енергія ідеального газу.

Тема 16

Запитання 1. Ентропія

II початок термодинаміки, як і I початок, є узагальненням великої кількості досвідчених фактів та має кілька формулювань.

Введемо спочатку поняття «ентропія», яке відіграє ключову роль термодинаміки. Е нтропія - S- Одна з найважливіших термодинамічних функцій, що характеризує стан або можливі зміни стану речовини - це багатогранне поняття.

1)Ентропія – це функція стану. Введення таких величин цінне тим, що за будь-яких процесах зміна функції стану однакова, тому складний реальний процес можна замінити «вигаданими» простими процесами. Наприклад, реальний процес переходу системи зі стану А в стан В (див. рис.) можна замінити на два процеси: ізохоричний А®С та ізобаричний С®В.

Ентропія визначається в такий спосіб.

Для оборотних процесів в ідеальних газах можна отримати формули для обчислення ентропії у різних процесах. Висловимо dQз I початку і підставимо у вираз для dS .

загальний вираз зміни ентропії в оборотних процесах.

Інтегруючи, отримаємо вирази зміни ентропії в різних ізопроцесах в ідеальних газах.

Питання 2,3,4.

У всіх розрахунках ентропії має значення лише різниця ентропій кінцевого та початкового станів системи

2)Ентропія міра розсіювання енергії.

	запишемо I початок термодинаміки для оборотного ізотермічного процесу, враховуючи, що dQ=T×dSі висловимо роботу dА
термодинамічна функція називається вільною енергією величина називається пов'язаною енергією
З формул можна дійти невтішного висновку, що у роботу можна перевести не весь запас внутрішньої енергії системи U. Частина енергії TSне можна перевести в роботу, вона розсіюється у навколишньому середовищі. І це «пов'язана» енергія тим більше, що більше ентропія системи. Отже, ентропію можна назвати мірою розсіювання енергії.

3)Ентропія – міра безладу системи

Введемо поняття термодинамічної ймовірності. Нехай ми маємо ящик, розділений на nвідсіків. У ящику по всіх відсіках вільно переміщається Nмолекул. У першому відсіку виявиться N 1молекул, у другому відсіку N 2молекул,…,

в n-ом відсіку - N nмолекул. Число способів w, якими можна розподілити Nмолекул по nстанам (відсікам) називається термодинамічної ймовірністю. Інакше висловлюючись, термодинамічна можливість показує, скільки мікророзподілами можна отримати це макророзподіл Вона обчислюється за такою формулою:

Для прикладу обчислення wрозглянемо систему, що складається з трьох молекул 1, 2 та 3, які вільно переміщуються в ящику з трьома відсіками.

У цьому прикладі N = 3(три молекули) та n = 3(Три відсіки), молекули вважаються помітними.

У першому випадку макророзподіл - це рівномірний розподіл молекул по відсіках, він може здійснитися 6 мікророзподілами. Імовірність такого розподілу найбільша. Рівномірний розподіл можна назвати «безладом» (за аналогією з розкиданими речами в кімнаті). В останньому випадку, коли молекули збираються лише в одному відсіку, ймовірність найменша. Простіше кажучи, з повсякденних спостережень ми знаємо, що молекули повітря більш менш рівномірно розподіляються в приміщенні, і практично неймовірно, щоб всі молекули зібралися в одному кутку кімнати. Проте теоретично така можливість існує.

Больцман постулював, що ентропія прямо пропорційна натуральному логарифму термодинамічної ймовірності:

Отже, ентропію можна назвати мірою заворушення системи.

Питання 6. Тепер ми можемо сформулювати II початок термодинаміки.

1)При будь-яких процесах, що відбуваються в теплоізольованій системі, ентропія системи не може зменшуватися:

Знак "=" відноситься до оборотних процесів, знак ">" - до незворотних (реальних) процесів. У незамкнутих системах ентропія може змінюватись будь-яким чином.

Інакше висловлюючись, у замкнутих реальних системах можливі ті процеси, у яких ентропія зростає. Ентропія пов'язані з термодинамічної ймовірністю, отже, її збільшення замкнених системах означає зростання «безладу» системи, тобто. молекули прагнуть прийти в однаковий енергетичний стан і з часом усі молекули повинні мати однакову енергію. Звідси було зроблено висновок про прагнення нашого Всесвіту до теплової смерті. «Ентропія світу прагне максимуму» (Клаузіус). Так як закони термодинаміки виведені на основі людського досвіду в масштабах Землі, то питання про їх застосування в масштабах Всесвіту залишається відкритим.

3) «Неможливо збудувати вічний двигун другого роду, тобто. таку періодично діючу машину, дія якої полягала б тільки у піднятті вантажу та охолодженні теплового резервуара» (Томсон, Планк)

Обов'язково має бути ще тіло, якому «доведеться» віддати частину теплоти. Просто забирати тепло від деякого тіла і перетворювати його на роботу неможливо тому, що такий процес супроводжується зменшенням ентропії нагрівача. Отже, потрібно ще одне тіло – холодильник, ентропія якого збільшуватиметься, щоб DS = 0. Тобто. у нагрівача забирається теплота, з цього може бути виконана робота, але частина теплоти «губиться», тобто. передається холодильнику.

Питання 7. КРУГОВІ ПРОЦЕСИ (ЦИКЛИ)

Круговим процесом чи цикломназивається такий процес, у якому система, пройшовши ряд станів, повертається у вихідний стан. Якщо процес здійснюється за годинниковою стрілкою, він називається прямим, проти годинникової стрілки - зворотним. Т.к. внутрішня енергія є функцією стану, то в круговому процесі

Пристрій, у якому витрачається теплота, а виходить робота, називається тепловою машиною. Всі теплові машини працюють за прямим циклом, що складається з різних процесів. Пристрій, що працює за зворотним циклом, називається холодильною машиною. У холодильній машині витрачається робота, а результаті холодного тіла віднімається теплота, тобто. відбувається додаткове охолодження цього тіла.

Розглянемо цикл Карно для ідеальної теплової машини.Передбачається, що робоче тіло – ідеальний газ, тертя відсутнє. Цей цикл, що складається з двох ізотерм і двох адіабат, реально не здійснимо, але він відіграв величезну роль у розвитку термодинаміки та теплотехніки та дозволив проаналізувати коефіцієнт корисної дії (ККД) теплових машин.

1-2 ізотермічне розширення		тепло, що повідомляється, йде на роботу газу
2-3 адіабатичне розширення		газ здійснює роботу за рахунок внутрішньої енергії
3-4 ізотермічний стиск		зовнішні сили стискають газ, передаючи теплоту навколишньому середовищу
4-1 адіабатичний стиск		над газом відбувається робота, його внутрішня енергія збільшується
(- З рівнянь адіабат)	повна робота за цикл; на графіку повна Адорівнює площі, що охоплюється кривою 1-2-3-4-1

Таким чином, за цикл газу було повідомлено Q 1теплоти, холодильнику передано Q 2теплоти та отримана робота А.

З отриманого виразу випливає, що: 1) ККД завжди менше одиниці,

2) ККД не залежить від роду робочого тіла, а тільки від температури нагрівача та холодильника; 3) щоб підвищити ККД потрібно збільшити температуру нагрівача і зменшити температуру холодильника. У сучасних двигунах як нагрівач використовуються горючі суміші - бензин, гас, дизельне паливо та ін, що мають певні температури горіння. Холодильником служить найчастіше довкілля. Отже, реально збільшити ККД можна лише за рахунок зменшення тертя у різних вузлах двигуна та машини.

Тема 18. Питання 1. АГРЕГАТНІ СТАНУ РЕЧОВИНИ

Молекули є складними системами електрично заряджених частинок. Основна маса молекули та весь її позитивний заряд зосереджені в ядрах, їх розміри порядку 10 – 15 – 10 – 14 м, а розмір самої молекули, включаючи електронну оболонку, приблизно 10 – 10 м. Загалом молекула електрично нейтральна. Електричне поле її зарядів в основному зосереджено всередині молекули і за її межами різко зменшується. При взаємодії двох молекул одночасно виявляються і сили тяжіння і відштовхування, вони по-різному залежать від відстані між молекулами (див рис.- пунктирні лінії). Одночасна дія міжмолекулярних сил дає залежність сили Fвід відстані rміж молекулами, характерною і для двох молекул, і атомів, і іонів (суцільна крива). На великих відстанях молекули практично не взаємодіють, на дуже малих відстанях переважають сили відштовхування. На відстанях, рівних кільком діаметрам молекул діють сили тяжіння. Відстань r oміж центрами двох молекул, на якому F=0,- це становище рівноваги. Оскільки сила пов'язана з потенційною енергією F=-dE піт /dr, то інтегрування дасть залежність потенційної енергії від r(Потенційна крива) . Рівноважне становище відповідає мінімуму потенційної енергії. U min. Для різних молекул вид потенційної кривої аналогічний, але числові значення r oі U minрізні та визначаються природою даних молекул.

Крім потенційної, молекула має ще й кінетичну енергію. Мінімальна потенційна енергія кожного сорту молекул своя, а кінетична енергія залежить від температури речовини ( Е кін~ кТ). Залежно від співвідношення між цими енергіями ця речовина може бути в тому чи іншому агрегатному стані. Наприклад, вода може бути в твердому стані (лід), рідкому і у вигляді пари.

У інертних газів U minневеликі, тому вони переходять у рідкий стан за дуже низьких температур. У металів великі величини U minтому вони знаходяться у твердому стані аж до температури плавлення – це можуть бути сотні та тисячі градусів.

Запитання 3.

Змочування призводить до того, що на стінках судини рідина як би «повзе» по стінці, і її поверхня викривляється. У широкій посудині це викривлення практично непомітно. У вузьких трубках – капілярах- Цей ефект можна спостерігати візуально. За рахунок сил поверхневого натягу створюється додатковий (порівняно з атмосферним) тиск Dр, спрямований до центру кривизни поверхні рідини.

Додатковий тиск поблизу викривленої поверхні рідини D рпризводить до підйому (при змочуванні) або опускання (при незмочуванні) рідини в капілярах.

При рівновазі додатковий тиск дорівнює гідростатичному тиску стовпчика рідини. З формули Лапласа для капіляра круглого перерізу D p = 2s /R, гідростатичний тиск р = r g h. Прирівнюючи Dр = р, знайдемо h.

З формули видно, що менше радіус капіляра, тим вище підйом (або опускання) рідини.

Явище капілярності надзвичайно поширене у природі та техніці. Наприклад, проникнення вологи з ґрунту в рослини здійснюється за допомогою підйому її капілярними каналами. До капілярних явищ відноситься таке явище, як рух вологи по стінах приміщення, що призводить до вогкості. Дуже велику роль відіграє відігравання при видобутку нафти. Розміри пір у породі, що містить нафту, надзвичайно малі. Якщо нафта, що видобувається, виявиться несмачивающей по відношенню до породи, то вона закупорить канальця, і витягти її буде дуже важко. Додаючи до рідини деякі речовини навіть у дуже малій кількості, можна суттєво змінити її поверхневий натяг. Такі речовини називаються поверхнево-активними речовинами. радіус-вектор у прямокутній системі декартових координат:

Де -називають координатами точки.

вектор, що з'єднує початкове положення тіла з наступним положенням. і отримав найкращу відповідь

Відповідь від Winter37[гуру]
Механічне рух – це зміна становища тіла у просторі з часом щодо інших тіл.
З усіх різноманітних форм руху матерії цей вид руху є найпростішим.
Наприклад: переміщення стрілки годинника по циферблату, йдуть люди, колишуться гілки дерев, пурхають метелики, летить літак і т.д.
Визначення положення тіла у будь-який час є основним завданням механіки.
Рух тіла, у якому всі точки рухаються однаково, називається поступальним.
Матеріальна точка - це фізичне тіло, розмірами якого в умовах руху можна знехтувати, вважаючи, що вся його маса зосереджені в одній точці.
Траєкторія - це лінія, яку описує матеріальна точка при своєму русі.
Шлях – це довжина траєкторії руху матеріальної точки.
Переміщення - це спрямований відрізок прямий (вектор), що з'єднує початкове положення тіла з наступним положенням.
Система відліку – це: тіло відліку, що з ним система координат, і навіть прилад для відліку часу.
Важлива особливість хутра. рухи – його відносність.
Відносність руху – це переміщення та швидкість тіла щодо різних систем відліку різні (наприклад, людина та поїзд). Швидкість тіла щодо нерухомої системи координат дорівнює геометричній сумі швидкостей тіла щодо рухомої системи та швидкості рухомої системи координат відносно нерухомої. (V1 – швидкість людини у поїзді, V0- швидкість поїзда, то V=V1+V0).
Класичний закон складання швидкостей формулюється наступним чином: швидкість руху матеріальної точки по відношенню до системи відліку, що приймається за нерухому, дорівнює векторній сумі швидкостей руху точки в рухомій системі та швидкості руху рухомої системи відносно нерухомої.
Характеристики механічного руху пов'язані між собою основними кінематичними рівняннями.
s = v0t + at2/2;
v = v0 + at.
Припустимо, що тіло рухається без прискорення (літак на маршруті), його швидкість протягом тривалого часу не змінюється, а = 0, тоді кінематичні рівняння матимуть вигляд: v = const, s = vt.
Рух, у якому швидкість тіла змінюється, т. е. тіло за будь-які рівні проміжки часу переміщається однією й ту саму величину, називають рівномірним прямолінійним рухом.
Під час старту швидкість ракети швидко зростає, тобто прискорення а>О, а == const.
У цьому випадку кінематичні рівняння мають такий вигляд: v = v0 + at, s = V0t + at2/2.
За такого руху швидкість і прискорення мають однакові напрями, причому швидкість змінюється однаково за будь-які рівні проміжки часу. Цей вид руху називають рівноприскореним.
При гальмуванні автомобіля швидкість зменшується однаково за будь-які рівні проміжки часу, прискорення менше від нуля; Так як швидкість зменшується, то рівняння набувають вигляду: v = v0 + at, s = v0t - at2/2. Такий рух називають рівнозаповільненим.