Φαινόμενο Doppler στη φόρμουλα ραντάρ. Στη γενική περίπτωση, όταν τόσο η πηγή όσο και ο παρατηρητής κινούνται με ταχύτητες x I και x H, ο τύπος για το φαινόμενο Doppler παίρνει τη μορφή

Το φαινόμενο Doppler είναι φυσικό φαινόμενο, που συνίσταται σε αλλαγή της συχνότητας των κυμάτων ανάλογα με την κίνηση της πηγής αυτών των κυμάτων σε σχέση με τον παρατηρητή. Καθώς η πηγή πλησιάζει, η συχνότητα των κυμάτων που εκπέμπει αυξάνεται και το μήκος μειώνεται. Καθώς η πηγή των κυμάτων απομακρύνεται από τον παρατηρητή, η συχνότητά τους μειώνεται και το μήκος κύματος αυξάνεται.

Για παράδειγμα, σε περίπτωση ηχητικά κύματαΚαθώς η πηγή απομακρύνεται, το ύψος του ήχου θα μειώνεται και όσο πλησιάζει η πηγή, το ύψος του ήχου θα γίνεται υψηλότερο. Έτσι, αλλάζοντας το βήμα, μπορείτε να προσδιορίσετε εάν ένα τρένο, ένα αυτοκίνητο με ειδικό ηχητικό σήμα κ.λπ. πλησιάζει ή απομακρύνεται. Τα ηλεκτρομαγνητικά κύματα παρουσιάζουν επίσης το φαινόμενο Doppler. Εάν αφαιρεθεί η πηγή, ο παρατηρητής θα παρατηρήσει μια μετατόπιση του φάσματος προς την «κόκκινη» πλευρά, δηλ. προς μεγαλύτερα κύματα, και όταν πλησιάζετε - προς το "ιώδες", δηλ. προς μικρότερα κύματα.

Το φαινόμενο Doppler αποδείχθηκε εξαιρετικά χρήσιμη ανακάλυψη. Χάρη σε αυτόν, ανακαλύφθηκε η διαστολή του Σύμπαντος (τα φάσματα των γαλαξιών είναι μετατοπισμένα στο κόκκινο, επομένως απομακρύνονται από εμάς). έχει αναπτυχθεί μια μέθοδος για τη διάγνωση του καρδιαγγειακού συστήματος με τον προσδιορισμό της ταχύτητας της ροής του αίματος. Έχουν δημιουργηθεί διάφορα ραντάρ, συμπεριλαμβανομένων αυτών που χρησιμοποιεί η τροχαία.

Το πιο δημοφιλές παράδειγμα διάδοσης του φαινομένου Doppler: ένα αυτοκίνητο με σειρήνα. Όταν οδηγεί προς το μέρος σας ή μακριά σας, ακούτε έναν ήχο, και όταν περνάει, ακούτε έναν εντελώς διαφορετικό - έναν χαμηλότερο. Το φαινόμενο Doppler συνδέεται όχι μόνο με τα ηχητικά κύματα, αλλά και με οποιαδήποτε άλλα. Χρησιμοποιώντας το φαινόμενο Doppler, μπορούμε να προσδιορίσουμε την ταχύτητα ενός πράγματος, είτε πρόκειται για αυτοκίνητο είτε για ουράνια σώματα, με την προϋπόθεση ότι γνωρίζουμε τις παραμέτρους (συχνότητα και μήκος κύματος). Όλα όσα σχετίζονται με τηλεφωνικά δίκτυα, Wi-Fi, συναγερμοί ασφαλείας- Μπορείτε να παρατηρήσετε το φαινόμενο Doppler παντού.

Ή πάρτε ένα φανάρι - έχει κόκκινο, κίτρινο και πράσινα χρώματα. Ανάλογα με το πόσο γρήγορα κινούμαστε, αυτά τα χρώματα μπορούν να αλλάξουν, αλλά όχι μεταξύ τους, αλλά να αλλάξουν προς το μωβ: το κίτρινο θα γίνει πράσινο και το πράσινο σε μπλε.

Λοιπόν γιατί; Εάν απομακρυνθούμε από την πηγή φωτός και κοιτάξουμε πίσω μας (ή το φανάρι απομακρυνθεί από εμάς), τα χρώματα θα μετατοπιστούν προς το κόκκινο.

Και μάλλον αξίζει να διευκρινιστεί ότι η ταχύτητα με την οποία το κόκκινο μπορεί να συγχέεται με το πράσινο είναι πολύ υψηλότερη από την ταχύτητα με την οποία μπορείτε να οδηγείτε στους δρόμους.

Απάντηση

Σχόλιο

Η ουσία του φαινομένου Doppler είναι ότι εάν μια πηγή ήχου πλησιάσει ή απομακρυνθεί από τον παρατηρητή, τότε η συχνότητα του ήχου που εκπέμπεται από αυτήν αλλάζει από την οπτική γωνία του παρατηρητή. Για παράδειγμα, ο ήχος της μηχανής ενός αυτοκινήτου που περνάει αλλάζει. Είναι πιο ψηλά καθώς σε πλησιάζει και ξαφνικά γίνεται χαμηλότερο καθώς περνά δίπλα σου και αρχίζει να απομακρύνεται. Όσο μεγαλύτερη είναι η ταχύτητα της πηγής ήχου, τόσο μεγαλύτερη είναι η αλλαγή συχνότητας.

Παρεμπιπτόντως, αυτό το εφέ ισχύει όχι μόνο για τον ήχο, αλλά και, ας πούμε, για το φως. Είναι απλώς πιο προφανές για τον ήχο - μπορεί να παρατηρηθεί σε σχετικά χαμηλές ταχύτητες. Το ορατό φως έχει τόσο υψηλή συχνότητα που μικρές αλλαγέςλόγω του φαινομένου Doppler γυμνό μάτιαόρατος. Ωστόσο, σε ορισμένες περιπτώσεις το φαινόμενο Doppler θα πρέπει να λαμβάνεται υπόψη ακόμη και στις ραδιοεπικοινωνίες.

Εάν δεν εμβαθύνετε σε αυστηρούς ορισμούς και προσπαθήσετε να εξηγήσετε το αποτέλεσμα, όπως λένε, στα δάχτυλά σας, τότε όλα είναι πολύ απλά. Ο ήχος (όπως φως ή ραδιοφωνικό σήμα) είναι ένα κύμα. Για λόγους σαφήνειας, ας υποθέσουμε ότι η συχνότητα του λαμβανόμενου κύματος εξαρτάται από το πόσο συχνά λαμβάνουμε τις «κορυφές» του σχηματικού κύματος (). Εάν η πηγή και ο δέκτης είναι ακίνητοι (ναι, σε σχέση μεταξύ τους), τότε θα λάβουμε "ραβδώσεις" με την ίδια συχνότητα με την οποία τις εκπέμπει ο δέκτης. Εάν η πηγή και ο δέκτης αρχίσουν να πλησιάζουν ο ένας τον άλλον, τότε θα αρχίσουμε να λαμβάνουμε πιο συχνά, τόσο μεγαλύτερη είναι η ταχύτητα προσέγγισης - οι ταχύτητες θα αθροίζονται. Ως αποτέλεσμα, η συχνότητα του ήχου στον δέκτη θα είναι υψηλότερη. Εάν η πηγή αρχίσει να απομακρύνεται από τον δέκτη, τότε κάθε επόμενη "ράχη" θα χρειαστεί λίγο περισσότερο χρόνο για να φτάσει στον δέκτη - θα αρχίσουμε να λαμβάνουμε "ράχες" λίγο λιγότερο συχνά από ό,τι τις εκπέμπει η πηγή. Η συχνότητα του ήχου στον δέκτη θα είναι χαμηλότερη.

Αυτή είναι η εξήγηση στο σε έναν ορισμένο βαθμόσχηματικά, αλλά γενική αρχήαντανακλά.

Εν ολίγοις, η αλλαγή στην παρατηρούμενη συχνότητα και μήκος κύματος όταν η πηγή και ο δέκτης κινούνται μεταξύ τους. Συνδέεται με το πεπερασμένο της ταχύτητας διάδοσης των κυμάτων. Εάν η πηγή και ο δέκτης πλησιάσουν, η συχνότητα αυξάνεται (η κορυφή του κύματος καταγράφεται πιο συχνά). απομακρυνθείτε το ένα από το άλλο - η συχνότητα πέφτει (η κορυφή του κύματος καταγράφεται λιγότερο συχνά). Κοινή απεικόνιση του εφέ είναι η σειρήνα των ειδικών υπηρεσιών. Αν σε πλησιάσει ένα ασθενοφόρο, η σειρήνα τσιρίζει· όταν απομακρύνεται, βουίζει δυνατά. Μεμονωμένη περίπτωση- διάδοση ενός ηλεκτρομαγνητικού κύματος στο κενό - προστίθεται μια σχετικιστική συνιστώσα και το φαινόμενο Doppler εκδηλώνεται επίσης στην περίπτωση που ο δέκτης και η πηγή είναι ακίνητα μεταξύ τους, κάτι που εξηγείται από τις ιδιότητες του χρόνου.

Θα προσπαθήσω να απαντήσω με τον πιο απλό τρόπο:
Φανταστείτε ότι στέκεστε ακίνητοι και κάθε δευτερόλεπτο εκτοξεύετε ένα κύμα (για παράδειγμα, με τη φωνή σας), το οποίο εξαπλώνεται ακτινικά από εσάς με ταχύτητα 100 m/s.

Ας υπάρχει μια συσκευή σε ένα αέριο ή υγρό σε κάποια απόσταση από την πηγή κύματος που αντιλαμβάνεται τους κραδασμούς του μέσου, που θα ονομάσουμε δέκτη. Εάν η πηγή και ο δέκτης των κυμάτων είναι ακίνητοι σε σχέση με το μέσο στο οποίο διαδίδεται το κύμα, τότε η συχνότητα των ταλαντώσεων που γίνεται αντιληπτή από τον δέκτη θα είναι ίση με τη συχνότητα των ταλαντώσεων της πηγής. Εάν η πηγή ή ο δέκτης, ή και τα δύο κινούνται σε σχέση με το μέσο, τότε η συχνότητα v που αντιλαμβάνεται ο δέκτης μπορεί να αποδειχθεί διαφορετική από αυτό το φαινόμενο ονομάζεται φαινόμενο Doppler.

Ας υποθέσουμε ότι η πηγή και ο δέκτης κινούνται κατά μήκος της ευθείας γραμμής που τους συνδέει. Η ταχύτητα της πηγής θα θεωρείται θετική εάν η πηγή κινείται προς τον δέκτη και αρνητική εάν η πηγή κινείται προς την κατεύθυνση μακριά από τον δέκτη. Ομοίως, η ταχύτητα του δέκτη θα θεωρείται θετική εάν ο δέκτης κινείται προς την πηγή και αρνητική εάν ο δέκτης κινείται προς την κατεύθυνση μακριά από την πηγή.

Εάν η πηγή είναι ακίνητη και ταλαντώνεται με συχνότητα, τότε μέχρι τη στιγμή που η πηγή ολοκληρώσει την ταλάντωση, η «κορυφή» του κύματος που δημιουργείται από την πρώτη ταλάντωση θα έχει χρόνο να διανύσει μια διαδρομή v στο μέσο (v είναι η ταχύτητα του διάδοση του κύματος σε σχέση με το μέσο). Κατά συνέπεια, τα κύματα που δημιουργούνται από την πηγή σε ένα δευτερόλεπτο «κορυφών» και «γούρνων» θα χωρέσουν σε μήκος v. Εάν η πηγή κινείται σε σχέση με το μέσο με ταχύτητα, τότε τη στιγμή που η πηγή ολοκληρώσει την ταλάντωση, η «ράχη» που δημιουργείται από την πρώτη ταλάντωση θα βρίσκεται σε απόσταση από την πηγή (Εικ. 103.1). Κατά συνέπεια, οι «κορυφές» και οι «γούρνες» του κύματος θα ταιριάζουν σε όλο το μήκος, έτσι ώστε το μήκος κύματος να είναι ίσο με

Σε ένα δευτερόλεπτο, «ράχες» και «κοιλάδες» θα περάσουν από τον ακίνητο δέκτη, που βρίσκονται κατά μήκος v. Εάν ο δέκτης κινείται με ταχύτητα, τότε στο τέλος ενός χρονικού διαστήματος διάρκειας 1 δευτερολέπτου θα αντιληφθεί μια «κατάθλιψη», η οποία στην αρχή αυτού του διαστήματος ήταν σε απόσταση αριθμητικά ίση με .

Έτσι, ο δέκτης θα αντιληφθεί σε ένα δεύτερο ταλαντώσεις που αντιστοιχούν σε «ράχες» και «κοιλάδες» που χωρούν σε μήκος αριθμητικά ίσο με (Εικ. 103.2) και θα ταλαντωθεί με συχνότητα

Αντικαθιστώντας την έκφραση (103.1) για το Κ σε αυτόν τον τύπο, λαμβάνουμε

(103.2)

Από τον τύπο (103.2) προκύπτει ότι όταν η πηγή και ο δέκτης κινούνται με τέτοιο τρόπο ώστε η απόσταση μεταξύ τους να μειώνεται, η συχνότητα v που αντιλαμβάνεται ο δέκτης αποδεικνύεται μεγαλύτερη από τη συχνότητα πηγής

Εάν η απόσταση μεταξύ πηγής και δέκτη αυξηθεί, το v θα είναι μικρότερο από

Εάν οι κατευθύνσεις των ταχυτήτων δεν συμπίπτουν με την ευθεία που διέρχεται από την πηγή και τον δέκτη, αντί για τον τύπο (103.2) είναι απαραίτητο να ληφθούν οι προβολές των διανυσμάτων στην κατεύθυνση της καθορισμένης ευθείας.

Από τον τύπο (103.2) προκύπτει ότι το φαινόμενο Doppler για τα ηχητικά κύματα καθορίζεται από τις ταχύτητες κίνησης της πηγής και του δέκτη σε σχέση με το μέσο στο οποίο διαδίδεται ο ήχος. Το φαινόμενο Doppler παρατηρείται επίσης για κύματα φωτός, αλλά ο τύπος για την αλλαγή της συχνότητας έχει διαφορετική μορφή από το (103.2). Αυτό οφείλεται στο γεγονός ότι για τα κύματα φωτός δεν υπάρχει υλικό μέσο του οποίου οι δονήσεις θα αποτελούσαν «φως». Επομένως, οι ταχύτητες της πηγής και του δέκτη φωτός σε σχέση με το "μέσο" δεν έχουν νόημα. Στην περίπτωση του φωτός, μπορούμε να μιλήσουμε μόνο για τη σχετική ταχύτητα του δέκτη και της πηγής. Το φαινόμενο Doppler για τα κύματα φωτός εξαρτάται από το μέγεθος και την κατεύθυνση αυτής της ταχύτητας. Το φαινόμενο Doppler για κύματα φωτός συζητείται στην § 151.

Καταχωρίζονται από τον δέκτη, που προκαλούνται από την κίνηση της πηγής τους ή/και την κίνηση του δέκτη. Είναι εύκολο να παρατηρήσετε στην πράξη όταν ένα αυτοκίνητο με αναμμένη σειρήνα περνά δίπλα από τον παρατηρητή. Ας υποθέσουμε ότι η σειρήνα παράγει έναν συγκεκριμένο τόνο και δεν αλλάζει. Όταν το αυτοκίνητο δεν κινείται σε σχέση με τον παρατηρητή, τότε ακούει ακριβώς τον τόνο που βγάζει η σειρήνα. Αλλά αν το αυτοκίνητο κινηθεί πιο κοντά στον παρατηρητή, η συχνότητα των ηχητικών κυμάτων θα αυξηθεί (και το μήκος θα μειωθεί) και ο παρατηρητής θα ακούσει υψηλότερο τόνο από αυτό που εκπέμπει στην πραγματικότητα η σειρήνα. Τη στιγμή που το αυτοκίνητο περνά δίπλα από τον παρατηρητή, θα ακούσει τον ίδιο τον τόνο που κάνει πραγματικά η σειρήνα. Και όταν το αυτοκίνητο κινείται πιο μακριά και απομακρύνεται παρά πιο κοντά, ο παρατηρητής θα ακούσει έναν χαμηλότερο τόνο λόγω της χαμηλότερης συχνότητας (και, κατά συνέπεια, του μεγαλύτερου μήκους) των ηχητικών κυμάτων.

Για κύματα που διαδίδονται σε οποιοδήποτε μέσο (για παράδειγμα, ήχος), είναι απαραίτητο να ληφθεί υπόψη η κίνηση τόσο της πηγής όσο και του δέκτη των κυμάτων σε σχέση με αυτό το μέσο. Για ηλεκτρομαγνητικά κύματα (όπως το φως), τα οποία δεν απαιτούν κανένα μέσο για να διαδοθούν, το μόνο που έχει σημασία είναι η σχετική κίνηση της πηγής και του δέκτη.

Σημαντική είναι επίσης η περίπτωση όταν ένα φορτισμένο σωματίδιο κινείται σε ένα μέσο με σχετικιστική ταχύτητα. Σε αυτή την περίπτωση, σε εργαστηριακό σύστημαΚαταγράφεται η ακτινοβολία Cherenkov, η οποία σχετίζεται άμεσα με το φαινόμενο Doppler.

Οπου φά 0 είναι η συχνότητα με την οποία η πηγή εκπέμπει κύματα, ντο- ταχύτητα διάδοσης κυμάτων στο μέσο, v- την ταχύτητα της πηγής κύματος σε σχέση με το μέσο (θετική εάν η πηγή πλησιάζει τον δέκτη και αρνητική εάν απομακρύνεται).

Συχνότητα που καταγράφεται από σταθερό δέκτη

u- η ταχύτητα του δέκτη σε σχέση με το μέσο (θετική αν κινείται προς την πηγή).

Αντικαθιστώντας την τιμή συχνότητας από τον τύπο (1) στον τύπο (2), λαμβάνουμε τον τύπο για τη γενική περίπτωση.

Οπου Με- ταχύτητα του φωτός, v- σχετική ταχύτητα δέκτη και πηγής (θετική αν απομακρύνονται μεταξύ τους).

Πώς να παρατηρήσετε το φαινόμενο Doppler

Αφού το φαινόμενο είναι χαρακτηριστικό για κάθε ταλαντωτικές διεργασίες, τότε είναι πολύ εύκολο να παρατηρηθεί για ήχο. Συχνότητα ηχητικές δονήσειςγίνεται αντιληπτό από το αυτί ως το ύψος ενός ήχου. Πρέπει να περιμένετε μια κατάσταση όταν ένα αυτοκίνητο που κινείται γρήγορα περνά δίπλα σας, κάνοντας έναν ήχο, για παράδειγμα, μια σειρήνα ή απλώς ένα ηχητικό σήμα. Θα ακούσετε ότι όταν το αυτοκίνητο σας πλησιάσει, το ύψος του ήχου θα είναι υψηλότερο, στη συνέχεια, όταν το αυτοκίνητο φτάσει σε εσάς, θα πέσει απότομα και στη συνέχεια, καθώς απομακρύνεται, το αυτοκίνητο θα κορνάρει σε χαμηλότερη νότα.

Εφαρμογή

Ραντάρ Doppler

Συνδέσεις

Χρήση του φαινομένου Doppler για τη μέτρηση των ρευμάτων των ωκεανών

Ίδρυμα Wikimedia. 2010.

Yushkevich R.S., Degtyareva E.R.

Το άρθρο παρέχει μια παραγωγή τύπων για το φαινόμενο Doppler χωρίς τη χρήση του νόμου της πρόσθεσης ταχυτήτων, αλλά χρησιμοποιώντας την αρχή της σταθερότητας της ταχύτητας του φωτός μόνο σε σχέση με την πηγή φωτός. Έχει καθοριστεί το χωρικό όριο των δυνατοτήτων λήψης Ηλεκτρομαγνητικά κύματα. Εξετάζεται η εξάρτηση της ταχύτητας του φωτός από την απόσταση. Καθορίζεται ο συντελεστής για τον υπολογισμό της ταχύτητας του φωτός.

Για να εξηγήσουμε το φαινόμενο, υποθέτουμε ότι το φως που προέρχεται από την πηγή φωτός συνδέεται με την πηγή και διαδίδεται από αυτήν με ταχύτητα s = 3 10 8 m/sσε σχέση με την πηγή. Για τον δέκτη, η ταχύτητα του φωτός σε σχέση με την πηγή θα προστεθεί στην ταχύτητα της πηγής v.

Για τον προσδιορισμό της εξάρτησης από τη συχνότητα του φωτός ν από την ταχύτητα v, εξετάστε τη διάδοση του φωτός από δύο πηγές, εκ των οποίων η μία Ѕ απομακρύνεται από τον δέκτη με ταχύτητα v, και το άλλο μικρό 0 ξεκουράζεται.

Ρύζι. 1.

Πανομοιότυπες πηγές εκπέμπουν φως της ίδιας συχνότητας ν 0 . Το φως ταξιδεύει με την ίδια ταχύτητα σε σχέση με τις πηγές του Με, επομένως το εκπεμπόμενο μήκος κύματος λ 0 θα είναι το ίδιο. Το φως θα πλησιάσει τον δέκτη από μια κινούμενη πηγή με ταχύτητα Με-vκαι μήκος κύματος λ 0 θα γίνει δεκτό εγκαίρως Τ =(περίοδος), και από ακίνητη πηγή - στο χρόνο T 0 =. Οι περίοδοι είναι τα αντίστροφα μεγέθη των συχνοτήτων ταλάντωσης και . Ας αντικαταστήσουμε τις τιμές ΤΚαι Τ 0στις ισότητες που προκύπτουν

χωρίζοντάς τα ανά όρο, παίρνουμε

παίρνουμε [σελ. 181].

(1)

Στην περίπτωση που η πηγή και ο δέκτης πλησιάζουν, χρειάζεστε ένα σημάδι vαντικαταστήσουμε με το αντίθετο, παίρνουμε . Σημειώστε ότι Με-vΚαι ντοείναι οι ταχύτητες του φωτός σε σχέση με τον δέκτη και την πηγή φωτός, αντίστοιχα.

Τώρα εξετάστε την περίπτωση που η πηγή φωτός κινείται κάθετα προς την κατεύθυνση του δέκτη. Λαμβάνοντας υπόψη ότι το φως συνδέεται με μια πηγή, διαδίδεται σε σχέση με αυτήν με ταχύτητα Μεκαι τον κουβαλάει με ταχύτητα vγια να χτυπήσει στον δέκτη πρέπει να κατευθυνθεί σε μια συγκεκριμένη γωνία α Έτσι sina= . Στην περίπτωση αυτή, η συνιστώσα της ταχύτητας του φωτός συμπίπτει με την κατεύθυνση προς τον δέκτη ΕΝΑθα είναι , η συνιστώσα v σε αυτή την κατεύθυνση είναι ίση με 0. Για να μην επαναλάβουμε τον προηγούμενο συλλογισμό, χρησιμοποιούμε τον τύπο (1), Με-vΑς το αντικαταστήσουμε με , και η ταχύτητα c σε σχέση με την πηγή θα παραμείνει αμετάβλητη. Ως αποτέλεσμα παίρνουμε:

που αντιστοιχεί στο αποτέλεσμα που προέκυψε στα πειράματα του Ives [σελ. 181].

Ρύζι. 2.

Όταν το φως περνά από μια πηγή σε έναν δέκτη, η συχνότητά του αλλάζει από ν 0 πριν ν. Από τον τύπο σ=λνέπεται ότι το μήκος κύματος πρέπει επίσης να αλλάξει. Αν ένα κύμα μήκους προερχόταν από πηγή φωτός λ 0 , τότε ο δέκτης θα το λάβει διαφορετικά, ας πούμε λ . Αποκτήστε αξία λ είναι δυνατόν εκμεταλλευόμενοι το γεγονός ότι λ Και ν οι ποσότητες είναι αντιστρόφως ανάλογες . Αντικατάσταση της τιμής ν από τον τύπο (1), παίρνουμε

Για να είμαστε πιο σίγουροι, λαμβάνουμε αυτόν τον τύπο με διαφορετικό τρόπο.

Οποιοσδήποτε δέκτης φωτός μπορεί επίσης να είναι εκπομπός, πράγμα που σημαίνει ότι έχει το ίδιο μέσο μεταφοράς φωτός με την πηγή και το φως διαδίδεται σε αυτόν με ταχύτητα Με. Το φως, περνώντας από το μέσο πηγής στο μέσο του δέκτη, αποκτά ταχύτητα Μεσε σχέση με τον δέκτη.

Μήκος κύματος λ 0 από την πηγή στη διεπαφή μεταξύ της πηγής και του μέσου λήψης προσεγγίζει με ταχύτητα Με -vΚαι θα περάσει τα σύνορακατά τη διάρκεια του χρόνου C από την αρχή της εισόδου του κύματος στη σφαίρα του μέσου του δέκτη, η αρχή του αποκτά ταχύτητα c σε σχέση με τον δέκτη και κατά τη διάρκεια του χρόνου T θα πάει το δρόμο λ = cT.Αντικατάσταση της τιμής Τ, παίρνουμε:

Ρύζι. 3.

Στο πρώτο μισό του εικοστού αιώνα. Ο Αμερικανός επιστήμονας Hubble ανακάλυψε στα φάσματα των μακρινών αστεριών μια μετατόπιση φασματικών γραμμών προς το κόκκινο τμήμα του φάσματος σε σύγκριση με τα εργαστηριακά φάσματα - «κόκκινη μετατόπιση». Αυτό σήμαινε ότι το λαμβανόμενο μήκος κύματος λ είναι μεγαλύτερο από λ 0 και όσο πιο μακριά είναι το αστέρι, τόσο μεγαλύτερη είναι η «μετατόπιση του κόκκινου».

Στη φόρμουλα (2) περιλαμβάνει τέσσερις ποσότητες λ, λ 0 , sΚαι v. Μέχρι τη στιγμή που ανακαλύφθηκε η «κόκκινη μετατόπιση», η ταχύτητα του φωτός με το αξίωμα του Αϊνστάιν ήταν σταθερή σε σχέση με οποιοδήποτε πλαίσιο αναφοράς, που σημαίνει λ 0 , που σχετίζεται με την ταχύτητα του φωτός c και την πηγή ακτινοβολίας, αποδείχθηκε σταθερή. Στη φόρμουλα (2) μεταβλητή ποσότητα λ , αποδείχθηκε ότι σχετίζεται με την ταχύτητα της πηγής v. Αυξάνουν λ προκαλεί αύξηση v.

Η «Ερυθρομετατόπιση» παρατηρείται σε αστέρια που βρίσκονται προς όλες τις κατευθύνσεις, έτσι αναγνωρίστηκε η διαστολή του Σύμπαντος.

Στην αστρονομία, η σύνδεση μεταξύ λ Και vκαθορίζεται από άλλο τύπο

(3)

για μια πηγή ακτινοβολίας που υποχωρεί.

Για το ίδιο φαινόμενο και τις ίδιες ποσότητες, καθορίζονται δύο τύποι διαφορετικός εθισμός! Για να το κατανοήσουμε αυτό, ας συγκρίνουμε τα αποτελέσματα που δίνουν αυτοί οι τύποι για διαφορετικά v. Περιορισμοί στην τιμή της ταχύτητας vδεν απαιτείται φόρμουλα. Για ευκολία, δηλώνουμε τα μήκη κύματος λ 3Και λ 2σύμφωνα με τον προσδιορισμό των τύπων (3) Και ( 2 ) στο οποίο περιλαμβάνονται. Στο v=0 :

Στο 0< v< с σύγκριση ανά διαίρεση:

Αν v"Με, έπειτα λ 3 ≈ λ 2.Υπό αυτές τις δύο συνθήκες, τα αποτελέσματα είναι πρακτικά συνεπή μεταξύ τους.

Όταν v = c; Το λ 2 μετατρέπεται στο άπειρο, ενώ ο τύπος (1) δίνει . Τελικά φαίνεται πως κύμα φωτόςδεν φτάνει από την πηγή στον δέκτη, είναι σε ταχύτητα Μεθα μετακινηθεί από την πηγή στον δέκτη και, μαζί με την πηγή, θα απομακρυνθεί από αυτήν με την ίδια ταχύτητα c - c = 0.

Η τρίτη σύγκριση απαιτεί το συμπέρασμα ποιος τύπος αντικατοπτρίζει σωστά την πραγματικότητα. Προέλευση της φόρμουλας (2) συζητήθηκε στην αρχή του άρθρου. Τώρα ας δούμε πώς προκύπτει ο τύπος (3).

Ρύζι. 4.

Ας φανταστούμε ότι η πηγή φωτός περιβάλλεται από ένα μέσο στο οποίο το φως διαδίδεται στον δέκτη με ταχύτητα Με. Πηγή φωτός σε ένα σημείο ΕΝΑάρχισε να εκπέμπει κύμα. Ας υποδηλώσουμε το χρόνο εκπομπής ενός κύματος Τ(περίοδος). Από τη στιγμή που το κύμα αρχίζει να εμφανίζεται, αρχίζει να κινείται προς τον δέκτη στο περιβάλλονμε ταχύτητα Μεκαι για την εποχή Τθα απομακρυνθεί από το σημείο ΕΝΑσε απόσταση αγ. Αλλά κατά το ίδιο διάστημα, η πηγή, που κινείται από τον δέκτη, θα καταλήξει στο σημείο ΜΕ, έχοντας διανύσει την απόσταση AC =vΤ, όπου θα είναι το τέλος του κύματος. Απόσταση από ΜΕστο Β και θα είναι το μήκος κύματος λ = σΤ +vT = (c +v)Τ

Εάν η πηγή δεν κινείται, τότε v = 0 και το μήκος κύματος θα είναι λ 0 = cT.Με διαίρεση λ στο λ 0, παίρνουμε:

Στην αρχή του άρθρου, εξετάσαμε το μέσο που παρέχει την ταχύτητα του φωτός c· είτε συνδέεται με την πηγή είτε με τον δέκτη φωτός. Το πρώτο δίνει τους τύπους (1) και (2). Η πιθανότητα ο δεύτερος, από μακρινό δέκτη φωτός, να επηρέασε την ταχύτητα του φωτός περισσότερο από το περιβάλλον της φωτεινής πηγής είναι αμελητέα. Παραμένει ένα μέσο, μη συνδεδεμένο ούτε με την πηγή ούτε με τον δέκτη του φωτός, το οποίο δρα σαν αέρας (ύλη) στη διάδοση του ήχου. Αλλά αρνητικό αποτέλεσμαΤα πειράματα του Michelson για την ανίχνευση του «αιθερικού ανέμου» απέδειξαν ότι τέτοιο μέσο δεν υπάρχει στη φύση. Απομένει να δοθεί προτίμηση στον τύπο (2). Σημειώθηκε προηγουμένως ότι όταν η πηγή φωτός απομακρύνεται με ταχύτητα v = c, το κύμα δεν θα φτάσει στον δέκτη και το σήμα δεν θα ληφθεί.

Ο Χαμπλ εισήγαγε τον νόμο που φέρει το όνομά του [σελ. 120]

v= HD,

όπου v είναι η ταχύτητα απομάκρυνσης της πηγής φωτός, D είναι η απόσταση μεταξύ της πηγής και του δέκτη, H είναι ο συντελεστής αναλογικότητας, που ονομάζεται σταθερά Hubble.

1 Mpc = 10 6 pc; 1 τμχ (parsec) = 3,26 έτη φωτός= 3. 10 13 χλμ.

Ας βρούμε την απόσταση στην οποία v = c: ;

ρεείναι η ακτίνα της σφαίρας που περιορίζει τη λήψη της ευθείας γραμμής ηλεκτρομαγνητική ακτινοβολίααπό την απεραντοσύνη του Σύμπαντος. Από τις ζώνες που γειτνιάζουν με αυτή τη σφαίρα στο εσωτερικό της, η ηλεκτρομαγνητική ακτινοβολία μπορεί να έρθει μόνο με τη μορφή ραδιοκυμάτων. Στη φύση δεν παρατηρείται κατεύθυνση προτεραιότηταςστην κατανομή των αστεριών, επομένως η εκπομπή ραδιοφώνου πρέπει να προέρχεται από όλες τις κατευθύνσεις ομοιόμορφα.

Ας εξετάσουμε την επιλογή πότε v>σ.Στην περίπτωση αυτή, οι τύποι (1) και (2) δίνουν: Και .

Αυτό σημαίνει ότι το κύμα πρέπει να προέρχεται από την αντίθετη κατεύθυνση από εκεί που βρίσκεται ο πομπός.

Στο v= 2 δευτέχουμε

Το κύμα θα φτάσει χωρίς «κόκκινη μετατόπιση». Το όριο πιθανής λήψης ηλεκτρομαγνητικής ακτινοβολίας που ορίζεται στο άρθρο θα είναι σωστό εάν ο νόμος του Hubble είναι αληθής και η «κόκκινη μετατόπιση» προκαλείται αποκλειστικά από την αφαίρεση του εκπομπού. Εάν ανακαλυφθούν άλλοι παράγοντες που μειώνουν την ταχύτητα του φωτός σε σχέση με τον δέκτη (και μπορεί να υπάρχουν), τότε μπορεί να προσεγγιστεί το όριο λήψης κυμάτων.

Ας στραφούμε τώρα στους τύπους (1) Και (2). Σε αυτούς βιογραφικόείναι η ταχύτητα του φωτός σε σχέση με τον δέκτη, ας τη συμβολίσουμε c 1 =c-vπου v=c-c 1.Σε φόρμουλες vαντιπροσωπεύει τη διαφορά στην ταχύτητα του φωτός, ανεξάρτητα από τη φύση της εμφάνισής του. Είναι γενικά αποδεκτό ότι αυτό είναι το αποτέλεσμα της αφαίρεσης της πηγής φωτός. Αλλά αυτή η διαφορά ταχύτητας μπορεί επίσης να προκύψει λόγω της μείωσης της ταχύτητας του φωτός με την αύξηση της απόστασης. Το φως είναι μια ροή ενεργειακών κβαντών και είναι πιθανό η ταχύτητά τους να μειωθεί.

Ας υποθέσουμε ότι η ταχύτητα του φωτός μειώνεται με την αύξηση της απόστασης από την πηγή φωτός, μεταφορικά μιλώντας, «το φως γερνάει».

Είναι γνωστό ότι η ταχύτητα του φωτός μειώνεται όταν περνά από ένα οπτικά λιγότερο πυκνό μέσο σε ένα πιο πυκνό. Αυτό οφείλεται στο γεγονός ότι αλλάζουν οι συνθήκες για τη διέλευση του φωτός. Η μείωση της ταχύτητας χαρακτηρίζεται από τον δείκτη διάθλασης n;, Οπου Με- ταχύτητα φωτός στο κενό α από 1- ταχύτητα σε άλλο περιβάλλον.

Εάν, με την υπόθεση, η ταχύτητα του φωτός μειώνεται με την αύξηση της απόστασης από την πηγή φωτός, τότε αλλάζουν και οι συνθήκες για τη διέλευσή του, οι οποίες μπορούν επίσης να χαρακτηριστούν από τον δείκτη διάθλασης n.Διαπιστώνουμε ότι η μειωμένη ταχύτητα του φωτός θα είναι .

Στο άρθρο «Fizeau's Experience» (περιοδικό «Modern Science-Intensive Technologies» Νο. 2, 2007) για τον προσδιορισμό της ταχύτητας του φωτός σε ένα κινούμενο μέσο, ο δείκτης διάθλασης nχρησιμοποιήθηκε στη μορφή , όπου μέρος του δείκτη καθορίζεται από το άτομο που εκπέμπει και καθορίζεται από τις συνθήκες για τη διέλευση του φωτός στο μέσο.

Ας εφαρμόσουμε αυτήν την αναπαράσταση του δείκτη διάθλασης για το κενό. Εάν δεχόμασταν την υπόθεση ότι η ταχύτητα του φωτός μειώνεται στο κενό και το κενό είναι ένα ομοιογενές μέσο, τότε η μείωση της ταχύτητας του φωτός θα πρέπει να εξαρτάται μόνο από την απόσταση και είναι ανάλογη με αυτήν. Επομένως μπορούμε να γράψουμε πού ρε- απόσταση από την πηγή φωτός, μ - συντελεστής αναλογικότητας συνεχής. Η ταχύτητα του λαμβανόμενου φωτός θα είναι

Η διαφορά μεταξύ της αρχικής και της μειωμένης ταχύτητας του φωτός θα είναι

Αυτό εκφράζει τη σχέση μεταξύ της μείωσης της ταχύτητας του φωτός και της απόστασης ρε. Η σύνδεση μεταξύ αυτών των ίδιων μεγεθών εκφράζεται από το νόμο του Hubble όπου v- την ταχύτητα αφαίρεσης του αστεριού, που είναι για τον δέκτη φωτός διαφορά s-s 1 .

Ας συγκρίνουμε τις τιμές v, που δίνουν αυτές οι δύο εξισώσεις για τα όρια απόστασης ΡΕ.

Αν , τότε από την πρώτη εξίσωση παίρνουμε: , n=1 (για μικρές αποστάσεις) και . Από το νόμο του Hubble παίρνουμε επίσης .

Εάν αυτή η σύμπτωση δεν είναι τυχαία, μπορεί να υποτεθεί ότι τα κβάντα της φωτεινής ενέργειας συνδέονται με τον εκπομπό· αυτό υποδεικνύεται επίσης από τη σύνδεση του μέσου μεταφοράς φωτός με την πηγή φωτός.

Για να προσδιορίσετε την ταχύτητα από 1, πρέπει να αποφασίσουμε σχετικά nη εξίσωση:

και βρείτε την ταχύτητα μέσω n από 1.

Για μικρές τιμές του D, μπορεί να χρησιμοποιηθεί ο νόμος του Hubble.

Υπάρχει σαφής αντίφαση στο άρθρο. Με βάση την έννοια της διαστολής του Σύμπαντος, συνήχθη το συμπέρασμα ότι υπάρχει ένα όριο στην πιθανή λήψη ηλεκτρομαγνητικών κυμάτων, αλλά με βάση τη φυσική μείωση της ταχύτητας του φωτός, δεν υπάρχει τέτοιο όριο. Αποδεικνύεται ότι η ανακάλυψη ενός τέτοιου ορίου θα είναι απόδειξη της διαστολής του Σύμπαντος.

Το άρθρο υποθέτει επίσης, χωρίς πειστικούς λόγους, ότι η ταχύτητα του φωτός εξαρτάται από τις αποστάσεις. Η βάση για αυτήν την υπόθεση θα ανακαλυφθεί όταν εξεταστεί η διαδικασία εκπομπής κβαντών φωτός από ένα άτομο.

ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ:

Zisman G.A., Todes O.M., Course γενική φυσική v.3. - Μ.: «Επιστήμη», 1972.
Vorontsov - Velyaminov B.A. Αστρονομία 10. - Μ.: «Διαφωτισμός», 1983.

Βιβλιογραφικός σύνδεσμος

Yushkevich R.S., Degtyareva E.R. Φαινόμενο DOPPLER ΚΑΙ ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΤΟΥ ΦΩΤΟΣ // Βασική έρευνα. – 2008. – Νο. 3. – Σ. 17-24;
URL: http://fundamental-research.ru/ru/article/view?id=2764 (ημερομηνία πρόσβασης: 03/04/2019). Φέρνουμε στην προσοχή σας περιοδικά που εκδίδονται από τον εκδοτικό οίκο "Ακαδημία Φυσικών Επιστημών"

Η πηγή των κυμάτων κινείται προς τα αριστερά. Στη συνέχεια, στα αριστερά η συχνότητα των κυμάτων γίνεται υψηλότερη (περισσότερο), και στα δεξιά - χαμηλότερη (λιγότερο), με άλλα λόγια, εάν η πηγή των κυμάτων φτάσει τα κύματα που εκπέμπει, τότε το μήκος κύματος μειώνεται. Εάν αφαιρεθεί, το μήκος κύματος αυξάνεται.

Φαινόμενο Ντόπλερ- μια αλλαγή στη συχνότητα και το μήκος των κυμάτων που καταγράφονται από τον δέκτη, που προκαλείται από την κίνηση της πηγής τους ή/και την κίνηση του δέκτη.

Η ουσία του φαινομένου

Το φαινόμενο Doppler είναι εύκολο να παρατηρηθεί στην πράξη όταν ένα αυτοκίνητο με αναμμένη σειρήνα περνά μπροστά από έναν παρατηρητή. Ας υποθέσουμε ότι η σειρήνα παράγει έναν συγκεκριμένο τόνο και δεν αλλάζει. Όταν το αυτοκίνητο δεν κινείται σε σχέση με τον παρατηρητή, τότε ακούει ακριβώς τον τόνο που βγάζει η σειρήνα. Αλλά αν το αυτοκίνητο κινηθεί πιο κοντά στον παρατηρητή, η συχνότητα των ηχητικών κυμάτων θα αυξηθεί (και το μήκος θα μειωθεί) και ο παρατηρητής θα ακούσει υψηλότερο τόνο από αυτό που εκπέμπει στην πραγματικότητα η σειρήνα. Τη στιγμή που το αυτοκίνητο περνά δίπλα από τον παρατηρητή, θα ακούσει τον ίδιο τον τόνο που κάνει πραγματικά η σειρήνα. Και όταν το αυτοκίνητο κινείται πιο μακριά και απομακρύνεται παρά πιο κοντά, ο παρατηρητής θα ακούσει έναν χαμηλότερο τόνο λόγω της χαμηλότερης συχνότητας (και, κατά συνέπεια, του μεγαλύτερου μήκους) των ηχητικών κυμάτων.

Σημαντική είναι επίσης η περίπτωση όταν ένα φορτισμένο σωματίδιο κινείται σε ένα μέσο με σχετικιστική ταχύτητα. Σε αυτή την περίπτωση, η ακτινοβολία Cherenkov, η οποία σχετίζεται άμεσα με το φαινόμενο Doppler, καταγράφεται στο εργαστηριακό σύστημα.

Μαθηματική περιγραφή

Εάν η πηγή κύματος κινείται σε σχέση με το μέσο, τότε η απόσταση μεταξύ των κορυφών του κύματος (μήκος κύματος) εξαρτάται από την ταχύτητα και την κατεύθυνση της κίνησης. Εάν η πηγή κινηθεί προς τον δέκτη, δηλαδή φτάσει το κύμα που εκπέμπεται από αυτόν, τότε το μήκος κύματος μειώνεται· εάν απομακρυνθεί, το μήκος κύματος αυξάνεται:

όπου είναι η συχνότητα με την οποία η πηγή εκπέμπει κύματα, είναι η ταχύτητα διάδοσης των κυμάτων στο μέσο, είναι η ταχύτητα της πηγής κύματος σε σχέση με το μέσο (θετική αν η πηγή πλησιάζει τον δέκτη και αρνητική εάν απομακρύνεται).

Συχνότητα που καταγράφεται από σταθερό δέκτη

πού είναι η ταχύτητα του δέκτη σε σχέση με το μέσο (θετική αν κινείται προς την πηγή).

Αντικαθιστώντας την τιμή συχνότητας από τον τύπο (1) στον τύπο (2), λαμβάνουμε τον τύπο για τη γενική περίπτωση:

όπου είναι η ταχύτητα του φωτός, είναι η ταχύτητα της πηγής σε σχέση με τον δέκτη (παρατηρητής), είναι η γωνία μεταξύ της κατεύθυνσης προς την πηγή και του διανύσματος ταχύτητας στο σύστημα αναφοράς του δέκτη. Εάν η πηγή απομακρύνεται ακτινικά από τον παρατηρητή, τότε, εάν πλησιάζει - .

Το σχετικιστικό φαινόμενο Doppler οφείλεται σε δύο λόγους:

κλασικό ανάλογο αλλαγής συχνότητας με σχετική κίνηση της πηγής και του δέκτη.

Ο τελευταίος παράγοντας οδηγεί στο εγκάρσιο φαινόμενο Doppler, όταν η γωνία μεταξύ του διανύσματος κύματος και της ταχύτητας της πηγής είναι ίση με . Σε αυτή την περίπτωση, η αλλαγή στη συχνότητα είναι ένα καθαρά σχετικιστικό αποτέλεσμα που δεν έχει κλασικό ανάλογο.

Πώς να παρατηρήσετε το φαινόμενο Doppler

Δεδομένου ότι το φαινόμενο είναι χαρακτηριστικό οποιωνδήποτε κυμάτων και ροών σωματιδίων, είναι πολύ εύκολο να παρατηρηθεί για ήχο. Η συχνότητα των ηχητικών δονήσεων γίνεται αντιληπτή από το αυτί ως ύψος. Πρέπει να περιμένετε μια κατάσταση όταν ένα αυτοκίνητο ή τρένο που κινείται γρήγορα περνά δίπλα σας, κάνοντας έναν ήχο, για παράδειγμα, μια σειρήνα ή απλώς ένα ηχητικό σήμα. Θα ακούσετε ότι όταν το αυτοκίνητο σας πλησιάσει, το ύψος του ήχου θα είναι υψηλότερο, στη συνέχεια, όταν το αυτοκίνητο φτάσει σε εσάς, θα πέσει απότομα και στη συνέχεια, καθώς απομακρύνεται, το αυτοκίνητο θα κορνάρει σε χαμηλότερη νότα.

Εφαρμογή

Το ραντάρ Doppler είναι ένα ραντάρ που μετρά την αλλαγή στη συχνότητα ενός σήματος που ανακλάται από ένα αντικείμενο. Με βάση τη μεταβολή της συχνότητας, υπολογίζεται η ακτινική συνιστώσα της ταχύτητας του αντικειμένου (η προβολή της ταχύτητας σε μια ευθεία γραμμή που διέρχεται από το αντικείμενο και το ραντάρ). Τα ραντάρ Doppler μπορούν να χρησιμοποιηθούν σε ποικίλες εφαρμογές: για τον προσδιορισμό της ταχύτητας αεροσκάφος, πλοία, αυτοκίνητα, υδρομετεωρίτες (όπως σύννεφα), θαλάσσια και ποτάμια ρεύματα και άλλα αντικείμενα.

Αστρονομία
- Η ακτινική ταχύτητα κίνησης των άστρων, των γαλαξιών και άλλων καθορίζεται από τη μετατόπιση των φασματικών γραμμών. ουράνια σώματα. Χρησιμοποιώντας το φαινόμενο Doppler, η ακτινική τους ταχύτητα προσδιορίζεται από το φάσμα των ουράνιων σωμάτων. Μια αλλαγή στα μήκη κύματος των δονήσεων του φωτός οδηγεί στο γεγονός ότι όλες οι φασματικές γραμμές στο φάσμα της πηγής μετατοπίζονται προς μεγάλα κύματα εάν η ακτινική του ταχύτητα είναι στραμμένη μακριά από τον παρατηρητή (κόκκινη μετατόπιση) και προς βραχείες εάν η κατεύθυνση η ακτινική του ταχύτητα είναι προς τον παρατηρητή (ιώδης μετατόπιση) . Εάν η ταχύτητα της πηγής είναι μικρή σε σύγκριση με την ταχύτητα του φωτός (300.000 km/s), τότε η ακτινική ταχύτητα είναι ίση με την ταχύτητα του φωτός πολλαπλασιαζόμενη με τη μεταβολή του μήκους κύματος οποιουδήποτε φασματική γραμμήκαι διαιρείται με το μήκος κύματος της ίδιας γραμμής σε μια ακίνητη πηγή.
- Η θερμοκρασία των αστεριών προσδιορίζεται αυξάνοντας το πλάτος των φασματικών γραμμών
Μη επεμβατική μέτρηση ταχύτητας ροής. Το φαινόμενο Doppler χρησιμοποιείται για τη μέτρηση του ρυθμού ροής υγρών και αερίων. Το πλεονέκτημα αυτής της μεθόδου είναι ότι δεν απαιτεί την τοποθέτηση αισθητήρων απευθείας στη ροή. Η ταχύτητα καθορίζεται από τη διασπορά των υπερήχων σε ανομοιογένειες του μέσου (σωματίδια εναιωρήματος, σταγόνες υγρού που δεν αναμιγνύονται με την κύρια ροή, φυσαλίδες αερίου).
Συναγερμοί ασφαλείας. Για την ανίχνευση κινούμενων αντικειμένων
Προσδιορισμός συντεταγμένων. ΣΕ δορυφορικό σύστημαΟι συντεταγμένες Cospas-Sarsat του πομπού έκτακτης ανάγκης στο έδαφος καθορίζονται από τον δορυφόρο από το ραδιοσήμα που λαμβάνεται από αυτόν, χρησιμοποιώντας το φαινόμενο Doppler.

Τέχνες και πολιτισμός

Στο 6ο επεισόδιο της 1ης σεζόν της αμερικανικής κωμικής τηλεοπτικής σειράς «The Big Bang Theory», ο Δρ Sheldon Cooper πηγαίνει στο Halloween, για το οποίο φοράει μια στολή που συμβολίζει το φαινόμενο Doppler. Ωστόσο, όλοι οι παρόντες (εκτός από τους φίλους του) πιστεύουν ότι είναι ζέβρα.

Σημειώσεις

δείτε επίσης

Συνδέσεις

Χρήση του φαινομένου Doppler για τη μέτρηση των ρευμάτων των ωκεανών

Ίδρυμα Wikimedia. 2010.

Κερί
Πολυμορφισμός ιών υπολογιστών

Δείτε τι είναι το «φαινόμενο Doppler» σε άλλα λεξικά:

Φαινόμενο Ντόπλερ - Φαινόμενο ΝτόπλερΜια αλλαγή στη συχνότητα που συμβαίνει όταν ο πομπός κινείται σε σχέση με τον δέκτη ή αντίστροφα. [L.M. Ο Νεβντιάεφ. Τεχνολογίες τηλεπικοινωνιών. Αγγλικά Ρωσικά ΛεξικόΕυρετήριο. Επιμέλεια Yu.M. Γκορνοστάεβα. Μόσχα… Οδηγός Τεχνικού Μεταφραστή

Φαινόμενο Ντόπλερ- Doplerio reiškinys statusas T sritis fizika atitikmenys: αγγλ. Φαινόμενο Doppler vok. Φαινόμενο Doppler, m rus. Φαινόμενο Doppler, m; Φαινόμενο Doppler, n pranc. effet Doppler, m … Fizikos terminų žodynas

Φαινόμενο Ντόπλερ- Doppler io efektas statusas T sritis automatika atitikmenys: αγγλ. Φαινόμενο Doppler vok. Φαινόμενο Doppler, m rus. Φαινόμενο Doppler, m; Φαινόμενο Doppler, m pranc. effet Doppler, m ryšiai: sinonimas – Doplerio efektas … Automatikos Terminų žodynas

Φαινόμενο Ντόπλερ- Doplerio efektas statusas T sritis Energetika apibrėžtis Spinduliuotės stebimo bangos ilgio pasikeitimas, šaltiniui judant stebėtojo atžvilgiu. ατιτικμενύς: αγγλ. Φαινόμενο Doppler vok. Φαινόμενο Doppler, m rus. Φαινόμενο Doppler, m; Φαινόμενο Doppler, m... Aiškinamasis šiluminės ir branduolinės technikos terminų žodynas

Φαινόμενο Ντόπλερ- Doplerio efektas statusas T sritis Standartizacija ir metrologija apibrėžtis Matuojamosios spinduliuotės dažnio pokytis, atsirandantis dėl reliatyviojo judesio tarp pirminio ar antrinio šaltinio ir stebėtojo. ατιτικμενύς: αγγλ. Φαινόμενο Doppler vok... Penkiakalbis aiškinamasis metrologijos terminų žodynas