Lý thuyết kỹ thuật nhiệt. Thông tin về kỹ thuật nhiệt

Tất cả các cuốn sách có thể được tải xuống miễn phí và không cần đăng ký.

MỚI. Apresyan L.A., Kravtsov Yu.A. Lý thuyết truyền bức xạ: các khía cạnh thống kê và sóng. 1983 217 trang djvu. 2,5 MB.
Cuốn sách phác thảo lý thuyết truyền bức xạ là hệ quả của lý thuyết đa tán xạ của trường sóng gần như đồng nhất về mặt thống kê. Cách tiếp cận này làm cho nó có thể tiết lộ sự phụ thuộc của độ sáng vào các đặc tính tương quan của bức xạ, để liên hệ các tham số của phương trình truyền bức xạ với các đặc tính thống kê của môi trường tán xạ, và tinh chỉnh và trong một số trường hợp, mở rộng các giới hạn của khả năng ứng dụng của mô tả trắc quang. Cuốn sách được viết bằng ngôn ngữ súc tích và cho phép hiểu sâu hơn về nội dung vật lý và ý nghĩa thống kê của phép đo quang và lý thuyết truyền bức xạ.
Dành cho các nhà khoa học và kỹ sư nghiên cứu - bác sĩ quang học, nhà vật lý học phóng xạ, nhà âm học, cũng như sinh viên sau đại học và đại học chuyên về các lĩnh vực này.

. . . .Tải xuống

MỚI. Krutov V.I. người biên tập. Kỹ thuật nhiệt. Sách giáo khoa. 1986 431 trang djvu. 7,0 MB.
Cuốn sách này thảo luận những kiến ​​thức cơ bản về nhiệt động lực học và lý thuyết về sự truyền nhiệt, nhiên liệu và sự cháy của nó, các sơ đồ và các yếu tố để tính toán nồi hơi, lò công nghiệp, nhà máy tuabin hơi và khí, động cơ đốt trong, động cơ phản lực, v.v. Tính toán hệ thống sưởi, thông gió và hệ thống điều hòa không khí được đưa ra, những điều cơ bản của công nghệ năng lượng được đưa ra.

Tải xuống

Arkharov A.M., Isaev S.I., Kozhinov I.A. Kỹ thuật nhiệt. 1986 432 trang djvu. 7,0 MB.
Cuốn sách này thảo luận những kiến ​​thức cơ bản về nhiệt động lực học và lý thuyết về sự truyền nhiệt, nhiên liệu và sự cháy của nó, các sơ đồ và các yếu tố để tính toán nồi hơi, lò công nghiệp, nhà máy tuabin hơi và khí, động cơ đốt trong, động cơ phản lực, v.v. Tính toán hệ thống sưởi, thông gió và hệ thống điều hòa không khí được đưa ra, những điều cơ bản được đưa ra các công nghệ năng lượng.

. . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

V.S. Chương Avduevsky. người biên tập. Các nguyên tắc cơ bản về truyền nhiệt trong công nghệ tên lửa hàng không và vũ trụ. Xuất bản lần thứ 2. 1992 520 trang djvu. 5,8 MB.
Tái bản lần thứ hai (xuất bản lần thứ nhất, năm 1975) của giáo trình những điều cơ bản về truyền nhiệt trong hàng không và công nghệ tên lửa và vũ trụ đã được sửa đổi và bổ sung các tài liệu về truyền nhiệt đối lưu bức xạ trong dòng khí ở nhiệt độ cao và truyền nhiệt trong hai- các dòng pha.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

A.P. Baskakov, chủ biên. Kỹ thuật nhiệt. Sách giáo khoa. 2 và biên tập. sửa lại 1991 224 trang djvu. 5,1 MB.
Các nguyên tắc cơ bản của nhiệt động lực học kỹ thuật và lý thuyết truyền nhiệt và khối lượng được phác thảo. Thông tin cơ bản về quá trình đốt cháy, thiết kế của lò và các đơn vị lò hơi được đưa ra. Các nguyên lý hoạt động của động cơ nhiệt, tua bin hơi và khí, động cơ đốt trong và máy nén được xem xét. Mô tả sơ đồ bố trí và thiết bị công nghệ của nhà máy nhiệt điện, cũng như thiết bị của nhà máy nhiệt điện công nghiệp. Lần xuất bản đầu tiên năm 1982. Lần xuất bản thứ hai được bổ sung thêm các tài liệu phục vụ cho công việc độc lập của sinh viên.
Dành cho sinh viên các trường đại học các chuyên ngành ngoài nhiệt điện.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Bennet, Myers. Thủy động lực học, truyền nhiệt và truyền khối. Năm 1955 725 trang djvu. 10/2 Mb.
Phần đầu tiên chứa một bản tóm tắt về các nguyên tắc cơ bản của thủy động lực học. Đạo hàm của các phương trình cơ bản được đưa ra dưới dạng vi phân và tích phân. Chuyển động của chất lỏng được coi là dưới chế độ tầng và chế độ hỗn loạn. Hoạt động của các thiết bị đo tốc độ và lưu lượng đơn giản nhất được xem xét chi tiết. Một chương riêng biệt được dành để giới thiệu về động lực học chất khí. Phần thứ hai trình bày lý thuyết về sự dẫn nhiệt đứng yên và không đứng yên và xem xét các phương pháp hiện đại để giải các bài toán về sự dẫn nhiệt. Sự truyền nhiệt đối lưu trong các dòng chất lỏng tầng và hỗn loạn được xem xét.
Phần thứ ba trình bày các phương pháp phân tích đồ họa và phân tích chính để tính toán chuyển khối và tính toán thiết bị cột kiểu công nghiệp.
Trong tất cả các phần của cuốn sách có rất nhiều ví dụ về các tính toán kỹ thuật cụ thể bổ sung cho nội dung chính. Điều này làm cho cuốn sách trở nên đặc biệt có giá trị đối với công việc thực tế.
Cuốn sách dành cho công nhân kỹ thuật và công nhân kỹ thuật trong các ngành khác nhau liên quan đến các vấn đề thủy động lực học, nhiệt và truyền khối lượng, đồng thời có thể rất hữu ích cho sinh viên các trường đại học dầu khí và hóa học trong việc nghiên cứu lý thuyết và ứng dụng kỹ thuật của cơ học chất lỏng, nhiệt và khối lượng chuyển khoản.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Tiếng Bungari, Mukhachev, Shchukin. Nhiệt động lực học và truyền nhiệt. 1975 490 trang djvu. 3.5 MB.
Sách gồm 2 phần. Phần thứ nhất nêu các định luật cơ bản của nhiệt động lực học, các quá trình nhiệt động lực học, khí và hơi thực và đưa ra các định luật cơ bản của nhiệt động lực học hóa học. Phần thứ hai tập trung vào các hiện tượng truyền nhiệt trong công nghệ hàng không và tên lửa, các quá trình truyền nhiệt với vận tốc khí lớn, các vấn đề truyền nhiệt trong chân không, v.v.
So với lần tái bản 1, cuốn sách đã được chỉnh sửa kỹ lưỡng, một số đoạn, đoạn không liên quan đến hàng không và công nghệ tên lửa đã được rút gọn. Các phần mới "Nhiệt động lực học của Plasma" và "Nhiệt động lực học của các quá trình không thuận nghịch" đã được giới thiệu.
Sách viết rõ ràng, nhiều câu hỏi được phân tích chi tiết hơn so với trong sách giáo khoa vật lý phổ thông. Do đó, nhiều phần có thể dùng như tài liệu bổ sung trong nghiên cứu nhiệt động lực học trong vật lý đại cương.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Byrd R., Stuart W., Lightfoot E. Hiện tượng chuyển giao. 1974 688 trang djvu. 12,5 MB.
Cuốn sách của các nhà khoa học nổi tiếng người Mỹ là hướng dẫn cơ bản phác thảo các quá trình truyền động lượng (dòng chảy của chất lỏng nhớt), năng lượng (dòng nhiệt) và khối lượng (dòng hỗn hợp thuốc thử). Cuốn sách được cung cấp với một số lượng lớn các ví dụ, các vấn đề và một thư mục phong phú.
Cuốn sách rất được quan tâm đối với những người làm công tác kỹ thuật và khoa học tham gia nghiên cứu các vấn đề về động học vĩ mô của các quá trình hóa học, cơ sở lý thuyết của công nghệ hóa học, cũng như đối với giáo viên, học viên cao học và sinh viên năm cuối của các trường đại học công nghệ hóa học.
Một bản trình bày rất đầy đủ về tất cả các quá trình chuyển giao - TÔI KHUYẾN CÁO.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

I.A. Vasilyeva, D.P. Volkov, Yu.P. Zarichnyak. Tính chất nhiệt lý của chất. 2004 80 trang PDF. 1,5 MB.
Giáo trình được biên soạn theo đúng chương trình môn học “Tính chất nhiệt học của chất” của Chuẩn mực Nhà nước về giáo dục đại học và dạy nghề theo hướng đào tạo sinh viên tốt nghiệp chuyên ngành “Vật lý kỹ thuật” và “Nhiệt vật lý”. Sách bao gồm các chương dành cho việc nghiên cứu các tính chất nhiệt lý của chất khí và chất lỏng. Mỗi chương chứa thông tin lý thuyết ngắn gọn và các ví dụ về tính toán.
Được thiết kế để chuẩn bị cho học sinh vượt qua các bài kiểm tra và kỳ thi.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Greberg G., Erk S., Grigull U. Các nguyên tắc cơ bản của học thuyết truyền nhiệt xuất bản lần thứ 3. (Biên tập bởi Gukhman). 1958 565 trang djvu. 15.0 MB.
Khái niệm "truyền nhiệt" bao hàm tổng thể của các hiện tượng đó, bản chất của nó là sự truyền một lượng nhiệt nhất định từ vùng không gian này sang vùng không gian khác. Sự truyền nhiệt này có thể được thực hiện dưới ba hình thức hoàn toàn khác nhau về bản chất. .
Hình thức truyền nhiệt đầu tiên là truyền nhiệt qua quá trình dẫn. Nó được đặc trưng bởi thực tế là sự xuất hiện của nó là do sự hiện diện của môi trường vật chất, và bởi thực tế là sự trao đổi nhiệt chỉ diễn ra giữa các phần tử tiếp xúc trực tiếp của cơ thể. Quá trình này có thể được coi là sự lan truyền nhiệt từ hạt này sang hạt khác.
Hình thức truyền nhiệt thứ hai là truyền nhiệt qua đối lưu. Sự truyền này được thực hiện trong những trường hợp khi các phần tử của cơ thể thay đổi vị trí của chúng trong không gian và đồng thời đóng vai trò chất mang nhiệt. Quá trình này xảy ra trong chất lỏng và chất khí chuyển động và luôn đi kèm với sự truyền nhiệt thông qua sự dẫn nhiệt từ hạt này sang hạt khác, với điều kiện toàn bộ khối lượng của chất lỏng đang chảy không có cùng nhiệt độ. Miễn là chúng ta xem xét các vùng nằm bên trong dòng chảy, và do đó, không chuyển sang các quá trình xảy ra trên bề mặt rắn hạn chế dòng chảy hoặc trên bề mặt tự do của nó, chúng ta có thể bao hàm cả hai dạng truyền nhiệt trong một khái niệm - dẫn nhiệt trong môi trường chuyển động. Nếu cũng xem xét các bức tường rắn, thì trong trường hợp chung, sự trao đổi nhiệt được quan sát thấy giữa các bức tường và môi trường chuyển động, đó là do các phần tử của môi trường tiếp xúc với tường nhận được nhiệt từ nó và mang nó đi. với họ. Sự truyền nhiệt giữa môi chất và vách gọi là quá trình truyền nhiệt.
Một hình thức truyền nhiệt đặc biệt xảy ra nếu sự thay đổi trạng thái tập hợp của môi chất chuyển động xảy ra tại mặt phân cách giữa vách và dòng chảy. Trường hợp này tương ứng với sự truyền nhiệt từ bề mặt đốt nóng sang chất lỏng sôi và từ hơi ngưng tụ sang bề mặt làm mát. Tất cả các quá trình truyền nhiệt qua đối lưu khác nhau đáng kể tùy thuộc vào nguồn gốc của chuyển động. Nếu có sự không đồng nhất về nhiệt độ cục bộ trong khối chất lỏng hoặc chất khí, thì chúng đi kèm với sự phân bố mật độ không đồng nhất; điều này dẫn đến chuyển động. Nếu những không đồng nhất về mật độ này là nguyên nhân duy nhất của chuyển động, thì người ta nói đến chuyển động tự do (hoặc trường dòng do các kích thích bên trong gây ra). Tuy nhiên, trong nhiều trường hợp, có những nguyên nhân xuất phát từ bên ngoài khác, những nguyên nhân này quyết định sự xuất hiện và phát triển của phong trào. Nếu, trong trường hợp giới hạn, tác động của những nguyên nhân bên ngoài này là đáng kể đến mức tính không đồng nhất của trường mật độ không có ảnh hưởng, thì chúng ta đang nói về một chuyển động cưỡng bức (hoặc một trường dòng phát sinh dưới tác động của các tác nhân kích thích bên ngoài).
Hình thức truyền nhiệt thứ ba là truyền nhiệt qua bức xạ. Hình thức này được đặc trưng bởi thực tế là một số năng lượng bên trong cơ thể được chuyển đổi thành năng lượng bức xạ và đã có ở dạng này được truyền qua không gian. Khi chạm trán với một vật thể khác trên đường đi của nó, năng lượng bức xạ được chuyển đổi hoàn toàn hoặc một phần thành nhiệt.
Cuốn sách này được dành cho những hiện tượng này.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Gebhart B. và các cộng sự. Dòng đối lưu tự do, sự truyền nhiệt và khối lượng. 1991 678 + 528 trang djvu. 12,6 + 9,5 Mb.
Sách chuyên khảo của các nhà khoa học Mỹ nổi tiếng chứa đựng những thông tin phong phú nhất được tích lũy trong lý thuyết về các dòng đối lưu tự do và các hiện tượng vận chuyển trong những năm gần đây. Cuốn sách mô tả cả phương pháp tiếp cận cổ điển và phương pháp hiện đại để phân tích các vấn đề kỹ thuật.
Dành cho giáo viên, học viên cao học và sinh viên cũng như các nhà khoa học và kỹ sư chuyên ngành công nghệ hàng không và vũ trụ, công nghệ hóa học, năng lượng, xây dựng, địa vật lý, khí tượng.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

V.I.Egorov. Các phương pháp chính xác để giải các bài toán dẫn nhiệt. Uch. phụ cấp. 2006 46 trang PDF. 1,4 MB.
Giáo trình "Phương pháp chính xác để giải các bài toán về sự dẫn nhiệt" được biên soạn theo đúng chương trình của môn học "Các chuyên đề Toán cao cấp và Tính toán" của Chuẩn Giáo dục Đại học và Chuyên nghiệp Nhà nước nhằm đào tạo sinh viên tốt nghiệp chuyên ngành Vật lý Nhiệt và các ngành đào tạo. của cử nhân và thạc sĩ Vật lý kỹ thuật. Được biên soạn tại Bộ môn Vật lý Nhiệt Máy tính và Giám sát Vật lý - Năng lượng.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Tải xuống

Isaev, Mironov, Nikitin, Khvostov. Cơ bản về nhiệt động lực học, động lực học chất khí và sự truyền nhiệt. Năm 1968 276 trang doc. 9,1 MB.
Phần đầu của sách giáo khoa nêu các định luật cơ bản của nhiệt động lực học và ứng dụng của chúng trong việc tính toán các tính chất của chất khí và các quá trình nhiệt động lực học. Định luật thứ nhất của nhiệt động lực học, các thông số của trạng thái và phương trình trạng thái của chất khí, nhiệt dung của chất khí và định luật thứ hai của nhiệt động lực học được xem xét nối tiếp nhau. Người ta đưa ra phân tích nhiệt động học của chu trình Carnot lý thuyết, các chu trình nhiệt động của động cơ đốt trong kiểu pittông và động cơ tuốc bin khí.
Phần thứ hai đề cập đến các nguyên tắc cơ bản của động lực học chất khí. Nêu định luật chuyển động của chất khí với vận tốc cận âm và vận tốc siêu âm. Suy ra phương trình của tốc độ dòng chảy và năng lượng của dòng khí. Ứng dụng của phương trình năng lượng để tính toán các phần tử của động cơ tuốc bin phản lực và lực đẩy của động cơ phản lực khí được trình bày. Phần thứ ba đề cập đến các vấn đề truyền nhiệt. Thông tin về sự truyền nhiệt theo nhiều cách khác nhau được đưa ra: dẫn nhiệt, đối lưu và bức xạ.
Cuốn sách dành cho sinh viên các trường kỹ thuật hàng không. Nó cũng có thể hữu ích cho các kỹ thuật viên trung cấp trong ngành hàng không.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Tải xuống

Isachenko V.P., Sukomel A.S. Truyền nhiệt. Ấn bản thứ 3. cộng. sửa đổi vào năm 1975. 673 trang djvu. 4,6 MB.
Cuốn sách trình bày các nguyên tắc cơ bản của lý thuyết truyền nhiệt. Tính dẫn nhiệt, truyền nhiệt đối lưu, truyền nhiệt bằng bức xạ, tính toán nhiệt và thủy cơ của các thiết bị trao đổi nhiệt, cũng như truyền nhiệt và khối lượng trong quá trình biến đổi pha và hóa học được xem xét một cách có hệ thống.
Cuốn sách được viết dựa trên chương trình của môn học "Truyền nhiệt", đã được Bộ Giáo dục Đại học và Trung học chuyên ngành Liên Xô phê duyệt và dùng làm sách giáo khoa cho sinh viên các chuyên ngành năng lượng của các trường đại học.
Cuốn sách này được dùng làm giáo trình cho các chuyên ngành kỹ thuật nhiệt của các trường đại học và khoa năng lượng. Điều này quyết định việc xây dựng cuốn sách, việc lựa chọn tài liệu được trình bày và bản chất của việc trình bày nó.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Kutateladze S.S. Cơ sở lý thuyết về sự truyền nhiệt. 1979 416 trang djvu. 9,0 MB.
Cuốn sách trình bày ngắn gọn các vấn đề chính của lý thuyết truyền nhiệt hiện đại, bao gồm nhiều vấn đề vượt ra ngoài phạm vi của các khóa học tiêu chuẩn. Đặc biệt, đặc biệt chú ý đến sự truyền nhiệt hỗn loạn trong môi trường đồng nhất và không đồng nhất, đến các tính chất tiệm cận của lớp biên hỗn loạn trong các điều kiện biên phức tạp. Một vị trí quan trọng cũng bị chiếm bởi các quy luật thủy động lực học của sự truyền nhiệt trong quá trình ngưng tụ và sôi. phụ thuộc và khuyến nghị.
Ấn bản thứ năm này bao gồm các tài liệu mới về truyền nhiệt trong bao bì và chất trám, truyền nhiệt bức xạ-đối lưu và không tĩnh tại, các chương sửa đổi và bổ sung về sự sôi và ngưng tụ và về truyền nhiệt trong khí hiếm.
Cuốn sách dành cho các nhà khoa học, kỹ sư nghiên cứu, nghiên cứu sinh và sinh viên năm cuối của các trường đại học, học viện bách khoa đang làm việc hoặc chuyên sâu về lĩnh vực vật lý nhiệt và vật lý thủy động lực học.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Tải xuống

F. Thùng, W. Đen. Các nguyên tắc cơ bản của sự truyền nhiệt. 1983 513 trang djvu. 10,7 MB.
Một khóa học nhập môn về kỹ thuật truyền nhiệt do các tác giả người Mỹ viết. Các nguyên tắc cơ bản của sự dẫn nhiệt đứng yên và không đứng yên, truyền nhiệt đối lưu và truyền nhiệt bằng bức xạ đã được trình bày. Truyền nhiệt trong quá trình ngưng tụ và sôi, truyền nhiệt trong bộ trao đổi nhiệt và ống dẫn nhiệt, cũng như truyền khối được xem xét. Các tác giả hướng dẫn người đọc sử dụng công nghệ máy tính.
Dành cho các kỹ sư, cũng như sinh viên năm cuối các chuyên ngành kỹ thuật của các trường đại học.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Tải xuống

Kuznetsov N.D., Chistyakov V.S. Tuyển tập các nhiệm vụ và câu hỏi về thiết bị và đo lường kỹ thuật nhiệt. 1965 330 trang PDF. 13,3 MB.
Bộ sưu tập được biên soạn phù hợp với chương trình của môn học "Kỹ thuật đo và thiết bị đo nhiệt" thuộc chuyên ngành "Tự động hóa các quá trình nhiệt và công suất". Tất cả các vấn đề được cung cấp với các giải pháp. Trước mỗi chương là một tài liệu lý thuyết khái quát cần thiết cho cách tiếp cận đúng phương pháp luận để giải quyết vấn đề. Lần xuất bản đầu tiên năm 1978, lần xuất bản thứ hai được bổ sung các bảng tham chiếu cần thiết cho việc giải toán.
Dành cho sinh viên các trường đại học năng lượng. Cuốn sách có thể được sử dụng bởi các kỹ sư nhiệt điện như một tài liệu hướng dẫn tham khảo.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Tải xuống

Kraslow G. Tính dẫn nhiệt của chất rắn. Năm 1964 489 trang djvu. 7.8 MB.
Ch. I. Lý thuyết chung. Ch. II. Dòng nhiệt tuyến tính. Cơ thể cứng không hạn chế và bán hạn chế. Ch. III. Dòng nhiệt tuyến tính trong vật rắn giới hạn bởi hai. Ch. IV. Dòng nhiệt tuyến tính trong thanh truyền. Ch. V. Dòng nhiệt trong vật có mặt phẳng tiết diện là hình chữ nhật song song. Ch. VI. Dòng nhiệt có dạng hình chữ nhật song song. Ch. VII. Dòng nhiệt trong một hình trụ có tiết diện tròn không giới hạn. Ch. VIII. Dòng nhiệt trong các vùng giới hạn bởi các bề mặt tọa độ của hệ tọa độ hình trụ. Ch. IX. Dòng nhiệt trong hình cầu và hình nón. Ch. X. Ứng dụng của phương pháp nguồn và chìm trong các bài toán về nhiệt độ không ổn định. Ch. XI. Thay đổi tình trạng thể chất. Ch. XII. Biến đổi laplace. Các vấn đề đối với dòng nhiệt tuyến tính. Ch. Lần thứ XIII. Biến đổi laplace. Các bài toán về hình trụ và hình cầu. Ch. XIV. Ứng dụng các chức năng của Green vào giải phương trình nhiệt. Ch. XV. Các ứng dụng khác của phép biến đổi Laplace. Ch. Lần thứ XVI. Nhiệt độ thành lập. Ch. XVII. Các phép biến đổi tích phân. Ch. Thế kỷ XVIII. Phương pháp số.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Cordon, Simakin, Goreshnik. Kỹ thuật nhiệt. Uch. phụ cấp. 2005 năm. 167 trang PDF. 1,5 MB.
Giáo trình được biên soạn trên cơ sở kinh nghiệm của nhiều năm giảng dạy môn học Thủy lực và Kỹ thuật nhiệt. Khi trình bày tài liệu, các điều kiện tiên quyết như sự kết nối hợp lý với các lĩnh vực khác của chuyên ngành 330200 đã được tính đến; bản chất cơ bản của việc trình bày các vấn đề lý thuyết; định hướng thực tiễn của các vấn đề đang xem xét; việc sử dụng các thiết bị toán học trong một khối lượng không vượt quá khả năng tiếp cận của nhận thức về tài liệu lý thuyết.
Tài liệu bồi dưỡng đã được chuẩn bị phù hợp với chương trình làm việc và bao gồm các phần: tính chất vật lý cơ bản của chất lỏng; khái niệm cơ bản về thủy tĩnh học; các nguyên tắc cơ bản của động học và động lực học chất lỏng; sốc thủy lực trong đường ống; khái niệm cơ bản về lý thuyết tương tự, mô hình hóa và phân tích các kích thước; các nguyên tắc cơ bản về chuyển động của nước ngầm và dòng chảy hai pha; cơ bản của lý thuyết truyền nhiệt và khối lượng.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Tải xuống

Larikov N. N. Kỹ thuật nhiệt. Proc. cho các trường đại học. Lần xuất bản thứ 3, đã sửa đổi. và bổ sung .. 1985. 433 trang djv. 6,7 MB.
Các nguyên tắc cơ bản của nhiệt động lực học kỹ thuật và lý thuyết truyền nhiệt và khối lượng được nêu ra, các quá trình làm việc của các nhà máy nhiệt điện và quá trình đốt nhiên liệu, các đơn vị lò hơi và các yếu tố của chúng, các quá trình nhiệt và độ ẩm trong các cơ sở lắp đặt được sử dụng trong sản xuất vật liệu xây dựng và các sản phẩm là được xem xét.
Ấn bản thứ 3. bổ sung bằng phần trình bày về ứng dụng của các định luật nhiệt động lực học đối với các phản ứng hóa học, mô tả về tổ chức cung cấp nhiệt và sử dụng các nguồn năng lượng thứ cấp tại các nhà máy công nghiệp xây dựng. Ed. Thứ 2 được xuất bản vào năm 1975 dưới tiêu đề. Kỹ thuật gia nhiệt chung.
Dành cho sinh viên các trường đại học xây dựng học thuộc chuyên ngành công nghệ và kỹ thuật xây dựng. Một trong những cuốn sách giáo khoa chất lượng cao cuối cùng về kỹ thuật nhiệt của trường đại học Liên Xô.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

A.I. Biên tập viên Leontief. Lý thuyết về sự truyền nhiệt và khối lượng. Sách giáo khoa. 1979 496 trang djvu. 14,2 MB.
Cuốn sách thảo luận về các nguyên tắc cơ bản của lý thuyết truyền nhiệt và vật chất trong môi trường đứng yên và chuyển động, cũng như sự truyền nhiệt bằng bức xạ. Các phương pháp hiện đại để tính toán các quá trình truyền nhiệt và khối lượng được đưa ra liên quan đến các ứng dụng kỹ thuật khác nhau, đặc biệt là đối với các lĩnh vực công nghệ mới (hàng không, vũ trụ, năng lượng hạt nhân, v.v.).
Đối với sinh viên các chuyên ngành kỹ thuật điện của các cơ sở giáo dục đại học

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Lukanin V.N., chủ biên. Kỹ thuật nhiệt. Sách giáo khoa. năm 2000. 673 trang djvu. 9,9 MB.
Cuốn sách thảo luận về các quy định cơ bản của kỹ thuật nhiệt, nhiệt động lực học, lý thuyết về nhiệt và truyền chất, cũng như các vấn đề về năng lượng và môi trường của việc sử dụng nhiệt trong phức hợp vận chuyển động cơ. Các phương pháp và ví dụ tính toán các quá trình nhiệt động, nhiệt và truyền khối lượng trong các bài toán ứng dụng của các lĩnh vực kỹ thuật và công nghệ hiện đại được đưa ra.
Cuốn sách sẽ hữu ích cho sinh viên chuyên ngành "Kỹ thuật nhiệt" và các chuyên ngành kỹ thuật khác của các cơ sở giáo dục đại học.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

A.V. Lykov. Hiện tượng chuyển giao trong các thể xốp mao quản. 1954 298 trang djvu. 4,8 MB.
Cuốn sách này trình bày một cách có hệ thống các hiện tượng truyền nhiệt và vật chất bị hấp thụ trong các thể keo mao quản xốp. Sự truyền nhiệt và vật chất được coi là mối liên hệ không thể tách rời của chúng bằng các phương pháp lý thuyết động học phân tử và nhiệt động lực học. Nỗ lực đầu tiên được thực hiện để giải quyết vấn đề về khả năng chuyển hóa chất trong dung dịch và trong cơ thể ướt. Ngoài các phương pháp phân tích và thực nghiệm, một ứng dụng thực tế của lý thuyết truyền nhiệt và khối lượng được đưa ra để nghiên cứu các quá trình công nghệ (xử lý nhiệt ẩm vật liệu xây dựng, làm khô và làm ẩm các vật liệu khác nhau, v.v.), cũng như nghiên cứu các hiện tượng truyền nhiệt và ẩm trong đất và thổ nhưỡng.
Cuốn sách dành cho các nhà khoa học, nghiên cứu sinh, kỹ sư và sinh viên các chuyên ngành nhiệt vật lý.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Lykov A.V., Mikhailov Yu.A. Thuyết chuyển giao năng lượng và vật chất. 1959 332 trang djvu. 7.4 MB.
Chuyên khảo này được dành cho lý thuyết phân tích của các hiện tượng truyền nhiệt và vật chất. Dựa trên nhiệt động lực học của các quá trình không thuận nghịch, một hệ phương trình vi phân cho sự truyền nhiệt và khối lượng được suy ra. Giải pháp cho các vật thể đơn giản nhất (tấm, hình trụ và quả bóng) thu được bằng các phương pháp biến đổi tích phân hữu hạn trong các điều kiện biên của loại thứ hai và thứ ba. Các giải pháp thu được có thể được sử dụng để tính toán các quá trình khuếch tán nhiệt trong hỗn hợp khí và dung dịch phân tử, làm khô, khí hóa, đốt cháy, v.v.
Cuốn sách được đông đảo công nhân kỹ thuật quan tâm và có thể làm giáo trình cho sinh viên các chuyên ngành nhiệt điện của các trường đại học.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Lykov A. V. LÝ THUYẾT VỀ DÂY DẪN NHIỆT. Năm 1967 600 trang djvu. 21,0 Mb.
Hướng dẫn này thảo luận chi tiết về giải pháp của các vấn đề dẫn nhiệt không cố định của các vật thể chính (vật thể bán giới hạn, tấm không giới hạn, hình trụ đặc, bóng, hình trụ rỗng) bằng một số phương pháp (tách biến, hoạt động, tích phân Fourier và Hankel phép biến hình). Vì vậy, người đọc, làm quen với các tính năng của từng phương pháp được sử dụng, trong công việc độc lập của mình, để giải quyết các nhiệm vụ đặt ra, lựa chọn phương pháp đơn giản nhất đưa ra giải pháp hiệu quả nhất phù hợp với tính toán kỹ thuật. Các giải pháp được đưa ra dưới dạng các biến tổng quát sử dụng phương pháp lý thuyết tương tự, chúng được minh họa bằng nhiều biểu đồ và bảng. Sự hiện diện của đồ thị cho phép bạn nhanh chóng thực hiện các tính toán kỹ thuật, điều này chắc chắn sẽ góp phần vào việc thực hiện các giải pháp trong thực tế kỹ thuật. Ngoài ra, lời giải của các bài toán chính, quan trọng nhất được đưa ra dưới hai dạng, một dạng thuận tiện cho các phép tính đối với số Fourier nhỏ, và dạng thứ hai cho số Fourier lớn.
Trong chương đầu tiên (IV-VI), các giải pháp chi tiết được đưa ra với các tính toán cụ thể, sử dụng đồ thị và các nhiệm vụ được phân loại theo nguyên tắc tương tác của cơ thể với môi trường chứ không theo nguyên tắc của các hình dạng hình học. của các cơ quan đang được xem xét, theo quan điểm phương pháp luận thì đúng hơn.
Việc giải các bài toán có điều kiện biên loại thứ tư được chú trọng nhiều, gắn với nghiên cứu chuyên đề trong lĩnh vực truyền nhiệt đối lưu không tĩnh. Lời giải của các bài toán về hệ số nhiệt biến thiên được nêu trong một chương đặc biệt (Chương XIII). Trong ch. XIV, trình bày ngắn gọn về các phương pháp của phép biến đổi tích phân Laplace, Fourier và Hanke được áp dụng cho giải các bài toán về dẫn nhiệt không tĩnh được đưa ra.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Lyashkov V.I. Cơ sở lý thuyết của kỹ thuật nhiệt. 2005 năm. 171 trang pdf. 1,3 MB.
Sổ tay đào tạo cung cấp một cách trình bày ngắn gọn và nhất quán về cơ sở lý thuyết của kỹ thuật nhiệt (các cơ sở cơ bản của nhiệt động lực học, lý thuyết truyền nhiệt và khối lượng và lý thuyết về sự cháy), tạo thành lượng thông tin cần thiết và đủ để trong tương lai a chuyên gia có thể độc lập đào sâu và nâng cao kiến ​​thức trong các lĩnh vực nhất định của kỹ thuật nhiệt ứng dụng. Tài liệu giáo dục được trình bày với liều lượng tương đối nhỏ, riêng biệt, cấu trúc và trình tự trình bày được quy định bởi logic nội tại của các khoa học này.
Giáo trình được viết theo yêu cầu của tiêu chuẩn nhà nước về bộ môn cùng tên cho chuyên ngành 1016 "Cung cấp năng lượng của doanh nghiệp".
Nó dành cho sinh viên của khóa thứ hai, thứ ba của khoa toàn thời gian và có thể được sử dụng (một phần) bởi sinh viên các chuyên ngành khác khi họ nghiên cứu các ngành của hồ sơ kỹ thuật nhiệt.
Cẩm nang phản ánh kinh nghiệm nhiều năm của tác giả với sinh viên khóa II - III. Trình bày một cách thống nhất và ngắn gọn các nguyên tắc cơ bản của nhiệt động lực học, sự truyền nhiệt, lý thuyết về sự truyền khối, lý thuyết về sự cháy, v.v., nó không được viết nhằm thay thế các sách giáo khoa đã đề cập. Rất có thể, đây là cửa ngõ dẫn đến một khu vực kiến ​​thức khoa học rộng lớn và thú vị liên quan đến kỹ thuật nhiệt. Do đó, nó chỉ bao gồm tài liệu đó, việc đồng hóa chúng là cần thiết để đạt được trình độ đào tạo lý thuyết như vậy, sẽ giúp bạn dễ dàng nâng cao kiến ​​thức trong tương lai trong quá trình làm việc độc lập với sách giáo khoa, sách chuyên khảo, sách tham khảo, v.v.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Maslov V.P., Danilov V.G., Volosov K.A. Mô hình toán học của các quá trình truyền nhiệt và khối lượng. Sự tiến hóa của các cấu trúc tiêu tán. 1987 352 trang djvu. 4,7 MB.
Các mô hình toán học của các quá trình chuyển giao được xem xét. Một phương pháp mới để xây dựng các nghiệm cục bộ tiệm cận của các phương trình mô hình hóa sự phát triển của các cấu trúc tiêu tán được trình bày. Các mô hình của các quá trình vật lý và hóa học cụ thể được xem xét, và các giải pháp tiệm cận được so sánh với các giải pháp thu được với sự trợ giúp của máy tính.
Dành cho các chuyên gia trong lĩnh vực khoa học máy tính, toán ứng dụng, vật lý, hóa học, sinh học.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Martynenko, Mikhalevich, Shikhov. Sổ tay thiết bị trao đổi nhiệt. Trong 2 tập. 1987. 825 + 353 trang djvu. 11,2 + 7,7 Mb.
Sách tham khảo trình bày ngắn gọn và chính xác những cơ sở cổ điển của lý thuyết truyền nhiệt và các phương pháp hiện đại để tính toán, thiết kế thiết bị trao đổi nhiệt cho các mục đích khác nhau. Được biên soạn bởi đội ngũ các nhà khoa học quốc tế đến từ Anh, Liên Xô, Mỹ, Đức, Pháp. Tập thứ hai đề cập đến các vấn đề về tính toán nhiệt và thủy lực của các bộ trao đổi nhiệt, đồng thời trình bày các thông tin cần thiết cho việc thiết kế các đặc tính vật lý nhiệt của các chất mang nhiệt.
Đối với các chuyên gia tham gia nghiên cứu các quá trình truyền nhiệt, các kỹ sư nhiệt liên quan đến tính toán, thiết kế và vận hành các thiết bị trao đổi nhiệt, cũng như sinh viên đại học.

. . . . . . . . . . . . tải xuống 1. . . . . . . . . . . . tải xuống 2

M.A. Mikheev, I.M. Mikheev. Các nguyên tắc cơ bản của sự truyền nhiệt. Xuất bản lần thứ 2. 1977 345 trang djvu. 7.6 MB.
Cuốn sách trình bày những quy định chính của lý thuyết truyền nhiệt và ứng dụng của chúng vào việc phân tích hoạt động của các thiết bị nhiệt. Các dạng truyền nhiệt cơ bản (dẫn nhiệt, đối lưu và bức xạ nhiệt), quá trình truyền nhiệt phức tạp và những điều cơ bản về tính toán bộ trao đổi nhiệt được xem xét nối tiếp nhau. Ấn bản đầu tiên của cuốn sách được xuất bản vào năm 1973. Những thay đổi nhỏ và làm rõ đã được thực hiện đối với ấn bản thứ hai của cuốn sách. Cuốn sách dành cho các kỹ sư và công nhân kỹ thuật tham gia thiết kế, chế tạo và vận hành thiết bị trao đổi nhiệt.
Nó có thể được sử dụng bởi sinh viên đại học như một công cụ hỗ trợ giảng dạy.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Tải xuống

Mukhachev G.A., Schukin V.K. Nhiệt động lực học và sự truyền nhiệt: Sách giáo khoa. Tái bản lần thứ 3, có hiệu đính. 1991. 480 trang: djvu. 7,0 MB.
Sách nêu các định luật cơ bản của nhiệt động lực học, các quá trình nhiệt động lực học, thông tin về khí và hơi thực, các quy định cơ bản của nhiệt động hóa học, các khái niệm và định luật cơ bản của thuyết truyền nhiệt, các phương pháp hiện đại để tính quá trình truyền nhiệt, tính năng của quá trình truyền nhiệt trong hàng không và công nghệ tên lửa và vũ trụ, các phương pháp bảo vệ nhiệt của các công trình. Trong lần xuất bản thứ 3 (2-1975), phương pháp trình bày một số phần đã được sửa đổi liên quan đến sự phát triển của công nghệ hàng không và tên lửa, các kết quả nghiên cứu truyền nhiệt mới được trình bày, và giảm thiểu các vật liệu lỗi thời.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Novikov I.I., Voskresensky K.D. Nhiệt động lực học ứng dụng và truyền nhiệt. Xuất bản lần thứ 2. 1977 353 trang djvu. 5,8 MB.
Chuyên khảo dành cho các vấn đề ứng dụng của nhiệt động lực học và truyền nhiệt phát sinh liên quan đến các ứng dụng kỹ thuật của nó (đặc biệt, trong phân tích và tính toán các nhà máy điện, bao gồm cả các nhà máy hạt nhân, bộ chuyển đổi năng lượng, v.v.); Nội dung chính của cuốn sách là sự phát triển nhất quán của phương pháp phân tích nhiệt động lực học và các phương pháp tính toán truyền nhiệt trong các điều kiện khác nhau. Phần trình bày được thực hiện có tính đến sự tiến bộ của nhiệt động lực học, đặc biệt, nó bao gồm các câu hỏi về nhiệt động lực học của các quá trình bất thuận nghịch.
Cuốn sách dành cho các nhà khoa học, nhà thiết kế và kỹ sư, và cũng sẽ hữu ích cho sinh viên như một cuốn sách giáo khoa trong việc nghiên cứu các phần liên quan của nhiệt động lực học và truyền nhiệt.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Patankar S., Spaulding D. Sự truyền nhiệt và khối lượng trong các lớp biên. 1971 129 trang djvu. 1,8 MB.
Cuốn sách trình bày một phương pháp kỹ thuật tương đối đơn giản và hiệu quả để giải hệ số học đầy đủ các phương trình lớp biên, giúp tính toán chính xác điện trở và sự truyền nhiệt của bề mặt chảy xung quanh bởi dòng khí tầng hoặc dòng khí hỗn loạn, có tính đến quá trình thổi. và hút. Tài liệu tham khảo phong phú và một chương trình máy tính được cung cấp.
Cuốn sách dành cho nhiều độc giả quan tâm đến khí động học, nhiệt đối lưu và truyền khối.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Samarsky, Vabishchevich. Tính toán truyền nhiệt. 2003 678 trang djvu. 4,8 MB.
Cuốn sách dành cho các phương pháp nghiên cứu các bài toán truyền nhiệt bằng phương pháp số hiện đại. Các phương pháp tiếp cận chính để nghiên cứu phân tích các mô hình toán học truyền nhiệt bằng các phương pháp toán học ứng dụng truyền thống được mô tả. Phương pháp số cho lời giải gần đúng của các bài toán dẫn nhiệt đa chiều đứng yên và không tĩnh tại được xem xét. Người ta chú ý nhiều đến các bài toán về sự biến đổi pha, các bài toán về nhiệt đàn hồi và sự truyền nhiệt bằng bức xạ; quá trình truyền nhiệt và khối lượng. Các vấn đề về kiểm soát và tối ưu hóa các quá trình nhiệt được thảo luận. Các câu hỏi về giải số của các bài toán nghịch đảo về truyền nhiệt được xem xét. Ví dụ về việc giải các bài toán truyền nhiệt hai chiều khác nhau bằng các chương trình máy tính được đưa ra.
Cuốn sách dành cho sinh viên và học viên cao học khoa toán ứng dụng của các trường đại học, các chuyên gia về mô hình toán ứng dụng.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Skryabin V.I. Khoá học bài giảng kỹ thuật nhiệt. PHYSTECH. năm 2000. 82 trang doc trong kho lưu trữ 3,7 Mb.
Mục I. Nhiệt động lực học kỹ thuật. Mục II. Cơ sở lý thuyết về sự truyền nhiệt. Mục III. Các nhà máy nhiệt điện.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Sebisi T., Bradshaw P. Truyền nhiệt đối lưu. Cơ sở vật lý và phương pháp tính toán. 1987 592 trang djvu. 7.8 MB.
Sách chuyên khảo của các nhà khoa học nổi tiếng của Mỹ và Anh phác thảo cơ sở của lý thuyết hiện đại về truyền nhiệt đối lưu cho các dòng chảy tầng và hỗn loạn. Nhiều ví dụ về các giải pháp phân tích và số của các bài toán ứng dụng về truyền nhiệt trong các kênh, máy bay phản lực và trong dòng chảy xung quanh các vật thể được trình bày. Các chương trình Fortran được đưa ra. Dành cho các nhà khoa học, kỹ sư, nghiên cứu sinh và sinh viên cuối cấp chuyên ngành khí động học, hóa học, cơ học, vật lý nhiệt, năng lượng, xây dựng và một số lĩnh vực sinh thái.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Fokin V.M., Boykov G.P., Vidin Yu.V. Cơ bản của nhiệt vật lý kỹ thuật. 2004 130 trang djvu. 1.7 MB.
Chuyên khảo xem xét các quy định và định luật chính của sự dẫn nhiệt. Nguyên tắc bố trí các trường nhiệt độ, phương pháp lặp lại và giãn ra của trường nhiệt độ, biểu diễn đồ họa của dòng nhiệt và sự tương tự điện nhiệt được mô tả. Hệ số dẫn nhiệt ở trạng thái ổn định được xem xét trong trường hợp giải phóng nhiệt bên trong, sự hiện diện của bộ lọc và với hệ số dẫn nhiệt thay đổi. Các câu hỏi về sự dẫn nhiệt không đứng yên trong các điều kiện biên khác nhau trong các vật thể có hình dạng khác nhau, cũng như sự truyền nhiệt và sóng nhiệt độ trong một không gian bán vô hạn, sẽ được thảo luận. Chuyên khảo cung cấp các cơ sở khoa học và phương pháp luận để xác định các tính chất nhiệt lý của vật liệu bằng phương pháp thử không phá hủy. Một kỹ thuật được trình bày để có thể thiết lập thời điểm bắt đầu phần thứ tự của chu kỳ nhiệt bằng những thay đổi nhiệt trên bề mặt của mẫu và một kỹ thuật để xác định phức tạp các đặc tính nhiệt lý của vật liệu và sản phẩm bằng phương pháp của thử nghiệm không phá hủy. Nó dành cho công nhân khoa học, kỹ thuật và công nhân kỹ thuật, giáo sư đại học, nghiên cứu sinh, sinh viên.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Filippov L.P. chuyển các hiện tượng. Đại học bang Moscow. 1986 117 trang djvu. 3,3 MB.
Chương I. Các khái niệm và mối quan hệ cơ bản.
Chương II. Chuyển phương trình.
Chương III. Sự truyền nhiệt và khối lượng trong dòng chảy.
Chương IV. Phương pháp nghiên cứu thực nghiệm sự dẫn nhiệt và khuếch tán.
Chương V. Các phương pháp xung động.
Chương VI. Xu hướng phát triển công nghệ nghiên cứu thực nghiệm các tính chất nhiệt vật lý.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Tsvetkov, Grigoriev. Sự truyền nhiệt và khối lượng. Xuất bản lần thứ 2. sửa lại thêm vào 2005 năm. 550 trang djvu. 5,4 MB.
Các quy định chính của nhiệt động lực học, lý thuyết truyền nhiệt và chất, cũng như các vấn đề về năng lượng và môi trường của việc sử dụng nhiệt trong phức hợp vận chuyển động cơ được xem xét. Các phương pháp và ví dụ tính toán các quá trình nhiệt động, nhiệt và truyền khối lượng trong các bài toán ứng dụng của các lĩnh vực kỹ thuật và công nghệ hiện đại được đưa ra.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Tải xuống

Chechetkin, Zanemonets. Kỹ thuật nhiệt. Sách giáo khoa. 1986 344 trang djvu. 7,3 MB.
Cuốn sách trình bày những nguyên tắc cơ bản của nhiệt động lực học kỹ thuật và lý thuyết truyền nhiệt, cung cấp thông tin về lý thuyết đốt cháy nhiên liệu = cây liễu và chất thải sản xuất hóa chất. Lò công nghiệp, nhiệt và công nghệ được coi là những nguyên tắc cơ bản của công nghệ năng lượng trong ngành công nghiệp hóa chất. .Kỹ thuật nhiệt động lực học. Nhiên liệu. Lò nung của công nghiệp hoá chất Lò hơi của công nghiệp hoá chất.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Shashkov, Bubnov, Yanovsky. Hiện tượng sóng dẫn nhiệt: 2nd ed. thêm vào 2004..298 trang: djvu. 4,7 MB.
Cuốn sách này thảo luận về các khía cạnh vật lý của phương trình nhiệt loại hypebol, phương trình parabol phi tuyến và phương trình vi phân tích phân với các hạt nhân thư giãn. Các nghịch lý của lý thuyết cổ điển về dẫn nhiệt được xem xét và các cơ sở động học-phân tử của giả thuyết về sự giãn dòng nhiệt được thực hiện. Khi xem xét các khía cạnh toán học của phương trình nhiệt hyperbol, một hệ thống hóa các toán tử dẫn nhiệt vi phân được đề xuất và mối liên hệ giữa các toán tử dẫn nhiệt hyperbol tuyến tính và phi tuyến parabol được truy tìm. Cuốn sách dành cho những người làm công tác khoa học và kỹ thuật chuyên về lĩnh vực nhiệt vật lý và nhiệt động lực học. Nó có thể hữu ích cho nghiên cứu sinh và sinh viên các chuyên ngành nhiệt vật lý.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Eckert E. R. và Dreik R. M. Thuyết truyền nhiệt và khối lượng. Năm 1961 681 trang djvu. 12,6 MB.
Cuốn sách này là ấn bản thứ hai, mới được sửa đổi của chuyên khảo của Eckert "Giới thiệu về Lý thuyết Nhiệt và Truyền khối". Nó xem xét một cách có hệ thống các vấn đề chính của lý thuyết dẫn nhiệt, truyền nhiệt đối lưu và bức xạ, cũng như các vấn đề về truyền khối trong các quá trình làm mát và bay hơi xốp. Cuốn sách tóm tắt các công trình mới nhất về lý thuyết lớp biên trong các quá trình và chuyển khối. Các vấn đề lý thuyết được minh họa bằng các ví dụ cụ thể về tính toán của bộ trao đổi, động cơ phản lực, tua bin khí và các thiết bị khác của công nghệ hiện đại.
Cuốn sách dành cho các nhà nghiên cứu, sinh viên sau đại học và kỹ sư sưởi ấm, và nó có thể được giới thiệu như một cuốn sách giáo khoa cho các trường cao đẳng kỹ thuật.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .Tải xuống

Yudaev B.N. Truyền nhiệt. Sách giáo khoa. Năm 1973 360 trang djvu. 2,7 MB.
Khi biên soạn giáo trình, tác giả đã sử dụng hai mươi năm kinh nghiệm giảng dạy môn học “Truyền nhiệt” và công tác khoa học tại khoa cùng tên của Trường Kỹ thuật Cao đẳng Bauman Moscow. Phương pháp tọa độ tổng quát (lý thuyết tương tự) được mô tả, các quy định chính của phương pháp này được các nhà khoa học nước ta xây dựng.

Phát triển có phương pháp

trong môn học "Cơ bản về thủy lực, kỹ thuật nhiệt

và khí động học "

"Một khóa học các bài giảng về phần" Cơ bản của Kỹ thuật Nhiệt ""

do thầy biên soạn

OGBPOU RSK

Markova N.V.

Ryazan, 2016

chú thích

Sổ tay phương pháp là tổng hợp tài liệu bài giảng phần "Cơ bản về Kỹ thuật Nhiệt" của bộ môn "Cơ bản về Thủy lực, Kỹ thuật Nhiệt và Khí động lực học". Nó được khuyến khích cho học sinh trung cấp nghề trong các lớp học thực hành và nghiên cứu độc lập tài liệu (tự đào tạo), cũng như cho giáo viên trong các buổi đào tạo.

Sách hướng dẫn được xây dựng dưới dạng bài giảng với các công thức và số liệu, cuối mỗi bài giảng đều có bảng đề xuất các câu hỏi để tự kiểm tra kiến ​​thức.

Giới thiệu ……………………………………………………………………… .4

Bài giảng 1 “Cơ quan làm việc. Các thông số chính về trạng thái của chất lỏng làm việc ”…………………………………………………………… ..5

Bài giảng 2 “Hỗn hợp khí” …………………………………………… ..8

Bài giảng 3 Công và nhiệt

Bài giảng 4 “Nhiệt dung, các dạng” …………………………………… ..12

Bài giảng 5 “Định luật 1 nhiệt động lực học. Entanpi ”……………… ..14

Bài giảng 6 “Các quá trình nhiệt động cơ bản” …………… ... 15

Bài giảng 7 “Bản chất vật lý của định luật 2 nhiệt động học” ………………………………………………………… .21

Bài giảng 8 “Sự biến đổi nhiệt năng thành cơ năng” ………………………………………………… ..22

Bài giảng 9 “Chu trình cacbit” ………………………………………………… .24

Kết luận ……………………………………………………………… ..27

Giới thiệu

Hướng dẫn phương pháp luận “Quá trình bài giảng về chủ đề“ Cơ bản về thủy lực, kỹ thuật nhiệt và khí động học ”: phần“ Cơ bản về kỹ thuật nhiệt ”bao gồm việc xây dựng các bài giảng, tức là tài liệu lý thuyết và câu hỏi tự kiểm tra cuối mỗi bài giảng.

Sổ tay hướng dẫn này có thể hữu ích cho sinh viên toàn thời gian và bán thời gian nghiên cứu chuyên ngành "Cơ bản về thủy lực, kỹ thuật nhiệt và khí động học, cũng như cho sinh viên tốt nghiệp chuẩn bị cho kỳ thi cuối khóa.

Cần giúp học sinh tiếp thu tài liệu tốt hơn, vì vậy việc tăng khả năng hiển thị sẽ nâng cao đáng kể tác dụng của tri giác. Đây là một trong những mục tiêu chính của sổ tay phương pháp luận này.

1. Bài giảng 1 “Cơ quan làm việc. Các thông số chính về trạng thái của cơ quan làm việc "

Nhiệt động lực học là khoa học về năng lượng và các đặc tính của nó. Cô nghiên cứu quy luật chuyển hóa năng lượng trong các quá trình khác nhau kèm theo hiệu ứng nhiệt.

Nhiệt động lực học được chia thành 3 lĩnh vực: vật lý, hóa học, kỹ thuật.

Nhiệt động lực học kỹ thuật nghiên cứu các dạng chuyển hóa lẫn nhau của nhiệt và công cơ học. Bộ môn này đóng vai trò là cơ sở của những bộ môn kỹ thuật xem xét lý thuyết hoạt động của động cơ nhiệt và nhà máy nhiệt điện.

Nhiệt động lực học nghiên cứu các đặc tính cấu trúc vĩ mô của các vật thể bao gồm một số lượng lớn các hạt.

Nhiệt động lực học đề cập đến việc nghiên cứu các hệ thống nhiệt động lực học khác nhau và sự tương tác của chúng với môi trường.

Môi trường được hiểu là một tập hợp toàn diện các cơ thể có bản chất vật lý và hóa học lấp đầy không gian đã chọn.

Hệ nhiệt động lực học là một tập hợp các vật thể cách ly với môi trường làm đối tượng nghiên cứu, có thể tương tác nhiệt và cơ học với nhau và với môi trường.

Một hệ thống nhiệt động lực học không có bất kỳ tương tác nào với môi trường, nhưng trong đó có thể có tương tác giữa các bộ phận của hệ thống, được gọi là cô lập.

Một hệ thống bao gồm các bộ phận ở các trạng thái tập hợp hoặc pha khác nhau được gọi là không đồng nhất.

Hệ thống một pha, tức là có các thuộc tính giống nhau ở tất cả các bộ phận được gọi là đồng nhất.

Hệ thống hoặc cơ quan mà qua đó nhiệt và cơ học chuyển hóa lẫn nhau được gọi là cơ quan làm việc.

Về cơ bản, các chất khác nhau ở các trạng thái tập hợp khác nhau có thể được sử dụng như một chất lỏng hoạt động. Tuy nhiên, chất lỏng làm việc hiệu quả nhất cho động cơ nhiệt là khí và hơi, có hệ số giãn nở thể tích cao nhất so với các chất ở trạng thái tập hợp khác.

Trong nhiệt động lực học kỹ thuật, một khí lý tưởng được lấy làm chất lỏng hoạt động.

Trong trường hợp chung, đối với các tính toán kỹ thuật nhiệt, việc mở rộng các định luật của khí lý tưởng cho tất cả các khí được coi là hoàn toàn có thể chấp nhận được.

Quá trình nhiệt động lực học là một tập hợp các trạng thái liên tiếp mà hệ thống nhiệt động lực học đi qua.

Nếu kết quả của việc thực hiện một số quá trình, hệ thống trở lại trạng thái ban đầu, thì tập hợp các quá trình đó được gọi là quá trình hoặc chu trình vòng tròn.

Hệ nhiệt động được đặc trưng bởi các đại lượng vật lý thay đổi cùng với sự thay đổi trạng thái của chính hệ. Các đại lượng này được gọi là tham số trạng thái. Các thông số chính là nhiệt độ T, áp suất tuyệt đối p và thể tích riêng .

Nhiệt độ đặc trưng cho mức độ nóng lên của các cơ thể và xác định chiều truyền nhiệt. Vì vậy, nếu trong 2 vật tương tác, vật 1 có nhiệt độ cao hơn vật 2 thì nhiệt sẽ truyền từ vật 1 sang vật 2.

Theo quan điểm của thuyết động năng của chất khí, nhiệt độ tỉ lệ thuận với động năng trung bình của chuyển động tịnh tiến của các hạt cơ bản của vật chất:

k - hằng số Boltzmann

– tốc độ tịnh tiến trung bình của phân tử

Theo phương trình thì tại T = 0, chuyển động tịnh tiến của các phân tử phải dừng lại. Nhiệt độ này được gọi là độ không tuyệt đối.

Thông số nhiệt động lực học của trạng thái là nhiệt độ tuyệt đối T, được đo từ độ không tuyệt đối trên thang Kelvin.

Đối với các mục đích thực tế, thang độ C được sử dụng.

T = t + 273,15

Áp suất bằng số bằng lực tác dụng trên một đơn vị diện tích bề mặt và hướng dọc theo pháp tuyến đối với nó.

Theo quan điểm của lý thuyết động học phân tử của chất khí, áp suất là kết quả của tác động của các phân tử lên bề mặt giới hạn của vật thể và có giá trị bằng:

 - Hệ số chịu nén, phụ thuộc vào kích thước của các phân tử và lực tác dụng giữa chúng.

n là số phân tử trên một đơn vị thể tích khí

Khối lượng riêng - thể tích của một đơn vị chất (khối lượng hoặc trọng lượng).

, [  ] = m 3 / kg

Nhiệt động lực học nghiên cứu những gì?

Xác định một hệ thống nhiệt động lực học.

Số lượng các thông số độc lập xác định trạng thái của cơ quan làm việc? Giải thích vì sao.

Cho ví dụ về hệ nhiệt động đồng chất. Giải thích vì sao.

Cho ví dụ về hệ nhiệt động không đồng nhất. Giải thích vì sao.

Nếu nhiệt độ được cho bằng độ C, thì làm thế nào để đi từ nhiệt độ đó đến nhiệt độ theo thang Kelvin?

2. Bài giảng 2 "Hỗn hợp khí"

Trong kỹ thuật nhiệt, người ta thường không phải xử lý các khí đồng nhất, mà với các hỗn hợp khí.

Hỗn hợp khí là một hỗn hợp cơ học, trong đó các khí có trong nó vẫn giữ nguyên bản chất hóa học của chúng (không tham gia phản ứng hóa học với nhau). Các chất khí tạo nên hỗn hợp được gọi là các chất cấu tạo.

Các điều kiện tiên quyết chính để xem xét hỗn hợp khí:

Mỗi thành phần của hỗn hợp trải rộng trên toàn bộ thể tích mà nó chiếm và tuân theo phương trình trạng thái:

m i, R i là khối lượng và hằng số khí của thành phần thứ i

Áp suất từng phần được hiểu là áp suất của từng thành phần với điều kiện nó lấp đầy toàn bộ thể tích mà hỗn hợp V chiếm trong cm ở nhiệt độ bằng nhiệt độ của hỗn hợp T cm.

Một hỗn hợp khí tạo áp suất lên thành bình bằng tổng áp suất riêng phần (định luật Dalton).

Phương trình trạng thái và tất cả các dạng của nó cũng có giá trị đối với hỗn hợp khí, nếu đưa hằng số hỗn hợp khí R vào phép tính cm.

Một trong những đặc điểm quan trọng của hỗn hợp là thành phần của nó, được xác định bằng lượng của mỗi khí có trong hỗn hợp và có thể được biểu thị bằng khối lượng, thể tích và thành phần số mol của các thành phần riêng lẻ tạo nên hỗn hợp. .

Thiết lập thành phần của hỗn hợp theo phần khối lượng (trọng lượng)

Phần khối lượng (khối lượng) của một thành phần có trong hỗn hợp là tỷ số giữa khối lượng (khối lượng) của thành phần này với khối lượng (khối lượng) của toàn bộ hỗn hợp.

Nếu ta biểu thị khối lượng (trọng lượng) của thành phần thứ i của khí m tôi , khối lượng (khối lượng) của hỗn hợp m cm , khi đó phần khối lượng (trọng lượng) của khí này sẽ là:

Tổng các phần khối lượng của các thành phần:

Thiết lập thành phần của hỗn hợp theo phần thể tích

Phần trăm thể tích của một thành phần có trong hỗn hợp khí là tỷ số giữa thể tích một phần (đã giảm) của thành phần đó với thể tích của toàn bộ hỗn hợp.

Vi - thể tích một phần của i - thành phần đó.

Thể tích riêng của một thành phần là thể tích mà nó sẽ chiếm ở nhiệt độ và áp suất của hỗn hợp.

Tổng thể tích của tất cả các thành phần tạo nên hỗn hợp là 1.

Thiết lập thành phần của hỗn hợp theo phân số mol

Phần trăm số mol của một thành phần trong hỗn hợp là tỷ lệ giữa số mol của thành phần M được coi là tôi tổng số mol của hỗn hợp M là cm.

Các thông số của hỗn hợp khí

Khối lượng phân tử trung bình của hỗn hợp

Dưới khối lượng phân tử trung bình của hỗn hợp khí μ cm được hiểu là khối lượng phân tử của một số chất khí có điều kiện, bao gồm các phân tử giống hệt nhau và có cùng khối lượng và số phân tử với hỗn hợp khí.

Phương trình xác định khối lượng phân tử của hỗn hợp khi thành phần của nó được xác định bằng các phần khối lượng (khối lượng).

Hằng số hỗn hợp khí

Áp suất từng phần của các thành phần của hỗn hợp

Khối lượng riêng và tỷ trọng của hỗn hợp

Câu hỏi tự kiểm tra kiến ​​thức của học sinh:

Định nghĩa thuật ngữ "hỗn hợp khí".

Cho ví dụ về hỗn hợp khí từ môn học "Khí tự nhiên và nhân tạo".

Định luật Dalton là gì?

Nêu các cách xác định thành phần của hỗn hợp khí. Tổng của tất cả các thành phần là gì?

3. Bài giảng 3 "Công và nhiệt"

Khi tương tác giữa các cơ thể khác nhau, công có thể được truyền từ cơ thể này sang cơ thể khác dưới dạng công hoặc nhiệt.

Việc truyền năng lượng cho cơ thể bằng cách thực hiện công việc trên nó luôn gắn liền với sự thay đổi của các điều kiện bên ngoài, ví dụ, với sự thay đổi hình dạng của cơ thể hoặc chuyển động của nó. Công việc do cơ thể tự thực hiện được coi là tích cực, công việc được thực hiện trên cơ thể được coi là tiêu cực.

Công cụ thể là công trên một đơn vị trọng lượng hoặc khối lượng của một chất.

[a] = H / m

Sự truyền năng lượng dưới dạng nhiệt không liên quan đến sự thay đổi vị trí hoặc hình dạng của các vật thể và bao gồm sự truyền nhiệt trực tiếp từ vật thể nóng hơn sang vật thể ít nóng hơn do tiếp xúc nhiệt hoặc bức xạ. Hình thức trao đổi năng lượng này được gọi là truyền nhiệt.

Lượng nhiệt mà cơ thể nhận được là kết quả của quá trình truyền nhiệt được coi là dương, và cho đi - âm.

Nhiệt lượng riêng là nhiệt lượng trên một đơn vị trọng lượng hoặc khối lượng của một chất.

[q] = H / m

Như vậy, truyền nhiệt và sinh công là hình thức trao đổi năng lượng, còn nhiệt lượng và công là số đo năng lượng truyền dưới dạng nhiệt và cơ.

Câu hỏi tự kiểm tra kiến ​​thức của học sinh:

Công việc khác với công việc cụ thể như thế nào?

Định nghĩa thuật ngữ "nhiệt".

Giải thích thuật ngữ "truyền nhiệt" bằng cách sử dụng khái niệm nhiệt.

4. Bài giảng 4 "Nhiệt dung, các loại"

Nhiệt dung của cơ thể là nhiệt lượng cần thiết để làm thân nhiệt tăng thêm 1 độ.

Trong tính toán kỹ thuật nhiệt, khái niệm nhiệt dung riêng được sử dụng, thường được gọi đơn giản là nhiệt dung.

Nhiệt dung riêng là nhiệt lượng cần thiết để nâng nhiệt độ của một lượng đơn vị chất lên 1 độ.

Tùy thuộc vào đơn vị đo lượng chất đã dùng, có khối lượng, thể tích, nhiệt dung mol.

Khối lượng được ký hiệu là c và được đo bằng J / kg kêu

Thể tích được ký hiệu là c ’và được đo bằng J / m 3  kêu

Mol được ký hiệu là c và được đo bằng J / kmol kêu

Mối quan hệ giữa các nhiệt dung đã xét được biểu thị bằng các phụ thuộc sau:

 - khối lượng phân tử của khí, kg / mol

22,4 - thể tích chiếm 1 kmol trong điều kiện bình thường, m3 / kmol

 - mật độ khí ở điều kiện bình thường, kg / m 3

Nhiệt dung phụ thuộc vào bản chất và trạng thái vật lý của các vật thể. Đối với một chất nhất định, nhiệt dung thay đổi theo nhiệt độ.

Nhiệt dung của hỗn hợp khí được quyết định bởi thành phần của nó. Giả sử thành phần của hỗn hợp được cho bởi phần khối lượng g 1, g 2,…., Trong khi s 1, s 2 ... là nhiệt dung khối của các thành phần riêng lẻ có trong hỗn hợp.

Nhiệt dung khối lượng của hỗn hợp gồm n thành phần được xác định là

Câu hỏi tự kiểm tra kiến ​​thức của học sinh:

Thuật ngữ "nhiệt dung" có nghĩa là gì?

Bạn biết những loại nhiệt dung nào?

Nhiệt dung của vật có thể phụ thuộc vào những thông số hoặc yếu tố nào?

Loại nhiệt dung nào được sử dụng trong tính toán kỹ thuật nhiệt?

Kể tên các phụ thuộc nối các loại nhiệt dung.

5. Bài giảng 5 “Định luật đầu tiên của nhiệt động lực học. Enthalpy "

Năng lượng là một đơn vị đo lường chung cho chuyển động của vật chất.

Theo các dạng chuyển động khác nhau của vật chất, người ta thường nói đến các dạng năng lượng khác nhau, ví dụ, nhiệt, điện, cơ, v.v. Năng lượng được chia thành nhiều dạng khác nhau để chỉ phương thức, hình thức chuyển một lượng vật chất từ ​​cơ thể này sang cơ thể khác.

Trong nhiệt động lực học kỹ thuật, người ta xét một trường hợp đặc biệt của định luật bảo toàn và chuyển hóa năng lượng, định luật này thiết lập sự tương đương giữa nhiệt và công cơ học và được gọi là định luật đầu tiên của nhiệt động lực học.

Theo định luật này, bất kể quá trình nào, nhiệt lượng hoàn toàn chuyển thành công cơ học luôn cho một nhiệt lượng tương đương nghiêm ngặt và ngược lại.

Q = A

Nếu hệ đứng yên thì biểu thức phân tích của định luật 1 nhiệt động lực học có dạng như sau:

Q = ∆ U + A

Từ phương trình này, nhiệt lượng cung cấp cho hệ thống được sử dụng vào việc thay đổi nội năng của hệ thống và làm công việc chống lại các lực bên ngoài tác động lên nó.

Nội năng của hệ U bao gồm năng lượng của chuyển động tịnh tiến, quay và dao động của các hạt vật chất, cũng như thế năng của lực tương tác giữa các phân tử.

Một trong những đặc điểm chính của nội năng là nó không phụ thuộc vào quá trình trước một trạng thái nhất định của chất lỏng làm việc, mà chỉ được xác định bởi trạng thái của chất lỏng làm việc.

Enthalpy

Để đưa một vật thể tích V vào môi trường có áp suất p c , nó là cần thiết để thực hiện công việc dịch chuyển cùng một thể tích của môi trường. Khối lượng công việc đã hoàn thành p c V được chuyển ra môi trường và chuyển thành thế năng.

Do đó, nếu vật đứng yên ở môi trường ngoài với áp suất p c thì một phần năng lượng sẽ liên kết với một trạng thái bất kỳ của cơ thể, bằng tổng nội năng của cơ thể U và thế năng của môi trường p c V. Thế năng này được gọi là entanpi.

I = U + p c V

Entanpi đặc trưng cho tổng năng lượng của một hệ nhiệt động lực học mở rộng bao gồm cả cơ thể và môi trường.

Câu hỏi tự kiểm tra kiến ​​thức của học sinh:

Nội năng của cơ thể lao động được xác định như thế nào?

Thuật ngữ "enthalpy" là gì và nó được liên kết với những thông số nào của cơ thể?

Định luật đầu tiên của nhiệt động lực học là gì?

Bạn biết những dạng năng lượng nào?

6. Bài giảng 6 "Các quá trình nhiệt động cơ bản"

Dấu hiệu bên ngoài của một quá trình là sự thay đổi trong ít nhất một trong các tham số trạng thái. Phân biệt quá trình cân bằng và không cân bằng.

Quá trình cân bằng được hiểu là một chuỗi liên tục của các trạng thái cân bằng mà chất lỏng làm việc đi qua.

Quá trình cân bằng có thể thực hiện được trong các điều kiện sau:

áp suất và nhiệt độ của chất lỏng làm việc và môi trường bằng nhau.

sự thay đổi các tham số của trạng thái cơ thể xảy ra bởi các giá trị vô cùng nhỏ với tốc độ chậm vô hạn của quá trình.

các thông số trạng thái thay đổi đồng thời ở một số lượng lớn vô hạn, bao trùm tất cả các điểm của cơ quan làm việc.

Quá trình cân bằng chỉ có thể thực hiện được khi chất lỏng làm việc tương tác với môi trường, việc tách chất lỏng làm việc khỏi môi trường sẽ chấm dứt ngay lập tức quá trình này.

Chỉ các quá trình cân bằng mới có thể được mô tả bằng đồ thị trên biểu đồ trạng thái. Đặc biệt, một biểu đồ như vậy là một biểu diễn đồ họa của trạng thái cân bằng ở dạng chất lỏng làm việc ở dạng điểm và quá trình cân bằng ở dạng đường trong hệ tọa độ p-v.

Các quá trình cân bằng có tính chất thuận nghịch, tức là có thể được thực hiện theo cả chiều thuận và chiều ngược lại, do đó chúng được gọi là thuận nghịch. Theo chiều thuận, chất lỏng làm việc đi qua các trạng thái cân bằng A, C, K, M… B và theo chiều ngược lại qua các trạng thái tương tự B,…, M, K, C, A

Khi thực hiện một quá trình cân bằng theo chiều thuận và chiều nghịch, sẽ không có sự thay đổi nào trong chất lỏng làm việc cũng như trong môi trường.

Một ví dụ về quá trình cân bằng sẽ là quá trình nén chậm trong một hình trụ. Chất khí dưới tác dụng của tải trọng m nằm trên pittông ở trạng thái cân bằng ở áp suất p 1 . Nếu chúng ta đặt một tải trọng lên piston nhỏ không đáng kể với tải trọng m (ví dụ, một hạt cát), thì áp suất bên ngoài sẽ tăng lên một lượng không đáng kể và piston sẽ chuyển động rất chậm một lượng nhỏ. Trong trường hợp này, áp suất p bên ngoài thực tế sẽ bằng với áp suất bên trong p 1 , và chất lỏng hoạt động trong một "bộ vi xử lý" như vậy sẽ ở trạng thái cân bằng.

Các quá trình thay đổi trạng thái thực thường diễn ra trong điều kiện tương tác giữa chất lỏng làm việc và môi trường ở tốc độ đáng kể và sự khác biệt lớn giữa các thông số của chất lỏng làm việc và môi trường. Các quá trình như vậy được gọi là không cân bằng.

Các quá trình không cân bằng chỉ tiến hành theo một hướng được gọi là không thể đảo ngược.

Trong nhiệt động lực học kỹ thuật, có điều kiện coi các thông số trạng thái có cùng giá trị đối với tất cả các phần của chất lỏng làm việc, điều này cho phép sử dụng các phương trình và mẫu cho các trạng thái cân bằng.

Các quá trình nhiệt động chính của sự thay đổi trạng thái của chất lỏng làm việc là: đẳng tích, đẳng tích, đẳng nhiệt, đoạn nhiệt và đa hướng.

Khi nghiên cứu các quá trình này, các nhiệm vụ chính sau đây được giải quyết:

tìm các phương trình quy trình thiết lập các dạng thay đổi trong trạng thái của chất lỏng làm việc và cho phép bạn có được mối quan hệ giữa các thông số khí khác nhau dưới dạng các phụ thuộc riêng lẻ

nêu được đặc điểm của sự biến đổi nhiệt lượng cung cấp cho cơ quan công tác, sự phân bố của nó giữa sự biến đổi nội năng và công bên ngoài do cơ quan công tác thực hiện.

Quá trình đẳng tích

Quá trình nhiệt động học ở thể tích không đổi

(isos - bằng nhau, hora - khoảng trắng)

Quá trình như vậy có thể được thực hiện bởi một chất lỏng làm việc nằm trong xi lanh với một piston cố định, nếu nhiệt được cung cấp cho nó từ nguồn nhiệt hoặc nhiệt được lấy ra từ nó vào tủ lạnh.

Tại

Từ v = const - phương trình của quá trình trong hệ tọa độ P-V, cũng có giá trị

2 ’

quá trình đẳng cấp

Quá trình nhiệt động học ở áp suất không đổi

(isos - bằng, baros - nặng)

p = const - phương trình của quá trình hoặc - thể tích của chất lỏng làm việc thay đổi tỷ lệ thuận với sự thay đổi của nhiệt độ tuyệt đối.

Ce nhiệt làm thay đổi entanpi

Khi chất khí nở ra, nhiệt lượng được cung cấp (1-2), công của quá trình được biểu thị bằng diện tích + A, khi chất khí bị nén (1-2 '), toả nhiệt, công của quá trình được biểu diễn bởi khu vực -A.

Quá trình đẳng nhiệt

Quá trình nhiệt động học ở nhiệt độ không đổi

(isos - bằng nhau, terme - nhiệt, nhiệt)

P  V = const - phương trình quá trình hoặc

Toàn bộ nhiệt lượng truyền cho cơ thể lao động được sử dụng để thực hiện công bên ngoài.

1 - 2 A> 0 công giãn nở khí

1-2 'A< 0 работа сжатия газа

Quá trình nhiệt

Quá trình nhiệt động học, được thực hiện không có sự trao đổi nhiệt của chất lỏng làm việc với môi trường

P  Vk = const - phương trình đoạn nhiệt Poisson,

công bên ngoài được thực hiện bằng cách thay đổi nội năng của cơ thể lao động. Adiabat là một cường điệu bất bình đẳng.

Quá trình đa hướng

Một quá trình nhiệt động lực học trong đó tất cả các thông số chính của chất khí có thể thay đổi và sự trao đổi nhiệt giữa chất lỏng làm việc và môi trường được thực hiện. Theo quy luật, các quá trình thực trong động cơ nhiệt là đa hướng.

P  Vn = const - phương trình quá trình đa hướng

Công bên ngoài được thực hiện bằng cách thay đổi nội năng của cơ thể lao động.

Câu hỏi tự kiểm tra kiến ​​thức của học sinh:

Nhiệt lượng và thực chất của quá trình là gì?

Giải thích sự khác biệt giữa các quá trình cân bằng và không cân bằng với nhau.

Cho ví dụ về quá trình không cân bằng.

So sánh các quá trình thuận nghịch và không thể đảo ngược và giải thích những thay đổi nào xảy ra đối với chất lỏng làm việc trong các quá trình này.

Hãy mô tả ngắn gọn từng quá trình nhiệt động học (đẳng nhiệt, đẳng tích, đẳng tích). Tiền tố "iso-" có ý nghĩa gì đối với các quy trình này?

6. Mô tả loại quy trình được thể hiện trong hình:

7. Bài giảng 7 “Thực chất vật lý của định luật 2 nhiệt động lực học”

1 định luật nhiệt động học thiết lập một tỷ lệ định lượng giữa các dạng năng lượng khác nhau trong quá trình chuyển hóa lẫn nhau của chúng.

Tuy nhiên, nó không trả lời được câu hỏi về hướng có thể xảy ra của các phép biến đổi đó và các điều kiện mà sự chuyển hóa năng lượng có thể được thực hiện.

Vì vậy, các quan sát đã xác định rằng không phải tất cả các quá trình liên quan đến việc chuyển và biến đổi các dạng năng lượng khác nhau đều có thể xảy ra như nhau. Vì vậy, ví dụ, sự phân bố năng lượng từ vật nóng sang vật lạnh diễn ra một cách tự phát, nhưng các quá trình ngược lại không bao giờ quan sát được trong tự nhiên. Để làm mát cơ thể dưới nhiệt độ môi trường xung quanh, năng lượng phải được sử dụng.

Đặc biệt quan trọng đối với thực tiễn là tính không thể đảo ngược của sự chuyển đổi lẫn nhau của nhiệt và công cơ học. Kinh nghiệm cho thấy, sự biến đổi cơ năng thành nhiệt năng luôn xảy ra hoàn toàn, tự phát mà không cần điều kiện hay quá trình nào.

Do đó, công của ma sát hoặc va chạm được chuyển hóa hoàn toàn thành nhiệt năng và làm nóng hệ thống mà các quá trình này xảy ra. Tuy nhiên, sự biến đổi ngược lại của nhiệt năng tiêu tán trong môi trường thành công cơ học không thể xảy ra một cách tự phát.

Các tính năng đặc trưng quan sát được của nhiệt năng đã dẫn đến việc thiết lập 2 định luật hoặc 2 nguyên lý của nhiệt động lực học.

Có một số công thức thực nghiệm của định luật này, mỗi công thức mô tả một số biểu hiện bên ngoài nhất định của các đặc điểm được coi là nhiệt và nêu rõ tính không thể đảo ngược của các quá trình nhiệt động lực học tự phát.

Định luật nhiệt động lực học trong công thức của Clausis :

Nhiệt không thể tự nhiên di chuyển từ vật lạnh hơn sang vật ấm hơn.

Lý thuyết động học phân tử của Boltzmann thiết lập rằng sự chuyển đổi từ trạng thái không cân bằng (tăng áp suất, nhiệt độ, v.v.) sang trạng thái cân bằng nhiệt động lực học là một quá trình có thể được thực hiện theo nhiều cách mà nó tiến hành một cách tự phát. .

Việc thoát ra tự phát của hệ từ trạng thái cân bằng có một số cách thực hiện không đáng kể, do đó nó được coi là hầu như không thể.

Công thức phổ quát 2 nguyên lý của nhiệt động lực học (L. Boltzmann) thiết lập rằng trong tự nhiên ngay lập tức xung quanh chúng ta, mọi hiện tượng đều đi từ trạng thái có xác suất thấp hơn sang trạng thái có xác suất lớn hơn.

Câu hỏi tự kiểm tra kiến ​​thức của học sinh:

Bạn biết bao nhiêu công thức của định luật thứ hai của nhiệt động lực học?

Câu nào nói rằng vật bị nguội không thể toả nhiệt một cách độc lập cho vật nóng hơn?

Tại sao cần xây dựng định luật thứ hai của nhiệt động lực học, và không hạn chế sự tồn tại của định luật thứ nhất?

8. Bài giảng 8 "Sự biến đổi nhiệt năng thành cơ năng"

Ở động cơ nhiệt thực, sau mỗi chu trình, chất lỏng công tác thường thay đổi. Tuy nhiên, các chu trình khép kín cũng có thể được thực hiện với cùng một chất lỏng làm việc bằng cách thay đổi các thông số về trạng thái của nó. Theo quan điểm của nhiệt động lực học, các sơ đồ này là hoàn toàn tương đương, vì vậy tất cả các phân tích sâu hơn sẽ được thực hiện liên quan đến các chu trình khép kín.

Với sự giảm thể tích của cơ quan làm việc, nó sẽ bị nén với sự thay đổi của các thông số trạng thái. Áp suất và nhiệt độ của khí càng tăng thì đường cong nén càng đi lên và công cần thực hiện càng lớn.

Nếu cần thiết để đạt được công cơ học hữu ích, chỉ các chu kỳ trong đó công việc nén A szh ít công việc của phần mở rộng A R . Các chu trình này được gọi là trực tiếp và làm nền tảng cho hoạt động của động cơ nhiệt. Công hữu ích của chu trình trực tiếp bằng hiệu giữa công của phần mở rộng A p và nén Một nén. A \ u003d A r - A szh

Trong các chu kỳ ngược lại A R< А сж , do đó, công việc của chu trình ngược lại là âm, và nó được sử dụng trong các đơn vị làm lạnh.

Vì vậy, trong động cơ nhiệt hoạt động liên tục, sự lặp lại tuần hoàn của các chu trình trực tiếp là cần thiết, trong đó quá trình nén cần được đặc trưng bởi mức tiêu thụ năng lượng tối thiểu.

Điều kiện không thể thiếu để biến đổi nhiệt năng thành cơ năng là tiêu hao trực tiếp hoặc gián tiếp một phần nhiệt lượng được cung cấp trong chu trình để đưa chất lỏng làm việc về trạng thái có thể tích nhỏ nhất.

Với điều kiện này trong tâm trí, điều kiện kháccông thức của định luật 2 nhiệt động lực học : Không thể tạo ra một cỗ máy vận hành định kỳ chỉ tạo ra công cơ học bằng cách làm mát nguồn nhiệt mà không tỏa một phần nhiệt cho tủ lạnh.

Chỉ số chính về hiệu quả của các chu trình động cơ nhiệt là hiệu suất nhiệt hoặc nhiệt động của chúng η. Nó xác định mức độ chuyển hóa nhiệt năng thành cơ năng trong một chu trình trực tiếp và biểu thị tỷ số giữa nhiệt năng (Q) chuyển thành công cơ học trên tổng nhiệt lượng cung cấp (q 1 ).

Câu hỏi tự kiểm tra kiến ​​thức của học sinh:

Thuật ngữ "chu trình nhiệt động lực học" có nghĩa là gì?

Làm thế nào để giải thích sự khác biệt giữa chu trình trực tiếp và chu trình ngược lại?

Chỉ tiêu chính đánh giá hiệu suất của động cơ nhiệt là gì.

Giải thích thuật ngữ "công việc mở rộng" và "công việc nén", chúng khác nhau như thế nào?

9. Bài giảng 9 "Chu trình cacnot"

2, định luật nhiệt động lực học cho thấy điều kiện tiên quyết để chuyển nhiệt năng thành cơ năng là quá trình bù truyền nhiệt năng cho tủ lạnh.

Cần quan tâm đến vấn đề hiệu suất cực đại của động cơ nhiệt, lý tưởng hoá các quá trình nhiệt động.

Nhà khoa học người Pháp S. Carnot đã đề xuất một chu trình chỉ bao gồm các quá trình thuận nghịch được thực hiện với một cơ thể hoạt động lý tưởng. Đồng thời, ông đã sử dụng các quá trình nhiệt động lực học sao cho phù hợp nhất với mục đích trong chu trình.

Việc cung cấp và loại bỏ nhiệt trong chu trình được thực hiện đẳng nhiệt, bởi vì chỉ trong trường hợp này khả năng đảo ngược của chúng mới được đảm bảo.

Các quá trình nén và mở rộng tiến hành theo đoạn nhiệt, tức là một cách tiết kiệm nhất mà không bị thất thoát nhiệt ra bên ngoài.

Một động cơ hoạt động theo chu trình Carnot có thể được biểu diễn như một cỗ máy chuyển động qua lại, trong đó xi lanh chứa đầy khí lý tưởng. Khí được đưa định kỳ tiếp xúc với nguồn nóng có nhiệt độ T 1 hoặc với tủ lạnh có nhiệt độ T 2 . Để ban đầu khí ở nhiệt độ T 1 và có áp suất p 1 . Khi chất lỏng làm việc được đốt nóng từ nguồn nóng, xảy ra quá trình giãn nở đẳng nhiệt 1-2 với sự cung cấp nhiệt q 1 . Sau đó, nguồn nóng được loại bỏ và khí nở ra một cách tự nhiên mà không cần trao đổi nhiệt bên ngoài, tức là đoạn nhiệt 2-3 đến nhiệt độ T 2 . Trong quá trình giãn nở, động cơ sinh ra công cơ học.

Khi kết thúc quá trình giãn nở, hình trụ được đưa tiếp xúc với tủ lạnh có nhiệt độ T 2 , và do năng lượng cơ học được lưu trữ trong bộ tích lũy, quá trình nén đẳng nhiệt 3-4 được thực hiện với sự loại bỏ nhiệt q 2 . Sau đó chất lỏng làm việc trở lại trạng thái ban đầu bằng cách nén đoạn nhiệt 4-1.

Kết quả của việc thực hiện chu trình Carnot, chất lỏng làm việc thực hiện công việc hữu ích A, tương đương với vùng được bao bọc trong đường bao 1-2-3-4.

Kết luận:

Hiệu suất nhiệt của chu trình thuận nghịch được thực hiện giữa 2 nguồn nhiệt không phụ thuộc vào đặc tính của chất lỏng công tác mà nó được thực hiện.

Hiệu suất nhiệt của chu trình Carnot thuận nghịch trên thực tế không thể bằng 1 và giá trị của nó phụ thuộc vào khoảng nhiệt độ

T 1 và T 2 , trong đó chu trình được thực hiện. Nhiệt độ của suối nước nóng càng cao và nhiệt độ của tủ lạnh càng thấp thì công có ích của chu trình càng lớn.

Chu trình Carnot, bao gồm các quá trình thuận nghịch nhiệt động lực học thích hợp nhất, có hiệu suất tối đa trong tất cả các chu trình có thể được thực hiện trong cùng một phạm vi nhiệt độ.

Trong thực tế, chu trình Carnot rất khó và thậm chí không thực tế để thực hiện do công việc cụ thể thấp và yêu cầu tăng đáng kể kích thước của động cơ.

Câu hỏi tự kiểm tra kiến ​​thức của học sinh:

1. Giải thích những nguyên nhân nào đã dẫn đến sự hình thành của chu trình Carnot?

2. Chu trình Carnot gồm những quá trình nhiệt động nào? Mô tả từng người trong số họ.

3. Ý nghĩa của các quá trình đoạn nhiệt đối với chu trình Carnot?

4. Lập công thức tổng quát của định luật II nhiệt động lực học.

Sự kết luận

Về phần mình, tôi xin chúc các bạn học sinh phát triển và đồng hóa thành công tài liệu đang xét và tôi hy vọng rằng phần ghi chú bài giảng này sẽ giúp ích cho việc học tập phần "Cơ bản về Kỹ thuật Nhiệt".

Các câu hỏi tự chuẩn bị được đưa ra ở cuối mỗi bài giảng sẽ giúp kiểm tra chất lượng của tài liệu đã học và chú ý đến một số vấn đề nhất định, tài liệu có công thức và số liệu sẽ là cơ sở lý thuyết tốt cho việc lên lớp và làm bài. .

Trân trọng, Markova N.V.

Bryukhanov O.N. Cơ bản về thuỷ lực và kỹ thuật nhiệt: Sách giáo khoa dành cho học sinh. ví dụ. trung bình hồ sơ giáo dục / Bryukhanov O.N., Melik-Arailitiesan A.T., Korobko V.I. - M.: Học viện CNTT, 2008. - 240 tr.

Bryukhanov O.N. Cơ bản về Thủy lực, Kỹ thuật Nhiệt và Khí động lực học: Sách giáo khoacho stud. ví dụ. trung bình hồ sơ giáo dục / Bryukhanov O.N., Melik-Arailitiesan A.T., Korobko V.I.- M.: Infra-M, 2014, 253 tr.

Pribytkov I.A. Cơ sở lý thuyết của Kỹ thuật nhiệt: Sách giáo khoacho stud. ví dụ. trung bình hồ sơ giáo dục/Pribytkov I.A., Levitsky I.A. - M.: Học viện, 2004

Gdalev A.V. Kỹ thuật nhiệt: Sách giáo khoa / Gdalev A.V. - Saratov: Sách khoa học, 2012.- 287 tr.

Lukanin V.N., Shatrov M.G., Kamfer G.M. "Kỹ thuật nhiệt" - M .: Trường đại học, 2000. - 671 tr.

Rtishcheva A.S. Cơ sở lý thuyết về kỹ thuật thủy lực và nhiệt học: SGK. - Ulyanovsk: UlGTU, 2007. - 171 tr.

BỘ GIÁO DỤC VÀ KHOA HỌC UKRAINE

HỌC VIỆN XÂY DỰNG VÀ KIẾN TRÚC NHÀ NƯỚC DONBAS

CHUYÊN GIA TỔ CHỨC HỘI GOROZHANKIN S. A.

CHUYÊN GIA V. I. DEGTYAREV

T E O R E T I C H E B A S I O N

GHI CHÚ BÀI GIẢNG

(ĐỐI VỚI CHUYÊN GIA 7.090258 "DỊCH VỤ Ô TÔ VÀ Ô TÔ")

A D O B R E N O:

Bộ môn "Ô tô và công nghiệp ô tô"

Biên bản số 27.04.2001

Hội đồng Khoa Cơ học Biên bản số 3 ngày 10.03.2001.

M A K E E V K A 2001

xây dựng và kiến ​​trúc, - 2001. - 110 tr: 76 minh họa.

Phần tóm tắt của bài giảng dành cho sinh viên học môn "Cơ sở lý thuyết của kỹ thuật nhiệt"

Phần tóm tắt của bài giảng dành cho việc trình bày cơ sở lý thuyết của kỹ thuật nhiệt dưới hình thức ngắn gọn và dễ hiểu, có tính đến việc nghiên cứu tài liệu của sinh viên chuyên ngành ô tô và công nghiệp ô tô. Khóa học, ngoài việc cung cấp đào tạo năng lượng hiện đại cho các kỹ sư ô tô, còn có phương pháp luận đặc biệt của riêng mình để tiết lộ tổng quát về vật chất, giúp bạn có thể tập trung vào việc xác định các mô hình rộng hơn và các cơ hội mới để phát triển năng lượng.

Cơ sở lý thuyết của nhiệt động lực học kỹ thuật, lý thuyết về nhiệt và sự truyền khối lượng được nêu ra, đặc biệt chú ý đến các chu trình nhiệt động của động cơ nhiệt. Cung cấp thông tin chung về cung cấp nhiệt và sử dụng các nguồn năng lượng thứ cấp, nhằm mục đích sử dụng tiết kiệm nhất các nguồn năng lượng.

Việc nghiên cứu môn học này là cần thiết để hiểu sâu về bản chất vật lý của các quá trình nhiệt động của động cơ nhiệt, hiểu rõ về các dạng biến đổi năng lượng trong động cơ đốt trong.

Dành cho sinh viên chuyên ngành 7.090258 "Ô TÔ VÀ DỊCH VỤ Ô TÔ".

	Giới thiệu. Phương trình trạng thái. Nhiệt dung.
	Định luật đầu tiên của nhiệt động lực học
	Các quá trình nhiệt động học của khí lý tưởng
	Định luật thứ hai của nhiệt động lực học
	hơi nước
	Không khí ẩm ướt
	Đặc điểm chung của máy nén
	Động cơ đốt ngoài
	Chu trình của nhà máy tuabin khí
		Chu kỳ của động cơ đốt trong
		Các nguyên tắc cơ bản của truyền nhiệt
		Truyền nhiệt đối lưu
		Truyền nhiệt trong quá trình biến đổi pha
		Truyền nhiệt bằng bức xạ
		Truyền nhiệt
		Bộ trao đổi nhiệt
		Nhiên liệu và quá trình đốt cháy

1. GIỚI THIỆU PHƯƠNG TRÌNH TRẠNG THÁI. NHIỆT DUNG

1.1 Kỹ thuật nhiệt, chủ đề và phương pháp của nó

Kỹ thuật nhiệt là một ngành khoa học nghiên cứu lý thuyết và phương tiện chuyển đổi năng lượng của các nguồn tự nhiên thành năng lượng cơ nhiệt và điện, cũng như việc sử dụng nhiệt cho các mục đích thực tế.

Cơ sở lý thuyết của kỹ thuật nhiệt bao gồm nhiệt động lực học và lý thuyết truyền nhiệt và khối lượng.

Phương pháp chính của kỹ thuật nhiệt là phương pháp nhiệt động. Bản chất của nó nằm ở chỗ, dựa trên việc nghiên cứu cân bằng entropi năng lượng trong các hệ thống vĩ mô, điều kiện cho hiệu suất tối đa của các máy móc và hệ thống nhiệt được thiết lập. Sau đó, các cách tiếp cận các điều kiện này được xác định.

1.2. Các khái niệm và định nghĩa cơ bản của nhiệt động lực học

Nhiệt động lực học là khoa học về các quy luật chi phối sự chuyển hóa năng lượng trong các hệ thống vật lý vĩ mô.

Nhiệt động lực học kỹ thuật là một nhánh của nhiệt động lực học xem xét các quy luật chi phối sự biến đổi của nhiệt năng thành các dạng khác.

Tên "nhiệt động lực học" lần đầu tiên được sử dụng bởi Sari Carnot (1824) trong tác phẩm "Những phản ánh về động lực của ngọn lửa và trên những máy móc có khả năng phát triển lực này."

"Terme" - nhiệt, nhiệt, lửa. "Dynamikos" - sức mạnh, chuyển động.

"Thermodynamics" - động lực của lửa - bản dịch theo nghĩa đen từ tiếng Hy Lạp. Nhiệt động lực học dựa trên hai định luật cơ bản (sự khởi đầu),

thành lập bằng kinh nghiệm.

- định luật đặc trưng cho mặt lượng của các quá trình biến đổi năng lượng.

- quy luật đặc trưng, ​​xác lập mặt định tính (định hướng) của các quá trình trong hệ thống vật chất.

1.3. Hệ thống nhiệt động lực học. quá trình nhiệt động lực học.

Hệ nhiệt động lực học - một tập hợp các vật thể vĩ mô trao đổi năng lượng với nhau và với môi trường.

Quá trình nhiệt động lực học - một tập hợp các thay đổi trong trạng thái của một hệ thống nhiệt động lực học trong quá trình chuyển đổi từ trạng thái này sang trạng thái khác.

1.4. Quy trình thuận nghịch và không thể đảo ngược.

Trạng thái cân bằng của vật là trạng thái trong đó các thông số trạng thái là như nhau tại tất cả các điểm của thể tích.

Quá trình cân bằng - quá trình chuyển của một hệ nhiệt động lực học từ trạng thái này sang trạng thái khác thông qua các trạng thái cân bằng của cơ thể tại bất kỳ thời điểm nào.

Quá trình không cân bằng - một quá trình bao gồm các trạng thái không cân bằng. Quá trình thuận nghịch là một quá trình tiến hành thuận và nghịch

hướng qua các trạng thái cân bằng giống nhau.

Điều kiện đảo ngược:

1. Không có phản ứng hóa học.

2. Không có ma sát bên trong hoặc bên ngoài.

3. Một sự thay đổi vô cùng chậm trong trạng thái của cơ quan làm việc. Quá trình không thể đảo ngược - một quá trình xảy ra một cách tự phát

chỉ theo một hướng.

1.5. cơ quan làm việc. Các thông số trạng thái nhiệt động lực học

Sự chuyển hóa lẫn nhau của nhiệt năng thành cơ năng trong động cơ nhiệt được thực hiện với sự trợ giúp của chất lỏng hoạt động.

Là một chất lỏng làm việc, hơi hoặc khí thường được sử dụng, bởi vì. chúng có hệ số nở thể tích cao hơn đáng kể so với chất lỏng và chất rắn.

Để xác định rõ ràng trạng thái của vật chất, người ta đưa ra các đặc điểm vật lý của trạng thái vật chất - các thông số trạng thái.

Các tham số trạng thái có thể là chuyên sâu hoặc mở rộng. Các thông số chuyên sâu không phụ thuộc vào lượng chất, những thông số chuyên sâu thì có. Một ví dụ là thể tích và nhiệt độ.

Các tham số mở rộng, liên quan đến một lượng đơn vị của một chất, có được ý nghĩa của các tham số chuyên sâu. Chúng được gọi là cụ thể.

Các thông số trạng thái nhiệt động lực học là các thuộc tính chuyên sâu xác định trạng thái của một cơ thể hoặc một nhóm vật thể.

Thông thường trạng thái của một vật thể đồng nhất có thể được xác định rõ ràng bởi ba thông số - áp suất, nhiệt độ và thể tích riêng.

Khi có trường lực (lực hấp dẫn, điện từ, v.v.), trạng thái được xác định một cách mơ hồ.

1.6. Sức ép.

Áp suất là lực tác dụng lên một đơn vị bề mặt của cơ thể dọc theo pháp tuyến đối với bề mặt này.

1 Pa là một giá trị tương đối nhỏ. Do đó, nhiều giá trị được giới thiệu

1 kPa = 103 Pa = 103

1 MPa = 106 Pa = 103 kPa 1 bar = 105 Pa = 102 kPa

1 mm Hg 133,3 Pa.

1 mm w.c. Mỹ thuật. 9,81 Pa.

Các loại áp suất 1. Tuyệt đối, tức là tổng áp suất đo được từ tuyệt đối

r cơ bụng

2. Khí quyển (khí áp) - áp suất tuyệt đối của bầu khí quyển Trái đất

tại thời điểm này

rabs = B.

3. Áp suất dư thừa - sự khác biệt giữa áp suất tuyệt đối và khí quyển. Nó không phải là một tham số trạng thái.

pizb \ u003d pabs - B.

Quá áp đôi khi được gọi là manometric(vì nó được đo bằng đồng hồ áp suất).

4. Áp suất chân không - sự khác biệt giữa khí quyển và tuyệt đối.

pvac = B - pabs.

1.7. Nhiệt độ

Nhiệt độ đặc trưng cho trạng thái nhiệt của cơ thể - mức độ "ấm"

Nhiệt độ là giá trị trung bình của động năng chuyển động hỗn loạn của các phân tử.

Nhiệt độ mà chuyển động của phân tử dừng hoàn toàn

lấy làm điểm xuất phát. Nhiệt độ của ba điểm của nước được lấy bằng 273,

16 K (0,010 C).

[T] = K - đơn vị nhiệt độ tuyệt đối. Nhiệt độ thường được đo trên thang độ C.

[t] = C - đơn vị nhiệt độ trong cả hai thang đều bằng số. Nhiệt độ độ C thông số trạng thái nhiệt động lực học

không phải.

Ở nước ngoài, họ đôi khi sử dụng thang nhiệt độ Fahrenheit, Réaumur và
1.8. Khối lượng riêng.
Khối lượng riêng - thể tích của một đơn vị khối lượng khí.

Mật độ là nghịch đảo của khối lượng riêng.

1m; Kilôgam.

1.9. Phương trình trạng thái của Mendeleev-Clapeyron đối với khí lý tưởng

Khí lý tưởng là một mô hình của một chất khí trong đó các phân tử không có thể tích và không tương tác với nhau.

Việc xem xét chung các định luật Boyle-Mariotte và Gay-Lussac đã cho phép Clapeyron vào năm 1834 để suy ra phương trình trạng thái của khí lý tưởng

pv = RT là phương trình của 1 kg. khí (phương trình Clapeyron) R - hằng số khí

			H m3
			m2 kg K kg K kg K

Boyle Robert (1627-1691). Nước Anh. Hóa học Vật lý. Không làm việc với Marriott.

Marriott Edm (1620-1684). Pháp. Cơ học của chất lỏng và chất khí. Quang học. Gay-Lussac Joseph-Louis (1778-1850). Pháp. Hóa học Vật lý.

Clapeyron Benois Paul Emile (1799-1864). Pháp. Ông đã suy ra phương trình Clausius-Clapeyron cho hơi nước. Ông là người đầu tiên chú ý đến các công trình của S. Karko, trong đó định luật thứ hai của nhiệt động lực học được thiết lập.

pV = mRT - phương trình của chất khí có khối lượng m.

pV = RT - phương trình cho 1 kilomole (phương trình Mendeleev). V là thể tích của một kilomol khí

R 8315 - công thức tính hằng số khí.

1.10. Tính năng của khí thực. Phương trình Van der Waals về trạng thái của khí thực

Phương trình trạng thái khí lý tưởng có thể được sử dụng trong tính toán cho các khí phản ứng ở áp suất thấp và nhiệt độ cao. Trong điều kiện bình thường, nó có thể áp dụng cho:

H2, He, O2, N2.

Carbon dioxide (CO2) và một số khác cho độ lệch lên đến 2-3%. Phương trình trạng thái của khí thực, có tính đến kích thước của phân tử, lực

sự tương tác giữa chúng với nhau, sự hình thành phức hợp của các phân tử (liên kết), v.v., có dạng phức tạp.

TẠI Trong thực tế, các bảng và biểu đồ dựa trên các phương trình này thường được sử dụng.

Ở dạng tổng quát vào năm 1937-46 ở Liên Xô (N.N. Bogomolov) và Hoa Kỳ (J. Meyer), các phương trình trạng thái của khí thực đã được suy ra.

Phương trình đơn giản nhất, đúng về mặt chất lượng phản ánh hoạt động của khí thực là phương trình van der Waals (1873).

(p a) (v b) RT, v 2

trong đó b là hiệu chỉnh thể tích của các phân tử khí;

Hiệu chỉnh áp suất khí, có tính đến lực tương tác

Phương trình van der Waals giúp nó có thể phân tích định tính hành vi của các chất khí gần ranh giới của sự chuyển pha.

1.11. Hỗn hợp các khí lý tưởng. Định luật Dalton và Amag

Áp suất riêng phần là áp suất của một thành phần riêng lẻ của hỗn hợp khí.

p cm p i - định luật Dalton

Áp suất tuyệt đối của hỗn hợp khí bằng tổng áp suất riêng phần của các thành phần trong hỗn hợp.

V cm V i - Định luật Amagá

Tổng thể tích của hỗn hợp các khí bằng tổng thể tích của các thành phần (thể tích riêng phần) giảm áp suất và nhiệt độ của hỗn hợp.

Định luật Dalton và Amagá làm cho nó có thể có được phương trình trạng thái của hỗn hợp

p cmV cm \ u003d m cmR cmT cm,

trong đó R cm cm.

Khối lượng mol biểu kiến ​​của hỗn hợp được xác định từ phương trình

xem tôi r i, trong đó ri là phần thể tích của các thành phần

Ví dụ: Giả sử không khí có 80% N2 và 20% O2

không khí = 0,8 28 + 0,2 32 = 28,8 kg / mol Hằng số khí của hỗn hợp có thể được xác định từ phương trình

	R cm g iR i		Trong đó gi - phần khối lượng của các thành phần của hỗn hợp.
	Tỷ lệ giữa khối lượng và phần thể tích được xác định
	biểu hiện
				Trong đó ri là phần thể tích của các thành phần hỗn hợp.

Cần lưu ý rằng luôn luôn

gi 1; ri 1.

1.12. Nhiệt dung của chất khí và hỗn hợp khí. Nhiệt dung thực, trung bình và nhiệt dung riêng. Sự phụ thuộc của nhiệt dung vào nhiệt độ

Nhiệt dung là nhiệt lượng cần cung cấp để đốt nóng một vật bằng 1 K.

Nhiệt dung riêng - nhiệt lượng cần thiết để đốt nóng một lượng đơn vị của chất bằng 1K.

Các nhiệt dung riêng sau đây thường được phân biệt: 1. Khối lượng - c

[s] = J

kg K

2. Thể tích - với "

Nhiệt dung thực được xác định bằng biểu thức phân tích sau

c dq. dt

Nhiệt dung trung bình trong khoảng nhiệt độ t1 - t2 được xác định theo quan hệ

q C m t2 - t1.

Nói chung, nhiệt dung là một hàm của nhiệt độ, và nó thường tăng khi nhiệt độ tăng.

Hình 1.1 cho thấy sự phụ thuộc tuyến tính của nhiệt lượng riêng vào nhiệt độ, Hình 1.2 cho thấy một định luật công suất.

Nếu sự phụ thuộc của nhiệt dung vào nhiệt độ có đặc tính phi tuyến tính phức tạp (như hình 1.3) thì nhiệt dung trung bình trong khoảng nhiệt độ t1 -t2 được xác định từ biểu thức:

t2 1 đến t2 được cho bởi: Công thức này áp dụng cho khối lượng, thể tích và nhiệt dung mol. Các chất khí hoặc hơi có thể được làm nóng trong các điều kiện khác nhau. Trong số đó có: 1. Gia nhiệt ở thể tích không đổi; 2. Gia nhiệt ở áp suất không đổi. TẠI Trong trường hợp đầu tiên, nhiệt dung của quá trình được gọi là đẳng tích, trong trường hợp thứ hai - đẳng áp. Nhiệt dung đẳng áp và đẳng tích liên hệ với nhau theo phương trình: Сp - Сv = R- Mayer C P K - Poisson C V Đến - Tỉ lệ Poisson. Đối với giải phẫu học - "" - diatomic (7/5) Lý thuyết triatomic giá trị đa nguyên tử Thường lấy K = 1,29. Nhiệt dung của hỗn hợp khí được tính theo phương trình cân bằng nhiệt, từ đó xác định: 1. Cho nhiệt dung theo khối lượng của hỗn hợp: C cm C ii g i. 2. Cho nhiệt dung thể tích của hỗn hợp: C cm / C / i r i.

Kỹ thuật nhiệt là một ngành khoa học nghiên cứu các phương pháp thu nhận, biến đổi, truyền và sử dụng nhiệt. Nhiệt năng thu được khi đốt cháy các chất hữu cơ gọi là nhiên liệu.

Các nguyên tắc cơ bản của kỹ thuật nhiệt là.

1. Nhiệt động lực học - ngành khoa học nghiên cứu sự biến đổi nhiệt năng thành các dạng năng lượng khác (ví dụ: nhiệt năng thành cơ năng, hóa học, v.v.)

2. Truyền nhiệt - nghiên cứu sự truyền nhiệt giữa hai chất mang nhiệt qua bề mặt phát nhiệt.

cơ quan làm việcđược gọi là chất làm mát, với sự trợ giúp của quá trình chuyển đổi nhiệt năng thành cơ năng, tức là chúng hoạt động (ví dụ, hơi nước trong máy bơm hơi nước).

Trong phòng lò hơi, chất mang nhiệt (chất lỏng làm việc) là nước nóng và hơi nước có nhiệt độ đến 150 ° C hoặc hơi nước Với nhiệt độ lên đến 250 ° C. Nước nóng được sử dụng để sưởi ấm các tòa nhà dân cư và công cộng, điều này là do điều kiện vệ sinh và đảm bảo vệ sinh, có khả năng dễ dàng thay đổi nhiệt độ tùy thuộc vào nhiệt độ bên ngoài. Nước có tỷ trọng đáng kể so với hơi nước, cho phép truyền một lượng nhiệt đáng kể trong một khoảng cách dài với một khối lượng nhỏ chất làm mát. Nước được cung cấp cho hệ thống sưởi của các tòa nhà ở nhiệt độ không quá 95 ° C để tránh bụi cháy trên các thiết bị sưởi và bỏng do hệ thống sưởi. Hơi nước được sử dụng để sưởi ấm các tòa nhà công nghiệp và trong các hệ thống công nghiệp và công nghệ.

Phòng lò hơi - một tổ hợp các nhà máy nhiệt điện được kết nối với nhau được thiết kế để tạo ra nhiệt.

Nhà máy lò hơi = tổ máy lò hơi + thiết bị phụ trợ.

Đơn vị nồi hơi = nồi hơi (hơi nước hoặc nước nóng) + bộ tiết kiệm.

Thiết bị phụ trợ- ống xả khói, quạt, bơm cấp liệu, CVP tiết kiệm nhiên liệu (tiết kiệm dầu hoặc khí) và thiết bị đo đạc.

Nồi hơi được chia thành:

1. Sưởi ấm, tạo nhiệt để sưởi ấm, thông gió
và cung cấp nước nóng cho các tòa nhà dân cư và công cộng, cũng như cho
công nghiệp và tiện ích công cộng.

2. Sản xuất hệ thống sưởi, tạo ra nhiệt để sưởi ấm, thông gió và cấp nước nóng cũng như cho các mục đích công nghệ.

3. Công nghiệp, chỉ tạo ra nhiệt cho mục đích công nghệ.

Quy trình công nghệ sản xuất hơi nước: nhiên liệu với sự trợ giúp của đầu đốt đi vào lò hơi nơi nó cháy. Không khí cần thiết cho quá trình đốt cháy nhiên liệu được cung cấp cho lò bằng quạt thổi, các khí thải tạo thành, đã nhường một phần nhiệt của chúng cho các bề mặt đốt nóng nằm trong lò (bức xạ), đi vào các bề mặt đốt nóng đối lưu, được làm mát và loại bỏ bằng một luồng khói thải vào khí quyển bằng một ống hút khí vào ống khói.

Các bề mặt gia nhiệt trong lò hơi là thành ống. Nước di chuyển bên trong đường ống, khí thải được rửa bên ngoài đường ống. Quá trình trao đổi nhiệt xảy ra qua thành ống, các chất khí tỏa nhiệt cho nước. Trong trống trên, giữa lò hơi và ống thoát khói thu được nước sôi và hơi bão hòa, một bộ tiết kiệm nước được lắp đặt (một bộ trao đổi nhiệt để sử dụng nhiệt trong khói lò. Bề mặt gia nhiệt còn được gọi là bề mặt đuôi. Nước cấp cho lò hơi là được chuẩn bị đặc biệt bởi CVP và được đưa vào tang trống phía trên bằng một máy bơm cấp liệu.

Các thông số cơ thể làm việc

Chất làm mát, nhận hoặc tỏa nhiệt năng, sẽ thay đổi trạng thái của nó.

Ví dụ: Nước trong nồi hơi nóng lên và biến thành hơi nước. có nhiệt độ và áp suất nhất định. Hơi nước đi vào bình đun cách thủy hơi tự nguội đi, biến thành chất ngưng tụ, nhiệt độ của nước đun nóng tăng thì nhiệt độ của hơi nước và chất ngưng tụ giảm xuống.

Các thông số chính của chất lỏng làm việc là nhiệt độ, áp suất, khối lượng riêng, khối lượng riêng.

1. nhiệt độ- Đây là mức độ nóng lên của cơ thể, xác định chiều truyền nhiệt tự phát từ vật bị nóng hơn sang vật ít bị nóng hơn (đơn vị đo động năng trung bình của các phân tử chất).

Quá trình truyền nhiệt sẽ diễn ra cho đến khi nhiệt độ trở nên bằng nhau, tức là xảy ra cân bằng nhiệt độ. Nhiệt độ được đo bằng độ.

Hai thang đo được sử dụng: Kelvin quốc tế và độ C thực tế t ° С.

0 trong thang này là điểm nóng chảy của nước đá, và một trăm độ là điểm sôi của nước atm. áp lực (760 mm rt. Mỹ thuật.).

Đối với điểm tham chiếu trong thang nhiệt độ nhiệt động Kelvin, độ không tuyệt đối được sử dụng (nhiệt độ thấp nhất có thể về mặt lý thuyết mà tại đó không có chuyển động của các phân tử). Ký hiệu T.

1 Kelvin có độ lớn bằng 1 ° C

Nhiệt độ nóng chảy của nước đá là 273K. Nhiệt độ sôi của nước là 373K

T = t + 273; t = T-273

Điểm sôi phụ thuộc vào áp suất.

Ví dụ, Tại P a, c = 1,7 kgf / cm 2. Nước sôi ở nhiệt độ t = 115 ° C.

2. Sức ép- Lực này tác dụng vuông góc với đơn vị diện tích bề mặt của vật.

Lực ép bằng 1 H, phân bố đều trên bề mặt 1m 2 được lấy làm đơn vị đo áp suất và lấy bằng 1Pa (N / m2) trong hệ SI.

Trong kỹ thuật, các đơn vị đo lường lớn hơn được sử dụng

1kPa = 10 3 Pa 1MPa = 10 b Pa 1GPa = 10 9 Pa

Đơn vị áp suất bên ngoài kgf / m 2; kgf / cm 2.

1 kgf / m 2 = 1 mm.v st \ u003d 9,8 Pa

1 kgf / cm 2 = 9,8. 10 4 Pa ​​~ 10 5 Pa = 10 4 kgf / m 2

Áp suất thường được đo bằng khí quyển vật lý và kỹ thuật. Khí quyển vật lý - áp suất trung bình của không khí trong khí quyển ở mực nước biển tại t °= 0 ° С

1atm= 1,01325. 10 5 Pa = 760 mm Hg = 10,33 m nước. st = 1,0330 mm Trong. Mỹ thuật. = 1,033 kgf / cm 2.

Bầu không khí kỹ thuật (tại)

1at = 735 mm rt. Mỹ thuật. = 10 m. Trong. Mỹ thuật. = 10.000 mm Trong. Mỹ thuật. = = 0,1 MPa = 1 kgf / cm 2

1 mm Trong. Mỹ thuật. - một lực bằng áp suất thủy tĩnh của cột nước 1 mm trên một cơ sở phẳng 1 mm Trong. st \ u003d 9,8 Pa.

1 mm. rt. st - một lực bằng áp suất thủy tĩnh của cột thủy ngân có chiều cao bằng 1 mm trên một cơ sở phẳng. một mm rt. Mỹ thuật. = 13,6 mm. Trong. Mỹ thuật.

Trong đặc tính kỹ thuật của máy bơm, thuật ngữ cột áp được dùng thay cho áp suất.

Đơn vị của áp suất là m nước. Mỹ thuật.

Ví dụ:Áp suất do bơm tạo ra là 50 m nước. Mỹ thuật. có nghĩa là anh ta có thể nâng nước lên độ cao 50 m.

Áp suất trong các bình kín và đường ống được phân biệt: quá mức, quá hiếm (chân không), tuyệt đối, khí quyển

Áp suất khí quyển- áp suất trung bình của không khí trong khí quyển ở mực nước biển tại t ° = 0 ° C và khí quyển bình thường R=760 mm. rt. Mỹ thuật.

Quá áp- áp suất trên khí quyển (trong một thể tích kín) Trong các buồng lò hơi, nước, hơi nước trong lò hơi và đường ống chịu áp suất vượt quá. R izb. đo bằng áp kế.

Chịu áp lực- áp suất trong thể tích kín nhỏ hơn áp suất khí quyển (chân không). Lò và ống khói của nồi hơi được đặt dưới chân không, chân không được đo bằng đồng hồ đo mớn nước.

Hoàn toàn bị áp lực- áp suất quá mức hoặc quá hiếm, có tính đến áp suất khí quyển.

Rabs = R atm + Rizb

Rabs = R atm -Rrazr

Ví dụ: R I3b trong trống lò hơi DKVr = 13 kgf / cm 2; R gbs= 13 + 1 = = 14 kgf / cm 2.

R wak trong deaerator = 0,3 kgf / cm 2; Rabs= 1 - 0,3 = 0,7 kgf / cm 2

Nó được chấp nhận trong công nghệ:

R atm = 1 kgf / cm 2 hoặc 1 bầu không khí

Đối với nồi hơi, có các loại P như:

một). Ước tính P - áp suất quá áp tối đa mà tại đó cường độ của các phần tử lò hơi được tính toán.

2). Làm việc - lượng P dư thừa tối đa trong nồi hơi, đảm bảo hoạt động lâu dài của nồi hơi trong điều kiện hoạt động bình thường.

3). P cho phép - P tối đa cho phép trong lò hơi sau khi khảo sát công nghệ.

bốn). Thử nghiệm P - dư P được sử dụng để kiểm tra thủy lực các phần tử của lò hơi về cường độ và mật độ (kiểm tra kỹ thuật)

3. Mật độ là tỷ số giữa khối lượng của một chất với thể tích của nó.

Trong đó V là thể tích chiếm bởi khối lượng (m 3)

m - khối lượng của chất (kg)

Nhiệt.

Nhiệt là năng lượng có thể được truyền từ vật nóng hơn sang vật kém nóng hơn bằng cách tiếp xúc hoặc bức xạ.

Đơn vị SI cho nhiệt và năng lượng là Joule (J). Đơn vị nhiệt ngoài hệ thống là calo ( cal.).

1 kcal.= 1000 cal. 1 Mcal = 10 6 cal 1 Gcal. = 10 9 cal

Nhiệt là năng lượng có thể được truyền từ vật nóng hơn sang vật lạnh hơn bằng cách tiếp xúc hoặc bức xạ.

Trong hệ SI, đơn vị của nhiệt lượng và năng lượng là J. Đơn vị nhiệt lượng ngoài hệ là calo ( cal.).

1 kcal.= 1000 cal. 1 Mcal = 10 6 cal 1 Gcal. = 10 9 cal

1 kilocalorie là nhiệt lượng cần thiết để tăng nhiệt độ của 1 kg nước thêm 1 ° C ở áp suất khí quyển bình thường.

1 cal.- lượng nhiệt để đốt nóng 1 g H 2 O trên 1 ° C ở

P = 760 mm. Hg

1 cal.= 4,19J

1 k.k al.= 4,19 kJ kW . h = 860 kcal

Kỹ sư đầu ngành TGP của Khoa Vật lý

Viện Vật lý và Công nghệ.

Mục I. Nhiệt động lực học kỹ thuật.

Chủ đề 1. Giới thiệu. Các khái niệm và định nghĩa cơ bản.

1.1. Giới thiệu 1.2. Hệ thống nhiệt động.1.3. Các thông số trạng thái.1.4. Phương trình trạng thái và quá trình nhiệt động lực học.

Chủ đề 2. Định luật đầu tiên của nhiệt động lực học.

2.1. Nhiệt và công.2.2. Nội năng.2.3. Định luật đầu tiên của nhiệt động lực học.2.4. Nhiệt dung của chất khí.2.5. Phương trình phổ trạng thái của khí lý tưởng.2.6. Hỗn hợp các khí lý tưởng.

Chủ đề 3. Định luật thứ hai nhiệt động lực học.

3.1. Các quy định cơ bản của định luật thứ hai nhiệt động lực học.3.2. Entropy.3.3. Chu kỳ và các định lý Carnot.

Chủ đề 4. Các quá trình nhiệt động lực học.

4.1. Phương pháp nghiên cứu t / d các quá trình.4.2. Quá trình đồng phân của khí lý tưởng.4.3. quá trình đa hình.

Chủ đề 5. Nhiệt động học của dòng chảy.

5.1. Định luật đầu tiên của nhiệt động lực học đối với dòng chảy.5.2. Áp suất và tốc độ tới hạn. Vòi Laval 5.3. Điều chỉnh tiết lưu.

Chủ đề 6. Khí thực. Hơi nước. Không khí ẩm ướt.

6.1. Tính chất của khí thực.6.2. Phương trình trạng thái của khí thực.6.3. Các khái niệm về hơi nước.6.4. đặc điểm của không khí ẩm.

Chủ đề 7. Các chu trình nhiệt động.

7.1. Các chu trình của nhà máy tuabin hơi (PTU) .7.2. Các chu kỳ của động cơ đốt trong (ICE) .7.3. Chu kỳ của tổ máy tuabin khí (GTU). Kiểm tra kiểm soát theo phần

Mục II. Cơ sở lý thuyết về sự truyền nhiệt.

Chủ đề 8. Các khái niệm và định nghĩa cơ bản.Chủ đề 9. Dẫn nhiệt.

9.1. trường nhiệt độ. Phương trình nhiệt.9.2. Dẫn nhiệt tĩnh qua một bức tường phẳng.9.3. Dẫn nhiệt tĩnh qua thành hình trụ.9.4. Dẫn nhiệt tĩnh qua một bức tường hình cầu.

Chủ đề 10. Truyền nhiệt đối lưu.

10.1. Các yếu tố ảnh hưởng đến quá trình truyền nhiệt đối lưu. 10.2 Định luật Newton-Richmann 10.3. Thông tin ngắn gọn từ lý thuyết về sự tương tự.10.4. Phương trình truyền nhiệt đối lưu.10.5. Các công thức tính toán truyền nhiệt đối lưu.

Chủ đề 11. Bức xạ nhiệt.

11.1. Thông tin chung về bức xạ nhiệt.11.2. Các định luật cơ bản của bức xạ nhiệt

Chủ đề 12. Sự truyền nhiệt.

12.1. Truyền nhiệt qua tường phẳng 12.2. Truyền nhiệt qua thành hình trụ 12.3. Các loại thiết bị trao đổi nhiệt.12.4. Tính toán thiết bị trao đổi nhiệt. Kiểm tra kiểm soát theo phần

Mục III. Các nhà máy nhiệt điện.

Chủ đề 13. Nhiên liệu năng lượng.

13.1. Thành phần nhiên liệu.13.2. Đặc điểm của nhiên liệu.13.3. Nhiên liệu động cơ cho động cơ đốt trong piston.

Chủ đề 14. Nhà máy lò hơi.

14.1. Bộ phận nồi hơi và các bộ phận của nó. 14.2. Các thiết bị phụ trợ của nhà máy lò hơi.14.3. Cân bằng nhiệt của bộ nồi hơi.

Chủ đề 15. Các thiết bị trong lò nung.

15.1. Các thiết bị lò nung. 15.2. Đốt cháy nhiên liệu.15.3. Hiệu suất nhiệt của lò.

Chủ đề 16. Sự cháy của nhiên liệu.

16.1. Quá trình vật lý của quá trình đốt cháy nhiên liệu.16.2. Xác định lượng tiêu hao không khí lý thuyết và thực tế để đốt nhiên liệu.16.3. Lượng nhiên liệu đốt cháy sản phẩm.

Chủ đề 17. Các bộ phận của máy nén.

17.1. Máy nén thể tích.17.2. Máy nén cánh gạt.

Chủ đề 18. Các vấn đề về môi trường khi sử dụng nhiệt.

18.1. Các khí độc của sản phẩm cháy.18.2. Tiếp xúc với khí độc.18.3. Hậu quả của hiệu ứng “nhà kính” .Văn học

Phần I. Nhiệt động lực học kỹ thuật

Chủ đề 1. Giới thiệu. Các khái niệm và định nghĩa cơ bản.

1.1 Giới thiệu

Kỹ thuật nhiệt là ngành khoa học nghiên cứu các phương pháp thu nhận, chuyển đổi, truyền và sử dụng nhiệt, cũng như nguyên lý hoạt động và tính năng thiết kế của động cơ, máy móc và thiết bị nhiệt. Nhiệt được sử dụng trong mọi lĩnh vực hoạt động của con người. Để thiết lập các cách sử dụng hợp lý nhất, để phân tích hiệu quả của các quá trình làm việc của các cơ sở nhiệt và để tạo ra các loại đơn vị nhiệt mới, tiên tiến nhất, cần phải phát triển các cơ sở lý thuyết của kỹ thuật nhiệt. Có hai cách khác nhau về cơ bản để sử dụng nhiệt - năng lượng và công nghệ. Trong quá trình sử dụng năng lượng, nhiệt được chuyển hóa thành công cơ học, với sự trợ giúp của năng lượng điện được tạo ra trong máy phát điện, thuận tiện cho việc truyền tải trên một khoảng cách xa. Trong trường hợp này, nhiệt thu được bằng cách đốt nhiên liệu trong các nhà máy lò hơi hoặc trực tiếp trong các động cơ đốt trong. Trong công nghệ - nhiệt được sử dụng để thay đổi định hướng tính chất của các vật thể khác nhau (nóng chảy, đông đặc, thay đổi cấu trúc, tính chất cơ, lý, hóa). Lượng năng lượng được sản xuất và tiêu thụ là rất lớn. Theo Bộ Nhiên liệu và Năng lượng Liên bang Nga và công ty "Shell", động lực sản xuất các nguồn năng lượng sơ cấp được đưa ra trong Bảng 1.1.

Bảng 1.1.

Loại tài nguyên năng lượng
Dầu mỏ, Mt, trên thế giới
Khí đốt, Gm 3, trên thế giới
Than đá Mt trên thế giới
E / energy, TJ, trên thế giới
Tổng số, Mtut *, trên thế giới

* đây là một tấn nhiên liệu tham khảo. Các phần lý thuyết này là nhiệt động lực học kỹ thuật và cơ sở của lý thuyết truyền nhiệt, trong đó nghiên cứu các quy luật biến đổi và tính chất của nhiệt năng và các quá trình truyền nhiệt. Khóa học này là một chuyên ngành kỹ thuật tổng hợp trong việc chuẩn bị các chuyên gia trong một chuyên ngành kỹ thuật.