Програма певного інтеграла. Обчислення довжини дуги
Лекція 18. Програми певного інтегралу.
18.1. Обчислення площ плоских фігур.
Відомо, що певний інтеграл на відрізку є площею криволінійної трапеції, обмеженою графіком функції f(x). Якщо графік розташований нижче за осю Ох, тобто. f(x)< 0, то площадь имеет знак “-“, если график расположен выше оси Ох, т.е. f(x) >0, площа має знак “+”.
Для знаходження сумарної площі використовується формула.
Площа фігури, обмеженою деякими лініями, може бути знайдена за допомогою певних інтегралів, якщо відомі рівняння цих ліній.
приклад.Знайти площу фігури, обмеженою лініями y = x, y = x 2, x = 2.
Шукана площа (заштрихована на малюнку) може бути знайдена за формулою:
18.2. Знаходження площі криволінійного сектора.
Для знаходження площі криволінійного сектора введемо полярну систему координат. Рівняння кривої, що обмежує сектор у цій системі координат, має вигляд = f(), де - довжина радіус – вектора, що сполучає полюс з довільною точкоюкривою, а - кут нахилу цього радіусу – вектора до полярної осі.
Площа криволінійного сектора може бути знайдена за формулою
18.3. Обчислення довжини дуги кривої.
y y = f(x)
S i y i
Довжина ламаної лінії, яка відповідає дузі, може бути знайдена як
.
Тоді довжина дуги дорівнює
.
В той же час
Тоді можна показати, що
Тобто.
Якщо рівняння кривої встановлено параметрично, то з урахуванням правил обчислення похідної параметрично заданої, отримуємо
,
де х = (t) та у = (t).
Якщо задана просторова крива, і х = (t), у = (t) та z = Z(t), то
Якщо крива задана в полярних координатах, то
, = f().
Приклад:Знайти довжину кола, заданого рівнянням x 2 + y 2 = r 2 .
1 спосіб.Виразимо з рівняння змінну у.
Знайдемо похідну
Тоді S = 2r. Отримали загальновідому формулу довжини кола.
2 спосіб.Якщо уявити задане рівняння в полярній системікоординат, то отримаємо: r 2 cos 2 + r 2 sin 2 = r 2 , тобто. функція = f() = r,
тоді
18.4. Обчислення обсягів тел.
Обчислення об'єму тіла за відомим площамйого паралельних перерізів.
Нехай є тіло об'єму V. Площа будь-якого поперечного перерізу тіла Q відома як безперервна функція Q = Q(x). Розіб'ємо тіло на "шари" поперечними перерізами, що проходять через точки х i розбиття відрізка . Т.к. на якомусь проміжному відрізку розбиття функція Q(x) безперервна, то приймає на ньому найбільше і найменше значення. Позначимо їх відповідно M i та m i .
Якщо на цих найбільшому та найменшому перерізах побудувати циліндри з утворюючими, паралельними осі х, то об'єми цих циліндрів будуть відповідно дорівнювати M i x i і mi i x i тут x i = x i - x i -1 .
Зробивши такі побудови для всіх відрізків розбиття, отримаємо циліндри, об'єми яких рівні відповідно
і
.
При прагненні до нуля кроку розбиття ці суми мають спільну межу:
Таким чином, об'єм тіла може бути знайдений за формулою:
Недоліком цієї формули є те, що для знаходження обсягу необхідно знати функцію Q(x), що є дуже проблематичним для складних тіл.
Приклад:Знайти об'єм кулі радіусу R.
В поперечних перерізахкулі виходять кола змінного радіусу у. Залежно від поточної координати х цей радіус виражається за формулою
.
Тоді функція площ перерізів має вигляд: Q(x) =
.
Отримуємо об'єм кулі:
Приклад:Знайти обсяг довільної піраміди з висотою Н та площею основи S.
При перетині піраміди площинами, перпендикулярними висоті, у перерізі отримуємо фігури, подібні до основи. p align="justify"> Коефіцієнт подібності цих фігур дорівнює відношенню x/H, де х - відстань від площини перерізу до вершини піраміди.
З геометрії відомо, що відношення площ подібних фігур дорівнює коефіцієнту подоби у квадраті, тобто.
Звідси отримуємо функцію площ перерізів:
Знаходимо об'єм піраміди:
18.5. Об'єм тіл обертання.
Розглянемо криву, задану рівнянням y = f(x). Припустимо, що функція f(x) безперервна на відрізку . Якщо відповідну їй криволінійну трапеціюз основами а і b обертати навколо осі Ох, то отримаємо так зване тіло обертання.
y = f(x)
Т.к. кожне переріз тіла площиною x = const є коло радіусу
, то об'єм тіла обертання може бути легко знайдений за формулою:
18.6. Площа поверхні тіла обертання.
М i B
Визначення: Площею поверхні обертаннякривою АВ навколо цієї осі називають межу, якого прагнуть площі поверхонь обертання ламаних, вписаних у криву АВ, при прагненні до нуля найбільших із довжин ланок цих ламаних.
Розіб'ємо дугу АВ на n частин точками M0, M1, M2, …, Mn. Координати вершин отриманої ламаною мають координати xi і y . При обертанні ламаної навколо осі отримаємо поверхню, що складається з бічних поверхонь усічених конусів, площа яких дорівнює P i . Ця площа може бути знайдена за формулою:
Тут S i – довжина кожної хорди.
Застосовуємо теорему Лагранжа (див. Теорема Лагранжа) до відношення
.
Наведемо деякі програми певного інтеграла.
Обчислення площі плоскої фігури
Площа криволінійної трапеції, обмеженої кривою (де
), прямими
,
та відрізком
осі
, обчислюється за формулою
.
Площа фігури, обмеженою кривими
і
(де
) Прямими
і
обчислюється за формулою
. |
Якщо крива задана параметричними рівняннями
, то площа криволінійної трапеції, обмеженою цією кривою, прямими
,
та відрізком
осі
, обчислюється за формулою
,
де і визначаються з рівнянь
,
, а
при
.
Площа криволінійного сектора, обмеженого кривою, заданою в полярних координатах рівнянням
та двома полярними радіусами
,
(
), знаходиться за формулою
.
Приклад 1.27.Обчислити площу фігури, обмеженою параболою
і прямий
(Рис 1.1).
Рішення.Знайдемо точки перетину прямої та параболи. Для цього вирішимо рівняння ,
Звідки . |
|
Обчислення довжини дуги плоскої кривої
Якщо крива
на відрізку
- Гладка (тобто похідна
безперервна), то довжина відповідної дуги цієї кривої знаходиться за формулою
.
За параметричного завдання кривої
(
- безперервно диференційовані функції) довжина дуги кривої, що відповідає монотонній зміні параметра від до , обчислюється за формулою
приклад 1.28.Обчислити довжину дуги кривої
,
,
.
Рішення.Знайдемо похідні за параметром :
,
. Тоді за формулою (1.7) отримуємо
.
2. Диференціальне обчислення функцій кількох змінних
Нехай кожній упорядкованій парі чисел
з деякої області
відповідає певній кількість
. Тоді називається функцією двох змінних
і ,
-незалежними змінними
або аргументами
,
-областю визначення
функції, а безліч всіх значень функції - областю її значень
і позначають
.
Геометрично область визначення функції зазвичай є деякою частиною площини
, обмежену лініями, які можуть належати або не належати до цієї області.
Приклад 2.1.Знайти область визначення
функції
.
Рішення.Ця функція визначена у тих точках площині |
|
Якщо змінною дати деяке приріст
, а залишити постійною, то функція
отримає приріст
, зване приватним збільшенням функції по змінній
:
Аналогічно, якщо змінна отримує приріст
, а
залишається постійною, то функція
отримає приріст
, зване приватним збільшенням функції по змінній
:
Якщо існують межі:
,
,
вони називаються приватними похідними функції
за змінними і
відповідно.
Зауваження 2.1. Аналогічно визначаються приватні похідні функцій будь-якої кількості незалежних змінних.
Зауваження 2.2. Оскільки приватна похідна за будь-якою змінною є похідною за цією змінною за умови, що інші змінні – постійні, всі правила диференціювання функцій однієї змінної застосовні перебування приватних похідних функцій будь-якого числа змінних.
Приклад 2.2.
.
Рішення. Знаходимо:
,
.
Приклад 2.3.Знайти приватні похідні функції
.
Рішення. Знаходимо:
,
,
.
Повним збільшенням функції
називається різниця
Головна частина повного збільшення функції
, що лінійно залежить від прирощень незалежних змінних
і
,називається повним диференціалом функції
і позначається
. Якщо функція має безперервні приватні похідні, то повний диференціал існує і дорівнює
,
де
,
- довільні збільшення незалежних змінних, звані їх диференціалами.
Аналогічно, для функції трьох змінних
повний диференціал визначається виразом
.
Нехай функція
має у точці
приватні похідні першого порядку за всіма змінними. Тоді вектор називається градієнтом
функції
у точці
і позначається
або
.
Зауваження 2.3.
Символ
називається оператором Гамільтона та вимовляється “намбла”.
Приклад 2.4.Знайти градієнт функції у точці
.
Рішення. Знайдемо приватні похідні:
,
,
і обчислимо їх значення у точці
:
,
,
.
Отже,
.
Похідний
функції
у точці
за напрямком вектора
називають межу відношення
при
:
, де
.
Якщо функція
диференційована, то похідна у цьому напрямку обчислюється за такою формулою:
,
де ,- кути, який вектор утворює з осями
і
відповідно.
У разі функції трьох змінних
похідна за напрямом визначається аналогічно. Відповідна формула має вигляд
, |
де
- напрямні косинуси вектора .
приклад 2.5.Знайти похідну функції
у точці
у напрямку вектора
, де
.
Рішення. Знайдемо вектор
та його напрямні косинуси:
,
,
,
.
Обчислимо значення приватних похідних у точці
:
,
,
;
,
,
.
Підставляючи (2.1), отримуємо
.
Приватними похідними другого порядку називають приватні похідні, взяті від приватних похідних першого порядку:
,
,
,
Приватні похідні
,
називаються змішаними
. Значення змішаних похідних рівні тих точках, у яких ці похідні безперервні.
Приклад 2.6.Знайти приватні похідні другого порядку функції
.
Рішення. Обчислимо попередньо приватні похідні першого порядку:
,
.
Продиференціювавши їх ще раз, отримаємо:
,
,
,
.
Порівнюючи останні вирази, бачимо, що
.
Приклад 2.7.Довести, що функція
задовольняє рівняння Лапласа
.
Рішення. Знаходимо:
,
.
,
.
.
Крапка
називається точкою локального максимуму
(мінімуму
) функції
якщо для всіх точок
, відмінних від
і тих, що належать досить малій її околиці, виконується нерівність
(
).
Максимум або мінімум функції називається її екстремумом . Крапка, в якій досягається екстремум функції, називається точкою екстремуму функції .
Теорема 2.1
(Необхідні умови екстремуму
).
Якщо точка
є точкою екстремум функції
, Тої або хоча б одна з цих похідних не існує.
Крапки, для яких ці умови виконані, називаються стаціонарними або критичними . Крапки екстремуму завжди є стаціонарними, але стаціонарна точка може і не бути точкою екстремуму. Щоб стаціонарна точка була точкою екстремуму, повинні виконуватись достатні умови екстремуму.
Введемо попередньо такі позначення :
,
,
,
.
Теорема 2.2
(Достатні умови екстремуму
).
Нехай функція
двічі диференційована на околиці точки
і крапка
є стаціонарною для функції
. Тоді:
1.Якщо
, то точка
є екстремумом функції, причому
буде точкою максимуму при
(
)і точкою мінімуму при
(
).
2.Якщо
, то в точці
екстремуму немає.
3.Якщо
то екстремум може бути, а може і не бути.
Приклад 2.8.Дослідити на екстремум функцію
.
Рішення. Бо в даному випадкуприватні похідні першого порядку завжди існують, то для знаходження стаціонарних (критичних) точок вирішимо систему:
,
,
звідки
,
,
,
. Таким чином, отримали дві стаціонарні точки:
,
.
,
,
.
Для точки
отримуємо: тобто в цій точці екстремуму немає. Для точки
отримуємо:
, отже
у цій точці дана функціядосягає локального мінімуму: .
Певний інтеграл (ОІ) широко використовується у практичних додатках математики та фізики.
Зокрема, у геометрії за допомогою ОІ знаходять площі простих фігурта складних поверхонь, обсягів тіл обертання та тіл довільної форми, довжин кривих на площині та у просторі.
У фізиці та теоретичної механікиОІ застосовують для обчислення статичних моментів, мас і центрів мас матеріальних кривих та поверхонь, для обчислення роботи змінної сили по криволінійному шляху та ін.
Площа плоскої фігури
Нехай деяка плоска фігура у декартовій прямокутної системикоординат $xOy$ зверху обмежена кривою $y=y_(1) \left(x\right)$, знизу - кривою $y=y_(2) \left(x\right)$, а ліворуч і праворуч вертикальними прямими $ x=a$ та $x=b$ відповідно. В загальному випадкуплоща такої фігури виражається за допомогою ОІ $S=\int \limits _(a)^(b)\left(y_(1) \left(x\right)-y_(2) \left(x\right)\right )\cdot dx$.
Якщо ж деяка плоска фігура в декартовій прямокутній системі координат $xOy$ праворуч обмежена кривою $x=x_(1) \left(y\right)$, ліворуч - кривою $x=x_(2) \left(y\right) $, а знизу і зверху горизонтальними прямими $y=c$ і $y=d$ відповідно, то площа такої фігури виражається за допомогою ОІ $S=\int \limits _(c)^(d)\left(x_(1) ) \left(y\right)-x_(2) \left(y\right)\right)\cdot dy $.
Нехай плоска фігура (криволінійний сектор), що розглядається в полярній системі координат, утворена графіком безперервної функції $\rho =\rho \left(\phi \right)$, а також двома променями, що проходять під кутами $\phi =\alpha $ і $\phi =\beta$ відповідно. Формула для обчислення площі такого криволінійного сектора має вигляд: $S=\frac(1)(2) \cdot \int \limits _(\alpha )^(\beta )\rho ^(2) \left(\phi \right ) \ cdot d \ phi $.
Довжина дуги кривої
Якщо на відрізку $ \ left [ \ alpha , \; \beta \right]$ крива задана рівнянням $\rho =\rho \left(\phi \right)$ в полярній системі координат, то довжина її дуги обчислюється за допомогою ОІ $L=\int \limits _(\alpha )^ (\beta )\sqrt(\rho ^(2) \left(\phi \right)+\rho "^(2) \left(\phi \right)) \cdot d\phi $.
Якщо на відрізку $\left$ крива задана рівнянням $y=y\left(x\right)$, то довжина її дуги обчислюється за допомогою ОІ $L=\int \limits _(a)^(b)\sqrt(1 +y"^(2) \left(x\right)) \cdot dx $.
Якщо на відрізку $ \ left [ \ alpha , \; \beta \right]$ крива задана параметрично, тобто $x=x\left(t\right)$, $y=y\left(t\right)$, то довжина її дуги обчислюється за допомогою ОІ $L=\ int \limits _(\alpha )^(\beta )\sqrt(x"^(2) \left(t\right)+y"^(2) \left(t\right)) \cdot dt $.
Обчислення об'єму тіла за площами паралельних перерізів
Нехай необхідно знайти обсяг просторового тіла, координати точок якого задовольняють умовам $a\le x\le b$, і для якого відомі площі перерізів $S\left(x\right)$ площинами, перпендикулярними до осі $Ox$.
Формула для обчислення об'єму такого тіла має вигляд $V=\int \limits _(a)^(b)S\left(x\right)\cdot dx $.
Об'єм тіла обертання
Нехай на відрізку $ \ left $ задана невід'ємна безперервна функція $ y = y \ left (x \ right) $, що утворює криволінійну трапецію (КрТ). Якщо крутити цю КрТ навколо осі $Ox$, то утворюється тіло, зване тілом обертання.
Обчислення об'єму тіла обертання є окремим випадком обчислення об'єму тіла за відомими площами його паралельних перерізів. Відповідна формула має вигляд $V=\int \limits _(a)^(b)S\left(x\right)\cdot dx =\pi \cdot \int \limits _(a)^(b)y^( 2) \ left (x \ right) \ cdot dx $.
Нехай деяка плоска фігура в декартовій прямокутній системі координат $xOy$ зверху обмежена кривою $y=y_(1) \left(x\right)$, знизу - кривою $y=y_(2) \left(x\right)$ , де $y_(1) \left(x\right)$ і $y_(2) \left(x\right)$ -- невід'ємні безперервні функції, а ліворуч і праворуч вертикальними прямими $x=a$ і $x=b$ відповідно. Тоді об'єм тіла, утвореного обертанням цієї фігури навколо осі $Ox$, виражається ОІ $V=\pi \cdot \int \limits _(a)^(b)\left(y_(1)^(2) \left(x) \right)-y_(2)^(2) \left(x\right)\right)\cdot dx $.
Нехай деяка плоска фігура в декартовій прямокутній системі координат $xOy$ праворуч обмежена кривою $x=x_(1) \left(y\right)$, зліва - кривою $x=x_(2) \left(y\right)$ , де $x_(1) \left(y\right)$ і $x_(2) \left(y\right)$ - невід'ємні безперервні функції, а знизу і зверху горизонтальними прямими $y=c$ і $y= d$ відповідно. Тоді об'єм тіла, утвореного обертанням цієї фігури навколо осі $Oy$, виражається ОІ $V=\pi \cdot \int \limits _(c)^(d)\left(x_(1)^(2) \left(y \right)-x_(2)^(2) \left(y\right)\right)\cdot dy $.
Площа поверхні тіла обертання
Нехай на відрізку $\left$ задана невід'ємна функція $y=y\left(x\right)$ з безперервною похідною $y"\left(x\right)$. Ця функція утворює КрТ. Якщо крутити цю КрТ навколо осі $Ox $, вона сама утворює тіло обертання, а дуга КрТ - його поверхню.Площа поверхні такого тіла обертання виражається формулою $Q=2\cdot \pi \cdot \int \limits _(a)^(b)y\left( x\right)\cdot \sqrt(1+y"^(2) \left(x\right)) \cdot dx $.
Припустимо, що криву $x=\phi \left(y\right)$, де $\phi \left(y\right)$ -- задана на відрізку $c\le y\le d$ невід'ємна функція, що обертають навколо осі $Oy$. У цьому випадку площа поверхні утвореного тіла обертання виражається ОІ $Q=2\cdot \pi \cdot \int \limits _(c)^(d)\phi \left(y\right)\cdot \sqrt(1+\phi "^(2) \left(y\right)) \cdot dy $.
Фізичні програми ОІ
- Для обчислення пройденого шляху в момент часу $t=T$ при змінній швидкості руху $v=v\left(t\right)$ матеріальної точки, яка почала рух у момент часу $t=t_(0) $, використовують ОІ $S =\int \limits _(t_(0) )^(T)v\left(t\right)\cdot dt $.
- Для обчислення роботи змінної сили $F=F\left(x\right)$, доданої до матеріальної точки, що переміщається по прямолінійному шляхувздовж осі $Ox$ від точки $x=a$ до точки $x=b$ (напрямок дії сили збігається з напрямком руху) використовують ОІ $A=\int \limits _(a)^(b)F\left(x \right)\cdot dx$.
- Статичні моменти щодо координатних осейматеріальної кривої $y=y\left(x\right)$ на проміжку $\left$ виражаються формулами $M_(x) =\rho \cdot \int \limits _(a)^(b)y\left(x\) right)\cdot \sqrt(1+y"^(2) \left(x\right)) \cdot dx $ і $M_(y) =\rho \cdot \int \limits _(a)^(b) x\cdot \sqrt(1+y"^(2) \left(x\right)) \cdot dx $, де лінійна щільність $\rho $ цієї кривої вважається постійною.
- Центр мас матеріальної кривої - це точка, у якій умовно зосереджена вся її маса в такий спосіб, що статичні моменти точки щодо координатних осей дорівнюють відповідним статичним моментам всієї кривої загалом.
- Статичні моменти матеріальної плоскої фігуриу вигляді КрТ щодо координатних осей виражаються формулами $M_(x) =\frac(1)(2) \cdot \rho \cdot \int \limits _(a)^(b)y^(2) \left(x\) right)\cdot dx $ і $M_(y) =\rho \cdot \int \limits _(a)^(b)x\cdot y\left(x\right)\cdot dx $.
- Координати центру мас матеріальної плоскої фігури у вигляді КрТ, утвореної кривою $y=y\left(x\right)$ на проміжку $\left$, обчислюють за формулами $x_(C) =\frac(\int \limits _(a )^(b)x\cdot y\left(x\right)\cdot dx )(\int \limits _(a)^(b)y\left(x\right)\cdot dx ) $ і $y_( C) =\frac(\frac(1)(2) \cdot \int \limits _(a)^(b)y^(2) \left(x\right)\cdot dx )(\int \limits _ (a)^(b)y\left(x\right)\cdot dx ) $.
Формули для обчислення координат центру мас плоскої кривої мають вигляд $x_(C) =\frac(\int \limits _(a)^(b)x\cdot \sqrt(1+y"^(2) \left(x\) right)) \cdot dx )(\int \limits _(a)^(b)\sqrt(1+y"^(2) \left(x\right)) \cdot dx ) $ і $y_(C) =\frac(\int \limits _(a)^(b)y\left(x\right)\cdot \sqrt(1+y"^(2) \left(x\right)) \cdot dx )( \int \limits _(a)^(b)\sqrt(1+y"^(2) \left(x\right)) \cdot dx ) $.